Волны от неравномерного давления

О волнах, возникающих от неравномерного давления, распределенного вдоль поверхности текущей жидкости [c.122]

ВОЛНЫ, ВОЗНИКАЮЩИЕ ОТ НЕРАВНОМЕРНОГО ДАВЛЕНИЯ 123 [c.123]

О ВОЛНАХ от НЕРАВНОМЕРНОГО ВНЕШНЕГО ДАВЛЕНИИ [c.127]

О ВОЛНАХ ОТ НЕРАВНОМЕРНОГО ВНЕШНЕГО ДАВЛЕНИЯ 131 [c.131]

Исследования микроструктур соединений этих пар металлов и сплавов показали, что по границе сварки вдоль волн расположена зона, неравномерная по ширине, где одновременно присутствуют оба свариваемых компонента. Для удобства назовем зону соединения зоной перемешивания составляющих компонентов, так как это понятие достаточно полно отражает происходящие при сварка взрывом процессы (перемешивание поверхностных слоев соединяемых материалов в твердом и жидком состоянии при сдвиговых деформациях, возникающих от ударного давления). [c.36]

Распределение коэффициентов массоотдачи (как и теплоотдачи) по длине канала неравномерно в пучности скорости стоячей волны массоотдача максимальная, а в узлах — минимальная. Максимальное увеличение массоотдачи при Re < 150 составляет К = 2,7. В узлах скорости стоячей волны наблюдается уменьшение коэффициента массоотдачи на 10% (рис. 48). Измерение осред-ненного по времени профиля скорости по сечению канала в зависимости от уровня звукового давления вблизи пучности скорости представлено на рис. 49. С увеличением интенсивности звуковых колебаний профиль скорости в ядре потока выравнивается, а вблизи стенки становится круче, т. е. режим течения принимает характерные особенности турбулентного потока. [c.140]

Пусть напрессованное на ось ходовое колесо (рис. 13.1) обладает осевой симметрией. Давления от посадки с натягом распределены равномерно по окружности. Приложение силы Q изменяет картину — давление становится неравномерным в точке В выше, чем в точке А. При вращении колеса волна смятия перемещается по окружности с угловой скоростью. На посадочной поверхности имеют место как радиальные, так и тангенциальные, а также осевые перемещения. Аналогично протекает явление в поперечных сечениях вала и ступицы зубчатого колеса под действием окружного и распорного усилий. [c.220]

Плотность энергии и звуковое давление, определяемые по ф-лам (7.3) и (7.3а), выведены при условии очень малого коэффициента поглощения ограничивающих поверхностей помещения. В залах, аудиториях, жилых помещениях и т. п. коэффициент поглощения достаточно велик (0,2—0,4), поэтому интенсивность звуковой волны при каждом отражении от таких поверхностей резко уменьшается. Вследствие этого уже нельзя считать, что в каждой точке помещения будут сходиться звуковые лучи всевозможных направлений и примерно с одинаковой интенсивностью и что плотность энергии в каждой точке помещения будет одинаковой. В таких помещениях плотность энергии распределяется по помещению неравномерно наблюдаются пучности и узлы колебаний. Формулы (7.3) и (7.3а) для таких помещений дают лишь средние значения плотности энергии и звукового давления. [c.166]

Результаты, даваемые выражениями (127) для дефицита объемного расхода и (130) для диссипации энергии, которые были здесь выведены точно при определенных упрощающих предположениях (в частности, неподвижная плоская стенка и постоянный по пространству градиент давления), можно применять с хорошей степенью приближения к колебательным движениям довольно общего вида в трубах и каналах. При условии, что твердые границы поперечных сечений имеют радиусы кривизны, большие по сравнению с толщиной расчетного пограничного слоя, его свойства будут подобны свойствам пограничного слоя на плоской стенке (более подробное обсуждение можно найти в курсах по теории пограничного слоя заметим, что осевая неравномерность градиента давления в масштабе длины волны должна оказывать еще меньшее влияние). Приведенные выше уравнения можно использовать в качестве приближенных, если координату z рассматривать как расстояние по нормали от твердой границы даже тогда, когда эта граница колеблется. [c.168]

Эту суперпозицию можно рассматривать как волну, стоячую по оси 2 и бегущую без изменения формы вдоль оси х. Фронты этой волны перпендикулярны к оси х, а распределение давлений, скоростей частиц и т. п. вдоль фронта неравномерно. Этой неравномерностью такая волна отличается от одномерной бегущей волны. [c.56]

Звуковое давление, определяемое формулой (19.14), может либо складываться в точке 0 с давлением в падающей волне, либо вычитаться из него в зависимости от соотношения фаз между ними. Таким образом, величина неравномерности поля в освещенной области определяется отношением [c.138]

