Пульсация пузырьков

Это означает, что конвективными членами можно пренебречь, если амплитуда пульсаций пузырька во много раз меньше толщины температурного погранслоя в фазах. При существенности внешней (в жидкости) температурной задачи (а она существенна при наличии фазовых переходов) определяющим является второе условие в силу D P <С При достаточно высокочастотных пульсациях реализуется и тогда ограничение (5.8.7) становится более сильным, чем а А а . Хотя следует ожидать, что при тонких температурных погранслоях значение слагаемых с dQ d , появляющихся из-за сферической геометрии задачи, становится мало. Во всяком случае, при б < ао Даже при нарушении (5.8.7), указанные нелинейные конвективные члены-в (5.8.6) могут быть отброшены. Действительно, [c.297]

Рост парового пузырька при вынужденных колебаниях в акустическом поле. Только что рассматривались установившиеся пульсации пузырька, когда параметры совершают гармонические колебания [c.307]

В только что представленные формулы, определяющие коэффициенты межфазного теплообмена или Nuj, входят но только характеристики среды (а, li,. ..) в данный момент времени, но и характеристики процесса в целом (например, показатель экспоненциального сжатия или расширения пузырька, угловая частота о) пульсаций пузырька и т. д.). Процесс и его характеристики могут быть заранее неизвестны и сами должны определяться. Рассмотрим некоторый приближенный способ модернизации указанных формул с целью избавиться от этого недостатка. [c.123]

Таким образом, достаточно слабая стационарная волна нанример волна, нре ) ставленная на рис. 6.4.5, не должна иметь пульсаций. В нестационарном же режиме для волны такой интенсивности могут реализоваться пульсации пузырьков, постепенно затухающие при выходе волны на стационарный режим (см. ниже 7). [c.82]

В более общем, т. е. не низкочастотном случае, следует учитывать пульсацию пузырьков и соответствующее радиальное движение жидкости в их окрестности. Инерция жидкости приводит к зависимости скорости звука от частоты колебаний, т. е, к дисперсии акустических волн. В этом параграфе мы рассмотрим такую диспер сию в смеси идеальных л идкостей без учета действия вязкости. [c.250]

Уравнение Релея-Ламба для пульсаций пузырька в безграничной вязкой несжимаемой жидкости при наличии фазовых превращений [4] и уравнение изменения массы паровой прослойки имеют вид [c.716]

Уравнение Рэлея-Ламба для пульсаций пузырька в безграничной массе вязкой несжимаемой жидкости при наличии фазовых превращений имеет вид [7] [c.733]

Возникшие кавитационные пузырьки подвергаются периодическому воздействию со стороны следующих друг за другом зон повышенного и пониженного давления, создаваемых набегающими лопастями, вследствие чего появляются периодические пульсации пузырьков. При этом частота пульсаций главным образом определяется произведением числа оборотов на число лопастей винта, т. е. равна частоте звука вращения. [c.436]

Используя форм) лы (3.16) и (3.17), можно уточнить уравнение пульсаций пузырька (3.14) или оценить границы его применимости. [c.19]

Оценочный характер приведенного расчета связан также и с тем, что при описании эффектов третьего порядка учитывался лишь вклад кубичных членов уравнения пульсаций пузырька, представленного в виде уравнения (4.5), в то время как слагаемые такого же порядка, полученные при двукратном (в рамках метода последовательных приближений) использовании квадратичных членов, были опущены. [c.197]

Вблизи минимального радиуса происходит резкое замедление течения внутрь пузырька, т. е. происходит ускорение в направлении более плотной жидкости. Это, очевидно, делает сферическую поверхность раздела неустойчивой по Тейлору, — обстоятельство, которое очень ослабляет последовательные пульсации пузырька. [c.108]

При пульсации пузырька газа в окружающем его пограничном слое происходит продольный сдвиг, причем скорости сдвига в одной половине слоя направлены в одну сторону, а в другой — в противоположную сторону. По-видимому, такого рода движение способствует выделению пузырьков газа из растворителя. Это явление наблюдается, между прочим, в смазочном масле, помещенном между двумя коаксиальными цилиндрами, вращающимися относительно друг друга . [c.457]

Таким образом, уравнения относительного движения и пульсаций пузырьков в колеблющемся сосуде могут быть представлены следующим образом [c.316]

Последние два уравнения системы (9) показывают, что в рассматриваемом приближении амплитуды колебаний радиуса пузыря с частотой его свободных колебаний затухают. Поэтому ниже ограничимся рассмотрением лишь таких движений, для которых 7 = О и 8 = О, т. е. пульсации пузырьков имеют характер только вынужденных колебаний. [c.321]

