Схема граничной кривой

Определение XXX. Мы скажем, что задана схема (или полная схема) граничной кривой Гу, если 1) указано, является ли она внешней или внутренней граничной кривой области С т. е. наверху у нее помечен знак -г или —) 2) указано, является ли кривая Г - циклом без контакта, замкнутой траекторией или состоит из дуг траекторий и дуг без контакта 3) если кривая Г - — цикл без контакта, то указано, [c.449]

Схема граничной кривой Г - в случае, когда — цикл бел контакта, может быть задана таблицей следующего типа [c.450]

Пусть, например, схема граничной кривой задана таблицами (3) и (4) [c.451]

Во МНОГИХ случаях р-распад связан с переходом не на один какой-либо уровень конечного ядра, а на несколько (на два и более) уровней. В этом случае наблюдаемый на опыте 5-спектр складывается из двух и более отдельных спектров с различными значениями граничной энергии. Наблюдаемая кривая распределения Р-частиц по энергиям имеет довольно сложный вид (рис. 74). Часто ядро, образующееся в процессе fJ-распада, находится в возбужденном состоянии. Такие ядра после р-распада переходят н основное (нормальное) состояние, испустив один или несколько у-квантов. На рисунке 75 приводятся схемы 3-распада некоторых ядер. [c.242]

На рис. 6.8 показаны значения температур и давлений в перегретой жидкости и паре в некоторый произвольный момент роста пузырька в условиях одновременного влияния энергетических и инерционных эффектов. Вдали от пузырька ( на бесконечности ) жидкость существенно перегрета по отношению к температуре насыш,е-ния при актуальном давлении жидкости р . Однако в условиях больших чисел Якоба этот перегрев оо Т (роо), используемый как параметр в энергетической схеме роста, выступает лишь как предельная расчетная величина, не достигаемая при экспериментальном исследовании процесса. Действительный перегрев ДГ, = Гоо - Т", который следует теперь использовать в граничных условиях для уравнения энергии (6.25), всегда меньше А.Т . Температура Т" и давление р" в пузырьке связаны как параметры на линии насыщения (кривая 1 на рис. 6.8). Эти параметры, в отличие от тех, что принимаются в предельных схемах роста, непрерывно изменяются (уменьшаются) по мере увеличения объема пузырька. Давление пара р" всегда меньше, чем его предельное расчетное значение р (Тао), но на начальной стадии роста пузырька (практически при г < 1 мс для условий Ja > 500) это различие еще не слишком велико, тогда как на этой стадии АГ, АТ . Это означает, что ранняя стадия роста пузырька управляется главным образом динамически- [c.258]

Обоснованный подход к исследованию прочности и ресурса АЭУ должен включать в себя следующие основные этапы. Для каждого из режимов эксплуатации АЭС проводится анализ теплогидравлических процессов с тем, чтобы определить историю теплового и гидравлического нагружения оборудования первого и второго контуров. Затем вьшолняются исследования напряженных и деформированных состояний с учетом возможных сейсмических воздействий, взаимного влияния оборудования и опорных конструкций. В соответствии с этим вначале приходится рассматривать АЭС как единое целое, ее расчетная схема может быть представлена в виде пространственной трубопроводной системы, состоящей из прямолинейных и кривых стержней (см. рис. 1.5 и 3.12), где показана петля первого контура АЭС с ВВЭР-440). Для граничных условий и нагру- [c.88]

Рис. 2. Схема охлаждения тела толщиной 2Ха (граничное условие первого рода) первая стадия процесса отделена от второй стадии пунктирной температурной кривой.

В работе [1551 для моделирования левой части уравнения (VI.37) применялись лампы накаливания, моделировавшие нелинейный член, и бареттеры, которые служили для задания в граничную точку пассивной модели тока, пропорционального постоянному члену левой части этого уравнения. Использованием такой элементной базы хотелось подчеркнуть, что даже с помощью простейших нелинейных сопротивлений можно с успехом решать поставленную задачу. Естественно, применение более совершенных элементов расширило возможности метода, позволило создать универсальные блоки для задания нелинейных граничных условий. Ниже остановимся на устройствах, включающих в свои схемы электронные лампы и различные полупроводниковые элементы. В этом параграфе приведена схема блока граничных условий [163], построенного на базе радиолампы, начальные участки анодных характеристик которой представляют собой семейство кривых параболического типа. То обстоятельство, что переход от одной кривой к другой осуществляет- [c.103]

