Диски Моменты

Таким образом, колебания будут происходить в противоположные стороны, а угловые амплитуды колебаний будут обратно пропорциональны моментам инерций дисков. Неподвижное сечение будет ближе к диску, момент инерции которого больше. [c.296]

Для круглого однородного цилиндра, масса которого М, радиус и длина I (рис. 29), вычислим прежде всего его момент инерции относительно продольной оси симметрии Ог. Для этого разобьем цилиндр плоскостями, перпендикулярными оси Ог, на тонкие диски массой ёт и толщиной ёг. Для такого диска момент инерции относительно оси Ог равен [c.269]

Кривошип 1, вращаясь с угловой скоростью to = 10 рад/с, приводит в движение колесо 2 массой 1 кг, которое можно считать однородным диском. Момент инерции кривошипа относительно оси вращения равен 0,1 кг м . Определить кинетическую энергию механизма, если радиус R = Зг = 0,6 м. (17) [c.257]

Мы видим, что толщину пограничного слоя можно считать постоянной вдоль поверхности диска (в согласии с полученным в 23 точным решением этой задачи). Что касается действующего на диск момента сил трения, то расчет с помощью уравнений пограничного слоя приводит, конечно, к формуле (23,4), поскольку эта формула является вообще точной и потому относится к ламинарному движению при любых R. [c.229]

Определение работы сил трения дисков. Моменты сил трения дисков в процессе включения фрикционной муфты изменяются. Обозначим оэ = л/г/30 — угловая скорость вращения ведущего вала п — частота вращения ведущего вала, сб/мин. [c.441]

Момент инерции относительно оси ОДНОРОДНОГО твердого тела вращения, ограниченного двумя параллельными плоскостями. Пусть y = f( ) есть уравнение меридиана поверхности вращения, имеющей осью вращения ось -г (фиг. 19). Рассечем тело вращения плоскостями, перпендикулярными к оси, на элементарные диски. Момент инерции какого-нибудь одного из этих дисков с радиусом, [c.56]

О физическом подобии крутильных колебаний вала мы расскажем лишь вкратце. Частота собственных колебаний Q вала с дисками, моменты инерции которых 0i, 02.. . 0уу и коэффициенты жесткости отдельных участков вала ki2, /223-.. й w-i, м является обычно функцией этих параметров. Таким образом, получаем [c.358]

Статические моменты. Необходимый для вращения диска момент определяется уравнением [c.985]

Взяв несколько таких радиусов, молено построить профиль диска, момент инерции которого приблизительно равен искомому. Однако профиль диска, построенного таким способом, является криволинейным, поэтому для удобства расчетов сложный диск можно заменить набором соответствуюш,их цилиндрических колец. Тогда приведенный момент инерции гребного винта определится по формуле [c.110]

Для деталей сложной формы момент инерции определяют экспериментально. Один из методов состоит в том, что на тонком валу (проволоке) подвешивают деталь, момент инерции которой требуется определить. Отклоняя деталь от положения равновесия, вызывают крутильные колебания с периодом Т. Затем к той же проволоке подвешивают диск, момент инерции которого Jmi известен. Если период колебания этого диска равен Г,, то [c.485]

Необходимый для вращения каждого диска момент (в Дж) определится уравнением [c.43]

Крутящий момент, развиваемый двигателем, через поверхности трения ведущих дисков передается на фрикционные накладки и далее на ведомый диск. От ведомого диска момент через восемь постоянно ежа тых цилиндрических пружин передается на диск демпфера и далее через ступицу на первичный вал коробки передач или делителя. Диски демпфера выполнены в виде тарельчатой пружины и постоянно прижимаются к кольцам демпфера, образуя самостоятельную фрикционную пару. [c.154]

Момент инерции шкива как сплошного диска= Момент внешних сил = Мвр — ( 1 — Гг) г. Тогда [c.233]

Затем на тот же стержень подвешивают тело (например, диск) момент инерции которого относительно оси ОС известен и равен Гс и измеряют период колебаний Т в этом случае. Этот период ко лебаний определяется формулой, аналогичной формуле (13.39) [c.313]

