Нечетно-четные ядра

Несохранение четности 158, 598 Нестабильные частицы 660 Неупругое рассеяние нейтронов 348 Неупругое ядерное рассеяние 258 Неустойчивость плазмы 482 Нечетно-нечетные ядра 47, 49 Нечетно-четные ядра 47 Носителя метод 29), 414—415 Нуклид 32 [c.717]

На рисунке 38 изображены магнитные моменты нечетно-четных ядер в виде непрерывной функции от спина ядра / == J. Жирные линии на графике (кривые Шмидта) вычислены по модели Шмидта (111.87 111.88) для случаев параллельной или антипараллельной ориентации спина и орбитального момента. [c.123]

Рис. 38. Магнитные моменты нечетно-четны.х ядер в Зависимости от спина ядра J.

Для ядер с нечетным А поправочный член б А, Z) == О, и все изобарные ядра (для данного А) по энергии связи располагаются примерно по одной параболе (рис. 46), причем четно-нечетные ядра чередуются с нечетно-четными. Соседнее ядро, которое лежит ниже на кривой рисунка 46, является более стабильным, чем ядра, расположенные выше. Поэтому ядра, расположенные в более высоких положениях на кривой, путем р- распада (на одной ветви с испусканием электронов, а на другой — позитронов), будут переходить в состояние, близкое к минимуму энергии. Отсюда видно, что при заданном нечетном А из всех изобарных ядер может быть только одно стабильное ядро. [c.144]

Диаграммы иллюстрируют и некоторые закономерности статистики атомных ядер. Например, границы устойчивости для р -рас-иада и электронного захвата расставлены сравнительно широко для четно-четных ядер и для каждого заданного Z между этими границами умещается большее количество стабильных ядер с различным AN. Границы устойчивости для четно-нечетных ядер расположены значительно уже и для данного Z умещается меньшее. количество стабильных ядер с незначительно изменяющимся ДУУ. Поэтому среди стабильных ядер преимущественно встречаются четно-четные ядра (см. 15). [c.152]

Черепковский счетчик 238 Черенковское излучение 234 Четно-нечетные ядра 47 Четно-четные ядра 37, 47, 49 Четность временная 646—647 [c.719]

Рассмотрим теперь вопрос о том, какую роль для р-распада играет пятое слагаемое (энергия спаривания) в полуэмпирической формуле (6.52). Если А нечетно, то пятое слагаемое не меняется при р-распаде и тем самым воздействия на этот процесс не оказывает. При четном же А за счет пятого слагаемого при прочих равных условиях энергетически более выгодны четно-четные ядра (четные Z и N). Поэтому, если в ядре соотношение протонов и нейтронов соответствует условию стабильности (6.53), но Л — четно, а Z — нечетно, то ядру будет энергетически выгодно путем того или иного р-распадного процесса перейти в ядро с четным Z. Именно [c.234]

Изложенные положения относятся не только к системе элементарных тождественных частиц, но и к системам, состоящим из тождественных сложных частиц, например к атомным ядрам. Ядра, состоящие из четного числа нуклонов, обладают целым спином и подчиняются статистике Бозе—Эйнштейна. Ядра, содержащие в своем составе нечетное число нуклонов, обладают полуцелым спином и подчиняются статистике Ферми—Дирака. [c.117]

Рис. 39. Магнитные моменты четно-нечетных ядер в зависимости от спина ядра J.

В этом случае, при четном 2, устойчивыми будут ядра с меньшим АЛ/, чем при нечетном. [c.148]

Остановимся кратко на предсказаниях модели оболочек относительно спинов ядер, пребывающих в основном состоянии. При застройке оболочек нуклоны объединяются в пары с противоположной ориентацией их собственных моментов количества движения (спинов). Поэтому основные состояния всех ядер с четным числом протонов и четным числом нейтронов должны иметь сферически симметричные состояния с нулевым моментом количества движения. В 17, 18 отмечалось, что этот вывод в то же время является важнейшим эмпирическим фактом, и, по-видимому, неизвестно ни одного исключения из этого правила. Отсюда следует вывод о том, что свойства (спин, магнитный момент и др.) основного состояния ядра, построенного из нечетного числа протонов и четного числа [c.190]

Таким образом, в ядрах с нечетным А (например, с четным N и нечетным Z) в нормальном состоянии N нейтронов и Z—1 протонов образуют четно-четный остов ядра с нулевым моментом, в сферически симметричном поле которого движется последний нечетный протон. Полный момент количества движения / этого протона и определяет спин (У) ядра. [c.191]