После этих предварительных общих замечаний перейдем к подробному доказательству основной теоремы. Отметим прежде всего, что топологическая тождественность разбиения на траектории соответствующих друг другу по схеме канонических окрестностей доказана в теореме 72, а топологическая тождественность областей типа Наш и Sa , оо и после элементарного проведения вспомогательных дуг (в случае областей Еаю этими дугами являются дуги траекторий, соединяющие циклы без контакта, а в случае Zoo эти дуги являются дугами без контакта, соединяющими граничные замкнутые кривые, существующие в силу леммы 7 19) сводится к лемме 8 18 (о топологической тождественности разбиений элементарных четырехугольников). [c.490]

Возможность определения граничных вылетов относительно параметров В и Е следует из характера влияния изменения этих параметров (в отдельности при фиксированных остальных) на кривую М (рис. 6.33, а, б стрелками показано направление увеличения параметров). При построении алгоритма синтеза схемы на ЭВМ приме- [c.168]

Схема граничной кривой, схема границы и тождествепность двух схем границы. Пусть — какая-нибудь граничная замкнутая кривая. Мы будем рассматривать все особые полутраектории и все угловые дуги, [c.449]

В случае, когда Гу состоит из дуг без контакта и дуг траекторп , схема граничной кривой Г может быть задана следующимп таблицами. [c.450]

Замечаиие 1. Первая из таблиц, описывающая схему граничной кривой, т. е. таблица (1), позволяет определить, какие из дуг без контакта Я являются положительными и какие отрицательными дугами без контакта. Дехгетвительно, пусть Я — одна из этих дуг, — угловая точка, являющаяся общим концом дуг Я и д. Если точка МУ входит в запись вида (1), то она является внутренней угловой точкой, если нет — то внешней. Кроме того, относительно точки указывается, является ли она ю- или а-концом дуги траектории /. Таким образом, если задана локальная схема, то относительно всякой угловой точки известно, является ли она ш- или а-внутренней или со- или а-внешне11. А тогда лемма 1 позволяет заключить, является дуга без контакта положительной или отрицательной дугой без коптакта. [c.450]

I. Схемы границ об.тгастей О и О , в которых рассматриваются систеьш > и ), толедественны п у соответствующих друг другу по схеме граничных кривых Гг п Гг схемы также тождественны. При этом соответствие 6 между особыми элементами систем В п В индуцирует соответствие по схеме между особыми элементами, входящими в кривые Гг и Г . [c.485]

Замечание 2. Между граннчными со- и а-дугами систем D и D и концами этих дуг существует взаимно однозначное соответствие в силу тождественности схем граничных кривых. [c.487]

Упоминаемые выше опыты Шубауэра и Скрэмстада производились в аэродинамической трубе Национального бюро стандартов США в Вашингтоне, обладающей особенно малой начальной турбулентностью,— параметр и /и в этой трубе при соблюдении некоторых специальных мер предосторожности может быть доведен до значений порядка 0,0003—0,0002. Это обстоятельство оказалось очень важным, так как некоторые имеющиеся в настоящее время результаты показывают, что при значениях II /Уу превышающих 0,002 (т. е., в частности, при значениях, имевшихся во всех более старых опытах), переход к турбулентности, по-видимому, вызывается влиянием конечных возмущений во внешнем потоке в соответствии с описанной в п. 2.2 схемой Тэйлора. Однако при и и <0у002 основную роль при этом переходе играют случайные малые двумерные возмущения синусоидальной формы, амплитуда которых при некоторых условиях возрастает вниз по течению в полном соответствии с выводами теории возмущений. Подобные правильные колебания и были еще в 1940 г. обнаружены Шубауэром и Скрэмстедом с помощью тщательных термоанемометрических наблюдений. В дальнейшем с целью более аккуратной проверки выводов теории эти авторы использовали также помещенную в пограничный слой тонкую металлическую ленту, приводимую в колебание при помощи электромагнита и создающую искусственные возмущения фиксированной частоты со. При этом им удавалось обнаружить нейтральные (не возрастающие и не затухающие) почти чисто синусоидальные колебания скорости, соответствующие точкам граничной кривой на диаграмме устойчивости. Позже эксперименты такого рода неоднократно проводились и другими авторами, получившими близкие результаты (см., в частности, главу П обзора Качанова, Козлова и Левченко (1982) и рис. 2.16). [c.113]

Ог) = 01, 0 (Li) = И Т. Д. Из самого определения тождествениостп схем динамических систем В и В следует, что соответствие между особыми элементами этих систем порождает взаимно однозначное соответствие 1) между со-, а- и О-предельными континуумами этих систем, составленными из соответствующих друг другу по схеме особых элементов, а также между простыми замкнутыми кривыми 81, из которых оти континуумы составлены 2) между граничными кривыми, составленными из соответствующих друг другу по схеме граничных дуг траекторий и дуг без контакта, а также являющихся соотвегствующими друг другу по схеме граничными циклами без контакта. [c.485]