Однородный диск 1 массой шх радиусом К шарнирно соединен в точке А с вертикально движущимся штоком 2 массой Ш2. Диск без сопротивления катится по горизонтальному штоку ОА = а. К горизонтальному штоку приложена сила Г, к диску — момент М. [c.246]

Стержень 2, враш аясь вокруг неподвижного шарнира А, касается диска. Диск катится по стержню без сопротивления и проскальзывания. Шток и шарнир А находятся на одной вертикали. К концу стержня приложена горизонтальная сила Р, к диску — момент М. Масса диска — масса стержня — Шз. Составить уравнение движения системы. [c.315]

Этот неожиданный результат может породить сомнение в правомерности использованной теории, поскольку при поверхностном анализе задачи приходим к выводу, что и снимаемая мощность на валу ведомого упругого диска будет так же большей мощности, подводимой к оси жесткого (ведущего) диска. Естественно, на практике в трансмиссии такого типа (рис. 2) снимаемая мощность всегда меньше подводимой мощности. Кажущийся парадокс исчезает, если раскрыть фактическое количественное значение тормозящего момента М на оси ведомого диска. В отличие от задачи Фромма для идентичных дисков (п. 1 статьи), тормозящий момент М не равен приложенному на оси ведущего диска моменту Мо. В связи со смещением площадки контакта влево от оси, проходящей через центры валов дисков, влево также смещается центр приведения нормальных напряжений o y y Q [c.632]

Из рис. 11.9 видно, что при постоянном числе оборотов диска момент сопротивления с увеличением скорости набегающего течения Uoo значительно возрастает. [c.236]

Начало подачи первой секцией должно происходить при вращении кулачкового вала и набегании кулачка на толкатель за 38—39° до оси симметрии кулачка. Чтобы установить ось симметрии кулачка первой Секции, отмечают на градуированном диске момент начала перемещения уровня топлива в моментоскопе. Для этого медленно поворачивают вал по часовой стрелке и отмечают на диске угол поворота, совпадающий с началом перемещения уровня топлива вверх. Затем вращают вал далее по часовой стрелке на угол 90°. [c.168]

По настоящей методике была рассчитана силовая нагруженность ФС трактора ДТ-75М. При этом принималось / в = = 0,102 м / = 0,176 м Рз = 0,03...0,08 м [т=0,25 /1 = 0,15 Рнж = 6500 И. Упругие характеристики ВД представлены на рис. 2.51, а результаты расчетов — на рис. 2.54. Установлено, что при одинаковых размерах фрикционных накладок в зависимости от Яз и осевой податливости ведомых дисков моменты, передаваемые ФС, могут существенно различаться. Так, при определенных конструктивных параметрах ведомых дисков с увеличением осевой по- [c.189]

При изготовлении маховика в виде сплошного диска момент инерции его массы может быть вычислен по формуле [c.529]

Расчет наиболее распространенных в машиностроении сцепных многодисковых фрикционных муфт производят на отсутствие проскальзывания полумуфт (дисков) и на износостойкость рабочих поверхностей дисков. Для передачи вращательного движения от полумуфты 1 к полумуфте 2 (рис. 12.11) без относительного проскальзывания дисков момент сил трения должен быть не меньше вращающего момента, создаваемого на ведущем валу, т. е. необходимо, чтобы выполнялось равенство [c.369]

Отделим диск от вала (фиг. 472, б). В месте разреза будет действовать крутящий момент М , а со стороны диска — момент сил инерции [c.486]

Отсоединим мысленно диски от вала (фиг. 475, б). В месте разрезов будут действовать крутящие моменты и а со стороны дисков — моменты сил инерции и [c.490]

