Магнитная восприимчивость абсолютная

Парамагнитная восприимчивость х многих веществ, содержащих металлы переходной группы и редкоземельные элементы, хорощо описывается законом Кюри, согласно которому х обратно пропорциональна Т. Однако вычислить магнитную восприимчивость реального кристалла очень сложно и хотя роль основных влияющих факторов видна вполне ясно, детали проблемы трудны и часто недостаточно понятны. В основном по этой причине магнитная термометрия не применяется для первичных измерений температуры, хотя существует и вторая трудность, состоящая в том, что абсолютные измерения магнитной восприимчивости очень сложны. Как мы увидим ниже, константы в функциональной зависимости х от 7 приходится находить градуировкой по другим термометрам. Хотя магнитная термометрия не является первичной в строгом смысле, она занимает важное место в первичной термометрии, выступая в качестве особого интерполяционного и в некоторых случаях экстраполяционного термометра. Рассмотрим кратко основные факторы, определяющие температурную зависимость парамагнитной восприимчивости конкретных кристаллов и это сделает ясной специфическую роль магнитной термометрии. [c.123]

Магнитная восприимчивость и проницаемость. Зависимость J от Н представляется в виде / = гдо X — магнитная восприимчивость (объемная), а з ",исп-мость В 01 Н принято записывать в виде В = х.г,И, где На — абсолютная магнитная проницаемость, Гн/м. Таким образом, восприимчивость и проницаемость связаны соотношением [c.614]

Диамагнитные материалы состоят из атомов, не имеющих магнитного момента, т. е. все магнитные моменты частиц в которых скомпенсированы. Магнитная восприимчивость диамагнетиков отрицательна, по абсолютному значению очень мала ( х < 10 ) и не зависит ни от температуры, ни от напряженности магнитного поля. Диамагнетика.ми являются все инертные газы, водород, большинство органических материалов, вода, некоторые металлы (например, Си, 2н, Ag, Аи, Ве, РЬ, Hg) и полупроводники (например, 5е, 5 , Се). [c.24]

Еще более низкие температуры (в интервале от 0,01 до 1,5 К) измеряют термометром магнитной восприимчивости [20]. Принцип действия этого термометра основан на зависимости магнитной восприимчивости церий-магние-вого нитрата от температуры. Закон Кюри устанавливает пропорциональность магнитной восприимчивости обратной абсолютной температуре. Поэтому этот способ измерения температуры эффективен только при низких температурах. Так, при уменьшении температуры от 0,8 до 0,01 К магнитная восприимчивость возрастет в 80 раз. [c.187]

Закон Кюри магнитная восприимчивость парамагнетиков обратно пропорциональна абсолютной температуре, [c.219]

Таким образом, формально мы можем описывать сверхпроводник как абсолютный диамагнетик с магнитной восприимчивостью я = [c.151]

К величинам, единицы которых подвержены рационализации, относятся электрическое смещение и поток электрического смещения, диэлектрическая и магнитная проницаемости (и соответствующие постоянные), напряженность магнитного поля, магнитодвижущая сила, магнитная восприимчивость, магнитное сопротивление и магнитная проводимость (см. табл. 27). Размерности некоторых из этих величин совпадают с размерностями других электрических и магнитных величин, единицы которых не подвержены рационализации. В частности, размерность магнитодвижущей силы совпадает с размерностью силы тока совпадают также размерности потока электрического смещения и электрического заряда, электрического смещения и поверхностной плотности электрического заряда, абсолютной диэлектрической проницаемости и диэлектрической восприимчивости. Вместе с тем переводные множители для единиц этих величин, хотя размерность их одинакова, отлича- [c.37]

Значения термодинамических температур вблизи абсолютного нуля получают с помощью магнитной термометрии. Для из.мерения температур магнитными методами используют температурные зависимости магнитных свойств соответствующим образом подобранных магнитных солей. Обычно используется температурная зависимость магнитной восприимчивости (активной и реактивной составляющих), а также индуктивности и остаточного магнитного момента соли. [c.22]

