Каналы произвольного сечения

В каналах сложного поперечного сечения Тд изменяется вдоль периметра. Расчет распределения касательных напряжений на стенке и распределения скоростей при турбулентном течении в каналах произвольного сечения см. в [8]. Принципиальным является факт справедливости универсального распределения скорости w/v = / (yv.Jv) по нормали к поверхности. Лишь при малом радиусе кривизны периметра профиль скорости отличается от универсального. [c.27]

V — кинематическая вязкость, м /с. Для определения режима движения в каналах произвольного сечения (В формулу критерия Рейнольдса вводят гидравлический радиус Rx= dlA, тогда [c.19]

В длинных трубопроводах и каналах произвольных сечений измерение расхода без нарушений целостности потока может быть выполнено с помощью водомера Вентури (рис. 1-14). [c.22]

Волны в канале произвольного сечения 345 [c.344]

В заключение заметим, что описанная смена формы неустойчивости при изменении утла наклона, по-видимому, типична для длинных каналов произвольного сечения. [c.108]

Для определения режима движения в каналах произвольного сечения в формулу критерия Рейнольдса вводят гидравлический радиус Яг=й/А, тогда [c.19]

Задача 32. Записать в терминах удельных величин закон сохранения энергии (I начало термодинамики) для стационарного течения идеального газа по каналу произвольного сечения. Внешнее поле считать однородным. [c.182]

Движущийся по каналу пар может находиться под влиянием различных воздействий, приводящих к изменению скорости движения, давления, температуры. Для определения изменения параметров пара по длине трубы можно использовать уравнения неразрывности и энергии для потока переменной массы в канале произвольного сечения (обобщенное уравнение Бернулли) [c.48]

Рассмотрим течение жидкости в канале переменного сечения. Сумма трех слагаемых уравнения, так же как и каждое слагаемое, имеет линейную размерность, постоянна и называется полным напором или полной высотой, На рис. 2.13 показаны отрезки прямых, соответствующих каждому слагаемому уравнения Бернулли для четырех произвольно выбранных сечений. При этом 2 — расстояние от центра тяжести сечения до плоскости сравнения (высота положения) p/ pg) — пьезометрическая высота (пьезометрический напор) u / 2g)—скоростная высота (скоростной напор). [c.92]

Представим себе поток газа в канале произвольной формы, в любом сечении которого параметры состояния рабочего тела с течением времени остаются неизменными. Если через М обозначить секундный расход газа, через v — его удельный объем, через р — плотность рабочего тела, кг/м , через f — данное сечение канала и через w — скорость потока в рассматриваемом сечении, то при установившемся движении потока должно соблюдаться следующее равенство [c.85]

Теперь, задавая различные Р, строят кривые изменения безразмерных параметров пенного потока при течении в канале произвольной конфигурации. В качестве примера на рис. 10-5 приведены такие зависимости, построенные для начальной объемной концентрации Ро, равной 0,2. Аналогичным образом, построив подобные кривые для заданных Ро, можно легко определить параметры потока в любом произвольном сечении. [c.269]

Действительной характеристикой двухфазного потока является величина ф. Предполагается, что эта величина при стационарном течении и при определенных параметрах системы не произвольна, а имеет определенное значение, такое, что в потоке скорость производства энтропии минимальна. Рассматривается стационарный адиабатный поток в канале постоянного сечения с жесткими стенками. Для этих условий можно записать [12] [c.114]

Итак, рассмотрим стационарный поток в канале произвольной формы (см. рис. 2-6). Между сечениями 7 и 2 может быть подведено некоторое количество тепла [c.41]

Если движение жидкости происходит не в круглой трубе, а в канале какого-либо произвольного сечения, то для приближенного определения величины а также могут быть применены формулы (239) и (240). В этом случае в формулы вместо диаметра грубы d вводится так называемый эквивалентный диаметр в результате чего канал произвольного сечения как бы заменяет- [c.228]

Таким образом, величина q оказывается не только газодинамической функцией, но и геометрической, позволяющей решать задачи, связанные с одномерным течением идеальной жидкости в каналах произвольной формы. Алгоритм решения этих задач зависит от граничных условий и будет рассмотрен несколько позднее на конкретных примерах. Здесь же отметим, что поскольку в критическом сечении удельный расход достигает максимального значения, критический расход также является максимально достижимым при заданных начальных параметрах. Его величина определяется уравнением расхода, записанным для критического сечения [c.64]

Техническая работа. Если тепло сообщается движущемуся в пространстве телу, например потоку газа или пара, текущему по каналу произвольной формы, то получаемая при этом внешняя работа, кроме работы расширения, включает еще и другие виды механической энергии. Так, если 1 кг газа или пара движется (рис. 2.3) от сечения 1—1 к сечению 2—2 со скоростью, изменя- [c.31]

