Фигура давления

Если теперь каким-либо методом (фигур травления, фигур давления и др.) определить эти плоскости, то окажется (при большом числе зерен), что число зерен,, ориентированных параллельно плоскости шлифа плоскостями (100), (ПО) и (111), будет относиться, как [c.130]

Фигура давления 266. Фигура удара 266. [c.492]

Исследование работы реального поршневого двигателя целесообразно производить по диаграмме, в которой дается изменение давления в цилиндре в зависимости от положения поршня за весь цикл. Такую диаграмму, снятую с помощью специального прибора индикатора, называют индикаторной диаграммой. Площадь замкнутой фигуры индикаторной диаграммы изображает в определенном масштабе индикаторную работу газа за один цикл. [c.261]

Типичным в этом плане можно считать метод, предложенный в работе [651], где полные потери давления АР рассматривались в виде суммы двух составляющих АР — потерь, связанных с газовой средой, и ДРр — потерь, связанных с твердыми частицами, как показано на фиг. 4.1. На этой фигуре приведены данные о полных потерях давления на длине 1,83 м в потоке воздуха (при комнатных условиях), переносящего горчичные зерна размером 2 мм в горизонтальной трубе диаметром 44,5 мм при массовом [c.154]

При движении поршня слева направо (7 —2 —5) давление пара совпадает с направлением движения поршня— совершается положительная работа. Величина этой работы равна площади под кривой 1 — 2 — 3. При обратном ходе поршень, двигаясь против давления, совершает отрицательную работу (площадь под кривой 4 — 5 — 6). Полная работа за один оборот кривошипа равна разности этих площадей, т. е. площади заштрихованной фигуры i-2-3-4-5-6. [c.242]

Для плоских прямоугольных фигур (рис. 1.26) построить эпюры избыточного гидростатического давления. [c.21]

Вертикальная составляющая Рг равна весу жидкости в объеме тела давления. Обозначим площадь фигуры 1—2—3—4 через F. Тогда [c.23]

Горизонтальная координата центра давления х находится на оси симметрии площади фигуры. [c.28]

Интегрируя выражение (1.37) по площади а, получим силу полного давления, под действием которого находится плоская фигура АВ, покоящаяся в жидкости [c.22]

Следовательно, сила полного гидростатического давления, действующего на плоскую фигуру, погруженную в жидкость, равна произведению площади фигуры на величину абсолютного гидростатического давления в центре ее тяжести. [c.22]

Центр давления (рис. 2.8, б). Известно, что любая сила характеризуется величиной, направлением действия и точкой приложения. Поэтому, чтобы иметь полное представление о суммарной силе гидростатического давления на фигуру, кроме ее величины, определяемой по формуле (1.39), и направления (согласно первому свойству гидростатического давления), необходимо знать точку приложения этой силы, называемую в гидравлике центром давления. Таким образом, центром давления называют точку приложения силы полного гидростатического давления. [c.22]

ДЕЙСТВУЮЩАЯ НА ПЛОСКУЮ ФИГУРУ. ЦЕНТР ДАВЛЕНИЯ [c.42]

Величина силы гидростатического давления. Определим силу полного гидростатического давления на плоскую фигуру АВ (рис. 2.21), с левой стороны на которую действует гидростатическое давление. Фигура А В расположена перпендикулярно к плоскости чертежа и наклонена к горизонту под углом а. Такая фигура может, например, являться частью наклонной стенки резервуара или частью откоса канала и т. д. [c.42]

Центр давления. Большой практический интерес представляет нахождение центра давления, т. е. точки пересечения линии дейст-вия силы гидростатического давления с плоскостью, в которой лежит рассматриваемая плоская фигура., [c.44]

В соответствии с основным уравнением гидростатики давление, действующее на поверхность жидкости, равномерно распределяется по площади фигуры, а потому точка приложения силы поверхностного давления Рд = Ро будет совпадать с центром тяжести фигуры. Наоборот, точка приложения силы весового гидростатического давления, распределяющегося по площади фигуры неравномерно, увеличиваясь с глубиной погружения, будет лежать ниже центра тяжести. Если на фигуру со всех сторон действует атмосферное давление, что наиболее часто имеет место на практике, то положение центра давления не зависит от величины силы поверхностного давления, а зависит только от величины силы весового давления, действующего на фигуру. В другом случае, когда поверхностная сила отлична от силы атмосферного давления и действует только с одной стороны фигуры, точка приложения силы абсолютного гидростатического давления будет лежать между центром тяжести фигуры и центром давления, соответствующим весовому гидростатическому давлению. [c.44]

