Фигура удара

Фигура давления 266. Фигура удара 266. [c.492]

Обозначая через V x и V y проекции скоростей центра масс фигуры и через — ее угловую скорость до удара, найдем выражение кинетической энергии фигуры до удара [c.383]

Взяв начало системы координат в центре масс и обозначая через X и у координаты какой-либо точки М фигуры в этой системе, будем иметь следующие выражения проекций на оси скорости точки до удара [c.384]

Нажмем теперь на внешнее кольцо. Это кольцо остается неподвижным, внутреннее же кольцо начинает вращаться и отклоняется от своего горизонтального положения вверх или вниз, в зависимости от того, в каком направлении было произведено давление на внешнее кольцо. Даже сильный удар, сообщенный внешнему кольцу, не оказывает на него заметного действия. Мы увидим в этом случае лишь быстрое коническое маятникообразное движение оси фигуры вокруг оси, проходящей вблизи нормального положения. Прибор сделан настолько хорошо, что он может выдержать даже сильные удары кулаком. [c.199]

При давлении на внешнее кольцо момент М направлен вертикально. Момент импульса, первоначально направленный горизонтально (вправо или влево), отклоняется, таким образом, вверх или вниз. Тем самым объяснено (при том же допущении, что и в п. 1) вращение внутреннего кольца. При очень сильном ударе по внешнему кольцу наше допущение относительно того, что ось фигуры волчка следует за направлением вектора момента импульса, оказывается лишь приближенно правильным в этом случае и возникает упомянутое выше коническое маятникообразное движение, которое характеризуется небольшим расхождением между осью фигуры и вектором момента импульса волчка. [c.201]

Известно, что центр колебаний не отличается от центра удара. Из отзыва Лагранжа должно как будто следовать, что правило Декарта верно, хотя оно недостаточно точно обосновано. Однако легко убедиться в том, что это не так и что это правило ведет к неверным результатам во всех тех случаях, когда маятник не приводится к плоской фигуре, вращающейся вокруг оси, расположенной в его плоскости. (Прим. Бертрана.) [c.304]

СКОСТИ как это имеет место, в частности, в случае неизменяемой плоской фигуры, движущейся в своей плоскости. Если прямо приложенные импульсы имеют результирующую, параллельную плоскости л, а результирующий момент относительно какой-нибудь точки этой плоскости перпендикулярен к ней, то основные уравнения импульсивного движения свободного твердого тела (17), (18) покажут, что и состояние движения после удара будет также параллельным тс. Если примем эту плоскость за плоскость координат г— О, то три скалярные характеристические величины движения после удара (проекции скорости Dq центра тяжести на оси х, у vi угловая скорость) будут однозначно определены уравнением (17), рассматриваемым как векторное уравнение в плоскости тг, и третьим из уравнений (18 ), т. е. двумя уравнениями [c.475]

Пример 1 (Случай пластинки). Рассмотрим плоскую фигуру которая может вращаться вокруг некоторой оси Oz, лежащей в ее плоскости (рис. 151). Для любой оси Oz можно найти центр удара. Это следует из того, что ось Oz всегда является главной осью инерции для одной из своих точек. [c.421]

Тормозные короткоходовые электромагниты серии МП (фиг. 232) имеют катушку 1, вставленную в стальной цилиндрический корпус 2 и удерживаемую от перемещений полюсным наконечником, закрепленным на сердечнике корпуса. В центре сердечника, составляющего одно целое с корпусом, проточено отверстие, в которое вставлена направляющая втулка 3. В отверстие втулки входит штырь 4, соединенный с якорем 7, имеющим форму диска. Якорь закрыт снаружи защитной крышкой 8, привернутой к корпусу. Внутри корпуса закреплена амортизационная пружина, упирающаяся в крышку (на фигуре не показана), предохраняющая якорь от выпадания и исключающая удары якоря о крышку магнита. Крышка 8 имеет два прямоугольных отвер- [c.396]

