Мультиплетность термов

Оптические переходы между мультиплетными термами нормальной связи подчиняются правилам отбора, которые разрешают переходы со следующим изменением квантовых чисел [c.61]

Полный момент атома указывается индексом внизу справа у символа орбитального состояния атома Sj, Pj и т.д. Например, символ Sj/2 означает. что у атома L= О, J = Xfl, символ 3/2 что у атома L = 2, J = 3/2 и т.д. Полный спин характеризуется обусловленной им мультиплетностью термов, которая равна 2S -Ь 1. Число 2S + 1 ставится слева вверху у символа орбитального состояния. Например, символ Si/2 показывает, что у атома L = О, J = = Vi- символ Z>3/2 - что у атома L= 2, J = 3/2, S = = 1/2 и т.д. Такое написание состояний атома является общепринятым. [c.220]

Мультиплетность термов атомов при 1 5-связи определяется числом различных способов образования полного момента атома при данных значениях спина и орбитального момента атома. Мультиплетность линий излучения определяется мультиплетностью термов и правилами отбора для спина, орбитального и полного моментов при оптических переходах. [c.249]

Таким образом, при L< ,S квантовое число J принимает 2Л-(-1, а при L S—25+1 различных значений. Величина х=25+1 определяет степень мультиплетности термов. Эти правила позволяют определить для любой электронной конфигурации число возможных термов. Каждый терм, соответствующий данной электронной конфигурации, характеризуется тройкой квантовых чисел L, S, J. [c.181]

Степени мультиплетности термов, соответствующие конфигурациям из п валентных электронов, могут быть легко найдены на том основании, что 5 принимает все отличающиеся друг от друга на единицу значения, начиная с максимального значения суммы 2 кончая ее минимальным значением. [c.183]

Мультиплет спектральный 57, 67, 84, 174, 184, 188, 313 Мультиплет а центр тяжести 190 Мультиплетность термов 66, 182, 188 [c.638]

X. п, в сочетании с правилом нахождения наиб, глубокого уровня энергии для нормальных и обращённых мультиплетных термов (это правило иногда ошибочно наз. вторым X. п.) позволяет определить для нормальной конфигурации атома самый глубокий (основной) уровень [c.417]

Матричные элементы для всех остальных пар значений /, т в начальном и конечном состояниях обращаются в нуль. Эти формулы содержат правила отбора для / и ш и соотношения интенсивностей мультиплетных термов ) Следует добавить ещё одно замечание о соединении двух систем с моментами количества движения/1 и /, в одну сложную систему. Допустим, сначала, что соответствующие компоненты и одновременно приведены к диагональной форме и имеют собственные значения /7 и т , которые пробегают значения от —/, до Д йот —/, до /V Образуем суммарный импульс + [c.175]

Причиной отмеченного выше мультиплетного расщепления термов щелочных элементов является взаимодействие орбитального и спинового магнитных моментов оптического электрона. Орбитальный магнитный момент ц , связанный с орбитальным движением электрона в атоме, равен [c.57]

Мультиплетная структура термов атомов и линий излучения как результат спин-орбитального взаимодействия [c.245]

Каждая взаимная ориентировка и Lj- дает свою энергию взаимодействия, которая и обусловливает расщепление соответствующего энергетического уровня атома, т.е. мультиплет-ную структуру термов атома. Мультиплетность линий излучения порождается мультиплетностью энергетических уровней атома. Мультиплетность уровней атома определяется формулами (44.1а, б). [c.246]

Пять значений имеют и все последующие термы F, и т. д. Аналогична можно подсчитать число термов и для других мультиплетностей. [c.66]

Термы разных мультиплетностей [c.182]

Как следует из указанного правила определения квантового числа J (см. также 13). полное число термов в данной мультиплетности достигается при L = S. Так как при L различных значений, которые принимает J, равно то отсюда следует, что при любой мультиплет- [c.183]

Наиболее вероятны комбинации между термами одинаковой мультиплетности (Д5 = 0). Однако у всех тяжелых элементов со значительной [c.183]

Мультиплетное расщепление термов [c.188]

Мультиплетное расщепление термов вызвано спиновыми взаимодействиями. Обобщая рассуждения, приведенные в 35 для случая двух валентных электронов, мы можем считать, что и для любого числа валентных электронов, энергия взаимодействия LW приближенно равна сумме спин-орбитальных [c.188]

МУЛЬТИПЛЕТНОЕ РАСЩЕПЛЕНИЕ ТЕРМОВ [c.189]

МУЛЬТИПЛЕТНОЕ РАСЩЕПЛЕНИЕ ТЕРМОВ 191 [c.191]

Из правила сумм (И) можно сделать несколько общих выводов. Одним из таких выводов является следующий для конфигураций, состоящих из эквивалентных электронов, для термов наибольшей мультиплетности постоянные расщепления одинаковы и равны [c.192]