Следовательно, центр весового гидростатического давления лежит ниже центра тяжести фигуры на величину [c.45]

При решении многих практических задач приходится строить эпюры гидростатического давления, представляющие собой графическое изображение распределения гидростатического давления на плоские прямоугольные фигуры. [c.46]

Следовательно, изменение гидростатического давления по глубине подчиняется линейному закону. В связи с этим для построения эпюры гидростатического давления, действующего на плоскую прямоугольную фигуру, достаточно иметь только две точки, по которым строится прямая линия. [c.46]

Определим силу давления жидкости, действующую на дно сосудов. Согласно зависимости (2.54 ), сила давления на плоскую фигуру, которой является дно сосуда, равна площади фигуры, умноженной на гидростатическое давление в ее центре тяжести [c.50]

Если мы при определении силы полного гидростатического давления, действующего на плоские фигуры, по существу производим простое сложение элементарных параллельных сил, то при решении аналогичной задачи для криволинейных поверхностей приходится складывать силы гидростатического давления, имеющие различные направления. Это обстоятельство значительно усложняет задачу, требуя применения специальных расчетных приемов. Принцип, положенный в основу существующих решений, заключается в определении составляющих силы гидростатического давления по нескольким направлениям, в общем случае не лежащим в одной плоскости, с последующим геометрическим сложением этих частных сил. Результат сложения дает величину силы давления жидкости [c.51]

Следовательно, горизонтальная составляющая Р = Р , т. е. равна силе давления жидкости на плоскую прямоугольную фигуру DE, являющуюся проекцией рассматриваемой цилиндрической поверхности на вертикальную плоскость. [c.53]

Горизонтальная же составляющая Р , как уже указывалось выше, равна силе гидростатического давления жидкости на плоскую прямоугольную фигуру D E, т. е. [c.54]

Pi) и II—II (Ра) определяются по установленной ранее зависимости для величины давления, действующего на плоскую фигуру (мы рассматриваем равномерное движение, где гидродинамические давления в плоскости живых сечений распределяются по гидростатическому закону) [c.107]

Очевидно, полученная фигура 1—А В—7—6 —5 —4 —2 —1 будет представлять собой искомую эпюру давлений вдоль подземного контура, так как каждая вертикальная ордината этой фигуры равна Н + у. [c.323]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СИЛЫ СУММАРНОГО ДАВЛЕНИЯ ЖИДКОСТИ НА ПЛОСКИЕ ФИГУРЫ [c.64]

Сила суммарного давления. Определим силу суммарного давления, действующего на погруженную в жидкость плоскую фигуру АВ, расположенную перпендикулярно к плоскости чертежа и наклоненную к горизонту под углом а (рис. 45). Площадь фигуры обозначим через со. Такая фигура может являться, например, частью наклонной стенки резервуара или пло- [c.64]

Для установления силы суммарного абсолютного давления, действующего на плоскую фигуру АВ, проинтегрируем выражение (74) по площади со [c.64]

Кроме фигур удара, на кристаллах слюд иногда наблюдаются фигуры давления, трещинки которыг повернуты на 30° относительно фигур удара. [c.171]

При штамповке в горячем состоянии штампуемый металл под действием сближающихся половинок штампа деформируется и заполняет внутреннюю полость штампа. В работе внутренняя полость штампа ( фигура ), которая деформирует металл, соприкасается с нагретым металлом, поэтому штамповал сталь для горячей штамиовки должна обладать не только определенными механическими свойствами в холодном состоянии, но и достаточно высокими механическими свойствами в нагретом состоянии. Особенно желательно иметь высокий предел текучести (упругости), чтобы при высоких давлениях штамп не деформировался. Для кузнечных штампов большое значение имеет и вязкость, чтобы штамп не разрушился во время работы при ударах по деформируемому металлу. Устойчивость против износа во всех случаях очень важна, так как она обеспечивает сохранение размеров фигуры —долгогзеч-ность работы ujTaMna. [c.432]

