Четно-нечетное правило

Четно-нечетное правило 215 Чистое состояние 15 [c.251]

Остановимся кратко на предсказаниях модели оболочек относительно спинов ядер, пребывающих в основном состоянии. При застройке оболочек нуклоны объединяются в пары с противоположной ориентацией их собственных моментов количества движения (спинов). Поэтому основные состояния всех ядер с четным числом протонов и четным числом нейтронов должны иметь сферически симметричные состояния с нулевым моментом количества движения. В 17, 18 отмечалось, что этот вывод в то же время является важнейшим эмпирическим фактом, и, по-видимому, неизвестно ни одного исключения из этого правила. Отсюда следует вывод о том, что свойства (спин, магнитный момент и др.) основного состояния ядра, построенного из нечетного числа протонов и четного числа [c.190]

При k = — /3 коэффициент при F в правой стороне формулы (118,13) равен -j-1, т. е. при обходе от одной характеристики к другой функция Ф вообще не меняется. Это значит, что Ф есть четная функция 6, а координата у — дФ/д — соответственно нечетная функция. Физически это означает, что в рассматриваемом нами первом приближении картина течения на больших расстояниях от тела оказывается симметричной относительно плоскости у = 0 независимо от формы тела, в частности от наличия или отсутствия подъемной силы. [c.627]

Нетрудно показать также, что существование продольно поляризованных нейтрино тесно связано с несохранением четности в слабых взаимодействиях. В самом деле, в случае справедливости закона сохранения четности волновая функция частицы при зеркальном отражении (или, что то же самое, при операции инверсии, т. е. замене правой системы координат на левую) либо не меняется (для четной частицы), либо умножается на —1 (для нечетной), а частица переходит сама в себя. Это возможно в том случае, когда частица симметрична относительного правого и левого. Продольное нейтрино не обладает симметрией, так как при отражении в зеркале правый винт переходит в левый (направление вращения от х к у, например, сохраняется, а направление движения оси винта меняется на обратное). Частица не переходит сама в себя, а изменение соответствующей ей волновой функ- [c.645]

I — О, а для обращения в нуль второго интеграла — четной. Таким образом, если фа ( ) — нечетная (четная) функция относительно нуля, то решение (4.102) задачи Коши (4.101) будет удовлетворять в точке X = Q краевому условию I (П) рода. Аналогично обстоит дело на правом конце стержня х = I. Именно, если ф2 (Е) — нечетная (четная) функция относительно точки X I, то решение (4.102) задачи Коши (4.101) будет удовлетворять в точке X = I краевому условию I (П) рода. Действительно [c.150]

Аналогично для четного продолжения функции ф1 (х) относительно точек X = Q, X = I нужно вначале продолжить фх (к) четно на (—I, 0), а затем полученную на (—/, /) четную функцию продолжить на всю числовую ось периодически с периодом 21 (рис. 4.4). Пусть теперь ф1 (х) продолжена нечетно относительно точки X = О и четно относительно точки х = I (тогда выражение (4.105) будет на левом конце удовлетворять условию I рода, а на правом — условию П рода). Имеем ф (/— г) = ф (/+ г) и. полагая 2 = / + л , находим, что Ф (—х) = ф (2/ + или ф (ж) == ф (21 4- х). Если здесь заменить х на к -j- 21, то получим —ф (х 21) = ф (х -f- 4/) или ф (д 4/) == ф (х ). Как видим, для нечетного продолжения функции ф1 (д ) относительно точки х = О и четного продолжения относительно точки х =- I нужно вначале продолжить функцию Ф1 (х) на (/, 2/) четно относительно точки х == I, полученную на [c.151]

На спин и четность ядра в целом может влиять только последний неспаренный нуклон. Отсюда следует, что а) основные состояния всех четно-четных ядер должны иметь характеристику О это правило не имеет исключений б) характеристика основного состояния ядра с нечетным А должна совпадать с характеристикой уровня, занимаемого последним (т. е. неспаренным) нуклоном это правило выполняется почти во всех случаях (исключения 9F , [c.99]

Так как для любых п степени однородных полиномов (12.33) нечетные, а степени полиномов (12.34) четные и так как однородные полиномы по I, с различными показателями однородности линейно независимы, то правые части в (12.33) и (12.34) в силу гармоничности функции ф должны обращаться в нуль тождественно. Отсюда следует, что полиномы ( 1 [c.174]

