Потенциалы рассеяния

Это может быть объяснено взаимодействием между примесями водорода и кислорода в сплаве, в результате которого образуется новый комплекс [ОН]. Электрическое сопротивление при этом обусловлено потенциалами рассеяния на примесях водорода, кислорода и комплекса [ОН]. Как было показано, изменение содержания кислорода в сплаве практически не изме- [c.20]

В качестве меры необратимости процессов наряду с 9,ф рассматриваются также локальные потенциалы рассеяния в энтропийном представлении [c.36]

Другая запись принципа (2.16) возникает, если потенциалы рассеяния (2.4), (2.5) взяты не в энтропийном, а в энергетическом представлении С = ТС, Ф =ТФ,а производство энтропии 9 заменено диссипативной функцией ф = Тв. [c.40]

Если скорости деформации з малы, то потенциалы рассеяния есть квадратичная форма Ф = 0.5Ьа/з-у ёа/зё-уг. Подставляя его в общее уравнение вязкой деформации, находим [c.120]

Циглером было показано [11], что развитая им нелинейная теория потенциальна лишь в случае принадлежности потенциалов рассеяния С к классу квазиоднородных функций. К последним относятся потенциалы, удовлетворяющие функциональному уравнению [c.133]

В оптической модели ядерного взаимодействия прохождение нуклона через ядерное вещество исследуется также с помощью введения комплексного преломления, точнее, комплексного потенциала. Под комплексным потенциалом понимается такая комплексная функция V- - iW переменных, характеризующих нуклон, действительная часть которой V описывает рассеяние нуклонов пучка, а мнимая часть W — их поглощение. [c.198]

Таким образом, задача многих тел о взаимодействии налетающего нуклона с А нуклонами ядра в оптической модели заменяется более простой задачей о движении нуклона в среде ядерного вещества с некоторым комплексным потенциалом — V (г) — iW (г). Экспериментальные и теоретические исследования, опубликованные В 1958—1961 гг., по упругому рассеянию на атомных ядрах [c.199]

В связи с этим особую ценность имеют результаты опытов по изучению элементарных процессов рассеяния нуклона на нуклоне, так как в этих опытах зарядовая независимость ядерных сил (в случае ее существования) должна проявляться непосредственно, т. е. в форме равенства этих сил, соответствующих им потенциалов и сечений рассеяния. Одним из таких результатов и является экспериментальное доказательство тождественности (р — р)- и (п — /7)-взаимодействий в so-состояниях. [c.512]

Прежде всего отметим, что нуклон-нуклонные взаимодействия при высоких энергиях удовлетворяют условию <С а, в связи с чем можно. надеяться получить более детальные сведения о потенциале взаимодействия, чем те, которые следуют из опытов по рассеянию нуклонов с энергией Т 10 Мэе, когда к а. [c.524]

На рис. 276 изображена схема опыта Ферми. Здесь К—коллиматор тепловых нейтронов, изготовленный из кадмия Хе — герметическая камера с ксеноном, в которой происходит рассеяние нейтронов С и С" — счетчики нейтронов, регистрирующие нейтроны, рассеянные под углами 45 и 135°. В результате опыта было обнаружено очень слабое отличие в интенсивности рассеяния под углами 45 и 135°, которое можно интерпретировать либо как полное отсутствие взаимодействия между нейтроном и электроном, либо как чрезвычайно слабое взаимодействие, характеризующееся потенциалом V, не превышающим 5000 эв (при ширине ямы, равной классическому радиусу электрона [c.655]

Как известно, в квантовой механике состояние частиц описывается с помощью волновой функции ij), являющейся решением волнового уравнения. Если ограничиться рассмотрением упругого рассеяния нетождественных частиц с нулевым спином, то волновое уравнение имеет вид обычного уравнения Шредингера со сферически симметричным потенциалом V r) [c.29]

Таким образом, для объяснения уже известных нам свойств ядерных сил нужен очень сложный потенциал, состоящий по крайней мере из трех, а при больших энергиях —из четырех разнородных слагаемых. Более того, при рассмотрении (га—р)-рассеяния при высоких энергиях обнаруживается новое, очень существенное свойство ядерных сил, для объяснения которого число слагаемых в потенциале должно быть удвоено (см. 6,п. 3). [c.48]

Работа выхода 22 Разность потенциалов 346 Распад радиоактивный 182 Рассеяние комбинационное 265 [c.438]

Влияние рассеяния можно оценить, предполагая, что поток в зазоре между двумя точками пропорционален разности магнитных потенциалов этих точек. Тогда наи- [c.201]

