Ширина уровня

Итак, захват частицы а ядром А с образованием составного ядра с совершается за время примерно 10 сек. Продолжительность жизни т составного ядра может быть оценена, исходя из соотношения между шириной уровня Г Ас составного ядра и временем жизни т ядра Гт -- t>, и она равняется т (lO — [c.275]

Ширина уровней энергии 276 Шмидта модель 122—124 [c.396]

Так как ширина уровней Г очень мала, а эффект от резонансных нейтронов велик, то сечение в резонансе обычно бывает очень велико. [c.304]

Примерно такими же свойствами обладают и те возбужденные состояния ядра, для которых энергия возбуждения меньше минимальной энергии отделения какой-либо частицы (я, р, а), а Y-излучение сильно запрещено. Подобные долгоживущие состояния называются метастабильным . Они также характеризуются очень малой шириной уровня Г, и, следовательно, энергия этих состояний также в хорошем приближении передается [c.320]

Формула (35. 59) была получена в предположении существования у промежуточного ядра только одного уровня. Однако ею можно пользоваться во всех случаях, когда расстояние между уровнями сильно превышает ширину уровней. Если это условие не выполняется, то дисперсионная формула в таком виде не применима, так как надо учитывать интерференцию. [c.328]

Резонансный характер изменения сечения ядерной реакции при изменении кинетической энергии бомбардирующей частицы впервые был установлен именно на примере (а, р)-реакций на легких ядрах. Однако правильное объяснение механизма возникновения резонансов было дано Бором значительно позже (1936 г.). Это связано с тем, что ширина уровней и расстояние между ними для промежуточного ядра, образующегося в рассматриваемых реакциях, отличаются от соответствующих величин для реакций, идущих под действием медленных нейтронов на тяжелых ядрах, значительно большей величиной (Г 1 кэв, А 0,1 — 1 Мэе). [c.443]

Такой же результат получается при сравнении кинетической энергии образующихся в реакции а-частиц (8,85 Мэе) с высотой кулоновского барьера для а-частицы в поле другой а-частицы (4 Мэе). Более чем двойное превышение энергии а-частицы над высотой барьера указывает на чрезвычайно большую вероятность распада промежуточного ядра 4Ве на две а-частицы и, следовательно, на очень большую ширину уровня соответствующего энергетического состояния (несколько сотен килоэлектронвольт). [c.447]

Полная ширина уровня — сумма всех парциальных ширин каналов реакции распада данного уровня. [c.272]

Рассмотрим два энергетических уровня атома 7 и 3 с энер ГИЯМИ Е] и Ё2 Е2>Е]), между которыми могут происходить оптические переходы. Для простоты вначале будем пренебрегать шириной уровней и спектральных линий. Пусть и Аг — числа атомов в единице объема на уровнях 1 я 2. Если атом находится на верхнем уровне 2, то он может совершить спонтанный переход на уровень 1 с испусканием кванта света с частотой У21=( 2—Е1)1к. Число спонтанных переходов, происходящих за время сИ, равно [c.278]

Основным уширяющим фактором линии рабочего перехода 632,8 нм является эффект Доплера, составляющий 1500 МГц. Он намного превышает однородную часть уширения линии, которая определяется естественной шириной уровней и их уширением в разряде и обычно не превышает 1О0 МГц. [c.305]

Величина Г называется шириной уровня. Понятие уровня, а тем самым и его статических характеристик имеет смысл до тех пор, пока ширина этого уровня не превышает расстояния между соседними уровнями, т. е. пока уровни не перекрываются. Поэтому условие существования уровня имеет следующий вид [c.77]

Реакции, идущие через составное ядро, подразделяются на резонансные и не резонансные. Поясним смысл этих терминов. Как мы знаем, энергия возбуждения ядра может принимать только дискретный ряд значений, соответствуюш,их уровням ядра. Однако при более точном рассмотрении оказывается, что представление об уровнях с точно фиксированной энергией справедливо только в отношении основных состояний стабильных ядер. Все остальные уровни ядер не обладают определенной энергией — они в той или иной степени размазаны по энергии. Оценку ширины Г размытия уровня можно получить из соотношения неопределенностей время-энергия. Согласно этой оценке (см. (2.54)) А = Г/2 = й/2т. Ширина уровня тем больше, чем короче его время жизни. В начале книги (гл. И, 1, п. 3) мы говорили, что ядро может возбуждаться только на энергию, соответствующую одному из его уровней. Поэтому и составное ядро может образоваться лишь в том случае, если энергия налетающей частицы попадает в интервал Г неопределенности положения уровня. [c.132]

Если ширины уровней составного ядра меньше расстояний между ними, то при фиксированной энергии падающих частиц реакция может идти лишь через одиночный уровень. Зависимость сечения реакции от энергии будет носить резонансный характер. Соответственно этому и реакции такого типа называются резонансными. [c.132]