Для четного массового числа А функция M Z) двузначна, так как член б имеет разное значение для четно-четных и нечетно-нечетных ядер. Благодаря этому зависимость M Z) при постоянном четном А описывается двумя параболами, расположенными одна над другой (рис. 10, а). Нижняя парабола соответствует более устойчивым ядрам с четным Z, а верхняя — менее устойчивым с нечетным Z. Из рис. 10, а видно, что из-за отличия соседних ядер, расположенных на одной и той же параболе, на две единицы по Z для четно-четных ядер возможно существование нескольких (до трех) устойчивых изобар. Это связано с энерге- [c.49]

Полная компенсация спинов и магнитных моментов всех составляющих ядро нуклонов наблюдается не только для ядра гНе , но вообще для всех четно-четных ядер, которые все без исключения имеют / = 0 (i = О (опыт не обнаруживает для них сверхтонкого расщепления). В связи с этим естественно казалось предположить, что спин и магнитный момент нечетных ядер, отличающихся от четно- четных одним добавочным (или одним недостающим) нуклоном, определяются моментами этого нуклона. Из предыдущего видно, что это предположение подтверждается на примере ядер и аН , спин и магнитный момент которых определяются непарными нуклонами. [c.85]

Ядра с четным А имеют целый спин, с нечетным — полуцелый. При вычислении спина и магнитного момента ядра надо учитывать не только спины и магнитные моменты нуклонов, но и до- [c.99]

Вероятность а-распада может быть существенно меньше теоретической по разным причинам. Одной из этих причин является то, что в элементарной теории не рассматривалась вероятность образования а-частицы, предполагалось, что а-частица существует в ядре в готовом виде. Однако если считать, что а-частица образуется в ядре в момент а-распада, то вероятность ее образования должна быть разной для различных ядер. Так, например, в соответствии с моделью ядерных оболочек (см. гл. III) вероятность образования а-частиц в ядрах с нечетным числом нуклонов должна быть меньше, чем в ядрах с четным числом нуклонов. [c.137]

Выше уже отмечалось, что наиболее устойчивыми являются ядра с четным Z и четным N = А — Z. Более детальное рассмотрение этого вопроса показывает, что все ядра можно по их устойчивости разделить на три группы. В первую группу входят наиболее устойчивые четно-четные ядра во вторую — менее устойчивые четно-нечетные и нечетно-четные ядра (с нечетным массовым числом А) и, наконец, в третью — нечетно-нечетные ядра, которые, как правило, нестабильны (известны только четыре стабильных ядра такого типа iH , aLi , 5В ° и yN " ). В связи с этим масса атомных ядер с данным четным массовым числом А = = 2п = onst при последовательном изменении заряда ядер Z на единицу (переводящем ядро из первой [группы в третью и наоборот) меняется не плавно, а скачкообразно. Такой характер изменения массы ядер с изменением Z не предусмотрен формулой (2.35), поэтому для четно-четных ядер она дает завышенное значение массы, а для нечетно-нечетных — заниженное. Чтобы формула правильно лередавала значения масс всех ядер, в нее надо внести еще одно добавочное слагаемое S, равное [c.47]

Кроме понятий энергии связи, удельной энергии связи на нуклон и коэффициента упаковки, в ядерной физике пользуются также понятием энергии связи или энергии присоединения последнего нейтрона и соответственно последнего протона. Энергия связи последнего нейтрона больше энергии связи последнего протона ё . Так, например, в диапазоне значений массового числа 84 -< < 104 средняя энергия связи последнего нейтрона при Z четном равна 8,480 Мэе, а при Z нечетном — 8,440 Мэе, т. е. примерно одинакова. Для энергии связи последнего протона имеем совершенно иное положение в этом же диапазоне А при четном Z средняя ёр = 8,960 Мэе, а при нечетном Z средняя Sp = 6,380 /И/, разница составляет — 2,580 Мэе. На рисунке 32 приведены значения как функции N—Z при Z = onst для четных и нечетных Z. Ядра с четным N имеют всегда большие значения энергии связи последнего нейтрона, чем соседние ядра с нечетным Л/. С увеличением числа нейтронов N в ядре величина (з уменьшается как по четным, так и по нечетным Z. На рисунке 33 приведена зависимость энергии связи последнего протона ёр от числа протонов при N = onst. Заметно монотонное уменьшение ёр с увеличением Z. [c.97]

Следует отметить, что различие стабильности изотопов находится в зависимости от четности /V и Z, а также от четности А. Например, сргди стабильных изотопов большинство с четным А (с четным А — 161 изотоп, с нечетным — 105). Число стабильных изотопов с четным Z составляет 211, ас нечетным — 55. Для элемента с нечетным Z число стабильных изотопов не превышает двух, для четных же Z это число в отдельных случаях достигает 10 (5oSn). Атомные ядра с четным числом протонов Z и четным числом нейтронов N (четно-четные ядра) являются наиболее стабильными. Ядра с четным Z и нечетным N (четно-нечетные), а также с нечетным Z и четным N (нечетно-четные) обладают меньшей стабильностью, чем ядра четно-четные. Наименее стабильными являются ядра с нечетным Z и нечетным N (нечетно-нечетные). К нечетно-не-четным ядрам, по-видимому, относятся только четыре вида стабильных ядер iH , gLi , jB , 7N . [c.98]

