Спектр импульсов для различных возбуждений

Рис. 10.14. Спектр импульсов для различных возбуждений, а — блоховское состояние в кристалле б — электронное состояние в жидкости.

Эта величина регистрируется самописцем. При этом от импульса к импульсу лазера можно при помощи оптической линии задержки изменять время задержки /в между возбуждением и измерением (см., например, [16—20, 9.29]). (Линия задержки встроена в канал возбуждения.) Примеры полученных таким путем спектров пробных импульсов для трех различных значений времени задержки показаны на рис. 9.12. Ясно видно, что 22 [c.339]

Возникающая структура спектра системы полностью соответствует описанной выше картине элементарных возбуждений. Спектр системы представляет собой суммы энергий различного числа элементарных возбуждений зависимость энергии элементарного возбуждения е(р) от импульса определяется при этом формулой (1.9) и очевидным соотношением [c.18]

Итак, было показано, что в ферми-жидкости могут существовать возбуждения, спектр которых определяется полюсами функции Г, т. е. уравнением (18.9). Эти возбуждения подчиняются статистике Бозе, так как им соответствуют операторы, билинейные по фермиевским операторам (см. (19.9)). Как было показано в 2, такого рода возбуждения представляют собой различные ветви спектра нулевого звука. Тем самым определяется физический смысл полюсов функции Г в области малых передач энергии и импульса и доказывается тождество уравнений (18.9) и (2.24). [c.223]

И Т. Д. В слабом растворе растворенные частицы практически не будут взаимодействовать друг с другом. Обладая большой длиной волны, они не будут локализованы в определенном месте жидкости. Взаимодействие примесей с атомами Не приведет к появлению дополнительных энергетических уровней. Состояние примесей можно классифицировать по значению непрерывной переменной импульса. Таким образом, каждой частице примеси соответствует некоторое элементарное возбуждение, характеризующееся энергией — функцией импульса. Логически возможны различные типы спектров. Однако фактически мы имеем дело с самым простым случаем, когда энергия е есть просто квадратичная функция импульса р с некоторой эффективной массой т [c.137]

На рис. 2.65 и 2.66 представлены для случая / = 3000 Гц и Lq = = 120 дБ осциллограммы пульсаций давления вблизи кромки сопла и соответствующие узкополосные спектры при различных значениях параметра к = То/Т = 0,1-0,9 и при гармоническом сигнале. Неоходимо отметить, что при заметных отличиях осциллограмм пульсаций давления вблизи кромки сопла от гармонических соответствующие спектры характ иэу-ются большим числом сравнительно мощных гармоник. Следовательно, в этом случае по существу реализуется многочастотное акустическое возбуждение струи. При этом в качестве характерной частоты / в дальнейшем использовалась частота прямоугольных электрических импульсов, которые подавались на динамик. В случае гармонического сигнала, как следует из спектра на рис. 2.63, уровень гармоник пренебрежимо мал (он на 40 - 50 дБ [c.103]

Используют спектральный метод, что требует применения специальной аппаратуры — дефектоскопа-спектроскопа, способного осуществлять измерения амплитуд эхосигналов при изменении час ТОТЫ колебаний в 3...5 раз. Генератор зондирующих импульсов такого прибора немного изменяет частоту (около 10%) от одного цикла возбуждения до другого. Для их излучения и приема применяют широкополосный преобразователь с переменной толщиной пьезопластины. Эхосигналы от дефектов стробируют по времени прихода и подают на спектральный анализатор. Линия развертки ЭЛТ этого прибора соответствует изменению частоты, поэтому на его экране огибающая импульсов различной частоты формирует спектр эхосигналов. [c.199]