Во время эксплуатации муфты ее коэффициент запаса постепенно уменьшается из-за снижения момента трения, создаваемого дисками. Момент трения дисков находится в зависимости от коэффициента трения рабочих поверхностей дисков и силы их поджатия. Причиной уменьшения силы поджатия ведущих и ведомых дисков чаще всего бывает износ их рабочих поверхностей и фрикционных накладок. В результате этого увеличивается зазор между дисками при выключенном состоянии муфты, а это, в свою очередь, приводит к увеличению хода нажимного диска при включении муфты и к ослаблению действия нажимных пружин (постоянно замкнутые муфты) или нажимных рычагов (непостоянно замкнутые муфты). [c.114]

При проворачивании ступицы относительно закрепленного диска момент трения гасителя крутильных колебаний должен быть в пределах 1—4 кГм. [c.40]

Инерционность системы определяется массой диска т и его массовыми моментами инерций полярным (Jp) и экваториальным (/э). Важно отметить, что для тонких дисков момент /р в два раза больше момента Уэ- Если схематический диск представляет собой два близко расположенных жестко скрепленных диска, то это отношение меньше двух. Если же объединяется несколько жестко связанных дисков, то отношение моментов инерции эквивалентного диска может быть меньше единицы. Моменты инерций системы дисков определяются методами, рассматриваемыми в механике. [c.345]

Фильтр крутильных колебаний схематизируется в виде длинного вала с насаженными на него дисками. Считая заданным закон движения левого диска в форме = до sin oi, определить вынужденные колебания системы и вычислить амплитуды колебаний отдельных дисков. Моменты инерции дисков /, жесткости участков вала между дисками одинаковы и равны с. Исследовать полученное решение и показать, что система является фильтром низких частот. [c.430]

Динамическая модель вала постоянного сечения с переменной интенсивностью распределения момента инерции (- = onst, р Ф ф onst). Для определенности примем, что на левом конце вала (рис. 97, а) имеется диск, момент инерции которого Уо > У в расчетной схеме J q отвечает приводной части системы. Очевидно, что в этом случае граничные условия левого конца вала при исследовании колебаний эквивалентны условиям при заделке. При этом граничные условия имеют вид [c.321]

Пренебрегая переуениостью кинетической энергии кривошипного механизма, мы допускаем некоторую ошибку. Н. Е. Кочин [24] показал, что под влиянием переменных значений кинетической энергии низшая полоса резонанса расширяется примерно на 5% [1]. Расчет крутильных колебаний с учетом переменности кинетической энергии обычно довольно сложный. Можно достичь некоторого упрощения, если предположить, что при резонансе форма колебаний вала с кривошипным механизмом будет примерно такой же, как у вала с дисками, момент инерции которых был вычислен по средней кинетической энергии. Выведем основную формулу движения, основываясь на этом предположении. Кинетическая энергия всего вала лриолиженно определяется формулой [c.296]

При сохранении посадочного натяга во время работы, равного хотя бы 50 кг/см , создается при средних размерах диска момент трения, который в несколько раз больше передаваемого диском вращающего момента и обычно больше момента при коротком замыкании. Запас вполне достаточен при небольшой передаваемой диском мощности (500—1500 кет), но сильно уменьшается с ее ростом. Однако в любом случае дополнительное стопорение диска является, в сущности, предохранительным, рассчитанным главным образом на значительное уменьшение при работе посадочного натяга. Если по условиям прочности остающийся натяг допущен всего 5—10 кг1см , то стопорение является не предохранительным, а рабочим. [c.228]

Знак этого момента определяется направлением смещения е относительно плоскости центров сфер А. Когда ось цапф смещена от этой плоскости к опорной плоскости диска, момент Мр направлен на уменьшение угла наклона у. Если ось цапф смещена от опорной плоскости, то момент Мр направлен на увеличение угла наклона 7. Это свойство можно использовать для корректирования момента на регулирующем органе или для его самоустановления в положение 7 = 0 при отключенном гидроусилителе. Момент Мр можно выразить через общие параметры насоса [c.92]

Проблема формирования планетной системы непосредственно связана с механизмом передачи от коллапсирующей звезды солнечного типа протопланет-ному диску момента количества движения. Для протосолнечной туманности [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...