Рассмотрим первый вариант как наиболее распространенный. В этой передаче два начальных цилиндра с диаметрами а,, и перекатываются друг по другу без скольжения (см. рис. 216) Проведем из точки Ро линию под углом (90° — ад) к линии центров колес О1О2 и на расстоянии I от точки Р возьмем точку К (здесь Од — угол давления, образованный нормалью к поверхности зуба в точке К и касательной к начальным окруж-нос ям, проведенной через точку Ро). Проведем линию зацепления Кк, параллельную линии полюсов РоР. Точка контакта зубьев К перемещается вдоль линии зацепления с постоянной скоростью при постоянных угловых скоростях вращения начальных цилиндров, а на поверхностях, связанных с вращающимися ци-лигдрами, точка К" опишет винтовые профильные линии КП и КПг- Если взять теперь в качестве образующей фигуры окружность радиуса I и перемещать ее поочередно по винтовым профильным линиям так, чтобы точка К все время совпадала с этими линиями, то следы образующей окружности создадут винтовые цилиндры. Часть выпуклого цилиндра образует зуб шестерни, а вогнутого — впадины колеса. Зуб шестерни, имеющий круговую форму в торцовом сечении, находится на внешней стороне начального цилиндра, а впадина на втором колесе — внутри начального цилиндра. [c.341]

На РУ-диаграмме простой геометрический смысл получает величина работы, совершенной над системой. По формуле (5.4) при бесконечно малом квазистатическом изменении объема элементарная работаем — - Р бУ, гдеР —равновесное давление. Легко видеть, что по величине и по знаку бЛ равно площади полоски, заштрихованной на рис.5.2, если принять, что направление ее обхода задается направлением процесса и условиться, как это принято в геометрии, считать площадь фигуры положительной при обходе ее против часовой стрелки и отрицательной при противоположном направлении обхода. Полная же работа, совершенная над системой в процессе 2а1, показанном на рисунке, по величине и по знаку равна площади фигуры 2й/У У2. Указанное направление процесса соответствует положительной работе внешних сил (объем системы уменьшается). Если же проводить процесс в обратном направлении 1а2, работа внешних сил будет отрицательной, и это значит, что в этом случае работу совершает система. [c.105]

Гидравлика — наука древняя. За несколько тысяч лет до наилей эры древними народами, населявшими Египет, Вавилон, Месопотамию, Индию и Китай, были построены плотины, оросительные каналы, водяные колеса. Первым теоретическим обобщением в области гидравлики считается трактат О плавающих телах , написанный за 250 лет до н. э. выдающимся греческим математиком и механиком Архимедом. Им был открыт закон о равновесии тела, погруженного в жидкость, — общеизвестный закон Архимеда. Только через многие столетия после Архимеда, в эпоху Возрождения, наступает новый этап в развитии гидравлики. В XV в. в Италии Леонардо Да Винчи (14Й— 1519) проводит экспериментальные и теоретические исследования в самых различных областях. Он изучает работу гидравлического пресса, истечение жидкости через отверстие и водосливы. В 1586 г. нидерландский математик-инженер Симон Стёвин (1548— 1620) опубликовывает работу Начала гидростатики , в которой решает вопрос о величине гидростатического давления на плоскую фигуру и объясняет гидростатический парадокс . В этот же период итальянский физик, математик и астроном Г а л и л е о Галилей (1564— 1642) устанавливает зависимость величины [c.258]

Выражение hjay показывает, насколько ниже центра тяжести площади фигуры смещен центр давления. [c.23]

Следовательно, сила полного абсолютного давления, действующего на плоскую фигуру, погруженную в жидкость, выражается произведением площади фигуры на величину абсолютно гогидростатнческого давления в ее центре тяжести. Сила весового гидростатического давления равна произведению площади фигуры на величину весового гидростатического давления в центре ее тяжести. [c.44]

На рис. 14 изображена эпюра гидростатического давления, действующего на шаровой клапан всасывающей трубы насоса, с помощью которого производят заливки всасывающей линии перед пуском. В рассматриваемом случае эпюра избыточного гидростатического давления при высоте столба жидкости во всасывающей трубе, равной h , представлена сложной фигурой ABEFD . [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...