Свет естественный неполяризованный)

Самофокусировка пучка 339 Самофокусировки длина 339 Свет естественный (неполяризованный) 195 [c.350]

Теперь можно полностью истолковать этот эксперимент. При падении на первое зеркало естественного (неполяризованного) света под углом Брюстера отраженный свет оказывается полностью поляризованным. От второго зеркала он либо отразится полностью (П2 II ni рис. 2. 13, а) или совсем не отразится от него (П2 X пх рис. 2.13, б), так как в последнем случае второе зеркало отражает свет только той поляризации, которая отсутствовала в пучке, отраженном от первого зеркала. Контрольными опытами нетрудно показать, что именно поляризация света при первом отражении и определяет условия отражения от второго зеркала. Для этого можно заменить первое зеркало каким-либо поляризатором (например, поляроидом или призмой Николя см. 3.1). Изменяя поляризацию падающего на второе зерка.по света, легко перейти от максимальной к минимальной интенсивности света на выходе. Укажем также, что если одно из диэлектрических зеркал заменить обычным металлическим, то ни при каком положении другого зеркала не удается добиться исчезновения света. Следовательно, при отражении света от металлического зеркала никогда не получается линейно поляризованная волна (см. 2.5). [c.88]

Естественный и поляризованный свет. Если при распространении световой волны направление колебаний электрического вектора хаотически изменяется, т. е. любое его направление в плоскости, перпендикулярной к распространению волны, равновероятно, то такой свет называется неполяризованным, или естественным. Если же колебания вектора фиксированы строго в одном направлений, Тб свет называется линейно поляризованным. [c.34]

С помощью четвертьволновой пластинки можно также Отличить на опыте свет круговой поляризации от естественного, а эллиптический — от частично поляризованного. Одного только поляризационного прибора (анализатора) недостаточно, чтобы различить эти типы поляризации. Как для поляризованного по кругу, так и для света естественного, интенсивность после прохождения через анализатор одинакова при любой его ориентации. Если же предварительно ввести пластинку Х/4, то поляризованный по кругу свет превратится в линейно поляризованный, который можно полностью погасить при определенной ориентации анализатора. Естественный свет можно рассматривать как наложение двух волн одинаковой интенсивности с ортогональными поляризациями, разность фаз между которыми изменяется в течение времени наблюдения случайно. Внесение четвертьволновой пластинкой дополнительной постоянной разности фаз между ними не может изменить случайного характера соотношения фаз ортогональных составляющих. Поэтому прошедший через четвертьволновую пластинку свет остается неполяризованным и его интенсивность не меняется при повороте анализатора. [c.178]

Факт поперечности электромагнитных колебаний, частным случаем которых являются световые колебания, приобретает первостепенное значение, когда речь идет о прохождении света через анизотропные среды или о явлениях, наблюдаемых при отражении световых волн от поверхности диэлектриков или металлов. В этих случаях оказывается, что результат взаимодействия света с веществом зависит от взаимной ориентации направления колебаний электрического вектора напряженности Е (или магнитного Н) и главных плоскостей рассматриваемой среды, т. е. имеет значение состояние поляризации луча. В обычных условиях источник света испускает неполяризованный, т. е. естественный свет. Колебания электрического вектора Е при этом не имеют строгого направления и постоянной фазы. Можно сказать, что фаза и направление светового вектора Е беспорядочно и мгновенно меняются и луч оказывается симметричным относительно направлений колебаний этого вектора за некоторый усредненный отрезок времени. [c.194]

Степень деполяризации р определяется как отношение интенсивности /J рассеянного света, поляризованного перпендикулярно к плоскости ху, к интенсивности / света, поляризованного параллельно к этой плоскости. При этом мы выбрали направление распространения возбуждающего света за ось г, следовательно, направление наблюдения перпендикулярно к оси г. Можно показать, средняя степень деполяризации по всем ориентациям системы (см., например, Борн [2] и Вольф [949]), что для естественного (неполяризованного) света справедливо соотношение [c.267]

Под оптическим возмущением ф х, у, г, 1) мы подразумеваем одну из скалярных составляющих электрического вектора, связанного с естественным неполяризованным светом. Так как внутри рассматриваемой нами области не имеется источников, ф (г, 1) удовлетворяет однородному волновому уравнению [c.116]