При импульсном возбуждении возможна генерация и при выполнении условия (34.5). Из (34.5) следует, что эффективные лазерные красители должны обладать высоким квантовым выходом люминесценции слабым перекрытием спектров T l — Т,, и S —S, поглощения со спектром люминесценции малым накоплением молекул в триплетном состоянии, что возможно при малом значении вероятности Psi —> п и большом значении вероятности Рт1 —> so- Насколько жесткими являются эти требования, можно судить по тому, что из тысяч промышленных красителей генерационной способностью при накачке импульсами наносекундной длительности обладают лишь несколько сот соединений. При накачке микро-секундными импульсами генерируют десятки соединений, а при более длинных импульсах, с X порядка ста микросекунд, — вообще единичные красители. Анализ генерационной эффективности красителей различных классов показывает, что в большей или меньшей степени указанным выше требованиям удовлетворяют следующие красители производные оксазола, оксадиазола, бензола и их конденсированных аналогов производные кумарина, родамина, оксазина и полиметиновые красители. [c.950]

Первые эксперименты по получению вынужденного комбинационного рассеяния при возбуждении пикосекундными импульсами были выполнены Шапиро и сотр. [8.9], а также Бретом и Вебером [8.10]. Они использовали вторую гармонику излучения лазера на стекле с неодимом в режиме синхронизации мод. Излучение направлялось и фокусировалось в различных жидкостях, таких, как бензол, толуол, сероуглерод и нитробензол, а также жидких смесях. При этом в [8.10] было установлено, что коэффициент преобразования сильно уменьшается в том случае, когда ширина спектра лазерного импульса превышает ширину линии колебательного перехода вынужденного комбинационного рассеяния, что соответствует выполнению условий нестационарного режима. Укорочение стоксова импульса по сравнению с лазерным наблюдалось в более поздних работах несколькими авторами [8.32—8.36]. Вблизи порога на- [c.298]

Согласно квантовой механике всякое возбужденное состояние жидкости можно описать с помощью так называемых элементарных возбуждений . Основное состояние жидкости обладает импульсом, равным нулю. Если лш теперь переведем систему в возбужденное состояние с некоторым импульсом р, то для этого потребуется некоторая энергия. Эта энергия не произвольна. Минимальная энергия е (р), которая необходима, чтобы сообщить системе импульс 9, называется энергией элементарного возбуждения. Состояние жидкости, имеющее импульсу и энергию е(2 ), можно рассматривать как состояние, в котором в жидкости существует одно возбуждение — квазичастица с импульсом р и энергией е р). Все остальные возбужденные состояния, достаточно близкие к основному, можно рассматривать как совокупность нескольких таких возбуждений с различными импульсами. Функция е р) — спектр элементарных возбуждений — дает, таким образом, полное энергетическое описание возбужденных состояний ). Вид функции е р) для жидкого Не можно выяснить теоретически лишь в пределе р 0. В этом пределе колебания жидкости сводятся к обычному звуку, частота которого й связана с волновым вектором к соотношением Й = ки- , где щ — скорость звука, обычным образом выражаемая через сжимаемость жидкости (для Не = 240 м1сек). В квантовой механике этой формуле соответствует закон дисперсии элементарных возбуждений [c.653]

Существенное расширение полосы пропускания и уменьшение мертвой зоны ПО сравнению с обычными преобразователями могут быть достигнуты за счет взаимодействия колебаний пластины по различным направлениям. Как уже отмечалось, помимо колебаний пьезопластины по толщине происходят ее колебания в перпендикулярной плоскости. При этих колебаниях в результате сочетаний деформаций сдвига и растяжения-сжатия возбуждаются три моды, а так е их гармоники. Подобрав размеры пластины так, чтобы резонансные частоты всех трех мод совпадали и, возбуждая ее электрическим импульсом, в спектре которого отсутствуют частоты, соответствующие резонансным частотам мод, удается получить сигналы с минимальным искажением формы импульса при высоком значении коэффициента преобразования [64]. Здесь широкополосности дости гают за счет взаимодействия трех мод колебаний как взаимосвязанных колебательных систем (подобно тому, как в ранее рассмотрен ном случае взаимодействия электрической и механической колебательной систем), а также в результате выбора спектра возбуждаемого импульса. Преобразователи с контурным возбуждением пьезо-элементов применяют для излучения ультразвука низкой частоты (20—100 кГц). Такие частоты используют в приборах для контроля звукопоглощающих анизотропных материалов, например стеклопластиков. [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...