Теплообмен между двумя потоками

Эффективный теплообмен между двумя потоками газов, например между отходящими дымовыми газами [c.189]

Степень регенерации при теплообмене. между двумя потоками с различными расходами газа для схемы, Приведенной на. фиг. 43, определяется из соотношения [c.60]

ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ ДВУМЯ ПОТОКАМИ ЖИДКОСТИ ИЛИ ГАЗА [4 32] [c.255]

В отдельных случаях, например при теплообмене между двумя серыми телами, образующими замкнутую систему, задача может быть сравнительно просто решена обычными методами баланса лучистых потоков. [c.109]

Данный случай наблюдается в процессах теплообмена между двумя потоками рабочего агента (например, в регенераторе). Здесь в обоих потоках имеет место работа трения и, естественно, возникает вопрос следует ли в процессе теплопередачи учитывать и теплоту трения Однако, поскольку работа трения, уменьшая скорость потока, увеличивает его энтальпию, и притом в одном и том же размере dL = dQ ), то полная энтальпия потока i (энтальпия торможения) от этого внутреннего процесса не изменится, следовательно, изменение ig вызвано только внешним теплообменом, как то показывает уравнение (170). [c.89]

Последнее допущение значительно упрощает выводы всех формул и вместе с тем не вносит в них существенной погрешности, в чем можно убедиться на следующем примере. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными плоскостями достаточно большого размера, установленными таким образом, что все лучи падают только на их поверхности (рис. 3-12). Обозначим Г], Гг — абсолютные температуры плоскостей в установившемся состоянии тепловых потоков, К l, С2 — постоянные излучения поверхностей е,, 82 — соответствующие коэффициенты поглощения. [c.52]

Лучистый теплообмен между двумя телами, произвольно расположенными в пространстве. Используя выражения законов Ламберта (4.63) и Стефана — Больцмана (4.60), можно получить выражение для теплового потока (Между телами 1 2 с поверхностями 5] и 5г [c.191]

Таким образом, тепловой поток пропорционален разности четвертых степеней, абсолютных температур тел, участвующих в лучистом теплообмене. То, что температуры возводятся в четвертую степень, существенно сказывается при высоких значениях температур, когда лучистый теплообмен становится значительным. При низких температурах обычно более существенны конвекция и теплопроводность. Рассмотрим теплообмен между двумя телами, одно из которых находится в полости другого (рис. 13-5). Внутреннее тело 1 имеет выпуклую поверхность. Заданы поверхности тел, степени черноты 81 и 82, а также температуры Тх и Гг. при чем Т >Т2. [c.320]

Рис. 10.11. Теплообмен между двумя нагретыми поверхностями через слой жидкости, и >и2 1 1, 1 2 - температуры поверхностей я - тепловой поток о - скорость движения жидкости 5 - толщина слоя жидкости

Для уменьшения л) истого теплообмена между телами устанавливают экраны, представляющие собой тонкие листы, изменением температуры которых по их толщине можно пренебречь. Рассмотрим влияние экранов на теплообмен между двумя параллельными пластинами, температуры которых Т1 и Т2, а степень черноты пластин и экранов 8 одинакова (рис. 11.7, а). Если число экранов п, то количество теплоты, передаваемое от тела 1 к экрану 1, будет равно теплоте, передаваемой от экрана 1 к экрану 2,. .., и от экрана п к телу 2 (стационарный тепловой поток). Лучистый тепловой поток определяют по уравнению (11.13), а приведенную степень черноты 8пр по уравнению (11.14). Запишем уравнение плотности потока излучения для 1-го экрана в виде [c.545]

Все упомянутые выше процессы сводятся к двум основным вариантам (рис. 3.12) в зависимости от соотношения между направлениями потоков теплоносителя и падающего излучения. Противоточная схема (тепловой экран с транспирацией) соответствует задачам пористого охлаждения, прямоточная - теплообмену в объемных гелиоприемниках. Отличительной особенностью последних является возможность нагрева газа в матрице до очень высокой температуры, существенно превышающей допустимую температуру прозрачной линзы, сквозь которую предварительно проходит излучение. Подаваемый холодный газ охлаждает прозрачную линзу, после этого он нагревается по мере течения сквозь пористый слой и максимальная температура достигается на выходе из него. При этом входные, менее нагретые слои матрицы частично экранируют собственное излучение от внутренних,бол ее нагретых, [c.60]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами (серыми телами) неограниченных размеров 1 и 2 с постоянными во времени температурами и и поглощающими способностями и а , разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды толщиной I. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения pi. от пластины 1 к пластине 2 [85]. [c.295]