Рассмотрены ламинарные течения вязкой несжимаемой жидкости и теплообмен в каналах при произвольном малом отклонении их поверхности от цилиндрической. Приведена линейная система уравнений и граничных условий для возмущенных динамических и тепловых полей, полученная путем линеаризации полной системы уравнений Навье-Стокса около решения для развитых течений в цилиндрических трубах произвольного сечения. Для практически важного случая, когда возмущения поверхности каналов сосредоточены на участке конечной длины, показано, что интегральные динамические и тепловые характеристики каналов находятся без решения трехмерных уравнений путем перехода к эффективным двумерным краевым задачам, сложность решения которых не выше, чем для развитых течений. Дано обобщение развитой теории на течения с силовыми источниками малой эффективности. Рассмотрены приложения к плоским каналам и круглым трубам с возмущенными поверхностями. [c.374]

Выведем основное линеаризованное уравнение Больцмана для течения Пуазейля в канале произвольного поперечного сечения (включая плоский канал как частный случай). Предположим, что стенки отражают молекулы с максвелловской функцией распределения /о, с постоянной температурой и неизвестной плотностью р = р ( ) —координата, параллельная потоку). Если длина канала много больше других характерных длин (длины среднего свободного пробега, расстояния между стенками), то можно провести линеаризацию около максвелловского распределения /о, в действительности р %) меняется слабо и /о будет решением в случае, когда р — константа. Таким образом, [c.186]

Постоянные интегрирования в формулах (IV. 14) и (IV. 15) вообще различны на всех контурах [25], которыми ограничено поперечное сечение. Для сплошного сечения можно принять = 0. Для стержня, имеющего один или несколько внутренних продольных каналов (поперечное сечение— многосвязная область), постоянная только для одного контура может быть выбрана произвольно, например, Сх = О на внешнем контуре. Для остальных контуров постоянная С находится из условия однозначности функции на каждом контуре [c.292]

Качественное исследование системы дифференциальных уравнений, описывающих квазиодномерное установившееся течение электропроводной среды при малых магнитных числах Рейнольдса, дает представление о возможных режимах течения, реализующихся при различном задании электромагнитного поля и формы канала. Такое рассмотрение необходимо для расчета одномерных течений, а также при решении вариационных задач 1]. В литературе, посвященной этому вопросу, изучались течения в однородном электромагнитном поле и канале постоянного сечения [2], а также течения нри специально заданных зависимостях магнитного поля от скорости течения [3]. Эти случаи сводились к анализу интегральных кривых на плоскости. Исследование проводится для произвольного распределения электрического и магнитного полей и формы канала, что приводит к рассмотрению поведения интегральных кривых в пространстве. Качественные результаты иллюстрируются примерами. [c.67]

А. М. Обуховым (1942) на базе условий локального подобия турбулентных процессов в различных областях потока жидкости был предложен общ ий метод определения масштаба турбулентности для течений в каналах, имеющих сечение в виде произвольной односвязной области. При этом на базе гипотезы локального подобия показано, что безразмерные масштабы при вынужденных течениях жидкости в закрытых каналах сохраняются при конформных преобразованиях. [c.794]

В канале произвольной формы (рис. 2.3) течет воздух в количестве 5 кг/с. На входе в канал энтальпия газа, скорость потока и высота входного сечения над произвольной горизонтальной плоскостью соответственно равны 1=293 кДж/кг, 1=30 м/с и 1 = =30 м, на выходе из канала 2=300 кДж/кг, Ш2=15 м/с и Х2= = 10 м. Протекая в канале, газ получает извне энергию в форме теплоты в количестве 30 кДж/с. [c.12]

Пусть имеются два подобных процесса конвективного теплообмена, например, при течении жидкости в каналах произвольного поперечного сечения. Обозначим один процесс буквой А, а другой — буквой Б. [c.149]

Условия точки перегиба разгонной характеристики по каналу температура теплоносителя на входе — температура теплоносителя в произвольном сечении /г((т) определялись ненулевым корнем уравнения [c.126]

По каналу возмущения температура теплоносителя на входе — температура в произвольном сечении точная разгонная характеристика дается равенством (4-33) [c.128]

По каналу возмущения обогрев — температура теплоносителя в произвольном сечении разгонная характеристика в нормализованном виде записывается как [Л. 56, 58] [c.129]

По каналу возмущения расход—температура теплоносителя в произвольном сечении нормализованная разгонная характеристика имеет вид [c.130]

Перейдем теперь к не очень длинным и коротким каналам, для которых (1.56) дает тем большую погрешность, чем меньше ///, а формула (1.58) вообще неприменима. Для цилиндрических каналов произвольного сечения приближеииое значение G определяется по формуле Клаузинга [c.32]

