Сила задаваемая

Прикладываем к раме все действующие па нее взаимно уравновешивающиеся силы задаваемую силу G, реакцию веревки Т и реакцию шарнира (рис. 30, г). [c.23]

Решение. Трехшарнирная ярка представляет собой систему двух тел, соединенных между собой ключевым шарниром С и прикрепленных к земле шарнирами /1 и В. На арку действуют три уравновешивающиеся внешние силы задаваемая сила Р и реакции шарниров и R , линии действия которых не известны. Так как не известны линии действия двух сил, то определить эти силы по теореме о равновесии трех непараллельных сил Р, и Rg невозможно. [c.23]

К левой части арки (рис. 31, б) приложены три силы задаваемая сила Я, реак-иия шарнира А, линия действия которой не известна, и давление правой части в точке С, действующее по прямой ВС, так как согласно аксиоме равенства действия н противодействия взаимное давление частей в точке С равно ло модулю и противоположно по направлению. К системе сил Р, Rf , R применяем теорему о равновесии трех непараллельных сил. Находим точку К пересечения линий действия сил Р i R(, и через эту точку проводим линию действия реакции R (рис. 31, б). Строим замкнутый треугольник этих сил (рис. 31, г). [c.23]

В (1.1) входят как силы задаваемые, так и реакции связей, наложенных на тело. Если на тело действуют сходящиеся силы, лежащие в одной плоскости, то уравнений равновесия будет два. [c.7]

Решение. Система имеет две степени свободы и находится в равновесии под действием трех пар сил (задаваемые силы) с моментами М , Ml и Mg. Примем за обобщенные координаты фо—угол поворота водила и — угол поворота шестерни I. [c.403]

Не всегда возмущающие силы представляют непрерывные функции времени. Часто приходится иметь дело с кусочно-непрерывными возмущающими силами, задаваемыми различными непрерывными функциями в следующих друг за другом интервалах времени. Примером этого может служить постоянная по величине, но периодически меняющая свое направление возмущающая сила. Возмущающая сила может представлять также ряд периодических толчков, сообщаемых движущейся точке. [c.79]

Чтобы не смешивать реакции связей с остальными силами, приложенными к точкам несвободной системы, условно назовем эти последние силы задаваемыми ) или активными. Можно сказать, что задаваемыми силами являются те из сил, приложенных к системе, которые сохраняются, если связи мгновенно исчезнут, или, как иногда говорят, ослабнут . [c.314]

Деление сил на силы задаваемые и реакции связей. [c.46]

В предыдущем мы разделили совокупность всех сил, приложенных к системе, на две категории на силы внешние и силы внутренние. Такое деление, как мы это увидим в разделе V, особенно важно в теории энергии. Но во многих вопросах теоретической механики, и особенно в аналитической механике, целесообразно делить все силы, действующие на систему, на две категории на реакции связей, вызванные связями, наложенными на систему, и на силы задаваемые, характеризующие все другие воздействия на систему. Именно так классифицируют силы, когда ищут условия равновесия при помощи принципа возможных перемещений (п. 157). [c.46]

Необходимо выдерживать постоянной и не зависящей от частоты колебаний амплитуду силы, задаваемой датчиком для возбуждения колебаний. Это особенно важно при выполнении широкополосных измерений для соответствующих форм колебаний при сильном демпфировании. Если силу не удается поддерживать на постоянном уровне, то динамические перемещения балки необходимо разделить на возбуждающую колебания силу, так что в результате будут получаться нормированные динамические реакции. Силу можно определять по величине электрического сигнала, подаваемого на датчик возбуждающей колебаний силы, поскольку они связаны линейной зависимостью. [c.323]

Аз, А — амплитуда высших составляющих. Возмущающая сила, задаваемая общим уравнением [c.53]

Полиномиальное нагружение (Менаже, 1901). При нагружении поверхностными силами, задаваемыми полиномом степени п, высшая степень полиномов, входящих в правые части выражений (2.4.7), равна + 2 поэтому разложения этих выражений в ряды по степеням д обрываются функция напряжений представляется автоматически находимым полиномом от X, у. [c.492]