Лом-бои — испорченная поковка, получившая удар до того, как она была уложена в нижнюю фигуру штампа или смещена с нее. [c.444]

Движение цилиндра катаракта происходит в данном случае по той закономерности, которая определяется действующими на него силами, независимо от того, является ли управление холостым выпуском программным или нет. Так как с уменьшением координаты величина, стоящая под корнем, тоже уменьшается, то скорость движения цилиндра катаракта вверх замедляется и изменение пропускной способности холостого выпуска от времени получает характер, изображенный на фиг. 80. На этой же фигуре пунктиром изображено изменение пропускной способности холостого выпуска, если бы оно происходило по прямой линии, являющейся продолжением предшествовавшего программного движения. Такое замедленное падение пропускной способности холостого выпуска обеспечивает получение при этом повышения напора от гидравлического удара ниже допустимого [c.210]

Если бы мы, воспользовавшись образующей сетью фигуры 19, за направляющую сеть приняли сеть фигуры 15, то получили бы удар косой струи о клин, т. е. ту самую задачу, которую разобрал А. П. Котельников. Но при этом в задаче останется указанное А. П. Котельниковым ограничение, требующее, чтобы, ударившись о клин, струя разделилась на две струи, несущие кажда г одно и то же количество жидкости. Задача перестала бы быть стеснена этим ограничением, е( ли бы при направляющей сети фигуры 15 мы взяли образующую сеть фигуры 21, которая будет описана в следующем параграфе. [c.539]

Общая X а р а к т е р и с т к а. Кристаллы преимущественно кубические. Спайность совершенная 100. Фигура удара на грани 100 характеризуется лучами, нараллельны-,ми осям симметрии второго порядки. Тв. = 2,5. Уд. в. = 2,17. Легко плавится, часто с растрескиванием (при 802° С). [c.46]

Фиг. 194. Фигура удара (сплошные линип) и пгура давления (пунктир) в слюдах.

Общая X а р а к т е р и с т и к а. Кристаллы мопоклин-ные, почти гексагональные обычно шестигранные призмы часто сплошные пластинчатые массы. Совершенная спайность по базису также отдельность по 010 и 111, по которой образуются фигуры удара и давления. Двойники ио 110 из тонких пластинок по 001. Тв. =2,5—3. Уд. в. = 2,8—3,4. Пл. =5. Разлагается П ЗО , давая чешуйки кремнекнслоты. [c.406]

Общая характеристика. Пластинчатый, с совершенной спайностью по 001, дающей тонкие, гибкие, но не упругие пластинки фигуры удара и давления как у слюд. Двойники по 001 с плоскостью срастания по 001(пенниновый закон), также по 110 с плоскостью срастания по 001 (слюдяной закон). Тв.=2—2,5. Уд. в. =2,6—2,84. Пл.=5—6, с расщеплением. Разлагается H2SO4. [c.423]

Общая характеристика. Кристаллы очень похояш на кристаллы биотита, обычно полисинтетические двойники по слюдяному закону. Фигуры удара и давления по сравнению с фигурами слюд имеет обратное положение. Спайность совершенная ло 001. Тв.=4,5—5 на 001, 5,5—6 на других плоскостях. Уд. в. = 3,0 — 3,5. Пл. =7. Нерастворим. [c.429]

Диагностика. Клинтонит отличается от слюд положением фигур удара и давления, твердостью, хрупкостью и более слабым двупреломлением от хлорита отличают его более сильное двупреломление, большая твердость, хрупкость и слабая дисперсия, от хлоритоидов—отрицательный знак, малый угол оптических осей и плеохроизм. [c.430]