Измерения коэффициента Холла и измерение оптической отражательной способности доказывают, что электроны свободны или приблизительно подчиняются теории Друде, даже в тех жидких металлах (Bi, Sb, Ga, Ge и т. д.), в которых дифракционные исследования обнаруживают определенную долю неметаллической связи и поэтому присутствие несвободных электронов (см. раздел 1). Все же у некоторых металлов имеются небольшие отклонения от поведения действительно свободных электронов. В настоящее время невозможно решить, результат ли это ошибок прямых измерений ошибок измерения атомных объемов, используемых в теории для вычисления характеристик свободных электронов нечувствительности теории или действительного отклонения электронов от поведения свободного электронного газа. Ограниченное число измерений сдвига Найта косвенно указывает, что электроны ведут себя как несвободные, не вызывая изменений в сдвиге и, следовательно, в электронных состояниях после плавления. Измерения магнитной восприимчивости по разным причинам не способны подтвердить этого, но обычно вместе с электросопротивлением и эффектом Холла показывают существенное изменение после плавления при образовании свободного электронного газа. Это наводит на мысль (что не соответствует данным по сдвигу Найта), что плотность состояний после плавления значительно изменяется, хотя дело не доходит до положения абсолютно свободных электронов. Сообща- [c.142]

К величинам, единицы которых подвержены рационализации, относятся =электрическое смещение (или электрическая индукция) О, поток электрического смещения (или поток электрической индукции) 1131), абсолютные диэлектрическая и магнитная (Ха проницаемости (и соответствующие постоянные 8о и Ао), напряженность. магнитного поля Я, магнитодвижущая сила Р, магнитная восприимчивость кк, магнитное сопротивление Лм и магнитная проводимость м. [c.40]

Известно, что внутренняя энергия парамагнетика не зависит 0т его намагниченности М. Доказать, что температура, определяемая обратной величиной магнитной восприимчивости этого материала 0 = 1/х (х = М Н), пропорциональна абсолютной температуре. [c.100]

Температурная зависимость магнитной восприимчивости многих парамагнитных солей имеет максимум при температурах много ниже 1°К. Такие соли могут использоваться для осуществления процесса адиабатического размагничивания. Упомянутые выше явления гистерезиса и релаксации обычно проявляются при температурах ниже температуры максимума восприимчивости. В этой области свойства соли подобны свойствам обычных ферромагнитных или антиферромагнитных веществ при более высоких температурах. Выше температуры максимума восприимчивости соль имеет свойства парамагнитного вещества. Мы приведем несколько примеров определения абсолютной температуры, сначала в области, где соль ведет себя как парамагнетик, а затем при температурах ниже максимума восприимчивости. [c.266]

Пикнометрическая плотность ЫгО, определенная в абсолютном спирте, равнялась 6,31 г/см [18], тогда как плотность монокристалла, определенная в керосине, оказалась равной 6,91 г/см [1, 20]. Это диамагнитное соединение имеет удельную магнитную восприимчивость, равную —0,19-10" см /г [18]. [c.332]

Присадка 1 ат.% УЬ повышает удельное электросопротивление серебра при 4,2°К на 1,2 мком-см [8]. Термоэлектродвижущая сила сплава с 0,5 ат.% УЬ при 5,5 °К положительна, а но абсолютной величине близка к нулю. Магнитная восприимчивость этого сплава при 10, 20 и 120 °К составляет 0,33-10Л 0,15-10 и 0,06-10 э. ж. е./г соответственно [9]. [c.672]

Следует ожидать, что, кроме абсолютной величины магнитной восприимчивости, большую роль играет величина магнитного насыщения материала порошка. При малой величине магнитного насыщения величина у. быстрее достигает максимума и быстрее уменьшается с ростом напряженности магнитного поля (при одинаковых значениях х при [c.349]

Приведенная формула была получена П. Кюри в 1895 г. и известна под названием закона Кюри, который гласит, что относительная магнитная восприимчивость для парамагнитных веществ обратно пропорциональна абсолютной температуре. Величина С — коэффициент пропорциональности в приведенной формуле — называется постоянной Кюри. Зная постоянную Кюри, можно экспериментально найти магнитный. момент молекулы [c.176]