Из этой формулы видно, что резонанс тем острее, чем меньше величина Г, которая тем самым имеет смысл ширины уровня, через [c.137]

Таблица 5.1. Сравнение рассчитанных и экспериментальных парциальных ширин уровня ядра изотопа висмута являющегося аналогом основного состояния ядра изотопа свинца РЬ

Подсчитаем теперь, с какой скоростью должно двигаться ядро, чтобы выйти из резонанса за счет эффекта Допплера. Для этого надо приравнять ширине уровня Г приращение энергии фотона, возникающее при переходе к системе координат, движущейся со скоростью V. Это приращение равно (при малом v) [c.270]

Поскольку ширина линии по формуле (15) определяется суммой ширин ее начального и конечного уровней, то не существует простого соотношения между естественной шириной линии и ее интенсивностью. На рис. 260 представлены три уровня, нижний из которых (1) является нормальным. Время существования нормального уровня неограниченно велико, поэтому для него = 0, и он изображен узкой чертой. Два других уровня (2 и 3) имеют ограниченное время жизни, поэтому они изображены в виде размытых полосок. Пусть вероятность перехода между уровнями 2 -> 1 велика, а между уровнями 3-> 1 и 3->2 мала. В соответствии с этим уровень 2 размыт сильнее, чем уровень 3. Линия с частотой будет более яркой (что отмечено более жирной стрелкой), чем линия с частотой Vgg, так как первой из них соответствует большая вероятность перехода, чем второй (считая заселенности уровней одинаковыми). Однако обе линии имеют приблизительно одинаковую естественную ширину, определяемую для обеих линий в основном шириной уровня 2. Слабая же линия Vgj, возникающая при переходе 3-> 1, имеет малую естественную ширину, так как она создается при переходе между двумя резкими энергетическими уровнями. [c.480]

Для наблюдения К. X. э. необходимы образцы с достаточно высокой подвижностью носителей заряда (т. е. с малой шириной уровней Ландау 2Г), напр, в случае кремниевых МДП-структур, превышающей mV(B- ) при 7 =4,2 К, для ц. К. X. э. или 3-10 mV(B- ) для д. К. X. э. [c.339]

Полная ширина, характеризующая вероятность распада ядра, представляет сумму игирин Tj, Г,.....Г ,,. . . , которые соответствуют различным способам распада возбужденного ядра. Часто справа у символа Г ставится не цифровой индекс процесса, а буквенный индекс, выражающий название процесса. Например, Г — ширина уровня, отвечающая испусканию 7-кванта, Г — нейтронная ширина, Гр — протонная ширина и т. д. [c.276]

Разумеется, точность борного метода недостаточна для определения ширимы резонансной области захвата у In и Rh, однако ясно, что она не йелика, так как In и Rh, для которых получены одинаковые значения резонансной энергии, ведут себя в описаиных выше опытах как разные вещества (ДФП). Можно полагать, что ширина уровня 1ПО крайней мере иа лорядок меньше самого значения резонансной энергии, т. е. не превышает 0,1 эв. [c.304]

Ширина уровня выражается в джоулях (Дж) и имеет размерность энергии dimr = L MT . [c.239]

Среднее расстояние между уровнями падает и с увеличением массового числа А. Но при этом уменьшаются и ширины уровней. Поэтому резонансными свойствами при достаточно низких энергиях возбуждения обладают почти все ядра, от легких до самых тяжелых. Только легчайшие ядра с А = 2 и 3 не обладают резонансными уровнями. [c.143]

Для обычной оптической резонансной флуоресценции это условие прекрасно соблюдается. Но для ядерного излучения условие (6.101) нарушается, причем очень сильно, из-за того, что Af квадратично растет с энергией кванта, а энергии ядерных у-квантов на несколько порядков больше энергий оптических фотонов. Например, первый возбужденный уровень изотопа железа гаРе имеет энергию 14 кэВ, а время его жизни т имеет порядок 10" с, так что ширина уровня [c.268]

При взаимодействии налетающей частицы с ядром — мишенью — может образоваться составное ядро — нестабильная ядерная система, обладающая рядом квазиста-ционарных уровней. Ширина уровня Г связана с временем жизни т квазистационарного состояния соотношением Т = п х. Если энергия частицы в системе центра инерции близка к энергии одного из уровней составного ядра, то вероятность образования составного ядра становится особенно большой, и сечения ядерных реакций резко возрастают, образуя резонансные максимумы, При этом (в случае изолир. резонанса) сечение реакции и определяется Б,— В, ф. Аналогичная ситуация имеет место при взаимодействии элементарных частиц, если их полная энергия в системе центра инерции (масса системы) близка к массе нестабильной частицы — резонанса С подходящими квантовыми числами (е ц-ном, чётностью, странностью И Т. д.). [c.227]

