Нечетно-нечетные ядра

Для четного массового числа А функция M Z) двузначна, так как член б имеет разное значение для четно-четных и нечетно-нечетных ядер. Благодаря этому зависимость M Z) при постоянном четном А описывается двумя параболами, расположенными одна над другой (рис. 10, а). Нижняя парабола соответствует более устойчивым ядрам с четным Z, а верхняя — менее устойчивым с нечетным Z. Из рис. 10, а видно, что из-за отличия соседних ядер, расположенных на одной и той же параболе, на две единицы по Z для четно-четных ядер возможно существование нескольких (до трех) устойчивых изобар. Это связано с энерге- [c.49]

Из общих соображений следует, что вероятность образования а-частицы внутри а-излучающего ядра должна расти по мере удаления от его центра к периферии . Поэтому можно считать, что а-частицы, испускаемые ядром и уносящие из него значительную энергию, образуются вблизи его поверхности из периферийных (наиболее энергичных) нуклонов. При этом образование а-частицы у края нечетного ядра менее вероятно, чем для четного, так как нечетные ядра имеют один периферийный нуклон, который должен объединиться с нуклоном из внутренней оболочки. Еще менее вероятным должен быть процесс образования а-частИ ЦЫ в нечетно-нечетном ядре, имеющем два -периферийных нуклона . [c.198]

Несохранение четности 158, 598 Нестабильные частицы 660 Неупругое рассеяние нейтронов 348 Неупругое ядерное рассеяние 258 Неустойчивость плазмы 482 Нечетно-нечетные ядра 47, 49 Нечетно-четные ядра 47 Носителя метод 29), 414—415 Нуклид 32 [c.717]

Существование в природе простейшего ядра — дейтона, состоящего из нейтрона и протона с параллельно направленными спинами, и отсутствие аналогичного ядра с антипараллельными спинами у нуклонов указывают на спиновую зависимость ядер-ных сил. Об этом же говорит эффект компенсации спинов, проявляющийся в разной устойчивости четно-четных, нечетно-нечетных и нечетных ядер. [c.8]

А (нечетно-нечетные ядра). [c.42]

В формировании спина и четности нечетно-нечетного ядра участвуют два неспаренных нуклона. Поэтому характеристики [c.97]

Рассмотрим теперь вопрос о том, какую роль для р-распада играет пятое слагаемое (энергия спаривания) в полуэмпирической формуле (6.52). Если А нечетно, то пятое слагаемое не меняется при р-распаде и тем самым воздействия на этот процесс не оказывает. При четном же А за счет пятого слагаемого при прочих равных условиях энергетически более выгодны четно-четные ядра (четные Z и N). Поэтому, если в ядре соотношение протонов и нейтронов соответствует условию стабильности (6.53), но Л — четно, а Z — нечетно, то ядру будет энергетически выгодно путем того или иного р-распадного процесса перейти в ядро с четным Z. Именно [c.234]

Такой вид члена б (Л, 2) отражает тот факт, что наиболее устойчивыми являются ядра четно-четные, а наименее устойчивыми нечетно-нечетные. Промежуточные значения энергии связи [c.43]

С четными значениями I,, а нижняя — ядрам с нечетными значениями (рис. 8.4). Энергия связи нечетно-нечетных ядер меньше, чем четно-четных, и поэтому изобары, лежащие на нижней кривой, менее стабильны, чем на верхней. Следовательно, ни одно из нечетно-нечетных ядер не должно быть стабильным. Но на самом деле четыре ядра из этой категории ядер все же оказываются стабильными. Причиной стабильности этих четырех легких ядер Н, Ы, и является то, что они содержат одинаковое число протонов и нейтронов. Ядро же Та представляет собой особый случай. [c.203]

Изложенные положения относятся не только к системе элементарных тождественных частиц, но и к системам, состоящим из тождественных сложных частиц, например к атомным ядрам. Ядра, состоящие из четного числа нуклонов, обладают целым спином и подчиняются статистике Бозе—Эйнштейна. Ядра, содержащие в своем составе нечетное число нуклонов, обладают полуцелым спином и подчиняются статистике Ферми—Дирака. [c.117]

На рисунке 38 изображены магнитные моменты нечетно-четных ядер в виде непрерывной функции от спина ядра / == J. Жирные линии на графике (кривые Шмидта) вычислены по модели Шмидта (111.87 111.88) для случаев параллельной или антипараллельной ориентации спина и орбитального момента. [c.123]

Рис. 38. Магнитные моменты нечетно-четны.х ядер в Зависимости от спина ядра J.