Иными словами, естественным, неполяризованным светом называются световые волны, у которых направления колебаний векторов Е и В хаотически меняются так, что равновероятны все направления колебаний в плоскостях, перпендикулярных к лучу. [c.376]

Данные пересчитаны из значений поляризации полученных при возбуждении естественным неполяризованным светом. Их можно перевести в значения Рс помощью выражения Р== 2Р /(1 + Р ). Значения Рв свою очередь можно пересчитать в анизотропию, используя г 2Р/(3 — Г-). [c.348]

В случае естественного (неполяризованного) света или света, поляризованного линейно с ф = л /4, нормированная интенсивность рассеянного излучения на поверхности диэлектрического шара (т. е. при г — а) может быть непосредственно связана с функциями интенсивности Ми [c.61]

Свет, испускаемый каким-либо отдельно взятым элементарным излучателем (атомом, молекулой), в каждом акте излучения всегда поляризован. Но макроскопические источники света состоят из огромного числа таких частиц — излучателей, а пространственная ориентация векторов электрического и магнитного по ей, а также моменты актов испускания света отдельными частицами в большинстве случаев распределены хаотически. Поэтому в общем излучении направление векторов электрического и магнитного полей непредсказуемо. Подобное излучение называется неполяризованным, или естественным светом. [c.8]

Будем считать свет, падающий на границу раздела, неполяризованным (естественным), т. е. ориентация электрического и соответственно магнитного векторов с течением времени меняется. Однако для любого момента времени каждый из этих векторов можно разложить на две составляющие, одна из которых параллельна плоскости падения, а вторая перпендикулярна к ней, т. е. естественный свет можно рассматривать как сумму двух монохроматических плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одинаковой фазовой скоростью, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поля- [c.13]

Но для наблюдения интерференции нет необходимости использовать поляризованный свет. Неполяризованный (естественный) свет можно представить в виде суперпозиции двух некогерентных волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях. В рассмотренных выше интерференционных опытах эти волны создают две независимые, но пространственно совпадающие системы полос, так как свет распространяется в изотропной среде, где фазовые скорости ортогонально поляризованных волн одинаковы и, следовательно, для каждой точки наблюдения обе волны имеют одну и ту же разность хода интерферирующих пучков. [c.210]

В чем существенные различия между матрицами когерентности для света, который мы логически назвали бы полностью поляризованным (например, линейно или по кругу), и для света, который мы логически назвали бы неполяризованным (например, естественного света) Эти различия не только в наличии или отсутствии недиагональных элементов, ибо такие элементы равны нулю как в формуле (4.3.19), так и в формуле (4.3.28), хотя первая из них соответствует полностью поляризованному свету, а вторая — неполяризованному. [c.134]

Представим себе, что пучок монохроматического и естественного (т. е. неполяризованного) света, заключенный внутри малого телесного угла, распространяется по на- [c.92]

Если экспериментально нельзя выделить какое-либо преимущественное направление колебаний Е, излучение считают неполяризованным. Естественное излучение не является ни полностью поляризованным, ни полностью неполяризованным (обычно вводится понятие степени поляризации, понимая под ней отношение интенсивности компоненты поляризованной части и интенсивности суммарной компоненты). Существует несколько математических методов описания поляризованного света, мы рассмотрим наиболее простой. [c.241]

Большинство естественных источников испускают неполяризованный свет. Чтобы из неполяризованного света получить поляризованный, проще всего воспользоваться кристаллической пластинкой из турмалина. Кристаллы турмалина способны хорошо пропускать только такие световые волны, у которых [c.324]

В табл. 1 приведены индикатрисы рассеяния на всех трех частях Ае - (см. (1.3)) при освещении рассеивающего объема поляризованным светом (вектор Е перпендикулярен плоскости рассеяния) и неполяризованным светом. На рис. 2 приведены индикатрисы рассеяния для трех видов рассеяния (табл. 1) при освещении естественным светом. [c.37]

Естественный свет, который обусловлен спонтанным излучением очень большого числа атомов или молекул, часто называют неполяризованным, поскольку его поляризация быстро и хаотически меняется во времени. Если вариации вектора электрического поля нельзя рассматривать ни как полностью регулярные, ни как полностью хаотические, то такой свет называют частично поляризованным. В этом случае можно считать, что световой пучок имеет поляризованную и неполяризованную части [32]. [c.29]

Свет неполяризованный (естественный) 29, 61 Светосила 426 [c.547]

