Выбор потенциала рассеяния U (К)

ВЫБОР ПОТЕНЦИАЛА РАССЕЯНИЯ и К) [c.65]

Примечание. Выбор потенциала рассеяния С в форме однородного полинома порядка г = 2 с двумя термодинамическими силами т = 2 приводит к линейным законам Онзагера, описывающим кинетические диаграммы бинарных систем в условиях превращения, близких к равновесным. Этот результат совпадает с решением задачи 80. [c.137]

Отметим, что задача релятивистского потенциального рассеяния является весьма искусственной. Хотя в математическом отношении ее постановка полностью оправдана, с физической точки зрения она не последовательна, так как при этом не учитываются важные эффекты запаздывания. Физически приемлемую теорию (не квантовомеханическую) следует развивать отдельно для каждого конкретного вида взаимодействия. Одним из примеров такой теории является электродинамика, другим — общая теория относительности. Таким образом, свобода в выборе потенциала весьма мала, если только она вообще существует. [c.125]

Некоторое отрицательное смещение потенциала экрана препятствует утечке электронов из внутренней полости экранного цилиндра и решающим образом влияет на траекторию электронов, движущихся к аноду. Выбор соответствующего смещения обеспечивает большинству эмитированных электронов движение по закругленным вокруг анода траекториям и приводит к рассеянию электронов по периметру образца. [c.328]

Разумеется, конечная цель экспериментов по рассеянию всегда состоит в отыскании закона взаимодействия. В более традиционной постановке гамильтониан выбирают исходя из соображений простоты или из некоторого класса операторов. Выбор класса операторов, обладающих определенными свойствами, производится на основе какой-либо более фундаментальной теории либо же его подбирают, руководствуясь какими-либо другими критериями. После того как произведен выбор гамильтониана, вычисляют сечение. Если результат не согласуется с экспериментом, то от данного гамильтониана либо отказываются вовсе, либо его как-то видоизменяют. Нет необходимости говорить о том, что при таком подходе очень важны хорошая интуиция, даваемая опытом, и способность проникать в физическую сущность эффектов, возникающих в экспериментах по рассеянию и обусловленных определенными характерными особенностями сил взаимодействия между частицами. Именно при данном подходе особенно полезны такие простые приближения, как приближение эффективного радиуса, борновское приближение и др. С помощью физической интуиции из экспериментальных данных можно сделать разумные и достаточно надежные выводы о характере потенциала. Вместе с тем совершенно очевидно, что наиболее прямой путь получения искомых результатов состоит в разработке математического метода построения гамильтониана исходя из экспериментальных данных по рассеянию. Если гамильтониан невозможно определить однозначно, то такой метод должен устанавливать класс гамильтонианов, приводящих к одинаковым экспериментальным результатам. [c.557]

Простейшей формой ядерного взаимодействия является рассеяние нуклона на нуклоне, а простейшей связанной системой, простейшим ядром, является дейтон, состоящий из двух нуклонов. Поэтому построение теории ядерных сил начинается с исследования особенностей рассеяния нуклонов и свойств дейтона и попытки описать их с помощью подходящего потенциала. Выбор потенциала определяется следующими условиями. Сначала делаются наиболее общие предположения, которым заведомо (во всяком случае в первом приближении) удовлетворяет ядерное взаимодействие. Затем на потенциал накладываются дополнительные ограничения, которые приводят его в соответствие с известными свойствами ядерных сил, такими, как ко-роткодействие, насыщение, спиновая зависимость и пр. [c.487]

Любое более детальное рассмотрение анизотропии рассеяния усложняется тем обстоятельством, что примесный атом приводит к рассеянию не только за счет изменения потенциала вблизи него, но также вследствие нарушения строгой периодичности решетки кристалла. Хотя влияние искажений решетки отчасти может быть учтено соответствующим выбором потенциала при решении задачи рассеяния, очень непросто описать таким способом малоугловое рассеяние, обусловленное напряжениями в решетке, простирающимися на ббльшие расстояния от примесного атома. К счастью, в благородных металлах этот эффект хотя и заметен, но не слишком велик, чтобы иметь существенное значение в изученных сплавах [467]. Однако в щелочных металлах вклад в л от малоуглового рассеяния на поле напряжений вполне сравним с рассеянием на потенциале примесцого атома. Как будет видно дальше, это значительно усложняет интерпретацию анизотропии столкновений. [c.454]

Опять рассмо1рим упругое рассеяние бесспиновых частиц на сферически симметричном локальном потенциале. Задача состоит в отыскании потенциала, который после подстановки в каждое радиальное уравнение Шредингера и решения последних приводит к наперед заданному набору фазовых сдвигов для всех угловых моментов при заданной энергии. Прежде чем переходить к фактическому построению метода, стоит сказать несколько слов о выборе энергии, при которой производится определение потенциала. [c.569]

При выборе псевдопотенциала иона можно прибегнуть к псевдопотенциалу, подсказываемрму теорией рассеяния (2.100) прямоугольная яма глубиной А (т. е. V = —А) при rпотенциал притяжения (F = —ZeVr) при r>R, где R — некоторый модельный радиус. Для пего существуют две характерных глубины ямы нулевая, Л = О, и яма без скачка потенциала прп г = Д, т. е.. 4 = Ze /R. [c.94]

На фене этой эффективной среды разыгрываются процессы рассеяния. Различный выбор Уа отвечает различному фоновому пространству. Чем ближе подобраны свойства этого пространства к свойствам МТ-потенциала, тем меньше сдвиг фазы на МТ-потевпиаде, т. е. тем слабее МТ-псевдопотенциал. [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...