В геофизической литературе часто приводится магнитная восприимчивость, которую можно разделить на абсолютную и относительную [c.25]

Если металл поместить в магнитное поле напряженностью Н, то интенсивность намагничивания У металла будет определяться соотношением 1=жН, где X — магнитная восприимчивость. Магнитная восприимчивость диамагнитных металлов имеет отрицательный знак, парамагнитных — положительный. Абсолютное значение удельной магнитной восприимчивости (на 1 г металла) диамагнитных и парамагнитных металлов имеет порядок 10 , ферромагнитных — 10 Величина магнитной восприимчивости изменяется в зависимости от химического состава- сплава и его структуры. [c.155]

Этот результат может быть понят иа основе следующих формальных аргументов. Согласно классической механике магнитное поле изменяет направление движения заряда, но не изменяет абсолютной величины его скорости. Следовательно, распределение по уровням энергии, а поэтому и функция распределения системы находящихся в равновесии зарядов не изменяется магнитным полем. Согласно (137.20) этой значит, что магнитная восприимчивость равна нулю. Тот факт, что заряды помещены в ограниченном объёме, гарантирует нам, что система находится в равновесии. [c.612]

Магнитная восприимчивость на единицу объема при абсолютном нуле равна [c.268]

Классические диамагнетики — благородные газы, некоторые металлы (Си, Ъп, А , Ли, Н и другие), многие органические соединения. Магнитная восприимчивость их имеет нормальное малое абсолютное значение (10 ... 10 ) и практически не зависит от температуры. [c.81]

Методы определения магнитной восприимчивости, основанные на измерении силы Е и величины Н( с1Н/с1х), называют абсолютными. Приборы, основанные на этом принципе, получили название магнитных весов независимо от их конструкции. [c.86]

Магнитные свойства газов обычно характеризуют значениями объемной магнитной восприимчивости и удельной или массовой магнитной восприимчивости. Все известные газы по характеру и абсолютным значениям магнитных свойств разделяются на диамагнитные и парамагнитные. [c.586]

Удельная магнитная восприимчивость парамагнитных газов зависит от температуры. Это объясняется тем, что в нейтральном состоянии направление осей магнитных моментов молекулярных круговых токов ориентированы хаотично, но при наличии внешнего магнитного поля оси магнитных моментов стремятся расположиться вдоль этого поля. Тепловое движение отдельных молекул и атомов внутри вещества мешает этому, и, следовательно, эффект уменьшается с ростом температуры. Это положение лежит в основе закона Кюри, согласно которому для кислорода % обратно пропорциональна абсолютной температуре Т [c.587]

Абсолютное значение объемной магнитной восприимчивости кислорода, как видно из табл. 21-4-1, весьма мало и может быть точно измерено лишь специальными высокочувствительными методами. Поэтому в существующих магнитных газоанализаторах для измерения концентрации кислорода в газовых смесях используются косвенные методы, т. е, те или иные физические явления, связанные [c.588]

Изотермы удельной магнитной восприимчивости системы FeO - FeS линейны во всем интервале концентраций (рис. 30). Абсолютное значение Худ уменьшается с повышением температуры в системе в соответствии с законом Кюри - Вейса, но характер кривых изменяется. При 600 - 700 С увеличение концентрации сульфида железа соответствует повышению удельной магнитной восприимчивости, а при 900 -1100 °С наблюдается обратная зависимость. Возможным объяснением этого может быть различие в температурах перехода, составляющих систему соединений, в парамагнитное состояние. Кроме того, на убывание Худ с увеличением концентрации FeS, по-видимому, влияет то, что сульфид железа менее устойчив в жидком состоянии. [c.39]

Абсолютные измерения магнитной восприимчивости оказываются очень трудными и в магнитной термометрии не приме-няютея. Вместо этого измеряется взаимоиндуктивность двух катушек, внутри которых находится образец. Она пропорциональна восприимчивости образца. На ранних этапах развития магнитной термометрии для этой цели применялся мост взаимоиндукции Хартсхорна (см. [24]), однако в последнее время предпочтение отдается мосту, построенному на трансформаторах отношений [10]. В любом случае показания моста п можно представить в виде [c.125]