Как известно [31, задача вычисления угла рассеяния ф по формуле (2.31) сильно упрощается, если потенциал взаимодействия имеет степенную зависимость от расстояния V (г) г " где т — целое число. Поэтому для практического применения удобно аппроксимировать в потенциале (2.50) функцию Ф (На) степенной функцией, подбирая показатель степени т так, чтобы имелось удовлетворительное соответствие степенного потенциала потенциалу Томаса — Ферми. При этом возможность простой аналитической записи угла рассеяния достигается, как оказывается, ценой того, что в различных областях энергий необходимо использовать различные значения т. [c.37]

Пусть две траектории электронов 1 та 2 проходят на мин. расстоянии х от положительно заряженного кулоновского центра С (рис. 1). В зависимости от того, слева (х < 0) или справа (х > 0) от центра проходит электрон, он рассеивается соответственно направо или налево. Бели спин электронов направлен вдоль оси -fy, их магн. момент, д направлен вдоль —у (т. к. е < 0). На спины электронов, движущихся слева и справа от кулоновского центра, действуют противоположно направленные магн. поля, индуцированные относит, движением этого центра. Это приводит к разл. изменению потенц. энергии (х) электронов на траекториях 1 тя. 2 (рис. 1). Для траектории 1 энергия спин-орбитального взаимодействия дН прибавляется к энергии (х) эл.-статич. взаимодействия для траектории 2 вычитается из (ж), Т. о., суммарная потенц. энергия оказывается нечётной ф-цией. При этом электронам, пролетающим слева от С, соответствует больший рассеивающий потенциал, чем для электронов, пролетающих на том же расстоянии справа от С. Различие в потенциалах приводит к увеличению интенсивности рассеяния вправо по сравнению с интенсивностью рассеяния влево. Очевидно, что при изменении ориентации спинов (или скоростей) на противоположную знак асимметрии изменится. [c.215]

Эдвардс [2] (см. также работу Кьюзака [102]) основывает свои выводы, которые далеко не являются строгими, на частичном суммировании возмущенного ряда. Преимущество его теории в том, что при вычислении электронных энергетических состояний можно получить сведения о структурном факторе 5 (К) и потенциале рассеяния с единым центром для иона с электронной оболочкой. Таким образом, можно создать теорию электронных состояний с помощью тех же основных величин, которые были использованы в нашем расчете для жидких металлов (см. предыдущие главы). Попытаемся непосредственно изучить волновые функции отдельных электронов. Выведем уравнение Шредингера для электрона, движущегося в поле ионов, с координатами их положения Яг, причем ионы возбуждаются локализованными потенциалами 1 г( )- Запишем [c.96]

Число столкновений определится, если проинтегрировать поток, испущенный из йхг и рассеянный в с1х1 на потенциале рассеяния и (1), который в данном случае определяется полным эффективным сечением столкновения [c.182]

Указанная сингулярность оказывается, кроме того, важной во многих свойствах, которые зависят от фурье-образа диэлектрической проницаемости. Среди них особенно важным является экранированное поле дефекта в металле. Как мы видели, классическое экранирование ведет к экспоненциальному убыванию потенциала на больших расстояниях. Однако, рассматривая фазовые сдвиги в п. 4 8 гл. И, мы нашли, что предположение о локализованном потенциале рассеяния в квантовой теории ведет к фриделев-ским осцилляциям электронной плотности на больших расстояниях. Использование диэлектрической проницаемости позволяет [c.333]

Чтобы учесть в этой теории эффекты геометрической природы (ср. с работой [45]), нам надо решить уравнение (10.88) с неполной функцией Грина (10.93), содержащей истинную парную корреляционную функцию g2 (1, 2). Мы, естественно, переходим к представлению парциальных волн ( 10.7), в котором информация о потенциалах рассеяния содержится в соответствующих сдвигах фаз и величины, аналогичные структурным константам метода Кона — Корринги — Ростокера, включают функции типа (10.80), проинтегрированные по межатомным расстояниям. В том преде.тьном случае, когда сдвиги фаз малы, получаемые при этом формулы согласуются с результатахми расчетов, основанных на примитивной теории -матрицы [ср. с (10.37)], для длины экстинкции [41]. Однако то обстоятельство, что когерентная волна (10.92) экспоненциально нарастает в направлении —к, приводит к появлению расходимостей и математическим осложнениям, которые не удалось устранить удовлетворительным образом [46]. [c.497]

Последнее уравнение эквивалентно уравнению Шредингера с обычным потенциалом, знак которого зависит от того, является ли / + S четным или нечетным числом. Так, например, при s-рассеянии нейтронов протонами (/--0) знак потенциалов (—l)" / (г) будет разным в триилетном (s = 1) и синглетном (s = 0) состояниях, т. е. [c.161]