Полный момент отдельного нуклона является полуцелым в единицах А. Поэтому для ядра с четным числом нуклонов ядерный спин / в единицах Й будет некоторым целым числом, а для ядер с нечетным А — полуцелым числом. Экспериментальные измерения подтверждают этот вывод. Измерениями установлено, что все четночетные ядра имеют нулевые спины. Из этого правила неизвестно ни одного исключения. Стабильные четно-нечетные ядра и ядра нечетно-четные имеют полуцелые спины от Va до Ядра нечетнонечетные имеют целые спины 1, 2, 3, 4,. ... В таблице 5 приводятся значения спинов некоторых ядер, а на рисунке 36 графически изображены значения спинов ядер с нечетным А. [c.113]

Для изобарных ядер с четным массовым числом А в формуле (IV.20) будет присутствовать поправка б А, Z), отличная от нуля. Все возможные изобарные ядра в этом случае разбиваются на четночетные, для которых поправка б (Л, Z) = — 34-А и на нечетнонечетные с поправкой б (Л, 2) = + 34.Л . Это приводит к тому, что четно-четные ядра располагаются на одной (нижней) параболе (рис. 47), а нечетно-нечетные— на другой параболе, лежащей выше. Такое расположение парабол является отражением того факта, что нечетно-нечетные ядра менее устойчивы, чем четно-четные. Нечетнонечетные ядра не могут существовать длительное время и претерпевают р-распад. На рисунке 47 стрелками, направленными вправо, [c.144]

Чедвнк, открытие нейтрона 60 Черенковский счетчик 44—45 Черенковское излучение 29, 45 Четно-нечетные ядра 98 Четно-четные ядра 95, 98 Четность временная 106 [c.396]

Однако полученное совшадедие не свидетельствует в пользу модели Шмидта, так как рассмотренные ядра относятся к числу немногих исключений. Как травило, экспериментальные значения магнитных моментов нечетных ядер сильно отличаются от результатов вычислений по формулам (4. 32) и (4. 33) — так называемых кривых Шмидта. На рис. 24 и 25 дано сравнение экспериментальных значений магнитных моментов для четно-не-четных (2 четное) и нечетно-четных (А—Z четное) ядер с кривыми Шмидта. [c.87]

Из величины энергии связи для различных ядер следует, что наиболее устойчивыми являются четно-четные ядра, наименее устойчивыми— нечетно-нечетные. Особой устойчивостью обладают ядра, содерлощие магическое число нуклонов (2, 8, 20, 50, 82, 126). [c.99]

В табл. 37.7 приведены экспериментально определенные значения спинов 1 магнитных моментов ц и электрических квадрупольных моментов Q основных и некоторых долгоживущих метастабильных состояний для четио-иечетных, нечетно-четных и нечетно-нечетных ядер. В таблицу не включены четно-четные ядра, у которых значения спинов и магнитных моментов основных состояний равны нулю. Значения /, ц и Q даны в единицах Й, (Й. =й/2л, где А — постоянная Планка), в ядер-ных магнетонах Ця и фемтометрах соответственно. Значения спинов, указанные в круглых скобках, получены косвенным путем. [c.1047]

Для устойчивости ядра имеет также значение соотношение чисел протонов и нейт/ронов. Ядро с атомным номером 2 и массовым числом т содержит т нуклонов, из которых z протонов, а нейтронов т — г. Из 281 стабильных ядер 165 (четно-четные) имеют четные числа протонов и нейтронов 53 ядра — нечетное число протонов и четное нейтронов 57 ядер — четное число протонов и нечетное нейтронов и, наконец, 6 ядер-—нечетные числа протонов и нейтронов. Четно-четные ядра наиболее устойчивы и, следовательно, наименее склонны к распаду. Элементы, ядра которых относятся к четно-четным аО l2Mg 22Ti [c.452]

В табл. 37.4 приведены экспериментально определенные значения спинов /, магнитных моментов (г и электрических квадрупольных моментов Q основных и некоторых долгоживущих метастабильных (помечены символом т) состояний [6] для четио-нечетных, нечетночетных и нечетно-нечетных ядер. В таблицу не включены четно-четные ядра, у которых значения спинов н магнитных моментов основных состояний равны нулю. Значения 1, х к Q даны в единицах й/2я (где h — пос- [c.867]