Рис. 39. Магнитные моменты четно-нечетных ядер в зависимости от спина ядра J.

При таком значении входящих констант энергия связи и энергия ядра, состоящего из нечетного числа нуклонов, равна [c.143]

Для ядер с нечетным А поправочный член б А, Z) == О, и все изобарные ядра (для данного А) по энергии связи располагаются примерно по одной параболе (рис. 46), причем четно-нечетные ядра чередуются с нечетно-четными. Соседнее ядро, которое лежит ниже на кривой рисунка 46, является более стабильным, чем ядра, расположенные выше. Поэтому ядра, расположенные в более высоких положениях на кривой, путем р- распада (на одной ветви с испусканием электронов, а на другой — позитронов), будут переходить в состояние, близкое к минимуму энергии. Отсюда видно, что при заданном нечетном А из всех изобарных ядер может быть только одно стабильное ядро. [c.144]

В этом случае, при четном 2, устойчивыми будут ядра с меньшим АЛ/, чем при нечетном. [c.148]

Диаграммы иллюстрируют и некоторые закономерности статистики атомных ядер. Например, границы устойчивости для р -рас-иада и электронного захвата расставлены сравнительно широко для четно-четных ядер и для каждого заданного Z между этими границами умещается большее количество стабильных ядер с различным AN. Границы устойчивости для четно-нечетных ядер расположены значительно уже и для данного Z умещается меньшее. количество стабильных ядер с незначительно изменяющимся ДУУ. Поэтому среди стабильных ядер преимущественно встречаются четно-четные ядра (см. 15). [c.152]

Остановимся кратко на предсказаниях модели оболочек относительно спинов ядер, пребывающих в основном состоянии. При застройке оболочек нуклоны объединяются в пары с противоположной ориентацией их собственных моментов количества движения (спинов). Поэтому основные состояния всех ядер с четным числом протонов и четным числом нейтронов должны иметь сферически симметричные состояния с нулевым моментом количества движения. В 17, 18 отмечалось, что этот вывод в то же время является важнейшим эмпирическим фактом, и, по-видимому, неизвестно ни одного исключения из этого правила. Отсюда следует вывод о том, что свойства (спин, магнитный момент и др.) основного состояния ядра, построенного из нечетного числа протонов и четного числа [c.190]

Таким образом, в ядрах с нечетным А (например, с четным N и нечетным Z) в нормальном состоянии N нейтронов и Z—1 протонов образуют четно-четный остов ядра с нулевым моментом, в сферически симметричном поле которого движется последний нечетный протон. Полный момент количества движения / этого протона и определяет спин (У) ядра. [c.191]

Кроме понятий энергии связи, удельной энергии связи на нуклон и коэффициента упаковки, в ядерной физике пользуются также понятием энергии связи или энергии присоединения последнего нейтрона и соответственно последнего протона. Энергия связи последнего нейтрона больше энергии связи последнего протона ё . Так, например, в диапазоне значений массового числа 84 -< < 104 средняя энергия связи последнего нейтрона при Z четном равна 8,480 Мэе, а при Z нечетном — 8,440 Мэе, т. е. примерно одинакова. Для энергии связи последнего протона имеем совершенно иное положение в этом же диапазоне А при четном Z средняя ёр = 8,960 Мэе, а при нечетном Z средняя Sp = 6,380 /И/, разница составляет — 2,580 Мэе. На рисунке 32 приведены значения как функции N—Z при Z = onst для четных и нечетных Z. Ядра с четным N имеют всегда большие значения энергии связи последнего нейтрона, чем соседние ядра с нечетным Л/. С увеличением числа нейтронов N в ядре величина (з уменьшается как по четным, так и по нечетным Z. На рисунке 33 приведена зависимость энергии связи последнего протона ёр от числа протонов при N = onst. Заметно монотонное уменьшение ёр с увеличением Z. [c.97]