Под депствиел света относительно слабой интенсивности В, а. и м. происходит в результате поглощения одного фотона частоты V и энергии fev —где и S / — энергии нач. и коне (пых уровней энергии атомной системы (с учётом ширины уровней). Сечение фотопоглощения равно [c.300]

Погрешности значений Sy являются следствием в осн. разброса частиц по скоростям, конечности апертур источника молекул и детектора, а также ширины уровни ёу Г А/т, где т—время жизни частицы в адсорбиров. состоянии. Для опроделония Г или т с помощью СА требуется точность измерений, на порядок превышающая существующую. [c.664]

МЁССБАУЭРА ЭФФЕКТ (ядерный у-резонанс) — испускание или поглощение у-квантов атомными ядрами в твёрдом теле (обусловленное ядерными переходами), не сопровождающееся изменением колебат. энергии тела, т. е. испусканием или поглощением фононов (без отдачи). Открыт Р. Мёссбауэром (К. МоееЬаиег) в 1958. Таким переходам соответствуют линии испускания и поглощения у-лучей, обладающие естеств. шириной Г = й/т, где т — ср. время жизни возбуждённого состояния ядра, участвующего в у-переходе (см. Ширина спектральной линии), и энергией "р, равной энергии перехода. Благодаря М. э. стали возможными измерения спектров испускания, поглощения и резонансного рассеяния у-квантов низколежащих ( < 200 кэВ) и долгоживущих возбуждённых ядерных уровней (т = 10 — 10" с) с разрешением порядка естеств, ширины уровня Г. [c.100]

Другая трактовка Н. с. (9) тесно связана с понятием квазистационарного состояния. В этом случае AJ — неопределенность значения, к-рое приобретает энергия J, рассматривающаяся как динамическая характеристика квантовой системы, изменяющаяся во времени, а Ai — интервал времени, характеризующий эволюцию J в интервале значений AJ. Для возбуждённых квантовых систем (наир., атома или молекулы) неопре-делённость энергии состояния AJ (остеств. ширина уровня) непосредственно связана с его временем жизни с помощью Н. с. (9). (Это утвер кдсние строго следует из теоремы Фока и Крылова (.3].) [c.322]

В отличие от поглощения, при рассеянии Р. и. фотоны изменяют направление движения и могут потерять лишь часть своей энергии. При когерентном (упругом) рассеянии Р. и. энергия фотонов не изменяется, ио после рассеяния они движутся в др. направлении (рэлеев-ское рассеяние). Некогерентное (неупругое) рассеяние с уменьшением энергии фотонов Р. и. может быть двух типов корпускулярное (см. Комптона эффект) и комбинационное. При корпускулярном рассеянии происходит обмен импульсами между электроном атома и фотоном, в результате чего энергия фотона уменьшается на величину, зависящую от угла рассеяния, а из атома вылетает электрон отдачи. При комбинац. рассеянии за счёт части энергии фотона атом испускает электрон. Потеря энергии фотона в этом процессе от угла рассеяния не зависит. Обычно вероятность комбинац. рассеяния значительно меньше вероятности корпускулярного рассеяния однако если комбинац. рассеяние происходит на одном из электронов -оболочки, а энергия фотона совпадает с энергией электронов АГ-оболочки (с точностью до ширины -уровня), то наблюдается резонансное комбинационное рассеяние Р, и,, вероятность к-рого повышается на нёск. порядков величины и значительно превосходит вероятность корпускулярного рассеяния. В области малых Av и Z преойпадает когерентное рассеяние, при больших Av и Z — некогерентное рассеяние. В результате интерференции когерентно рассеянного [c.375]

СИЛА ОСЦИЛЛЯТОРА — безразмерная величина, через к-рую выражаются вероятности квантовых переходов в процессах излучения, фотопоглощения и кулоновского возбуждения атомных, молекулярных или ядер-ных систем. С помощью С. о. находят вероятности спонтанного и вынужденного испускания и поглощения Света, поляризуемости атомов, ширины уровней энергии и спектральных линий и др. важные характеристики систем. С. о. вводят для описания дипольных алектрических и магнитных, а также электрич. квадру-польных излучений [1—5]. В случае алектровных переходов в атомах злектрич. дипольные С. о., как правило, порядка десятых долей единицы, а для магн. дипольных и злектрич. квадрупольных переходов — порядка 10- — [c.495]

Важной характеристикой У. э. являются их ширины (Г), связанные с временем жыти (т) квантовой системы на уровне Г=1/т. У. э. тем уже, чем больше время жизни, в согласии с иеопределёиностей гоотиошением для энергии и времени (см. Ширина уровн.ч). [c.238]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...