Механизм термоупругой неустойчивости теперь может быть описан с использованием приведенного выше примера (рис. 12.8 и 12.9). При статическом контакте любая волнистость контактирующих поверхностей приводит к неравномерному распределению контактного давления. При низких скоростях скольжения отклонения давления от стационарной средней величины увеличиваются из-за термоупругого искажения в соответствии с (12.38). Когда скорость достигает критического значения Ус, определяемого соотношением (12.40), амплитуда колебаний возрастает очень быстро, и если этого ранее уже не произошло, то поверхности разделяются в местах начальных впадин. Контакт становится прерывистым, а размер участков контакта доходит примерно до 1/3 начальной длины волны (уравнение (12.44)). Дальнейшее возрастание скорости приводит к стабильному уменьшению размера участка контакта в соответствии с (12.43). Внезапное повышение давления и уменьшение площадки кон- [c.446]

Из условия симметрии за скачками СВ и СВ скорость должна стать параллельной оси потока, т. е. линии тока должны повернуться в обратно м направлении на угол б. В этой области устанавливается давление, повышенное по сравнению с давлением среды. Следовательно, в точках В и В1 со стороны -струи давление более высокое и из этих точек распространяются волны разрежения. При переходе через волны разрежения давление падает до давления окружающей среды и линии тока отклоняются от оси — струя расширяется. После пересечения волн разрежения давление равно р. В точках выхода волн разрежения на свободную границу струя имеет ширину, равную ААх. Рассматриваемая группа режимов характеризуется. потерями энергии в струе, обусловленными возрастанием энтропии в системе косых скачков уплотнения. Поле давлений по оси и в поперечных сечениях приобретает значительную неравномерность. [c.351]

Решетку ненаправленных громкоговорителей располагают на потолке (рис. 5.9,е). При такой системе расположения громкоговорителей, когда (практически это условие всегда выполняется), излучаемая звуковая волна близка к плоской. В этом случае неравномерность озвучения не превышает I дБ, а звуковое давление на озвучиваемой площади не зависит от расстояния [c.159]

Однако, рассматривая изменение скорости и затухания упругих волн за счет влияния общего давления (совокупности его вертикальных, горизонтальных и внутрипоровой составляющих), можно отметить, что эти зависимости становятся более сложными и характеризуются анизотропией изменения не только по величине, но и, в отдельных случаях, по знаку изменения скорости и затухания. Например, при неравномерном сжатии образца изотропной породы возрастание одного из векторов давления приводит к увеличению скорости Р-волн в одном направлении и к уменьшению - в другом [10]. Необходимо отметить, что анизотропия упругих свойств, проявляющаяся в зависимости скорости и затухания упругих волн от направления их распространения, отмечается в большинстве кристаллических пород фундамента и, практически, повсеместно в осадочных породах [4, 10]. При этом следует различать два типа анизотропии пород сформированную на первичной стадии их образования (диагенетическую) и приобрегенную в настоящее геологическое время в современных геодинамических условиях (неотек-тоническую). [c.26]

Сложность картины течения на входе во внутренний канал воздухозаборника обусловлена наличием пограничного слоя, а иногда и отрыва потока на поверхности торможения. На схеме II показано течение с дозвуковой скоростью на входе во внутренний канал. Здесь у плоскости входа возникает скачок, близкий к прямому, который при взаимодействии с пограничным слоем дает Я-образное разветвление. Схема III соответствует сверхзвуковому втеканию потока во внутренний канал, в результате чего от внутренней поверхности обечайки отходит косой скачок, а за ним возникает мостообразный скачок. Во всех случаях разветвления скачков, вызванные наличием пограничного слоя, приводят к возникновению неравномерности потока и к сохранению за системой скачков местных сверхзвуковых зон. Во внешнем потоке в этих случаях головная волна не образуется, а возникает присоединенный косой скачок, интенсивность которого зависит от угла Роб. нар и числа М полета. При прочих равных условиях избыточное давление на внешней поверхности обечайки при косом скачке ниже, чем при головной волне, поэтому внешнее сопротивление воздухозаборника в схемах II и III оказывается меньшим, чем в схеме [c.270]

Отметим, что наиболее активным ограничением для оболочек с выбранными геометрическими размерами является ограничение по устойчивости. В качестве примера рассмотрим оболочки, подвергаемые воздействию осевого сжатия и внешнего давления, а также нестационарного нагрева. Изменение критических параметров нагрузок для неравномерно нагретых по толщине оболочек в зависимости от угла ориентации ip приведено на рис. 5.14, а изменение температур наружной и внутренней поверхностей по времени — на рис. 5.15. Коэффициент температуропроводности принимался равным 45,1 10" м /с, а коэффихшент теплопроводности — 0,175 В/м-К. Числитель в дробях на рис. 5.14а,в указывает на число полуволн в продольном направлении, а знаменатель — на число волн в окружном направлении. Штриховая кривая соответствует расчету по формулам (5.8а), (5.11а) гл. 2, в которых [c.228]