При изменении состояния нескольких электронов комбинируют только четные с нечетными термами с соблюдением правила отбора [c.183]

Динамические реакции опор можно разбить на слагаемые, соответствующие отдельным гармоникам, лежащие в плоскостях этих гармоник и вращающиеся с угловой скоростью со. Реакции, соответствующие нечетным гармоникам для обеих опор направлены в одну сторону, а реакции, соответствующие четным гармоникам, на левой и правой опорах имеют противоположное направление. Например, каждая из реакций первой гармоники равна [c.197]

При четные. м е ч а н и ( г. Правые пластинки имеют нечетные номера, а левые — [c.497]

В силу замкнутости циклов, лежащих в плоскости цикла j, линия их пересечения с плоскостью я будет иметь четное число точек пересечения. При использовании для формирования математической модели НФ алгоритмов и программ [59, 98] нечетные циклы, как правило, соответствуют граням материального тела, а четные — входам в отверстие. Следовательно, каждый новый цикл С+ и С будет задан вершинами нечетного и четного циклов, лежащих в той или иной полуплоскости, и нечетной и четной точкой пересечения циклов j и плоскости я. При этом у одного из циклов, нечетного или четного, необходимо сменить направление обхода на противоположное для устранения самопересечения формируемых циклов и С . [c.151]

Один или оба множителя С, и С должны быть четными — для получения четного 2г , оба нечетными — для получения нечетного 2г . Те же правила относятся к 2Г ). [c.524]

Определим теперь закон распределения элементарных видов погрешностей формы (овальности, огранки с четным и нечетным числом граней), т. е. второго слагаемого правой части (11.1) [c.387]

Нечетные гармоники вращающегося вала при подходе к критическим скоростям вращения, как правило, не лежат в симметричной, а четные гармоники — в кососимметричных плоскостях нагружения ротора неуравновешенностью. [c.185]

При подъеме груза на высоту h (между уровнями 1и II) (см. рис.6.4, а) каждая из четырех ветвей каната, на которых подвешен груз, укоротится на И, а длина ветви, навиваемой на барабан, увеличится суммарно па 4/г. Отношение увеличения длины навиваемой на барабан ветви каната к высоте подъема груза составит 4. Очевидно, что в таком же отношении будут находиться между собой также скорости навивки каната и подъема груза v . Следовательно, кратность показанного на рис. 6.4, а полиспаста равна четырем. Тем же способом можно доказать, что кратность полиспаста, изображенного на схеме рис. 6.4, б, равна двум, а на рис. 6.4, в - трем. Из этого следует простое правило кратность полиспаста численно равна числу ветвей каната, на которых подвешен груз. Кратность полиспаста всегда есть целое число. Заметим, что при четной кратности конец каната закреплен на неподвижной, а при нечетной - на подвижной обойме. [c.145]

В квантовой теории поля доказывается важная теорема — теорема Паули, связывающая спин частицы и тип статистики, которой она подчиняется. Согласно этой теореме все частицы с полуцелым спином являются фермионами (из числа элементарных частиц к ним относятся электроны, позитроны, протоны, нейтроны, мюоны, гипероны и т. д.), а все частицы с целым спином являются бозонами (из элементарных частиц к ним относятся фотоны, тг-мезоны,. К-мезоны и т. д.). Что касается сложных частиц (ядра, атомы, молекулы, ионы), то, поскольку в их состав входят только частицы со спином 5 = 1/2, для них справедливо правило частицы, состоящие из четного числа элементарных, являются бозонами, частицы, состоящие из нечетного числа элементарных, являются фермионами. [c.174]

Нетрудно понять, что бигармоническая функция % должна быть нечетной по г тогда в правые части (4.5.3) войдут (после сокращения на г и г) только слагаемые, четные по г, которые далее исключаются с помощью (4.5.4). [c.282]

По описанной методике все аберрационные коэффициенты Li — Lg принимают одинаковые значения с равной вероятностью. Неизвестно, соответствует ли это реальному распределению аберрационных коэффициентов всего множества оптических систем с малыми остаточными аберрациями, которые рассчитывали и рассчитывают на практике. Существуют, однако, классы оптических систем, для которых это положение не выполняется. Например, симметричные объективы с симметричным ходом лучей в принципе не имеют нечетных аберраций. У тех же симметричных объективов, используемых в несимметричном режиме, как правило, четные аберрации превалируют над нечетными. С другой стороны, вряд ли возможна какая-либо другая модель для изучения корреляции критериев качества, кроме модели равновероятных одинаковых значений для всех аберрационных коэффициентов. В конечном итоге такой подход при достаточно обширной статистике учитывает все типы оптических систем, хотя для каждого отдельно взятого типа может [c.100]

