Парамагнетик, внутренняя энерги

Парамагнетик, внутренняя энергия 132, 173 [c.301]

Установить, что внутренняя энергия идеального парамагнетика зависит только от температуры. [c.86]

Из соотношения (172) понятно, что намагничивая парамагнетик при постоянной температуре, мы не изменим его внутренней энергии, во для того, чтобы в этом процессе поддерживать температуру постоянной, необходимо уменьшить энтропию, т. е. отводить тепло (здесь можно провести аналогию с процессом изотермического сжатия идеального газа). [c.131]

Для идеальных парамагнетиков, у которых в соответствии с (3-42) внутренняя энергия не изменяется с изменением Н и. следовательно, = О, получаем из (3-54) с учетом (3-10) [c.53]

Оказывается возможным провести аналогию между идеальным газом и парамагнетиком. У идеальных газов внутренняя энергия V зависит только от температуры и не зависит от объема Я= Я(Г). [c.73]

Известно, что внутренняя энергия парамагнетика не зависит 0т его намагниченности М. Доказать, что температура, определяемая обратной величиной магнитной восприимчивости этого материала 0 = 1/х (х = М Н), пропорциональна абсолютной температуре. [c.100]

Задача 24. Для идеального парамагнетика, для которого поляризационная внутренняя энергия S m зависит только от температуры и не зависит от М (как для идеального газа внутренняя энергия зависит только от в, но не зависит от V), показать, что уравнение состояния М = М в,Н) и сдвиг энтропии А8 в,Н) = 8 в,Н) - So 0), где So 0) — энтропия системы в случае Af = О, Я = О, имеют вид [c.170]

Так, для ланжевеновских идеальных парамагнетиков х т = А Т и выражения для энтропии и внутренней энергии имеют вид [c.76]

В ферромагнетиках, в отличие от парамагнитных тел, между неспаренными электронами внутренних недостроенных оболочек имеет место сильное обменное взаимодействие, вызывающее упорядоченное расположение их СПИновых магнитных моментов и спонтанное намагничивание доменов до насыщения Это приводит к существенным особенностям в протекании резонансного поглощения высокочастотной энергии ферромагнетиками, которое называют ферромагнитным резонансом. Физическая суть его состоит е том, что под действием внешнего магнитного поля Нд, намагничивающего ферромагнетик до насыщения, полный магнитный момент образца М начинает прецессировать вокруг этого поля с ларморовой частотой ojl, зависящей от Яо (11.25). Если на такой образец наложить высокочастотное электромагнитное поле, перпендикулярное Яо, и изменять его частоту ш, то при ю = i. наступает резкое (резонансное) усиление поглощения энергии поля. Резонанс наблюдается на частотах порядка 20-Г-30 ГГц в полях 4- 10 -А/м (л 5000 Э). Поглощение при этом на несколько порядкоз выше, чем при парамагнитном резонансе, так как магнитная восприимчивость ферромагнетиков (а следовательно, и магнитный момент насыщения М) у них много выше, чем у парамагнетиков. Кроме того, так как в формировании эффективного магнитного поля в ферромагнетиках участвуют размагничивающий фактор и поле магнитной анизотропии, то частота ферромагнитного резонанса оказывается зависящей от формы образца.и,направления поля относительно осей легкого намагничивания. [c.306]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...