Анализ системы (12) показывает, что первые ее четыре уравнения, которые описывают движение пузырей в направлениях осей полярного радиуса и угла введенной выше цилиндрической системы координат, не зависят от 5, 6 Сг и g. Поэтому их можно интегрировать отдельно и независимо от четырех последних уравнений системы (12). Следовательно, в рассматриваемом приближении поступательные движения пузырьков в плоскостях, перпендикулярных оси трубы, не зависят от поступательных движений пузырьков в направлении оси трубы и пульсаций пузырьков. [c.754]

Рассмотрим четыре последних уравнения системы (12). Отметим, что в пятое и шестое уравнения переменные 7 и 8, представляющие собой усредненные амплитуды пульсаций пузырьков с частотой собственных свободных колебаний С1, не входят. Поэтому эти два уравнения можно рассматривать отдельно и независимо от двух последних. Величина 1, фигурирующая в коэффициентах шестого уравнения (12), находится из решения первых четырех уравнений (12). Ограничиваясь здесь частным решением (13), получаем, что вместо следует подставить постоянные Таким образом, в рассматриваемом частном случае движение пузырьков вдоль своих прямолинейных траекторий, параллельных оси трубы, описывается пятым и шестым уравнением системы (12), в которых принято 1 = С Значения в коэффициентах шестого уравнения системы (12) рассматриваются в дальнейшем как числовые параметры. [c.755]

Отметим, что в сечении трубы 2 = 0, что соответствует = О, внешнее давление вблизи пузырей в окружающей их жидкости согласно (5) постоянно и равно Ро-Следовательно, в этом сечении пузырьки находятся в равновесии и не пульсируют. Отметим, что для других сечений трубы Ж5 О давление в окружающей пузырьки жидкости непостоянно и совершает колебания с частотой вынуждающих внешних воздействий. Причем с удалением от сечения Ж5 = О амплитуда колебаний давления в окружающей пузырьки жидкости, а следовательно, и амплитуда соответствующих пульсаций пузырьков, возрастают. Вместе с этим возрастает по модулю и подчеркнутый двумя чертами член в шестом уравнении системы (12). Именно этот член и определяет упоминавшуюся выше вибрационную силу и односторонне [c.755]

Поэтому, сжимаясь и расширяясь под действием звукового давления, пузырёк при своих колебаниях передаёт тепло жидкости, т. е. нагревает её. Это нагревание происходит за счёт энергии звуковых волн, которая постепенно убывает. Поглощение будет особенно заметно, если частота звука совпадает с собственной частотой колебаний пузырька, т. е. в случае резонанса, когда пульсации пузырька максимальны. Эта частота [c.319]

Кавитационные пузырьки образуются в месте соединения заусенца с деталью. При атмосферном давлении малые пульсации пузырьков обычно не приводят к разрушению заусенцев, а при повьпиении давления до [c.340]

Обычно движения воды, которые сопровождаются шумом, генерируют звук посредством флуктуаций давления в потоке, вызывая пульсации пузырьков с такими модами, которые, как мы видели, являются главными в дальнем поле даже в тех случаях, когда имеются еще и различные моды колебаний формы пузырьков. Отдельные пузырьки создают музыкальные звуки совокупность пузырьков, например, в бегущем потоке создает плещущий шум, включающий спектр частот, связанный с распределением их размеров. В гидравлических движениях часто содержатся пузырьки, механизмом возникновения которых служит кавитация , при которой давление в потоке становится достаточно низким, так что растворенный в жидкости газ начинает выделяться или жидкость начинает испаряться. Шум кавитационных течений включают не только звуки, генерируемые [c.52]

Показать, что малые пульсации пузырька газа в жидкости на каждом [c.113]

Изменение давления в окружающей среде вызывает пульсацию пузырька. Предположим, что отклонение давления от равновесного значения, а также колебания пузырька малы, т. е. [c.170]

Изменение объема смеси под воздействием поля ультразвуковой волны или при пульсации пузырьков определяется выражением [c.171]

Коэффициенты ф<2), ф(3) в уравнении пульсаций пузырька, коэффициенты ф , фл фд в выражениях для вязкой силы Стокса (3.6.23) и работы внутренних сил (3.6.43) характеризуют неодиночность частиц и их взаимное влияние на обтекание. В рамках рассмотренной модели с одинаковыми ячейками, соответствующей равномерному распределению дисперсных частиц с фиксированным расстоянием между их центрами, влияние конечности 2 определяется величиной а [c.180]

В заключение отметим один интересный факт. Поправки порядка 2 или на неодиночность частиц в выражении для вязкой силы трения /s и в уравнении для радиальных пульсаций пузырьков зависят от структуры расположения частиц в смеси. В то же время поправка в коэффициенте вязкости смеси [c.184]

На основе уравпении (5.6.1) — (5.6.3) численно рассматривалась 127а] задача о радиальных пульсациях пузырька воздуха в воде, возникших в результате мгновенного при i = О повышения или понижения давления в жидкости вдали от пузырька с Ро л,о Ре, что, в частности, соответствует поведению газовых пузырьков в начале пузырьковой завесы прп входе в нее ударной волны и.ли волны разрежения. Теплофнзпческие параметры принимались в соответствии с (5.1.16), (5.1.18). Далее используется безразмерное время [c.280]