Из основного дифференциального уравнения движения точки переменной массы Мещерский простыми преобразованиями получает следующий вывод Все формулы динамики, которые относятся к движению как свободной, так и несвободной точки постоянной массы, будут иметь место для точки переменной массы, не зависящей от скорости, после того, как в этих формулах мы положим массу точки равною единице и равнодействующую задаваемых сил равною рассчитанной на единицу массы равнодействующей сил задаваемых, приложенных к точке переменной массы и силы прибавочной . [c.117]

Присоединяя прибавочную силу к силам задаваемым, уравнения движения свободной точки, переменная масса которой не зависит от скорости, можно представить в виде [c.49]

Силы, задаваемые выражениями (а), (Ь) и (с), должны находиться в равновесии поэтому [c.160]

Переходим к обобщенным силам. Задаваемые силы (кроме упругих сил, о которых говорится ниже) будем считать зависящими от координат и скоростей точек тела поэтому, если учитывать изменения. связанные с упругими перемещениями точек тела, следует [c.478]

ЭТО — вектор перемещения в Q под действием приложенной в начале координат силы, задаваемой интегралом по О от плотности а М). [c.13]

Мы видим теперь, что все силы, действующие на точки системы, могут быть разделены на две группы по признаку принадлежности или непринадлежности их к числу реакций связей. Все силы за исключением реакций связей принято называть силами задаваемыми (иногда их называют также приложенными силами) Следовательно, все силы, действующие на точки системы, могут быть разделены на такие две группы задаваемые силы и реакции связей. [c.153]

В предыдущих параграфах мы видели, что все силы, действующие на точки механической системы, могут быть разделены на две группы и притом двояким образом или на силы внешние и внутренние или на силы задаваемые и реакции связей. Напишем теперь дифференциальные уравнения движения точек системы. Эти уравнения также могут быть написаны двояким способом. [c.160]

Мы знаем, что сила инерции Р у уравновешивается с силами Ру и р й точно так же взаимно уравновешиваются силы Рц2, Р и р и т. д. Отсюда следует, что вся совокупность сил, состоящая из сил задаваемых, реакций связей и сил инерции, находится в равновесии. [c.163]

Итак, силы инерции точек материальной системы уравновешиваются с силами задаваемыми и с реакциями связей. [c.163]

Теперь понятно, как упрощается применение метода кинетостатики благодаря началу Даламбера. Если, с одной стороны, силы инерции уравновешиваются с силами задаваемыми и с реакциями связей, а с другой — реакции взаимно уравновешиваются через посредство связей системы, то задаваемые силы вместе с силами инерции также должны уравновешиваться через посредство связей. Мы приходим к такой формулировке при движении системы задаваемые силы и силы инерции уравновешиваются через посредство связей системы. При такой формулировке метода кинетостатики применение этого метода исключает из рассмотрения все реакции связей. [c.170]

Предположим теперь, что все связи в нашей системе д в >с т о р о н-н и е, кроме того, будем их считать идеальными, относя силы трения, если таковые существуют, к числу сил задаваемых. В таком случае (см. 54) сумма работ реакций связей на всяком виртуальном перемещении системы, вычисленная с точностью до малых величин первого порядка малости (включительно), равна нулю. Следовательно, ограничиваясь этой степенью точности, мы можем отбросить второй член в предыдущем равенстве мы приходим к уравнению [c.172]

Представим себе механическую систему М ,. ... Л1 (черт. 120), движущуюся под действием приложенных к ней сил. Все силы, действующие на систему, разделим на два разряда на силы задаваемые и реакции связей. Равнодействующие задаваемых сил, приложенных к каждой из точек системы, обозначим F , F ,. ... Fn, равнодействующие реакций связей обозначим соответственно f u f i,. ... F . Связи системы будем предполагать двусторонними и идеальными [c.194]

К левой части арки (рис. 31. (5) приложены три силы задаваемая сила Р, реакция шарнира А, линия действия которой не известна, и давление правой части в точке С, действующее по прямой ВС, т. к. согласно аксиоме равенства действия и противодействия взаимное давление частей в точке С равно по модулю и противоположно по направлению. К системе сил Р, йе. [c.29]