Величина I называется намагниченностью, а 1/Н = к — магнитной вооприимчивостью единицы объема. Удельная магнитная восприимчивость получается делением и (безразмерная величина) на плотность вещества. Вещества с отрицательной восприимчивостью называются диамагнетиками, с положительной — парамагнетиками. Абсолютная величина восприимчивости х у диамагнетиков, как правило, очень мала (10 ), у парамагнетиков также мала, т. е. 10-3 — 10-6 [c.143]

Для соединений с иаН Н ой связью можно считать, что если бы ионы были абсолютно жесткими и полностью сохраняли свою индивидуальность в данном соединении, то магнитная восприимчивость соединения должна была бы аддитивно складываться из вооприимчивостей отдельных ионов. Поскольку в таком случае каждый ион являлся бы центрально-симметричной системой, то восприимчивость каждого иона представляла бы чистый диамагнетизм Xd и, следовательно, восприимчивость соединения [c.154]

Марка сплава 7 6 в % ИВ .10-3 G10-3 Р в оммм м Магнитная восприимчивость в абсолютных электрических единицах ( 10 ) а-10 в MMjMM °С Режим термообработки (температура в С) [c.279]

Иногда под магннтнон восприимчивостью понимают величину, на которую следует умножить напряженность магнитного поля, чтобы получить магнитную поляризацию /п. н называют эту величину абсолютной магнитной восприимчивостью, обозначая ее ха. [c.40]

Абсолютная магнитная восприимчивость имеет размерность магнитной постоянной j o, причем единица абсолютной магнитной восприимчивости системы СГСМ соответствует Ат ) единицы СИ. [c.40]

Эле- мент Удельное электрическое сопротивление, мкОм- м (298 Ю Удельная электропроводность МСм- м (298 К) Температурный коэффициент электросопротивления X10S (298—398 К) Абсолютный коэффициент т. э. д. с., мкВ/К Температура перехода в сверхпроводящее состояние, К Постоянная Холла, мЗ/Кл (298 К) Коэффициент вторичной электронной эмиссии (ускоряющее напрв-жение первичных электронов) Магнитная восприимчивость (молярная) Х10 в мVмoль (298 К) [c.42]

Величина к называется магнитной восприимчиво стью. У парэхмагнитных и диамагнитных металлов намагниченность слабо возрастает по абсолютной величине вместе с полем и пропорциональна ему, для таких металлов магнитная восприимчивость весьма мала (порядка 10 —10 ). Для парамагнитных металлов х является величиной положительной, а для диамагнитных — отрицательной- Это соответствует тому, что намагниченность парамагнитных металлов совпадает по своему направлению с направлением поля, а для диамагнитных намагниченность направлена навстречу полю. [c.207]

Так как в процессе градуировки не производится измерение магнитной восприимчивости, то для вычисления энтропии соли необходимо заранее знать ее магнитную восприимчивость при температуре Ti. Поэтому невоспроизводимость свойств соли может внести большую ошибку в градуировку точно так же, как и при использовании обычного метода измерения с приведением температуры к абсолютной шкале. [c.180]

Более поздние эксперименты [3, 4, 7] производились с использованием магнитного термометра , который больше подходит для обнаружения малмх отклонений, чем для определения абсолютных величин температуры. В качестве магнитного термометра была выбрана парамагнитная соль, хорошо подчиняющаяся закону Кюри при температурах выше 1° К- Магнитная восприимчивость X этой соли была измерена в зависимости от величины р и, таким образом, была получена зависимость величины X от предполагаемой температуры Т. [c.229]

Все эти методы были использованы для хромокалиевых квасцов Де-Клерком, Стинлендом и Гортером. Все они дали взаимно согласующиеся результаты и приводят к выводу, что при самых низких температурах абсолютная температура оказывается гораздо ниже, чем соответствующее ей значение магнитной температуры Т. Температура максимума магнитной восприимчивости оказалась равной 0,004° К, что соответствует магнитной температуре Т = 0,033° и значению 5// , равному 0,40. При этих экспериментах самая низкая достигнутая температура составляла Т = 0,0029° К, соответствующая магнитная температура Т = 0,036° 5/Я = 0,258. [c.273]