Оказывается, не так просто оборудовать заглушенную хамеру (рис. 11.1). Прежде всего трудно получить большое поглошение звука. Если, например, коэффициент поглощения материала, располагаемого на ограничивающих поверхностях камеры, будет равен 0,99, то при этом интенсивность отраженной волны будет составлять 0,01 от интенсивности волны, падающей на эти поверхности /отр ==аотр/пад=0,01/дад. А по давлению это отношение будет составлять 0,1, так как /отр//пад = р отр/р пад. Давление в пучности будет рав-яо 1,1 рпад, а в узле — 0,9 рпад- Неравномерность по давлению составят [c.247]

Согласно всем имеющимся данным, основной механизм сопротивления материалов кавитационному воздействию связан с механическими напряжениями. Схлопывание каверны независимо от того, обусловлен ли механизм разрущения образованием ударной волны или микроструйки (гл. 8), вызывает на поверхности материала нормальные напряжения. Сдвиговые напряжения в материале, возникающие вследствие неравномерного распределения давления, могут привести к пластической деформации или появлению кристаллических дислокаций. Механические напряжения могут вызвать также усталостное раз-рущение, которое может стать причиной кавитационного разрушения в случае малых пластических деформаций. Хрупкие материалы могут растрескиваться вследствие неравномерности нагружения при кавитации. Химическое и электромеханическое воздействия кавитации, по-видимому, сильнее всего проявляются на кристаллических материалах. Скорость реакций будет наибольшей на границах зерен и на вновь образовавшихся поверхностях, как в случае кристаллических дислокаций. [c.430]

ВЫХ скоростях потока на выходе из сопла ру > расширение его осуществляется в суживающейся части канала до сечения АВ,ъ области косого среза расширения потока не происходит (если пренебречь небольшой неравномерностью поля скоростей как поперек, так и вдоль потока), давление в области косого среза равно давлению за соплома скорость соответственно равна С . При фиксированном давлении перед соплом р по мере снижения ру скорость потока с ] в минимальном сечении канала АВ будет увеличиваться. Когда давление за соплом уменьшится до критического, в сечении АВ установятся критическое давление р и критическая скорость с р. При дальнейшем снижении давления ру за соплом в сечении АВ скорость и давление будут оставаться критическими, так как выше сечения АВ изменения давления за соплом не будут распространяться внутрь сопла. Действительно, скорость распространения волн давления равна скорости звука, а в сечении АВ скорость потока равна скорости звука, поэтому возмущения, возникающие за соплом, не проникают выше сечения АВ. Приру <р в точке А давление скачком уменьшается от р ДР ру, поэтому точка А становится в этом случае источником возмущения. В области косого среза изобары давления будут располагаться вдоль лучей — линий Маха, исходящих из точки А, так как известно, что в сверхзвуковом потоке возмущения (изменения давления) распространяются вдоль волн разрежения (рис. 2.43). Таким образом, в области косого среза в волнах разрежения поток ускоряется за счет расширения от давления р в минимальном сечении до давления ру за соплом. При с = а волна разрежения перпендикулярна потоку и совпадает с изобарой критического давления в сечении АВ, при с > а волна разрежения составляет с направлением по- [c.79]

Деформации грунтов возникают при динамических вибрационных и взрывных воздействиях. Динамические вибрационные нагрузки вызывают в грунте появление сил инерции. Колебания от таких нагрузок могут распространяться в грунте на значительные расстояния, усиливая развитие осадок сооружений и ослабляя грунты. При взрывах в грунтовом массиве образуются полости (воронки) и колебания различной интенсивности, уменьшающейся по мере удаления от места взрыва. Кроме того, взрывы приводят к деформации грунта в результате возникновения и движения взрывных волн и газов. Возникающее при взрыве давление достигает десятков гигапаскалей, оно распространяется в грунте с высокой скоростью, но действует в течение очень короткого промежутка времени (миллисекунды). На поверхности раздела заряд— грунт образуется ударная волна, вызывающая перемещение и измельчение грунта, находящегося в условиях всестороннего неравномерного сжатия. Возникающая при этом полость зависит от свойств грунта и массы заряда взрывчатого вещества. При взрыве внутри грунтового массива радиус Rk возникающей полости оценивается по эмпирической формуле, предложенной Г. И. Покровским [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...