Теплообмен излучением между параллельными пластинами, разделенными поглощающей средой. Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами 1 w 2 (серыми телами) неограниченных размеров с постоянными во времени температурами Тх к Т, (7 j > Т ) и поглощающими способностями а, и а,, разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды а,, толщиной /. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения 1-2 от пластины 1 к пластине 2. [c.422]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя произвольно расположенными в пространстве серыми поверхностями с высокой степенью черноты. Имеем два серых тела с выпуклыми или плоскими поверхностями конечных размеров Г] и Л, температуры поверхностей Г1 и Гг, а их степени черноты 81 и ег, при этом ег 0,8. Требуется определить результирующий тепловой поток. [c.413]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными стенками, между которыми расположен экран (рис. 16.6). Тепловой поток можно определить из выражения (16.18). Примем С1 = С2 = Сд=С. Если экрана нет, то [c.414]

Лучистый теплообмен, как известно, происходит между двумя телами с разной температурой (или между средой и телом) и определяется сложной зависимостью теплового потока от температур участвующих в теплообмене тел, которую можно записать так [c.147]

В инженерных расчетах рассматривают упрощенную модель системы, когда теплообмен происходит между двумя телами — печью и загрузкой. Печное пространство представляют как внешний источник теплоты с заданной температурой или тепловым потоком. При этом сложный теплообмен расчленяют на отдельные виды с последующим суммированием их действия. Загрузка рассматривается одномерной — прогрев ее и распределение в ней температуры определяют по одному, наиболее характерному ее размеру, например по толщине. [c.82]

Во второй задаче рассчитывается теплообмен излучением между двумя дисками, имеющими ту же геометрию и радиационные свойства, как на фиг. 5.3, но температура первого диска равна нулю, а температура второго равна (г — (температура окружающего пространства равна нулю). В этом случае плотности потоков эффективного излучения и [c.213]

Полученное выражение обычно приводится в книгах по теплообмену как формула для плотности потока результирующего излучения между двумя параллельными бесконечными, диффузно излучающими и диффузно отражающими поверхностями, разделенными прозрачной средой. [c.431]

В данном разделе будет рассмотрен теплообмен, излучением в поглощающей, излучающей, но нерассеивающей серой среде, ограниченной двумя параллельными поверхностями, при заданном распределении температуры. Такая постановка задачи соответствует физической ситуации, когда теплообмен излучением происходит при течении высокотемпературного поглощающего и излучающего газа с высокой скоростью между двумя параллельными пластинами. На фиг. 11.5 представлена геометрия задачи и соответствующая система координат. Предположим, что границы т = О и т = То непрозрачные, серые, излучают и отражают диффузно, имеют степени черноты ei и ег, отражательные способности pi и р2 и поддерживаются при температурах Ti и Т гхо-ответственно. Распределение температуры в среде между границами Г(т) задано. Требуется найти плотность потока результирующего излучения в сред-е. [c.438]

Это выражение для плотности результирующего потока излучения между двумя параллельными серыми диффузно отражающими и диффузно излучающими бесконечными пластинами, разделенными прозрачной средой, можно найти в любом учебнике по теплообмену. [c.442]

При вычислении излучаемой или поглощаемой лучистой энергии следует учитывать взаимное расположение и геометрическую форму поверхностей тел, между которыми происходит теплообмен. Для случая теплообмена между двумя плоскими поверхностями, имеющими температуры Г1 и Гг и коэффициенты излучения С1 и Сг, можно написать следующее выражение для плотности теплового потока [c.21]

При классификации калориметров теплового потока следует иметь в виду, что в них измеряется разность температур между двумя точками калориметрической системы, возникшая при выделении или поглошении теплоты в реакционном пространстве. Теплообмен между калориметрической системой и окружающей средой продолжается до тех пор, пока не установится изотермический или стационарный режим. Теплообмен осуществляется через твердое тело с определенным термическим сопротивлением, и может быть измерен соответствующий тепловой поток, который полностью зависит от разности температур на указанном термическом сопротивлении. [c.117]