Это индуцированное соответствие между иредельными континуумами и граничными кривыми мы также будем называть соответапвием по схеме и обозначать это соответствие той же буквой 6. Континуумы н граничные кривые системы В будем обозначать теми же буквами, что и соответствующие им континуумы п граничные кривые системы В, со штрихом. Мы будем также пользоваться обозначеииями 0 (КУ) = Ку 0 (Гг) = П- и т. д. [c.485]

И е (особые точки в плоскости Vip, в которой ое является сепаратрисой), нужно исследовать поведение решения в малой окрестности начальной точки о. Пример такого аналитического исследования, основанного на линеаризацпи системы дифференциальных уравнений в малой окрестности точки о и позволяющего выйти па особой точки о вдоль искомой сепаратрисы, дан в 3—5 и 10 гл. G применительно к исследованию структуры ударных волн в жидкости с пузырьками газа. Интегральную кривую ое можно найти и численно с помощью пристрелки по двум параметрам по следующей схеме. Так как л не входит в правые части дифференциальных уравнений (4.4.15), интегральные кривые допускают произвольное смещение вдоль оси х. Поэтому фиксируем для х/ = 0 некоторое v,f, такое, что 1г 1/1 < va и Vif мало отличается от Va (для размытой волны индекс / внизу относится к начальной точке интегрирования, в которой производится пристрелка). Далее при фиксированном Vtf подбираем такие Mif и Pf (как указано в обсуждении после (4.4.17), остальные искомые функции однозначно определяются по значениям Vif, Pf при этом Мг И Pf ДОЛЖНЫ быть такими, чтобы v i < 1 2/1 < 1 о1), чтобы интегральная кривая с этими граничными условиями в точке Xf имела при х оа ъ качестве предела начальное состояние. [c.345]

Плоскопараллельный поток+сток. Результирующие линии тока представляют собой семейство кривых, исходящих из оси X, часть которых сходится в центре О (рис. 51). Эта схема fl6 используется для расчета однобортового местного отсоса паров, выделяющихся во время эксплуатации промышленных ванн (рис. 52). Величина АН граничной линии тока характеризует высоту спектра всасывания, обеспечивающую необходимый вентиляционный эффект. При этом ось всасывающей щели, находится на уровне жидкости в ванне. Если щель расположена выше уровня жидкости, устраивают два стока по оси ординат (рис. 51, б). [c.83]

При заданных начальных и граничных условиях решение в квадратурах системы уравнений (15) и (16) не оказалось возможным и было произведено методом численного интегрирования. Результаты решения представлены на рис. 2 и 3, где показаны кривые изменения средней влажности 2(,р и температуры газа на выходе из слоя 0 в зависимости от величины комплексов и Пд. Очевидно, что наличие таких кривых позволит произвести полный расчет сушки в сушилах, рабо-таюш,их по соответствующим схемам, и выяснить ряд общих закономерностей в ходе процесса сушки. [c.318]

Экспериментальные амплитудная, фазовая и амплитуднофазовая частотные характеристики замкнутого однокоординатного гидравлического следящего привода показаны на рис. 3.18. Кривые приведены для приводов, построенных по схеме, показанной на рис. 3.1, и отличающихся коэффициентами усиления. Изменение последнего достигалось за счет регулирования величины подведенного к командному золотнику давления рп- Приводу сообщалось входное синусоидальное воздействие с амплитудой йвх = 0,007 см, близкой по величине амплитуде автоколебаний привода при граничном подведенном давлении рпг (на границе устойчивости). [c.121]

OlWl —длина перекатывания грузового каната /г — высота сегмента дуги WoW a. описанной вокруг центра блока О3 в его исходном положении I — расстояние от нового положения блока Wi на наименьшем вылете до нового (искомого) положения блока Оз I + А — то же для нового положения блока Wt на наибольшем вылете. Исходная и новая траектории груза имеют три общие точки (на граничных вылетах и на одном из промежуточных), а новая кривая Ма мало отличается от исходной [331. Синтез схемы ШСУ на ЭВМ по минимуму среднеквадратичного значения Ма см. в работе 1261. [c.476]

Для большинства решенных в [6, 7] задач в качестве сеточных принимались линии двух видов — вертикальные линии, проходящие через точки пересечения линий тока с кривыми Г и С, и ортогональное семейство линий, образуемое подвижными отрезками прямых, восстанавливаемых перпендикулярно текущему отрезку линии тока АС , которые выходят из точек пересечения линий тока с кривыми Г и С. При численном решении интегрирование ведется слоями, образованными линиями тока, которым соответствуют г зь г1з2,В направлении, поперечном к ним. Данная схема решения в отличие от классической характеристической схемы не накладывает жестких требований на гладкость граничных условий. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...