Покажем, что решение исходного уравнения (8.9) с постоянной правой частью является четной функцией. Для этого представим решение q в виде суммы четной части q,i и нечетной q2 и учтем, что ядро К х) согласно (8.10) —четная функция относительно х. Покажем, что функция [c.330]

Замечания, аналогичные замечаниям, сделанным по поводу первого примера, остаются и здесь в силе. Но в дополнение здесь появляются такие новые черты. Четно-нечетное правило определяет некий закон сохранения в рассматриваемой системе определяет ли оно правило суперотбора Для ответа на подобные вопросы опять нужен анализ наблюдаемых. Новая теория эквивалентна старой в первом обсуждавшемся выше смысле существует неприводимый набор операторов поля (ф, тр/, ФаО. подчиняющийся нормальным перестановочным соотношениям. Конечно, возможно, что интересующие нас в теории величины можно более просто представить в терминах одного набора полей, чем в терминах другого. В зтой связи есть резон предпочесть преобразованные поля (ф, грг ), так как эрмитовы операторы ф(х) и 1р1(у)1 52(2)-Ь ф2(2) ф1(у) не коммутируют На больших пространственноподобных интервалах. Это неестественно для теории поля и означает, что любая функция поло (ф, тр , орг), соответствующая локальному измерению си- [c.216]

Доказательство довольно сложно и разделяется на ряд стадий. На первой стадии обобщим понятие четнонечетного правила. Говорят, что в теории имеет место четно-нечетное правило для набора полей а, если каждое вакуумное среднее от нечетного числа полей из совокупности а обращается В нуль. В этом случае два пространства Жо и Же, полученные действием на вакуум полиномов, которые соответственно четны или нечетны по полям из а (и произвольны по остальным полям), ортогональны друг другу и, очевидно, инвариантт.1 относительно группы Поэтому оператор р(а), определен- [c.217]

Чтобы определить, имеет ли место четно-нечетное правило, установим перестановочные соотношения между одночленами по полям М, N,... и введем понятие нормальных перестановочных соотношений между такими одночленами. Говорят, что два одночлена М ж обладают нормальными перестановочными соотношениями, если оип коммутируют (антикоммутируют) так, как если бы все поля в них обладали нормальными перестано- [c.219]

Полный момент отдельного нуклона является полуцелым в единицах А. Поэтому для ядра с четным числом нуклонов ядерный спин / в единицах Й будет некоторым целым числом, а для ядер с нечетным А — полуцелым числом. Экспериментальные измерения подтверждают этот вывод. Измерениями установлено, что все четночетные ядра имеют нулевые спины. Из этого правила неизвестно ни одного исключения. Стабильные четно-нечетные ядра и ядра нечетно-четные имеют полуцелые спины от Va до Ядра нечетнонечетные имеют целые спины 1, 2, 3, 4,. ... В таблице 5 приводятся значения спинов некоторых ядер, а на рисунке 36 графически изображены значения спинов ядер с нечетным А. [c.113]

Выше уже отмечалось, что наиболее устойчивыми являются ядра с четным Z и четным N = А — Z. Более детальное рассмотрение этого вопроса показывает, что все ядра можно по их устойчивости разделить на три группы. В первую группу входят наиболее устойчивые четно-четные ядра во вторую — менее устойчивые четно-нечетные и нечетно-четные ядра (с нечетным массовым числом А) и, наконец, в третью — нечетно-нечетные ядра, которые, как правило, нестабильны (известны только четыре стабильных ядра такого типа iH , aLi , 5В ° и yN " ). В связи с этим масса атомных ядер с данным четным массовым числом А = = 2п = onst при последовательном изменении заряда ядер Z на единицу (переводящем ядро из первой [группы в третью и наоборот) меняется не плавно, а скачкообразно. Такой характер изменения массы ядер с изменением Z не предусмотрен формулой (2.35), поэтому для четно-четных ядер она дает завышенное значение массы, а для нечетно-нечетных — заниженное. Чтобы формула правильно лередавала значения масс всех ядер, в нее надо внести еще одно добавочное слагаемое S, равное [c.47]