В технике имеют место случаи, когда необходимо уменьшить теплообмен излучением между телами. В этих случаях между поверхностями устанавливают экраны, назначение которых — затруднить передачу тепла излучением. Если между двумя поверхностями А и В с одинаковыми коэффициентами излучения поместить п поверхностей с такими же коэффициентами излучения, как у поверхностей А и В, то плотность теплового потока дп между ними станет равной [c.56]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

На основании рассмотренных выше заксз-нов излучения могут быть выведен1Д формулы для расчета взаимного лучистого теплообмена между телами. Задача о лучистом теплообмене между двумя серыми непрозрачными телами, имеющими неограниченные плоские поверхности, обращенные друг к другу, может быть решена методом многократных отражений или эффективных потоков. В соответствии с первым методом для определения количества энергии, переданной от первого тела ко второму (поток результирующего излучения), необходимо из первоначального количества энергии излучения первого тела [c.128]

Это единственно точное расчетное выражение для лучистого потока при теплообмене между двумя реальными (не серыми или чер1 и) поверх стями. [c.156]

Лучистый теплообмен между газом и стенкой можно рассчитат ГСМ же методом, что и теплообмен между двумя стенками. Удельный тепловой поток в данном случае будет равен [c.431]

Вследствие перемещивания частиц псевдоожижен-ный слой можно считать изотермичным при условии, если обмен излучением не очень интенсивный. Обычно применяемые псевдоожиженные слои характеризуются большой толщиной (сотни диаметров частиц и более) и практически непрозрачны для внешнего излучения. Поэтому радиационный теплообмен слоя с удаленной поверхностью можно рассматривать как обмен Излучением между двумя поверхностями, каждая из которых характеризуется своей стененью черноты и температурой. В простейшем случае обмена излучением между двумя плоскостями плотность результирующего потока энергии определяется формулой [125] [c.168]

Для уменьшения результирующего лучистого потока при теплообмене излучением между двумя тягами применяют экраны. Обычно экран представляет собой тонкостенный лист между поверхностью и поверхностью, защищаемой от излучения. 1 Рассмотрим две бесконечной протяже1 ност(1 плоскопараллельиые поверхности с температурами и 7V Между поверхностями параллельно им расположен экран — плоский тонкий лист, термическим сопропгвлепием которого можно пренебречь (рис. 33.2). При стационарном режиме температура экрана будет постоянной и равной 1. [c.405]

Пусть между двумя поверхностями Fi п F2, из которых одна выпуклая, а другая вогнутая (рис. 7-4), происходит взаимный лучистый теплообмен. Примем, что распределение по этим поверхностям потоков эффективного излучения эф1 и Едфг однородно. [c.96]

Теплообмен излучением между двумя телами. Рассмотрим теплообмен, излучением между двумя элементарными серыми площадками и йр2 (фиг. 23), произвольно ориентированными в пространстве. Следовательно, восстановленные из центров этих площадок нормали и N2 могут быть расположены по отношению друг к другу в пространстве под любым углом. Расстояние между центрами площадок (1Е и йр2 равно г. Обозначаем угол наклона г по отношению к нормали N1 через ф], а по отнош ению к нормали Л г через фг. Лучистый поток из точеч- [c.85]

Для уменьшения потока излучения при высоких температурах используются экраны, изготовляемые из тонких полированных металлических листов с большой отражательной способностьк . Рассмотрим теплообмен при наличии экрана между двумя плоскими параллельными поверхностями (см. рис. 13-4). [c.322]

Рассмотрим решение, предложенное для таких больших скоростей массообмена. Либби [40], решив видоизмененную систему уравнений сохранения, установил, что поле течения можно разделить на две области изотермический слой скольжения, состоящий из вдуваемого газа, и внешнее течение в пограничном слое, состоящее из компонентов сжатого слоя между этими двумя областями имеется граница раздела. Катцен и Каатари [41] использовали подобную аналитическую модель для расчета увеличения расстояния отхода скачка, связанного с вдувом газов. Их расчеты хорошо согласуются с экспериментами, в которых производился вдув трех газов (воздуха, фреона-12 и гелия) в низкотемпературный сверхзвуковой поток. Однако теплообмен через изотермический слой был бы равен нулю, что привело бы к отсутствию абляции тефлона. Следовательно, вопрос касается применения этой двухслойной модели к проведенным экснериментам, в которых происходит мас-сообмен с окружающей средой. В этой связи полученные результаты интересно сравнить с данными эксперимента с вдувом, полученными в исследованиях, где параметр В мог регулироваться независимо от нагрева со стороны окружающей среды. [c.387]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...