Радиус спектральный

Радиус спектральный 35 разбиение измеримое 171 [c.766]

Особые свойства лазерного излучения — высокая спектральная чистота и пространственная когерентность — позволяют, сильно увеличивая давление света, найти ему разные применения. Это стало возможным благодаря фокусировке лазерного луча в пятно с радиусом, равным одной длине волны. Оказалось, что силы давления, вызываемые сфокусированным лазерным светом, достаточно велики для перемещения маленьких частиц в различных средах. Используя сфокусированный лазерный пучок, удается сообщить как крошечным микроскопическим частицам, так и отдельным атомам и молекулам ускорения, в миллионы раз превосходящие ускорение свободного падения. Подобное увеличение давления света в луче лазера может найти весьма широкие применения в разных областях науки и практики. Так, например, используя такое высокое давление, в принципе возможно производить разделение изотопов, разделение частиц в жидкости, ускорение до больших скоростей электрически нейтральных частиц, проведение анализа атомных пучков и т. д. [c.353]

Таблица 45.16. Масса, радиус, светимость и средняя плотность в зависимости от спектрального класса звезды [1] (СГ — сверхгигант, Г — гигант, ГП — главная последовательность)

У мюонного атома, получаемого в результате замещения в атоме водорода (Z = 1) электрона на отрицательный мюон, радиус боровской орбиты в 186 раз меньше, а ионизационный потенциал в 186 раз больше значений соответствующих величин у атома водорода. Частоты спектральных линий также увеличиваются в 186 раз по сравнению с частотами спектральных линий атома водорода, испускаемых при аналогичных переходах п п. Это означает, что переходы между низшими энергетическими уровнями приводят к излучению в рентгеновской области спектра. [c.196]

При исследованиях потоков по квазистационарной и спектральной моделям турбулентности во входном сечении в—в датчики замеряли параметры потока вдоль одного мерного сечения (вследствие равномерного поля скоростей в сечении), а в выходном сечении О—О измерения проводились вдоль нескольких радиусов в равноотстоящих друг от друга точках. Усреднение гидродинамических параметров потока в выходном сечении патрубка проводилось из предположения, что эти параметры на элементарной площади А5 = гАгАр постоянны. [c.100]

Определив по спектральному классу Э. т. звезды, можно по известной светимости вычислить её радиус. Именно таким способом обычно оценивают размеры звёзд. [c.646]

Здесь си (Р) — спектральная поверхностная плотность эффективного излучения (в произвольной точке Р поверхности канала), которая определяется количеством энергии излучения с волновым числом о , уходящей в секунду от единичной площадки, выделенной на поверхности в окрестности точки Р Е и (М) — то же в точке М поверхности, определяемой пересечением радиуса вектора, выходящего из [c.228]

Данные о структуре спектра, представленные на рис. 90, указывают на то, как в случае v =5 = О образуется некоторая совокупность почти горизонтальных участков спектральных кривых вблизи частоты толщинного резонанса Qt. Эта совокупность плато, по существу, и составляет спектральную кривую, которая соответствует толщин-ному резонансу диска в случае v 0. Отмеченная почти горизонтальность отдельных участков является первой особенностью толщинного резонанса диска — его частота все же зависит от радиуса, и при определенных значениях эта зависимость довольно сильная. Второй его особенностью является наличие таких областей изменения в которых, строго говоря, толщинный резонанс не наблюда- [c.223]

Анализируя затруднения модели Резерфорда, ученые обратили внимание на еще одан непонятный факт. Электроны, вращающиеся вокруг ядра, должны излучать с частотой, равной частоте их обращения. Но при падении электрона на ядро радиус орбиты электронов уменьшается, частота вращения возрастает, следовательно, спектр излучения резерфордовского атома должен был бы быть непрерывным. Между тем многочисленные исследования спектров различных атомов показывали, что они представляют совокупность дискретных линий, характерных для каждого атома (рис. 48). Этот своеобразный паспорт атомов составляет основу для химического анализа различных веществ. Были и первые попытки найти определенные закономерности в расположении спектральных линий. В 1885 г. швейцарский ученый И. Бальмер установил, что длины волн, соответствующих некоторым линиям спектра водорода, образуют серию, которая хорошо описывается с помощью формулы [c.163]

Непрерывное поступление вещества со стенки канала ведет к охлаждению плазмы периферийных слоев и несмотря на малые радиальные размеры канала пробоя дает основание для предположения о неравномерном распределении температуры по радиусу. Для оценки распределения температуры по сечению искрового канала выполнено измерение распределения спектральной плотности излучения и показателя поглощения по сечению. В предположении, что температура убывает к периферии, тогда как плотность, наоборот, от центра симметрии к стенке канала растет в первом приближении, принято, что = onst. [c.49]