МУЛЬТИПЛЕТНОЕ РАСЩЕПЛЕНИЕ ТЕРМОВ 193 [c.193]

Например, для двух эквивалентных f-электронов термами максимальной мультиплетности являются термы Р. F, Н для всех них постоянная расщепления одинакова и равна = f). [c.193]

Мультиплетность термов и=25+1 может принимать различные целочисленные значения. Термы с мультиплетностыо и= I (S = 0) называются синглетными, термы с и = 2 (5=1/2) — дублетными, с х = 3 (5—1) — триплетными. Далее, по мере роста мультиплетности, возникают квартетные (х=4), квинтетные (х= = 5), секстетные (х=6), септетные (и=7) термы и т. п. Для термов с L 5 мультиплетность х равна числу уровней тонкой структуры. [c.61]

Правило мультиплетностей термы атомов или ионов с четным числом электронов имеют нечетные мулыиплетности термы атомов или ионов с нечетным числом электронов имеют четные мульти-плетности. [c.249]

Соотношение (7) и выражаег собою правило интервалов интервалы между подуровнями данного мультиплетного терма относятся как величины Уровни с меньшими J лежат глубже уровней с большими J. [c.67]

Нахождение (L, 5) по постоянным расщепления отдельных электронов I l) можно произвести на основании так называемого правила сумм. Однако прежде чем сформулировать это правило, введем понятие о центре тяжести муль-типлетного терма. Пусть отдельные уровни Т ,- Т , Т3,. .. данного мультиплетного терма характеризуются квантовыми числами У,, J2, [c.190]

Индексы, указывающие мультиплетность термов (слева, сверху), отнесены ко всей группе термов, взятых в скобки. Индексы снизу символов термов указывают, сколько раз повторяется данный терм. Нормальные термы подчеркнуты. Электронные конфигурации f при /г < 7 дают мультиплетное расщепление термов с нормальным порядком уровней, а при >7—с обращенным. Поэтому, например, ион Sm IV имеет самый глубокий терм 4f Hs/j. а ион DyIV — терм 4f His/,. Число термов, соответствующих одной и той же электронной конфигурации, очень велико так, семи эквивалентным f-элек-тронам соответствует 119 мультиплетов с общим числом уровней, равным 3432. [c.289]

ТЕРМЫ СПЕКТРАЛЬНЫЕ — уровни энергии атома, иона или молекулы, характеризующиеся определ. значениями полного орбитального момента L и полного спина S электронов. Термы обозначаются символом L, где 25-1-1 — мультиплетность терма, а состояния с /. = 0, 1, 2, 3, 4, 5,. .. обозначаются S, Р, D, F, G, Н,. .. соответственно. Различают Т. с. синглетные ( 5, Р, ),спин равен 0), дублетные ( S, Р, D,. .. спин равен /г), триплетныс S, Р,. .. спин равен 1) и т.д. [c.107]

ХУНДА ПРАВИЛО — правило дня нахождения самых глубоких уровнен энергии, соответствующих определённой электронной конфигурации атома при нормальной связи спиновых и орбитальных моментов образующих эти конфигурации электронов, когда уровни энергии характеризуются квантовыми числами 5, L (см. Атом, Атомные спектры). В случае нормальной связи моментов (см. Связь векторная) при заданном квантовом числе 5 полного спинового момента атома и при заданном квантовом числе полного орбитального момента атома L получается спектральный терм L с мультиплет-ностью K = 2.S-hl—совокупность уровней энергии с квантовыми числами J полного момента атома . / = L-bS, Z.-I-5— L —5 . Расположение мультиплетных термов L определяется электростатич. взаимодействиями электронов (много большими при нормальной связи, чем магн. взаимодействия) и, как следует из эксперим. данных и подтверждается мн. квантово.механич. расчётами, термы, соответствующие определённой конфигурации, лежат, как правило, тем глубже, чем больше 5, а при данном S имеют тенденцию лежать тем глубже, чем больше L. [c.417]

При Р. — С. с. уровни энергии группируются по чначениям 8 а Ь, образуя мультиплетные термы, набор к-рых может быть найден для каждой элекгрон-ной конфигурации атома (табл.). Общее число уровней для многоэлектронных конфигураций может быть весьма болыним. Расположение уровней зависит от значений 6", X и I. [c.344]

Конфигу- рации Мультиплетные термы тер- мов уров- ней состоя- ний (стат. вес) [c.344]

Предъэкспоненциальные множители в константах равновесия С1, С2, С вычислены в приближении равенства масс N и О, моментов инерции и частот N2, О2, N0 при учете различной симметрии и мультиплетности термов. Это приближение достаточно точное. [c.321]

