Ширина резонансного уровня

Если возбужденное состояние распадается быстро, то Г великом энергия уровня плохо определена. Физический смысл ширины резонансных уровней ядер будет более подробно рассмотрен в разделе 27. [c.33]

Так, например, в Зй-переходных металлах па ( -электроны действует полный потенциал. В результате ширина резонансного уровня Г( в Зс -металлах будет меньше, чем в 4й-металлах, где есть остовные с -уровни. Поскольку Г является мерилом возму-и(ения, действующего на электроны (см. 2.4), то й-зоны в Зс1-металлах будут уже, чем в 4й-металлах. С другой стороны, узкие зоны способствуют ферромагнетизму, и действительно, имен-по Зй-металлы Ре, Со, Ш являются ферромагнетиками. Заметим, что это — металлы конца периода, где уровень Е1 расположен низко (из рассуждений 2.7 и 3.1 следует, что положение уровня Е1 вдоль ( -периода смещается к низким энергиям, так как этот уровень с ростом Z должен стать связанным, следовательно, величина Г, тоже уменьшается к концу периода (ср. с (2.82)), а й-зоны сужаются). Для металлов других ( -периодов величина Г будет больше, следовательно, они будут менее склонны к ферромагнетизму, а наиболее вероятными кандидатами в ферромагнетики будут металлы в конце периодов (где Г относительно мала). Оба эти вывода согласуются с экспери- [c.51]

Ширина резонансного уровня Г определяет величину интеграла перекрывания 1тт, и тем самым — ширину й-зоны. Чем Г больше, тем -зона шире. Так как Т Е) то с учетом (5.22) [c.199]

Это резонансное описание электронной структуры переходных металлов физически и математически эквивалентно двухзонной модели ( 10.2). Однако оно обладает значительными преимуществами — цельностью логического построения и эффективностью при практических расчетах. Выясняется, например, что ширина -зон определяется главным образом шириной резонансного уровня Г в формуле (10.38). Последняя величина в свою очередь определяется деталями хода ячеечного потенциала и ч (г) и, таким образом, априори вводимым самосогласованным полем атома или иона в данном узле. Величины и Г для различных металлов можно вычислить последовательным образом и проверить ответ, сравнивая результаты расчетов зонных структур с экспериментальными данными о поверхностях Ферми. [c.472]

Дса) ширина резонансной кривой на уровне 1/2 [c.231]

Добротность Q — величина, характеризующая резонансные свойства линейной колебательной системы, равная отношению резонансной частоты со к ширине резонансной кривой Асо на уровне убывания амплитуды в 2 раз [72] [c.146]

Демпфирование обычно находят в форме коэффициента потерь по отношению ширины резонансного пика АЧХ на уровне 0,7 max (—3 дБ) к средней частоте. [c.451]

Л ь — населённости ниж. и верх, уровней исследуемого перехода соответственно (do/dQ) — сечение КР на единицу телесного угла 0 Г (рад/с) — ширина резонансной спектральной линии КР. [c.391]

Параметр и может быть определен из соотношения ширины резонансного пика, измеренного на разных уровнях его высоты а = 0,5 и а = 0,707 [c.317]

Мы видим, что переданная ядрам кинетическая энергия примерно в миллион раз превосходит ширину энергетического уровня АЕ, т. е. условие Бора не выполняется, что и объясняет неудачи первых попыток наблюдения ядерного резонансного поглощения Y-квантов. [c.126]

Обращаясь к практике, необходимо иметь в виду, что сама ширина резонансного состояния не является константой, а зависит от напряженности поля. Поэтому если при малой напряженности всегда реализуется случай широкого спектра (так как ширина спектра излучения многочастотного лазера всегда больше естественной ширины атомных уровней), то по мере увеличения напряженности поля Е эта ширина будет возрастать, и в принципе при этом всегда можно достичь противоположного предельного случая узкого спектра. [c.49]

Ширина резонансной области на уровне половинной мощности Af определяется выражением [c.71]

Истинный и ложный квазистационарный уровни. Переход от квазидискретного (резонансного) уровня к дискретному происходит при увеличении силы притягивающего потенциала уровень Е1 понижается, величина Г уменьшается, т. е. энергия выходит на действительную ось. При , = О ширина резонанса тоже равна нулю, и в потенциале возникает связанное состояние, что сказывается на фазе (рис. 1.3, г). [c.39]

Существует две теоретические задачи, связанные с квадрупольными взаимодействиями, которые описываются гамильтонианом (VI.24). Первая задача состоит в исследовании влияния только одного квадрупольного взаимодействия, описываемого гамильтонианом (VI.24), или в комбинации с зеемановским и спин-спиновым взаимодействиями на энергетические уровни, релаксацию и ширину резонансных линий ядерных спинов. Эта задача будет рассмотрена несколько подробнее ниже. Другая— состоит в вычислении постоянных д и т] (необходимых для экспериментального определения ядерного квадрупольного момента О) либо из общих положений теории, либо из других экспериментальных данных об исследуемом веществе. Эта трудная задача относится скорее к физике твердого тела и теоретической химии, чем к собственно ядерному магнетизму. Потому мы ограничимся лишь несколькими замечаниями, отсылая читателя для. более подробного ознакомления к работам [3, 4]. [c.162]