На рис. 5.7.6 и 5.7.7 штриховыми линиями показаны результаты расчетов по унрош,енным теориям, которые при наличии пульсаций пузырьков приводят к рассогласованию с экспериментом. В частности, в расчетах Чо и Себана [44] (штриховая кривая на рис. 5.7.6) использовано произвольное предположение о параболическом распределении скорости паровых частиц в пузырьке Wg — Wga r /a , ведущее к искажению профиля температуры в пузырьке. Однако основной педостаток [44], приведший к заметному рассогласованию расчета с экспериментом, в том, что авторы [c.294]

Пптенсивность пульсаций пузырька + можно найти, интегрируя спектральную плотность Е (ы) по всему интервалу частот (о [c.84]

Гетерогенные смеси, их движения, последствия воздействия на них, возникающие в них волны чрезвычайно многообразны, что является следствием многообразия комбинаций фаз, их структур, многообразия межфазных и впутрифазных взаимодействий и процессов (вязкость и межфазное трение, теплопроводность и межфазный теплообмен, фазовые переходы и химические реакции, дробление и коагуляция капель и пузырей, различные сжимаемости фаз, прочность, капиллярные силы и т. д.) и многообразия различных видов воздействия на смеси. Например, в га-зовзвесях образуются размазанные волны, структура и затухание которых определяются главным образом силами межфазного трения с газом и дроблением капель или частиц. В жидкости с пузырьками газа или пара из-за радиальных пульсаций пузырьков, помимо размазанных волп, характерными являются волны с осцилляционной структурой, сильно зависящей от процессов тепло- и массообмена, а также дробления пузырьков. Далее в конденсированных средах фазовые переходы, инициируемые сильными ударными волнами, могут привести к многофронтовым волнам из-за немонотонного изменения сжимаемости среды при фазовых превращениях. Своеобразные волновые течения с кинематическими волнами возникают и при фильтрации многофазных жидкостей. [c.5]

Тепло- и массообмен при малых радиальных пульсациях пузырьков . В гл. 2 изложены постановка и результаты решений задач динамики, тепло- и массообмена одиночного сферического пузырька в безграничной жидкости, когда вместо использования средних температур в фазах Ti, Tz и заданияNUj, NUj используются уравнения теплопроводности для возникающих нолей температур Ti, что позволяет определять теплообмен на межфаз-пой границе в процессе решения задачи. Эти решения подтверждают только что приведенные качественные оценки (1.6.13) — [c.117]

Дрейф пузырьков в колеблющейся вязкой жидкости. В дальнейшем ограничимся рассмотрением лишь таких частных решений системы (8), которые описывают движения, близкие к следующему. Центры пузырьков в поступательном движении совершают колебательные движения малой амплитуды, частично увлекаясь колебаниями несущей среды, и вместе с тем двигаются односторонне направленно относительно этой среды. Это последнее односторонне направленное движение может происходить со скоростями, значительно меньшими, чем масштаб скорости госо, т. е. их безразмерные значения существенно меньше единицы. Целью последующего исследования является определить направление и порядок величин скоростей этого односторонне направленного движения, если оно имеет место. В пульсационном движении каждый пузырек совершает колебания, состоящие из колебаний с собственной частотой и вынужденных — с безразмерной частотой, равной 1, обусловленных колебаниями давления в несущей среде. Амплитуды колебаний с собственной частотой изменяются медленно, т. е. их производные по времени существенно меньше единицы. Амплитуда вынужденных пульсаций пузырьков постоянна. В дальнейшем принимаем, что частота существенно отличается от частоты вынужденных колебаний под действием колебаний давления в окружающей жидкости, т.е. ф 1. Согласно описанной выше гипотезе о характере движения принимаем, что диапазоны изменений параметров /, Ке, Е и значений неизвестных функций г = г т), г = г т) и а = а (г) [c.752]

Ультразвуковая волна, проходя через жидкость, содержащую пузырьки воздуха, вызывает пульсации пузырьков. Проблема пульсации воздушной полости находится в центре внимания одного из важнейших разделов акустики, изучающего явления кавитации. Наша задача отличается от традиционных в теории кавитации задач тем, что мы не рассматриваем схлопывапие пузырька и сопутствующих этому схлопыванию явлений. В этом смысле среда находится в докавитационном режиме. Предполагается, что жидкость насыщена воздухом так, что во всем объеме жидкости постоянно поддерживается определенная концентрация воздушных пузырей. Под воздействием ультразвуковой волпы, проходящей через эту среду, стенки воздушнглх полостей совершают вынужденные колебания. Подобно тому как это принято в теории кавитации, мы пренебрегаем взаимодействием пузырьков и ограничиваемся рассмотрением одиночного воздушного пузырька. [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...