Исследования Ридберга (1890 г.) выяснили универсальность постоянной Я и возможность представления отдельных частот двучленными формулами приведенного выше типа, т. е. в виде разности двух членов термов). Кроме того, оказалось, что различные термы (зависящие ота и Р) могут комбинироваться попарно, давая начало новым сериям комбинационный принцип Ритца, 1908 г.). Таким образом выясняется, что физический смысл имеет именно терм. Особенности атома проявляются в поправочных членах сериальных формул и в мультиплетности линий (точнее, термов). [c.717]

Линии главной серии щелочных элементов представляют собой дублеты (рис. 19, а). Их ширина убывает от головной линии к более высоким членам серии. Линии резкой (второй побочной) серии также являются двойными. Их структура обусловлена расщеплением нижнего терма (верхние термы 5 являются простыми). Более сложную картину расщепления обнаруживают линии диффузной (первой побочной) серии, для которой как нижний, так и верхние термы испытывают расщепление. Согласно правилу отбора (2.24) линии диффузной серии содержат три компоненты мультиплетной структуры, как это показано на рис. 19, б. Вследствие того что расщепление терма значительно меньше, чем терма Р, компонента а оказывается близкой к более сильной компоненте Ь и спектральным прибором часто не разрешается. [c.58]

Второе из этих правил носит название интеркомбинационного запрета. Оно запрещает переходы между термами различной мультиплетности. [c.61]

Мультиплетная структура линий обеих побочных серий обусловлена дублетным расщеплением нижнего З Р-терма (расщепление 2Д-термов мало). Поэтому линии имеют вид дублетов, расстояние между компонентами которых, выраженное в частотах (волновых числах), остается постоянным для всех членов серий. [c.63]

При рассмотрении дублетной структуры термов щелочных металлов было показано, что она обусловливается взаимо,действием магнитного момента оптического электрона с его орбтальным движением, т.е. спин-орби1альным взаимодействием (см. 34). Мультиплетность определяется числом возможных взаимных ориентаций спина электрона и его орбитального момента, т.е. числом различных способов образования полного момента атома при данных значениях спина и орбитального момента атома. В случае щелочных металлов это число равно двум, поскольку спин равен Va- [c.246]

Дублетный характер рентгеновских спектров. Каждый рентгеновский терм соответствуе состоянию o6ojm4KH, из которой удален один из электронов. Число энергетических состояний, соответствующих одному удаленному электрону, можно найги с помощью следующего рассуждения. У замкнутой оболочки полный орбитальный момент L,, полный спиновый момент Lj и полный механический момент Lj равны нулю. Если из этой оболочки удален электрон с некоторым орбитальным моментом L,, спиновым моментом и полным моментом Lj, то оставшаяся конфигурация будет обладать полным орбитальным, спиновым и механическим моментами, численно равными соответствующим моментам удаленного электрона. Поэтому энергетические состояния замкнутой оболочки без одного электрона имеют такую же мультиплетность, как и [c.295]

Формула (6) определяет величину мультиплетного расщепления терма, характеризуемого данными квантовыми числами L и S. Пусть А > 5, тогда, при данных А и 5, квантовое число J принимает 25-]-1 значений и терм, по сказанному выше, расщепляется на 25-j- 1 подуровней (рис. 38). Расстояния между соседними подуровнями, выраженные в см , равны [c.67]

При комбинировании двух термов данной мультиплетности возникает определенная группа линий, которую называют спектральным мулыпипле-том. Число линий в такой группе, как правило, будет больше, чем мульти- [c.184]

Для конфигурации из нескольких эквивалентных электронов, как и в случае двух эквивалентных электронов ( 37), самый глубокий терм обладает наибольшей мультиплетностью и наибольшим возможным (при данной мультиплетности) квантовым числом L правило Гунда). На основании правила Гунда легко выделить в табл. 48 для электронных конфигураций из эквивалентных р- и d-элек-тронов наиболее глубокие термы (в таблице они подчеркнуты). [c.188]

D°, зро По правилу Гунда наиболее глубоким должен быть терм 0° в действительности же для Fe I наиболее глубоким является терм D°, так что правило Гунда в этом случае не выполнено. Квинтетные термы у железа лежат глубже триплетных, что соответствует правилу Гунда, по которому термы с мультиплетностью на единицу выше исходной (5 = 5 (- /2) лежат глубже, чем термы с мультиплетностью ка единицу ниже исходной S — [c.188]

Смотреть страницы где упоминается термин Мультиплетность термов : [c.249] [c.249] [c.417] [c.648] [c.247] [c.249] [c.184] [c.184]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.66 , c.182 , c.188 ]

ПОИСК

Лип термы

Мультиплетность

Термит

Термия

Термо

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...