Так как ширина уровней Г очень мала, а эффект от резонансных нейтронов велик, то сечение в резонансе обычно бывает очень велико. [c.304]

Среднее расстояние между уровнями падает и с увеличением массового числа А. Но при этом уменьшаются и ширины уровней. Поэтому резонансными свойствами при достаточно низких энергиях возбуждения обладают почти все ядра, от легких до самых тяжелых. Только легчайшие ядра с А = 2 и 3 не обладают резонансными уровнями. [c.143]

Обычно относительная ширина резонансного пика 2Дшд./р измеряется на уровне А=1/2 или А =1/3, что соответственно дает [c.19]

Структура спектральной, линии часто оказывается более сложной, если каждый элементарный квантовый объект, напр, атом, имеет свою собств. резонансную частоту, несколько отличную от частот др. атомов. Один из наиб, характерных примеров — движущиеся атомы или молекулы в газе, частота к-рых, измеряемая в неподвижной системе координат, зависит от скорости их движения из-за эффекта Донлера и релятивистского изменения масштаба времени. Др. пример — уширение из-за неоднородности среды, окружающей излучаю-щие атомы. Структура такого типа линий (неоднородно уширенных) представлена на рис. 12. В этом случае частота tOgi является перем. параметром. Расстояние между резонансными частотами отд. частиц обычно много меньше индивидуальной ширины линии уровня каждой частицы B2i иКЛЫд. Поэтому Wji можно считать непрерывной переменной, а система ур-ний 22—23 легко обобщается на случаи неоднородного уш прения [c.551]

Добротность колебательной системы Q fa tor) - безразмерная величина, характеризующая резонансные свойства системы. Она равна отношению резонансной круговой частоты w к ширине резонансной кривой Дсо на уровне убывания амплитуды в -Jl раз Q = со/Дсо. При действии периодической возбуждающей силы = sin ot на механическую систему с одной степенью свободы, добротность может быть определена как отношение максимальной амплитуды колебаний, когда со со , к статическому смещению под действием постоянной силы F , то есть как коэффициент усиления Amplifi ation) при резонансной частоте. Это отношение приблизительно равно [c.302]

Измерение логарифмических декрементов колебаний. Декремент колебаний определяют различными способами. Требования к точности результата здесь в несколько раз ниже, чем при определении а°. Большей частью приведенные внше способы измерения декремента одностепенной системы по ширине резонансных кривых (или по частотному годографу) пригодны н в случае системы со многими степенями свободы. Логарифмический декремент определяется попутно соотношениями (22) в процессе измерения а° при добавлении квадратурной составляющей сил возбуждения. На практике проверяют, изменяется ли декремент 6° с изменением перемещения 9о- Зависимость 6J (i o) может быть найдена при измерениях 6 , на разных уровнях или по переходному процессу, вызванному мгновенным выключением гармониче" ского возбуждения выделенного тона. При отсутствии биении декремент определяют-как указано выше для системы с одной степенью свободы, с усреднением за несколько (пять — десять) колебаний. Биений не будет при отсутетвии связи исследуемого тона с другими через силы демпфирования. Как правило, это относится к двум — трем низшим по частоте формам. [c.341]

Этот особый случай поверхностного резонанса, когда амплитуды скользящих волн и полей в щелях во много раз превышают поле падающей волны, назван в [29] двойным резонансом, так как он наступает (при Ф = 0) при периоде решетки, равном целому числу длин волн 1, и глубине канавок Н, несколько большей пХ12. Из рис. 113 видно, что резонансное поле существенно зависит от б. Например, ширина резонансной кривой на уровне 0,7 пропорциональна 0 (Або,, 0 ). Численные расчеты для решеток с широкими щелями показывают, что резонансные явления в режиме скольжения сохраняются и в этом случае, ослабевая по мере роста ширины щели. В момент двойного резонанса амплитуды А при наклонном падении также сильно изменяются (амплитуды скользящих лучей при этом пропорциональны 0" ), [c.163]

Резонансный захват нейтронов. В том случае, если сумма энергии падающего нейтрона и энергии связи его в образующемся промежуточном ядре равна энергии одного из квазнстацнонарных уровней этого ядра, вероятность резонансного захвата нейтрона сильно возрастает. Время жизни квазистационарного уровня т связано с энергетической шириной Г соотношением т = hiT ii = h/ 2n), h — постоянная Планка. Вблизи резонансного уровня сечение реакции описывается формулой Врейта — Вигнера. Если скорость нейтронов не велика, то в реакцию вступают главным образом нейтроны с орбитальным квантовым числом / = 0. В этом случае формула Врейта — Вигнера для отдельного изолированного резонанса имеет вид [c.923]

Метод измерения ширины верхнего уровня. В первых работах измеряли Ш ирины линий неона с общими верхними уровнями и pa зличным]I НИЖНИМ1И ( Яь Р-о и Р1)[17 18]. Оказалось, что ширина тех линий, которые возникают при переходе на уровень на (0,8 0,4) 10 сек больше, чем других линий. Это объясняется тем, что уровень 1 неустойчив и с него возможен единственный переход, соответствующий резонансной л инии иео- [c.294]