Очень важно понять, что все эти эффекты наблюдаются при освещении пластинки линейно поляризованным светом. Если освещать ее естественным (неполяризованным) светом, то, конечно, эллиптической поляризации на выходе не будет. Это совершенно ясно, так как естественный свет представляет собой излучение, в котором совершенно не скоррелирована разность фаз между взаимно перпендикулярными колебаниями. Поэтому внесение дополнительной разности фаз S ничего не может изменить в его характеристике. [c.117]

Пусть из воздуха на кристалл под углом <р падает пучок естественного (неполяризованного) света. Выберем оси координат X, Y, Z так, как показано на рис. 3.17. Ось X перпендикулярна плоскости рисунка, а оси Y и Z лежаг в этой плоскости. Нормаль к падающей волне также лежит в плоскости YZ. Пусть для этого одноосного кристалла Су . Введем следуюшие обозначе ния j = г, II, Су =" . Заменим падаюицуго волну двумя плоскими волнами ( их фазы никак не скоррелированы), причем в одном случае (рис. 3.17, я) вектор Е в падающей волне колеблется вдоль оси Л, а в дру10м (рнс. 3 Л7, б) он лежит в плоскости YZ. Очевидно, что в кристалле также распространяются две волны в одной из них вектор Е колеблется вдоль оси X, а в другой — в плоскости YZ. Запишем для этих двух волн следующие очевидные соотношения [c.130]

Поляризация света при отраженш н преломлении. Естественный свет является неполяризован-ным. Ввиду различия Pj , и р , т,, отраженный и преломленный лучи частично поляризованы. Поляризация при отражении была экспериментально обнаружена в 1808 г. Э. Л. Малюсом (1775—1812). Он наблюдал через кристалл исландского щпаТа двойное лучепреломление (см. 42) луча солнца, отраженного от поверхности стеклянной пластинки. При вращении пластинки вокруг луча как оси он заметил, что относительные интенсивности двух, возникающих в результате двойного лучепреломления лучей изменяются. Это свидетельствует о частичной поляризации луча солнца при отражении от поверхности стекла. Теоретического объяснения поляризации при отражении Малюс не предложил. Поляризация света при преломлении экспериментально была обнаружена в 1811 ij. Э. Л. Малюсом и Жл Б. Био (1774—1862). [c.109]

Задача. Узкий, т. е. близкий по структуре к параллельному, пучок естественного (неполяризованного) света падает около точки А на полированную плоскую поверхность кварцевого с екла под углом 45° к нормали (рис. 3-9). Пучок АС, отраженный от первого зеркала, падает около точки С на другое такое же зеркало под тем же углом к нормали п - Второе зеркало ориентировано так, что плоскость АСс, в которой лежит отраженный пучок Сс, перпендикулярна к плоскости аАС падения пучка аА на первое зеркало. [c.77]

Явление поляризационного излучения (не смещивать с поляризацией диэлектриков в электрическом поле ), связанное с направлением колебания электрического (магнитного) вектора, интересно по нескольким причинам. Во-первых, с его помощью удается объяснить некоторые оптические явления, например индикатрисы отражательной и излучательной способности реальных материалов. Во-вторых, поляризованное излучение широко используется в различных областях науки и техники, поскольку в сравнении с естественным (неполяризованным) светом эксперимент может быть проведен более совершенно, а обработка его оказывается более простой. Поляризаторы [c.239]

Электромагнитная световая волна называется естественной (неполяризованной), если направления колебаний векторов Е и В в этой волне могут лежать в любых плоскостях, перпендикулярных к вектору скорости распространения ВОЛНЫ. Рис. .2.15 иллюстрирует возможные направления колебаний вектора Е в естественном неполяри-зованном свете. Колебания могут происходить по любому [c.375]

Естественный, т. е. неполяризован-ный, свет можно, как известно, представить в виде двух плоско поляризованных во взаимно-перпендикулярных направлениях волн. Выберем плоскости колебаний так, чтобы одна из них совпадала с плоскостью падения. Тогда составляющие электрического вектора для падающей, отраженной и прошедшей световых волн, лежащие в плоскости падения, будут ориентированы согласно рис. 373. Они обозначены соответственпо через и I) [c.497]