Кроме весьма соверщенной спайности по плоскости (001), кристаллы слюд имеют спайность и по другим граням, в частности по грани (010), являющейся плоскостью симметрии, и по (110).Сочетание спайности по трем указанным граням обусловливает типичные формы хорошо образованных кристаллов в виде шестиугольных плиток или пластинок либо параллелограммов с углами 60 и 120°. Это же составляет причину появления на пластинках слюды фигур удара, т. е. систем трещинок, расходящихся от точки удара острием в виде шестилучевой звезды, имеющей углы между лучами 60°. Более длинный луч идет параллельно (010). Это показывает, что прочность в сечениях (010) несколько меньше, чем в сечении. (110). Трещинки — фигуры удара почти всегда появляются при штамповке и резке слюды. [c.171]

Кроме фигур удара, на кристаллах слюд иногда наблюдаются фигуры давления, трещинки которыг повернуты на 30° относительно фигур удара. [c.171]

При штамповке в горячем состоянии штампуемый металл под действием сближающихся половинок штампа деформируется и заполняет внутреннюю полость штампа. В работе внутренняя полость штампа ( фигура ), которая деформирует металл, соприкасается с нагретым металлом, поэтому штамповал сталь для горячей штамиовки должна обладать не только определенными механическими свойствами в холодном состоянии, но и достаточно высокими механическими свойствами в нагретом состоянии. Особенно желательно иметь высокий предел текучести (упругости), чтобы при высоких давлениях штамп не деформировался. Для кузнечных штампов большое значение имеет и вязкость, чтобы штамп не разрушился во время работы при ударах по деформируемому металлу. Устойчивость против износа во всех случаях очень важна, так как она обеспечивает сохранение размеров фигуры —долгогзеч-ность работы ujTaMna. [c.432]

Рассмотрим случай удара плоской фигуры о неподвижную преграду (рис. 341). Внешней мгновеи-ной силой является реакция преграды, приложенная в точке О, в которой соприкасаются поверхности преграды ММ и ударяющего тела г. момент удара. Импульс этой реакции обозначим через S и, выбрав начало координат в точке О, направим ось у по нормали к ММ внутрь тела, а ось х — по касательной к этой поверхности. Координаты центра тяжести в этой системе осей обозначим Хс, ус, а его вектор-радиус Гс- Скорость точки О до удара обозначим через Vo, а после удара — через V по известным формулам кинематики имеем [c.276]

После удара фигура будет вращаться с угловой ск0[)0стью сог вокруг остановленной точки О и кинетическая энергия будет [c.383]

Графическая зависимость Q = / (ф) насоса называется графиком подачи. На рис. 11.5 представлены такие графики подачи. Из них видно, что подача насоса неравномерна. Это вызывает гидравлические удары, опасные вибрации и неравномерность движения исполнительных органов машин. Поэтому стремятся выровнять график подачи, приблизив его к прямой Q p. определяемой как сторона прямоугольника, равновеликого по площади фигуре под полусинусоидами. Расчетным путем (без учета объемных потерь) Q(,p определяется по уравнению (11.1). [c.163]

Неоднородные фигуры. Центр удара. Дана плоская фигура 5. Рассмотрим прямую АА в ее плоскости и допустим, что плотность р в какой-нибудь точке пропорциональна расстоянию 8 от этой точки до прямой АА. Центр тямгести О полученной таким образом материальной поверхности нарывается центром удара относительно оси АА фигуры 5, если считать ее однородной. Эта точка встречается в теории удара, а также в гидростатике. Доказать, что центр удара О и ось АА образуют систему полюсов и поляр относительно неподвижного мнимого конического сечения, центр которого совпадает с центром тяжести площади 5, если считать ее однородной. [c.150]

Удар неизменяемой плоской фигуры о нвподвижное препятствие. В предыдущем пункте мы пренебрегали трением, допуская, что в точке, в которой соударяются два тела, они испытывают два прямо противоположных импульса, по общей нормали к двум поверхностям, направленной для каждого из них внутрь. Задача усложняется, если мы хотим учесть трение скольжения и качения, причем это последнее схематически представляет тот физический факт, что соприкосновение происходит не в геометрической точке, а по некоторой конечной площадке. [c.492]