В 5.3, посвящённом фотонному локингу, уже обсуждались способы получения в оптике последовательностей узкополосных лазерных импульсов с крутыми фронтами. Целесообразно отметить, что оптическим аналогом поля Н в ЯМР является электрическая поляризация возбуждающих импульсов. К настоящему времени не известны прямые эксперименты по многоимпульсному сужению однородной ширины спектральных линий оптических переходов. Однако, отметим, что в эксперименте [198] обнаружен рост сигналов флуоресценции (а также эхо-сигналов) при резонансном воздействии на образец многоимпульсной оптической последовательности. Этот рост связывают с достижением лучшей инверсии населённости резонансных уровней после действия импульсной последовательности по сравнению со случаем воздействия на среду одиночного тг-импульса. [c.180]

При взаимодействии у-лучей с атомными ядрами может наблюдаться процесс резонансного возбуждения ядер, если энергия падающих квантов с высокой точностью соответствует энергии одного из возбужденных состояний ядра. Последующий раснад возбужденного состояния сопровождается испусканием у-квантов, энергия к-рых (с точностью до ширины возбужденного уровня) равна энергии поглощенных квантов. Такое явление и наз. Р. р. г.-л. Оно в нринцине аналогично резонансному рассеянию света атомами, однако в случае У Лучей наблюдение резонансного рассеяния существенно осложнено эффектами отдачи. При испускании у-кванта с энергией Е свободное покоящееся ядро вследствие отдачи приобретает кинетич. энергию, равную В = Е 1 1Мс , где М — масса ядра, с — скорость света т. о., энергия испущенного кванта оказывается на величину В меньше энергии соответствующего ядерного возбужденного состояния. Аналогично отдачу испытывает и поглощающее ядро. Вследствие этого линии испускания и поглощения оказываются сдвинутыми друг относительно друга на величину 1В. Этот сдвиг существенно превосходит естеств. ширины у-линий поэтому условие резонанса не реализуется даже в том случае, если в качестве источника и поглотителя у-квантов используются тождественные ядра (исключение — случай весьма мягких у-переходов, когда резонансное поглощение у-лучей может осуществляться благодаря Мёссбауэра аффекту). [c.399]

Основное применение Р. р. г.-л. в ядерной фи зике — измерение коротких времен жизни возбужден ных состояний ядер (т 10 сек). Измерение абс величины эффективного сечения Р. р. г.-л. позволяв определить ширину возбуждаемого уровня, а следова тельно, и его время жизни. Поскольку эффективно сечение процесса пропорционально ширине уровня возможности метода принципиально не ограничен со стороны коротких времен жизни им можно ноль зоваться в такой области времен жизни, где непри меним, напр., метод задержанных совпадений. На блюдение углового распределения резонансно рас сеянных квантов позволяет получить информацию аналогичную получаемой при исследовании углово корреляции у-квантов (снины уровней, мультиноль ности у-переходов, g-факторы возбужденных состоя ний). Поскольку в процессе Р. р. г.-л. принимает уча стие только одно возбужденное гостояние ядра, ин терпретация результатов в ряде случаев оказываете более однозначной, чем в методе угловой корреляции [c.400]

Измерениё затухания может выполняться так же, как измерение скорости (резонансным методом, методом свободных колебаний и импульсным методом) 75 При резонансных измерениях определяется ширина резонансных пиков на определенном уровне от максимального значения амплитуды. При использовании метода свободных колебаний измеряют число периодов свободных колебаний, за которое амплитуда колебаний уменьшится до определенного уровня (например, в 2 раза). Погрешности при этих измерениях возникают в результате потерь энергии, не связанных с затуханием волн в материале (передача энергии в опоры, окружающую среду, возбуждающий элемент и т. п.). [c.229]

Характерным свойством фотоядерных реакций является специфический вид функции возбуждения (рис. 89) с очень широким максимумом при энергии 15—20 Мэе. Необычайно большая ширина и положение максимума исключают возможность его истолкования как обычного резонансного максимума, связанного с определенным энергетическим уровнем возбуждения. В 1945 г. советским физиком А. Б. Мигдалом для объяснения этого максимума был предложен механизм дипольного поглощения ядрами 7-фотонов. Ядро состоит [c.290]

Разумеется, точность борного метода недостаточна для определения ширимы резонансной области захвата у In и Rh, однако ясно, что она не йелика, так как In и Rh, для которых получены одинаковые значения резонансной энергии, ведут себя в описаиных выше опытах как разные вещества (ДФП). Можно полагать, что ширина уровня 1ПО крайней мере иа лорядок меньше самого значения резонансной энергии, т. е. не превышает 0,1 эв. [c.304]

Смотреть страницы где упоминается термин Ширина резонансного уровня : [c.141] [c.277] [c.331] [c.151] [c.338] [c.413] [c.316] [c.146] [c.297] [c.262] [c.119] [c.303] [c.48] [c.315] [c.387] [c.388] [c.106] [c.143] [c.162] [c.59] [c.627]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...