Теперь, чтобы различить естественный, т. е. неполяризован-ный свет от поляризованного по кругу, достаточно перед анализатором установить указанную пластинку в четверть волны . Если при вращении анализатора никаких изменений не будет, свет полностью деполяризован. Если же наблюдаются изменения интенсивности и при одном из положений анализатора интенсивность равна нулю, свет поляризован по кругу. Если же полного погасания света в минимуме интенсивности не наблюдается, это означает, что свет поляризован по эллипсу, либо частично линейно поляризован. [c.503]

Свет, рассеянный веществом, расходится во все стороны и делает мутную среду светящейся. Рассмотрим подробнее свечение малого объема светорассеивающей среды. Около произвольной точки О выделим мысленно элементарный объем йи (рис. 3-16) и допустим, что этот объем освещен узким (практически параллельным) пучком естественного, т. е. неполяризованного, света. Обозначим силу света объема у в направлении ОО, составляющем угол ф с направлением АС падающе го пучка. Следует ожидать, что в изотропной, т. е. не имеющей структуры, среде сила [c.93]

Рассмотрим теперь разложение данной волны на взаимно независимые поляризованную и неполяризованную части, используя представление через параметры Стокса. Из (41) и (63) следуст, что параметры Стокса системы независимых волн равны сумме соответствующих параметров Стокса отдельных волн. Из (27) и (63а) вытекает, что для неполяризованной волны (естественный свет) справедливо соотношение si=sj=s., = u. Обозначим четыре параметра Стокса Sn, Si, Si, S3 одним символом s. Тогда, очевидно, для волны, характеризующейся параметром s, требуемое разложение запишется в виде [c.510]

Для демонстрации двойного преломления берут ромбоэдр исландского шпата, вставленный в круглую вращающуюся оправу, устанавливаемую на подставке оптической скамьи. Луч света должен проходить перпендикулярно к противоположным граням ромбоэдра. Перед конденсором проекционного фонаря на той же оптической скамье устанавливают ирисовую диафрагму. В отсутствие исландского шпата длиннофокусный объектив фонаря дает изображение отверстия диафрагмы на удаленном экране. При введении непосредственно за -диафрагмой исландского шпата изображение раздваивается. Уменьшая диаметр диафрагмы, можно добиться, чтобы оба изображения не накладывались друг на друга. При освещении естественным светом изображения получаются одинаково яркими. Если вращать исландский шпат вокруг главной оптической оси установки, то при правильной юстировке одно изображение остается неподвижным, а другое движется вокруг него по кругу Когда кристалл исландского шпата делает полоборота, второе изоб ражение совершает полный оборот. С помощью поляроида, постав ленного за объективом, легко убедиться, что оба пучка вета ли нейно поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях Неподвижное изображение дает обыкновенный, а вращающееся — необыкновенный пучок света. Увеличив диафрагму, можно частично наложить одно изображение на другое. При вращении поляроида неперекрывающиеся части изображения периодически становятся светлыми и темными когда максимальна освещенность одной части, освещенность другой обращается в нуль. Освещенность же перекрывающейся части при вращении поляроида все время остается неизменной — эта часть освещается неполяризованным светом. [c.462]

Если опыт производить в неполяризованном свете (т. е. убрать поляроид П), то введение кристаллической пластинки, повернутой на любой угол, коненно, оставляет естественным свет, проходящий через нее. Однако, как указал и подтвердил свое заключение на опыте С. И. Вавилов, при этом также должна претерпеть изменения интерференционная картина на экране. Это объясняется тем, что и после введения кристаллической пластинки лучи не остаются независимыми, а определенным образом скоррелированы между собой. [c.483]

Как известно, в природе существует два состояния излучения поляризованное и неполяризованное (естественное). Реальные источники всегда излучают частично поляризованный свет. С точки зрения классической физики свет представляет собой поперечные электромагнитные волны. Поляризованное излучение — это излучение с преимущественным направлением колебаний электрического вектора Е относительно одного из поперечных направлений или с определенным направлением (Вращения. Поляризованное излучение. может иметь линейную, круговую или эллиптическую поляризацию. Если направление электрического вектора постоянно, а во времени меняется только его величина, то такое излучение называют линейноноляризованны.м (или нлоскополяризованны.м). Поляризацию условно называют горизонтальной, если вектор Е полностью лежит в произвольно выбранной плоскости Х01 и вертикальной, если Е лежит в плоскости YOZ. В результате сложения двух волн с горизонтальной Ех и вертикальной Еу поляризацией, сдвинутых одна относительно другой на фазовый угол а, получаем [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...