В работе [2] InS был получен в виде плотной массы винно-красного цвета. Теплопроводность этого соединения при 300 и 400 °К составляет (17,10 и 9,11)-10 кал см-сек-град соответственно. Изменение теплопроводности InS с температурой показано на рис. 306 [34]. При 300 и 800 °К удельная электропроводность InS составляет 4,75-10 и 7,33-10 о.м" -с,и , абсолютная ТЭДС —942 и —314 мкв1град соответственно. Сульфид InS — полупроводник. ширина запрещенной зоны 1,86 эв [34], Удельная магнитная восприимчивость его составляет —0,19-10 см /г [1—4]. [c.456]

Предложена двухзонная модель энергетического спектра электронов бинарных соединений V5SI3 и УбОез с тетрагональной структурой. С помощью этой. модели рассчитаны некоторые параметры переноса и электронного спектра эффективные массы электронов и дырок, их подвижность и концентрацил, а также плотность состояний вблизи уровня Ферми при О К. энергия частичного перекрытия валентной зоны и зоны проводимости. При расчетах указанных параметров использовались данные о коэффициентах электропроводности, абсолютной термоЭДС, Холла, магнитной восприимчивости, а также их температурных зависимостях. [c.118]

Физические свойства сплава Н36ХТЮ коэффициент линейного расширения 10—12-10 б лг/л .и-град электросопротивление 0,8—1 ом-мм Ы-, удельная магнитная восприимчивость (75—500)-10 > в абсолютной электромагнитной системе единиц. [c.784]

Наиболее полное теоретическое рассмотрение магнитной восприимчивости висмута при низкой температуре было выполнено Блэкменом 1), работа которого основывается на обобщённой теории Пай-ерлса. Как мы упомянули в предыдущем параграфе, с ростом напряжённости поля вблизи абсолютного нуля экспериментально наблюдают колебания магнитной восприимчивости. Напрнмер, на рис. 278, а и Ь, изображено изменение — X при 1,86° К в зависимости от напряжённости поля ). Рисунок а соответствует измерениям при магнитном поле, параллельном оси х (рисунок 277), а рисунок Ь — при поле в напраапе-нии оси,у. Таким образом, этот э( ект неодинаков для разных направлений, перпендикулярных к главной оси. Колебания не наблюдались, когда поле было параллельно главной оси. Следует упомянуть, что кривые на рис. 278, полученные при 1,86° К, совершенно подобны кривым, полученным при 14,2° К. Это наводит на мысль, что кривые рис. 278 можио с уверенностью сравнивать с теоретически вычисленными кривыми для абсолютного нуля. [c.626]

Рис. 279. Магнитная восприимчивость при абсолютном нуле, вычисленная при предположении, что имеется лишь один тнп электронов, соответствующих (139.33). Обозиачения а и 6 имеют тот же смысл, что и на рис. 278. Теоретическая кривая рис. 278 была вычислена следующим образом к значениям ординат кривой давшого рисунка были добавлены значения магнитной восприимчивости электронов другого типа, рассмотренного Джонсом.

На рис. 279 показана магнитная восприимчивость, вычисленная Блэкменом с помо цью (139.33) для температуры абсолютного нуля при значении отношения 01/а2 = 9,8. Абсциссой является переменная 40 [c.627]

Абсолютное значение спинового вклада Xs в магнитную восприимчивость удается определить, как правило, лишь в редких случаях и обычно из весьма тщательно выполненных экспериментов по электронно-спиновому резонансу на электронах проводимости. Однако это совсем просто сделать, извлекая нужную физическую информацию из экспериментов по сдвигу Найта достаточно лишь разумно оценить величину постоянной связи в металле и вычислить отсюда значение х. Сдвиг Найта имел важное значение для исследования металлов, сплавов,, обычных и интерметаллических сверхпроводников, а также необычных электронных систем, таких как, например, Ыах Оз. Эти вопросы освещены в обзоре Дрейна [17]. [c.614]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...