VI пе сильно зависят от числа нуклонов. Для всех ядер, в к-рых состояния квазичастиц вне заполпениой оболочки одинаковы, величины одинаковы. Член 1 в ядрах соответствует притяжению. Известпо, что наличие притяжения между квазичастицами у поверхности Ферми приводит к Купер-эффекту — состояпню двух квазичастиц типа связанного. Если число квазичастиц четное (т. е. в четно-четных ядрах), все частицы могут образовывать такие пары в этом случае спектр одночастичных возбуждений будет отделен от основного состояния щелью. И действительно, одночастичные уровни начинаются в этих ядрах с 1—1,5 Мэв, тогда как в соседних нечетных ядрах первый одночастичный уровень имеет энергию порядка 150—250 кэе. [c.550]

Здесь I — момент количества движения, уносимый а-частицей я , nj, — соответственно моменты и четности материнского и дочернего ядер. Из (13) непосредственно следует, что если = я/, то допустимы лишь четные значения I. При Я = —я/ возможны лишь нечетные I. Если одно иа значений If равно нулю, то могут быть случаи, когда а-переходы абсолютно запрещены. Напр., а-распад четно-четного ядра из состояния / = 0,я= 1не может идти на уровни с нечетным спином и положительной четностью, или на уровни с четным спином и отрицательной четностью. В отличие от - и v-переходов вероятность а-распада но сильно зависит от величины I. Так, нри а-раснаде конкурируют переходы [c.548]

Изучение свойств ядра и прежде всего спектро возбуждения показывает, что простая оболочечна модель, не учитывающая взаимодействие между ну лонами (одночастичная модель), не может объяснит наблюдаемые экспериментальные факты. Действ тельно, энергия возбуждения первых одночастичны уровней в средних и тяжелых четно-четных ядра порядка 1—2 Мэе, а в соседних нечетных — порядк 0,1—0,2 Мэе. Это указывает на наличие щели в nei [c.482]

Например, заполнение третьей нейтронной оболочки начинается с ядер, в состав которых входит 9 нейтронов. Четно-нечетным ядром, содержащим 9 нейтронов, является ядро 80 . В этом ядре заполнены две первые протонные и нейтронные оболочки и начи-нается застройка третьей нейтронной оболочки, в которую и попадает девятый нейтрон. Согласно схеме расположения уровнен, (рис. 57), девятый нейтрон находится в состоянии, и спин ядра (/ = / девятого нейтрона) должен быть равен Va- Экспериментальные измерения дают для спина ядра gQi значения 1 . [c.191]

При образовании ядра (из U - ) захваченный нейтрон является четным и его энергия связи составляет 6,8 Мэе. Энергия связи присоединяюш,егося нейтрона при образовании ядра (из и ), как нечетного нейтрона, составляет льшь 5,7 Мэе. Это обстоятельство и отражает правило Бора—Уилера, утверждаюш,ее, что реакция деления ядер (п, /) у изотопов с нечетным числом нейтронов — осуш,ествляется на тепловых нейтронах, в то время как у изотопов с четным числом нейтронов — [c.303]

Перейдем теперь к рассмотрению значений спинов и магнитных моментов ядер. Прежде всего обращает на себя внимание простая закономерность, связывающая спин с массовым числом. Все ядра с четным А имеют целый спин, ядра с нечетным А — полуцелый спин. Отсюда следует несправедливость иротонно-электронной модели ядра. Так, например, если бы ядро азота состояло из 14 протонов и 7 электронов, то его спин был бы нечетным ( азотная катастрофа ). Об этом же говорит и порядок величины магнитных моментов ядер, которые не превышают нескольких яде)рных магнето-нов. Если бы в состав ядра входили электроны, то магнитные моменты ядер были бы по порядку величины близки к электронному магнетону Бора, т. е. были бы примерно в 1000 раз больше. [c.83]

В проведенном рассуждении (Предполагалось, что волновая функция имеет определенную четность (либо четная, либо нечетная). Строго говоря, это справедливо только для невырожденного состояния системы (например, для основного состояния ядра), которое описывается единственной собственной функцией. Если состояние системы с данной энергией вырождено, т. е. описывается суперпозицией нескольких собственных функций, часть из которых четные, а часть нечетные, то четность этого состояния будет неопределенной . В этом случае закон сохранения четности стриБОДит к сохранению отнооительной доли парциальных составляющих с определениым и значениями четности. [c.91]

К следующим интересным закономерностям. Наибольшее число ядер-изомеров имеет нечетное массовое число А, они достаточно часто встречаются среди нечетно-нечетных ядер и очень редко у четно-четных. Если распределить все ядра-изомеры для нечетных А по числу содержащихся в их протоиов или нейтронов, то обнаруживается чрезвычайно резкая зависимость (острова изомерии), представленная на рис. 60 и табл. 12. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...