Следует отметить, что различие стабильности изотопов находится в зависимости от четности /V и Z, а также от четности А. Например, сргди стабильных изотопов большинство с четным А (с четным А — 161 изотоп, с нечетным — 105). Число стабильных изотопов с четным Z составляет 211, ас нечетным — 55. Для элемента с нечетным Z число стабильных изотопов не превышает двух, для четных же Z это число в отдельных случаях достигает 10 (5oSn). Атомные ядра с четным числом протонов Z и четным числом нейтронов N (четно-четные ядра) являются наиболее стабильными. Ядра с четным Z и нечетным N (четно-нечетные), а также с нечетным Z и четным N (нечетно-четные) обладают меньшей стабильностью, чем ядра четно-четные. Наименее стабильными являются ядра с нечетным Z и нечетным N (нечетно-нечетные). К нечетно-не-четным ядрам, по-видимому, относятся только четыре вида стабильных ядер iH , gLi , jB , 7N . [c.98]

Для изобарных ядер с четным массовым числом А в формуле (IV.20) будет присутствовать поправка б А, Z), отличная от нуля. Все возможные изобарные ядра в этом случае разбиваются на четночетные, для которых поправка б (Л, Z) = — 34-А и на нечетнонечетные с поправкой б (Л, 2) = + 34.Л . Это приводит к тому, что четно-четные ядра располагаются на одной (нижней) параболе (рис. 47), а нечетно-нечетные— на другой параболе, лежащей выше. Такое расположение парабол является отражением того факта, что нечетно-нечетные ядра менее устойчивы, чем четно-четные. Нечетнонечетные ядра не могут существовать длительное время и претерпевают р-распад. На рисунке 47 стрелками, направленными вправо, [c.144]

Нечетно-нечетные ядра, вообще говоря, должны, быть нестабильными, исключение составляют лишь четыре известных нечетнонечетных ядра jH , зЫ , 7№ . [c.146]

Для нечетно-нечетных ядер кривые устойчивости Р"-распада и электронного захвата пересекаются вблизи Z = 7 (рис. 50). При больших Z кривая устойчивости к электронному захвату располагается выше кривой устойчивости для р -расиада. Поэтому все нечетно-нечетные ядра с Z > 7 должны быть радиоактивными. [c.152]

Выше уже отмечалось, что наиболее устойчивыми являются ядра с четным Z и четным N = А — Z. Более детальное рассмотрение этого вопроса показывает, что все ядра можно по их устойчивости разделить на три группы. В первую группу входят наиболее устойчивые четно-четные ядра во вторую — менее устойчивые четно-нечетные и нечетно-четные ядра (с нечетным массовым числом А) и, наконец, в третью — нечетно-нечетные ядра, которые, как правило, нестабильны (известны только четыре стабильных ядра такого типа iH , aLi , 5В ° и yN " ). В связи с этим масса атомных ядер с данным четным массовым числом А = = 2п = onst при последовательном изменении заряда ядер Z на единицу (переводящем ядро из первой [группы в третью и наоборот) меняется не плавно, а скачкообразно. Такой характер изменения массы ядер с изменением Z не предусмотрен формулой (2.35), поэтому для четно-четных ядер она дает завышенное значение массы, а для нечетно-нечетных — заниженное. Чтобы формула правильно лередавала значения масс всех ядер, в нее надо внести еще одно добавочное слагаемое S, равное [c.47]

Из величины энергии связи для различных ядер следует, что наиболее устойчивыми являются четно-четные ядра, наименее устойчивыми— нечетно-нечетные. Особой устойчивостью обладают ядра, содерлощие магическое число нуклонов (2, 8, 20, 50, 82, 126). [c.99]

К следующим интересным закономерностям. Наибольшее число ядер-изомеров имеет нечетное массовое число А, они достаточно часто встречаются среди нечетно-нечетных ядер и очень редко у четно-четных. Если распределить все ядра-изомеры для нечетных А по числу содержащихся в их протоиов или нейтронов, то обнаруживается чрезвычайно резкая зависимость (острова изомерии), представленная на рис. 60 и табл. 12. [c.175]