При образовании ядра (из U - ) захваченный нейтрон является четным и его энергия связи составляет 6,8 Мэе. Энергия связи присоединяюш,егося нейтрона при образовании ядра (из и ), как нечетного нейтрона, составляет льшь 5,7 Мэе. Это обстоятельство и отражает правило Бора—Уилера, утверждаюш,ее, что реакция деления ядер (п, /) у изотопов с нечетным числом нейтронов — осуш,ествляется на тепловых нейтронах, в то время как у изотопов с четным числом нейтронов — [c.303]

Правило мультиплетностей термы атомов или ионов с четным числом электронов имеют нечетные мулыиплетности термы атомов или ионов с нечетным числом электронов имеют четные мульти-плетности. [c.249]

Теперь применим к этим двум реакциям приведенные в гл. IV, 2 правила отбора по четности. Четность двухпионной системы равна произведению внутренних четностей обоих пионов на (—1) где I — их относительный момент количества движения. Так как спины каонов и пионов равны нулю, то из закона сохранения момента следует, что / = 0. А поскольку четности обоих пионов отрицательны (см, гл. IV, 2, п. 5), то для правой части (7.173) получается положительная четность. В трехпионном распаде (7.174) выделяется сравнительно небольшая энергия (75 МэВ). Поэтому распад в основном должен идти в состояние с нулевыми относительными орбитальными моментами пионов. Тем самым четность в правой части (7.174) равна просто произведению внутренних четностей пионов, т. е. отрицательна. (Этот аргумент может показаться недостаточно убедительным, так как энергия 75 МэВ не так уж мала. Не вникая в детали, добавим, что подробный анализ относительных углов разлета пионов подтверждает заключение об отрицательной четности правой части (7.174).) Таким образом, мы видим, что положительный каон распадается как на четную, так и на нечетную системы. Это и значит, что закон сохранения четности нарушается. [c.409]

Это правило, которое было дано Лапорте, подтверждается квантовой теорией излучения. Из правила Лапорте следует четные термы комбинируют только с нечетными и на- [c.176]

По общим правилам переходов ( 33) в спектре неона комбинируют между собой четные и нечетные термы. Так, 10 термов, соответствующих конфигурации 2р5 3р (четные), комбинируют с термами, соответствующими конфигурации 2р 3s (нечетные) при этом выполняется правило отбора ДУ=0, 1 (кроме случая J = Q J = 0). При переходах между этими термами испускается характерная для неона группа красных линий. Длины волн этих линий и схема переходов, при которых они возникают, приведены на рис. 134. Группа термов, соответствующая электронной конфигу- [c.260]

Как правило, четные мультиплеты (дублеты, квартеты и т. д.) характеризуются типом расщепления, у которого нет средней компоненты, У нечетных мультиплетов (триплеты, квинтеты и т. д.) присутствует средняя компонента, кроме тех случаев, когда оба терма имеют одинаковые У (например, линия 1 i). [c.346]

Геометрические суммы реакций на правой и левой опорах от нечетных гармоник представят два равных одинаково направленных вектора, а от четных — два равных противоположно направ-леннщ вектора, [c.197]

Для уменьшения вибраций при резьбофрезеровании рекомендуются фрезы с винтовыми канавками с углом подъема а5°. Для праворежущих фрез направление винтовых канавоклевое, для леворежущих — правое. При шаге резьбы 1 мм следует применять фрезы с шахматным профилем нарезки профиль четных зубьев смещен относительно профиля нечетных зубьев на шаг резьбы. [c.533]

Из А получаем, на основании 2 одиннадцатой лекции, А , для чего переставляем между собой дифференцирования по х и по о , и меняем знак. Это правило получения из А можно заменить следующим равнозначащим. Делаем циклическую нерестаповку производных, взятых по всем п 1 переменным. ) . а именно наместо производных, взятых по х, х , х. .. , х , х , ставим соответственно производные по х , х , х. . . . ж,,,, i- и, кроме того, меняем знак или оставляем его, смотря по тому, будет ли число переменных, т. е. четным или нечетным тогда А превращается в А . Последнее правило имеет то преимущество, что простым повторением той же операции А превращается в А , А2 в А., и т. д. [c.91]

Металлокерам.чческие изделия для режущих инструментов (по ГОСТу 2209-55). В условном обозначении изделий (см. последующие таблицы) нечетные номера присвоены правым и двусторонним изделиям, четные номера — левым изделиям. [c.530]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...