Применим метод сечений к определению усилий в стержнях плоских ферм. Рассмотрим ферму, изображенную на рис. 121. На ферму действуют вертикальные внешние силы задаваемая сила 7 60 кН и реакции опор = 40 кН и Лв = 20 кН. [c.73]

При работе механизма к его звеньям приложены внешние задаваемые силы, а именно силы движущие, силы производственных сопротивлений, силы тяжести и др. Кроме toi o, при движении механизмов в результате реакций связей в кинематических парах возникают силы трения, которые можно рассматривать как составляющие этих реакций. Реакции в кинематических парах, так же как и силы трения, по отношению ко всему механизму являются силами внутренними, но по отношению к каждому звену, входящему в кинематическую пару, оказываются силами внешними. [c.206]

Реакции в кинематических парах возникают не только вследствие действия внешних задаваемых сил на звенья механизма, но и вследствие движения отдельных масс механизма с ускорениями. Составляющие реакции, возникающие от движения звеньев с ускорениями, можно считать дополнительными динамическими давлениями в кинематических парах. Как было указано в 39, эти дополнительные динамические давления могут быть определены из уравнений равновесия звеньев, если к задаваемым силам и реакциям связей добавить силы инерции. [c.206]

Силовой расчет и динамическое исследование механизмов могут быть всегда произведены, если пользоваться принципом возможных перемещений. Согласно этому принципу, если на какую-либо механическую систему действуют силы, то, прибавляя к задаваемым силам силы инерции и давая всей системе возможные для данного ее положения перемещения, получаем ряд элементарных работ, сумма которых должна равняться нулю. Аналитически это может быть представлено так. Пусть к системе приложены силы Fi,F ,F ,. .., причем в число этих сил входят и силы инерции. Обозначим проекции возможных для данного мо.мента перемещений на направления сил F , F , F ,. .., F через 6pj, брз, брз,. .., 8рп. Тогда согласно принципу возможных перемещений при условии, что все связи, наложенные на отдель-ные звенья механизма, — неосвобождающие, будем иметь [c.326]

По приведенным графикам для каждой муфты можно определить силу к при конкретном значении радиального смещения или по задаваемой величине силы / к найти допускаемое радиальное смещение валов и выбрать метод сборки (см. табл. 20.1). [c.285]

F—равнодействующая прнложенныхк точке сил (задаваемых и реакций связей) [c.475]

Определение 11.5. Критическая сила, задаваемая формулой (11.19), н 1зывается эйлеровой силой, ш [c.377]

ДЕЙСТВУЮЩИЕ СИЛЫ, активные силы, задаваемые силы, термины, к-рыми пользуются в науке о движении — механике — для обозначения совокупности действительных сил, приложенных к данному телу, в отличие этих сил 1) от их действительных же сил реакции (в том числе и с и л трения), к-рые возникают вследствие существования стесняющих свободу тела кинематических связей (идеальных или связей трения), и 2) от во-образкаемых, фиктивных, сил инерции массы тела. Каждому из перечисленных терминов действующие , активные , за-дапае.мые силы отвечают соответственно термины силы реакции , пассивные , искомые . В специальном термине для противопоставления Д. с. силам инерции массы механика не нуждается, а для отличия всей совокупности действительных сил (Д. с. и сил реакции) от фиктивных сил инерции пользуется термином двин ущая сила, которую определяет как силу, равную и прямо противоположную силе инерции и к-рую надлежит рассматривать как равнодействующую Д. с. и сил реакции. В вопросах статики — отдела механики, изучающего условия равновесия тел, находящихся в состояниях прямолинейного равномерного движения или покоя (который можно рассматривать как частный случай такого движения со скоростью, равной нулю), — роль кинематич. связей переходит к неподвижным опорам, силы реакции называются реакциями опор, отсутствуют ускорения, вследствие чего отпадает необходимость рассматривать силы инерции, и фигурируют одни лишь действительные силы, которые для равновесия тела должны взаимно уравновешиваться, причем действуюпще силы являются задаваемыми силами, а реакции опор — искомыми. [c.213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...