В табл. 37.7 приведены экспериментально определенные значения спинов 1 магнитных моментов ц и электрических квадрупольных моментов Q основных и некоторых долгоживущих метастабильных состояний для четио-иечетных, нечетно-четных и нечетно-нечетных ядер. В таблицу не включены четно-четные ядра, у которых значения спинов и магнитных моментов основных состояний равны нулю. Значения /, ц и Q даны в единицах Й, (Й. =й/2л, где А — постоянная Планка), в ядер-ных магнетонах Ця и фемтометрах соответственно. Значения спинов, указанные в круглых скобках, получены косвенным путем. [c.1047]

В табл. 37.4 приведены экспериментально определенные значения спинов /, магнитных моментов (г и электрических квадрупольных моментов Q основных и некоторых долгоживущих метастабильных (помечены символом т) состояний [6] для четио-нечетных, нечетночетных и нечетно-нечетных ядер. В таблицу не включены четно-четные ядра, у которых значения спинов н магнитных моментов основных состояний равны нулю. Значения 1, х к Q даны в единицах й/2я (где h — пос- [c.867]

Полный момент отдельного нуклона является полуцелым в единицах А. Поэтому для ядра с четным числом нуклонов ядерный спин / в единицах Й будет некоторым целым числом, а для ядер с нечетным А — полуцелым числом. Экспериментальные измерения подтверждают этот вывод. Измерениями установлено, что все четночетные ядра имеют нулевые спины. Из этого правила неизвестно ни одного исключения. Стабильные четно-нечетные ядра и ядра нечетно-четные имеют полуцелые спины от Va до Ядра нечетнонечетные имеют целые спины 1, 2, 3, 4,. ... В таблице 5 приводятся значения спинов некоторых ядер, а на рисунке 36 графически изображены значения спинов ядер с нечетным А. [c.113]

Например, заполнение третьей нейтронной оболочки начинается с ядер, в состав которых входит 9 нейтронов. Четно-нечетным ядром, содержащим 9 нейтронов, является ядро 80 . В этом ядре заполнены две первые протонные и нейтронные оболочки и начи-нается застройка третьей нейтронной оболочки, в которую и попадает девятый нейтрон. Согласно схеме расположения уровнен, (рис. 57), девятый нейтрон находится в состоянии, и спин ядра (/ = / девятого нейтрона) должен быть равен Va- Экспериментальные измерения дают для спина ядра gQi значения 1 . [c.191]

Экспериментальные данные свидетельствуют о том, что изомерные ядра отличаются большой разностью механических моментов (снинов), составляющей несколько единиц (3—5) Л. По современным представлениям метастабильность изомерных ядер и обусловлена большой разностью механических моментов, так как высвечивание ядра за счет испускания 7-фотонов при большой разности спинов значительно ослабляется, если AS — (S,,an энергия высвечивания не очень велика. Поэтому изомерия ядер будет встречаться тогда, когда спин основного состояния ядра определяется конкуренцией двух очень близко расположенных уровней с резко различными моментами для нечетного нуклона. [c.192]

Во-вторых, согласно модели оболочек, и квадрупольный момент ядра q полностью определяется состоянием нечетного протона, обладающего полгн гм моментом количества движения /, он равен [c.193]

Спектрами второго типа являются а-спектры, состоящие из нескольких (от 2 до 5) линий, расстояние между которыми 0,1 Мэе. Интенсивности линий имеют примерно одинаковый порядок, но убывают с уменьшением энергии группы. К таким альфа-излучателям относятся 98 m и другие ядра с нечетным числом нуклонов. [c.227]

При образовании ядра (из U - ) захваченный нейтрон является четным и его энергия связи составляет 6,8 Мэе. Энергия связи присоединяюш,егося нейтрона при образовании ядра (из и ), как нечетного нейтрона, составляет льшь 5,7 Мэе. Это обстоятельство и отражает правило Бора—Уилера, утверждаюш,ее, что реакция деления ядер (п, /) у изотопов с нечетным числом нейтронов — осуш,ествляется на тепловых нейтронах, в то время как у изотопов с четным числом нейтронов — [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...