Интенсивность спектральной линий с ростом темп-ры сначала увеличивается, а затем, когда становится существенной ионизация, падает. Значение Т, соот-вотствуюп1ее макс. интенсивности, зависит от состава плазмы. При известном составе оно может быть заранее рассчитано. Зафиксировав в эксперименте немонотонный ход интенсивности по радиусу столба плазмы данного состава, можно определить зону, где находится максимум темп-ры Т даже но проводя подробных измерений интенсивности. [c.606]

Вогнутая Д. р. У вогнутых Д. р. штрихи нанесены на вогнутую (обычно сферическую) зеркальную поверхность. Такие решётки выполняют роль как дисиер гирующей, так и фокусирующей системы, т. с. не требуют применения в спектральных приборах входного и выходного коллнматорных объективов или зеркал, в отличие от плоских Д. р. При этом источник света (входная щель 5j) и сиектр оказываются расположенными на окружности, ]1асательной к решётке в её вершине, диаметр окружности равен радиусу кривизны R сферич. поверхности Д. р. (рис.. 5). Этот круг наз. [c.659]

Традиц. методом изучения 3. остаётся анализ их положения на Герцшпрупга — Ресселла диаграмме (рис.) (на основании данных об эффективной температуре Уд излучения 3. и её полной светимости L). Светимость L и теип-рэ позволяют найти радиус излучающей поверхности — фотосферы 3. с помощью ф-лы 4ло7 / 2=/,, где o=s5,75-10 г-с -К-- (см. Стефана — Больцмана закон излучения). Темп-ра 3. может быть оценена песк. способами, напр, сравнением распределения знергии в спектре излучения 3. с Планка законом излучения или по относит, интенсивностям спектральных линий разл. элементов, чувствительных к темп-ре. Светимости 3. оцениваются по интегральному (на всех длинах волы) патоку излучения при известном расстоянии до них. Лучшим методом определения расстояния до звёзд остаётся измерение их параллакса (см. Расстояний шкала). [c.68]

Модели внутреннего строения планет. Недра планет недоступны прямым наблюдениям. Даже для Зе.мли керны из глубоких (до 12 км) скважин и фрагменты изверженных глубинных пород дают сведения о составе и структуре вещества лишь приповерхностных слоёв внеш. твёрдой оболочки. Данные о породах Луны, Венеры и Марса, изучение спектральных особенностей поверхностей планет и астероидов, атмосфер планет-гигантов также нозволяют судить лишь о составе самых внешних оболочек. Поэтому для исследования планетных недр прибегают к построению моделей внутр. строения планет, т. е, расчёту хим. в минерального состава, внутр. гравитационных, тепловых, магн. и др. полей с последующим сравнением теоретич. предсказаний с данными наблюдений. Весьма общие ограничения на возможные состав и структуру планеты дают сведения о её массе М и радиусе R (а следовательно, и о ср. плотности) с учётом распространённости, элементов в космосе и данных физики высоких давлений. Для построения моделей планет привлекаются данные по гравитац. и магн. полям планеты, тепловому потоку из недр, собств. колебаниям и (для Земли и Луны) сейс.мяч. данным. [c.623]

Информация о структуре ядра содержится в спектре р-мод низкой степени, для к-рых О 0,2 Дф. Эти моды были открыты при измерениях доплеровских сдвигов спектральных линий в излучении от всего диска Солнца (А. Клавери (А. С1ауег1е) и др., 1979]. Спектр колебаний состоит из большого числа пар дискретных пиков, равноотстоящих друг от друга на 68 мкГц (рис. 3). Из теории известно, что эти колебания имеют большое число узлов вдоль радиуса (л = 12 — 35) и для их частот справедливо соотношение [c.583]

Стационарные методы ЯМР относительно просты и надёжны, им свойственна существ, однозначность интерпретации результатов. Однако при исследовании широких линий ЯМР в твёрдых телах большую информацию о механизмах ядерных взаимодействий можно получить с помощью импульсных (нестационарных) методов с использованием фурье-преобразований. Применение этих методов ЯМР обусловлено возможностью усреднения нск-рых взаимодействий и сужением широких линий, хотя нек-рые взаимодействия можно усреднить, не пользуясь импульсным режимом, напр, за счёт усреднения движений ядер в координатном пространстве. Гамильтониан диполь-дипольного спинового взаимодействия содержит множитель (1—3 os 0ij), где 0—угол между направлением Но и радиусом-вектором, соединяющим спины ядер /. Обращение в О этого множителе происходит при угле 9,j = aT os (l/y 3)ft 54 44, поэтому быстрое вращение образца (до 10 об/мин) под углом 0 усредняет часть гамильтониана диполь-дипольного взаимодействия в монокристалле н приводит к сужению спектральной линии. [c.677]

Л, А. Кефели [29] установил, что кривая спектрального поглощения увеличивается по мере возрастания ионного радиуса стеклообразующего щелочного металла. Поэтому литиевое стекло окрашивается слабее, чем натриевое или, тем более, калиевое (ионный радиус уменьшается от лития через натрий к калию). [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...