Н. И. Булеевым (1962, 1965) построена трехмерная модель турбулентного обмена в каналах произвольного сечения, причем использованная им длина пути смешения в различных точках поперечного сечения канала оказалась близкой к соответствующему масштабу А. М. Обухова. При этом, естественно, путь смешения оказывается зависящим не только от расстояния от стенки, но и от взаимного расположения стенок. [c.794]

Без указанных ограничений по величине изменения сопротив.тения решетки вдоль ее поверхности выведены уравнения [198], позволяюшне вычислить профиль скорости с умеренной степенью неравномерности, вызванной решеткой с произвольным сопротивлением по сечению при техмерном течении в канале произвольной формы, но постоянного гечепня. Этот метод расчета применим только для плоской решетки (0 -- 0) и первоначального равномерного профиля скорости по сечению = 1 . Как показывают [c.136]

Используя точное решение Шерклифа для случая ламинарного течения проводящей жидкости в магнитогидродинамическом канале прямоугольного сечения с произвольным отношением сто- [c.434]

Рассмотрим стационарный однофазный адиабатный иоток в канале постоянного сечения. Значения скорости W давления р плотности р и энтальпии i, соответствующие некоторому произвольному поперечному сечению потока, связаны между собой следующими уравнениями сохранения сплошности [c.71]

Рассмотренная световая модель позволяет исследовать процесс переноса излучения в каналах произвольной геометрической формы с различными оптическими свойствами поверхностей системы. При этом светящееся основание 3 моделирует нагретую излучающую поверхность образца, а несветящиеся поверхности 2 и Р соответствуют холодным (Гл ОК) поверхностям натуры. Выходное сечение 9 можно также выполнить и в виде поверхности, имеющей определенную. поглощательную способность в видимом свете, аналогично как это делается для боковой поверхности 2. В этом случае для измерения освещенности на поверхности 9 предусматриваются небольшие отверстия для совмещения со светоприемным окном фотоэлемента в тех местах, где необходимо произвести подобные измерения. В случае надобности такие же отверстия могут быть проделаны и в боковой поверхности канала, в результате чего представляется возможным измерять освещенность и на боковой поверхности 2. Все отверстия снабжаются миниатюрными заслонками, покрытыми тем же материалом, что и поверхность, в которой проделаны эти отверстия. При измерениях открывается только то отверстие, в которое устанавливается фотоэлемент. Благодаря малому размеру измерительного отверстия по сравнению с поверхностями модели при измерении не происходит практически заметного искажения светового поля в модели. [c.302]

Справедливость записанного равенства для статического потока (ю 0) очевидна. Для случая, когда w 0, было доказано [68 , что дополнительное усилие, возникающее из-за разгона жидкости в канале произвольной формы, определяется произведением плотности на координату, среднее значение площади поперечного сечения и ускорение в центре тяжести. Поэтому потеря давления, отне- [c.174]

Включение задач второго типа, т. е. за дач по обтеканию тел, к классу течений в замкнутых (напорных) системах довольно условно. В механике жидкости уже давно существует понятие о так называемых внешней и внутренней задачах гидродинамики. К первому классу относят задачи об обтекаиии тел, ко второму — задачи о течениях, ограниченных стеиками того или иного канала (им может быть труба произвольного сечения, русло реки и т. п.). При этом понятия о течении в замкнутых (напорных) или незамкнутых (безнапорных) системах применяются обычно лишь при рассмотрении задач, относящихся к классу внутренних задач гидродинамики, т. е. при рассмотрении задач о течениях в каналах в широком смысле этого слова. (Прим. ред.) [c.156]

Формулой (14.38) можно пользоваться, если температура поверхности стенки ниже температуры кипения жидкости. Эта формула применима для всех жидкостей (в том числе и газов) при Й == = 10 - 5. 10 и Рг=0,6- 2500. Форма поперечного сечения канала при этом может быть любой формы круглой, квадратной, прямоугольной, треугольной, кольцевой и т. п. Формулу (14.38) можно применять и для расчета теплоотдачи при продольном внещнем омы-вании пучков труб, установленных в канале произвольного поперечного сечения. Если труба является сравнительно короткой (/<50й ), то полученное из формулы (14.38) значение коэффициента теплоотдачи нужно умножить на поправочный коэффициент Е из табл. [c.309]

Рассмотрим поток рабочего тела по каналу произвольной фЬрмы сечениями 1 и 2 (рис. 4.2). В соответствии с известным принципом неразрывности потока массовый расход в стационарных условиях по каналу одинаков для любого сечения G = onst. [c.42]

Аналитически доказано [Л. 59], что по каналу тепловой поток (обогрев) —температура теплоносителя в произвольном сечении абсцисса точки перегиба разгонной кривой точно совпадает с временем прохождения Ттр до рассматриваемого сечения. Это обстоятельство позволило важнейшие характеристики инерционных кривых (Гоб, А, Тоб) связать анадитическими зависимостями 126 [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...