Заключение, к которому пришли Пайне и Бом, по существу восстанавливает статус-кво, и поэтому поведение электронов можно с полным основанием рассматривать па основе одноэлектронной модели, предполагая, что взаимодействие электрон—электрон распространяется только на близкое расстояние. Это позволяет определить поперечное сечение соударений (Абрагамс [163]) (напомним, что если пользоваться неэкранированным куло-новским потенциалом, то такое определение невозможно произвести аналитическими методами). Оказывается, что это сечение имеет порядок тсГс, т. е. соответствует сечению рассеяния на отдельном ионе. Однако следует иметь в виду, что, в то время как соударение электрона с ионом может сопровождаться только очень малым обменом энергии, в случае соударения двух одинаковых частиц этого утверждать нельзя. Принцип Паули ограничивает соударения электрон—электрон по существу теми электронами, тепловая энер- [c.216]

Бо.)ьба против статистического толкования второго начала термодинамики была долгой. Ее отголоски дошли до наших дней. Еще совсем недавно физик с мировым именем академик А. Ф. Иоффе говорил в беседе с П. К. Ощепковым, ищущим пути концентрации энергии рассеянного тепла ...в бога я не верю, я не приписываю ему сотворение мира. Я не знаю, кто создал мир, но я твердо знаю, что он идет к постепенному выравниванию всех и всяких потенциалов, к состоянию наибольшей вероятности, Если и есть в мире где-то процессы созидания, то их можно выразить столь малой вероятностью, что она будет выражаться дробью, не более чем одна десятая и в знаменателе еще восемьдесят четыре нуля,— энтропию нельзя перешагнуть . [c.168]

Рассматривая процессы рассеяния, мы предполагали до сих пор, что рассеиваюпдай центр неподвижен. В реальных экспериментах по рассеянию происходит рассеяние одной частицы на другой. В этом случае мы сталкиваемся с ситуацией, подобной той, какая рассматривалась несколько раньше в этом же параграфе речь идет о задаче двух частиц, взаимодействующих между собой. Мы видели там, что относительное движение частиц выглядит так, как если бы центр масс всей системы покоился, а частица, масса которой равна приведенной массе, двигалась бы в силовом поле, порождаемом тем самым потенциалом, из которого получались силы, действующие между частицами. [c.32]

ДИФРАКЦИЯ Атомов и МОЛЁКУЛ (от лат. diffra -tus — разломапный, преломлённый) — рассеяние пучка молекул на частицах газа или на поверхности твёрдого тела с немонотонной зависимостью иптепсивпости рассеяния от его направления. Определяется потенциалом взаимодействия и распределениями по начальным и конечным состояниям рассеиваемых и рассеивающих объектов. Д. а. и м.— квантовомеханич. явление, включившее в себя упругие н неупругие компоненты. [c.662]

При дифракции частиц того или иного сорта проявляется физ. специфика их взаимодействия с веществом. Так, рассеяние электронов определяется эл,-статич. потенциалом атомов ф (г), так что U = e(p r), где е — заряд олсктропа при рассеянии нейтрона оси, вклад в потенц. энергию U вносит их взаимодействие с ядром, а также с магн. моментом атома (см. Дифракция электронов, Дифракция нейтрона/), Дифракция атомов и молекул). Тем не менее явления Д. ч. всех типов, а также дифракции рентгеновских лучей очень сходны и оггисываются одинаковыми или очень близкими ф-лами, различающимися множителями — атомными амплитудами. Мн. явления дифракции света также на.ходят аиалоги в Д. ч. [c.680]

ДЛИНА РАССЕЯНИЯ — величина, характеризующая поведение амплитуды упругого рассеяния частиц при малых энергиях (импульсах). Введена Э. Ферми (Е. Fermi). Для короткодействующих потенциалов амплитуда fi рассеяния бесспиноеых частиц в состоянии с орбитальным моментом I при [c.703]

Понятие М. р. возникает в квантовомеханич. задаче о рассеянии на потенциальном центре (см. Рассеяние микрочастиц). Физ. картина рассеяния бесспиыовой частицы на финитном потенциале Е(г) подсказывает, что в асимптотике (при г = г1 —> оо) решение стационарного Шредингера уравнения [c.71]

Рис. 3, Потенциалы взаимодействия Не(2 8) е молекулами водорода. Пунктирная кривая получена в экспериментах по рассеянию молекулярных пучков в сфериче-ски-симметричной апроксимации. Теоретические кривые (сплошные) получены для различных взаимных расположений атомов Не(-) и молекул водорода ().

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...