Не входя здесь в рассмотрение вопроса в общем виде, мы исследуем только тот случай, когда, отвлекаясь от трения качения, можно довольно простым способом учесть трение скольжения. Это можно сделать в случае двух плоских неизменяемых фигур, движущихся в своей плоскости. Мы рассмотрим, однако, более частный случай — удар плоского неизменямого профиля 5 о неподвижную преграду представленную схематически в виде некоторой кривой в плоскости эту кривую в рамках нашего исследования всегда можно заменить ее касательной в точке, в которой происходит удар. Случай двух фигур, движущихся в их плоскости, можно было бы рассмотреть аналогичным образом. Заметим, что обстоятельства, установленные нами выше, осуществляются при ударе биллиардного шара [c.492]

При выборе размеров штампового кубика необходимо учитывать, что для гравирования фигуры может быть использована любая поверхность кубика, кроме поверхности НУ.В, перпендикулярной к направлению волокон (оси слнтка илн совпадающей с ней по направлению длине L) в штамповом кубике. Поэтому, если выполнить ручьи на поверхности НХ В, то волокна расположатся в направлении удара, и возникающие в ручьях [c.116]

Лом-бой — неисправимое повреждение поковкн, получившей удар, при смещении ее с нижней фигуры штампа при штамповке или обрезке заусенца. [c.569]

Картис также генерировал ударные импульсы, которые приводили к появлению как продольных, так и поперечных колебаний, закрывая половину конца трубы, создающей удар, способом, показанным на рис. 3.79. На этой же фигуре приведена осциллограмма истории Д0( рмирования во времени, полученная на другом конце стержня. [c.441]

Он тоже пришел к представлению о центре качания, называя эту точку в теле также центром удара, что в конечном счете оправдано. Роберваль правильно указывал, что метод Декарта дает верные результаты только в случае плоской фигуры, вращающейся вокруг оси, расположенной в ее плоскости. Выясняя причину ошибки Декарта в общем случае, Роберваль указывал на то, что надо принимать во внимание не только величину, но и направление скорости. Наконец, он указал точное положение центра колебания кругового сектора, вращающегося вокруг оси, перпендикулярной к плоскости сектора и проходящей через его центр. Но в основном Роберваль шел по тому же пути, что и Декарт, оперируя силами — количествами движения — и заменяя математические выкладки весьма сбивчивыми рассуждениями. Значительно позже Гюйгенс, давпшй полное решение проблемы, имел все основания сказать Выдаюнщеся люди, как Декарт, Фабри и другие, полагавшие, что [c.97]

Механические повреждения поковок, происходящие при извлечении застрявшей поковки из полости штампа, переброске горячих поковок или попадании посторонних предметов в штамп или под молот Испорченная поковка, получившая удар до того, как она была уложена в нижнюю фигуру штампа или смещена с неё Брак из-за несоответствия чертёжным размерам главным образом в обдасти углов, выступов, акругденнй, [c.175]

Удар беспредельного потока на симметричный клин, ось которого направлена по направлению течения потока. За напраатхяющую сеть в 3T0ii задаче принимаем направляющую сеть, изображенную на фигуре 8, а для получения образующе сети полагаем и формуле (10) [c.512]

Удар беспредельного потока о неси.нметрично относительно него расположенный неравнобокыб клин. Для решения этой задачи берем направляющую сеть, представленную на фигуре 15, и образующую сеть, представленную на фигуре 13. Налагаем эти сети друг на друга так, чтобы точка О фигуры 13 совпала с точкой О фигуры 15 и чтобы оси 0 и 0 совпали. Мы увидим, что во всех бесконечно удаиениых точках течения жидкости г=0 и угол в есть постоянная величина — i, опреде.ляемая из формулы (35) [c.527]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...