Область значений величины

Атомные ядра могут существовать лишь в ограниченной области значений величин А, Z. Вне этой области, если соответствующее ядро и возникает, то оно мгновенно (т. е. за характерное ядерное время) либо распадается на более мелкие ядра, либо испускает протон или нейтрон. Внутри области возможного суш,ествования далеко не все ядра стабильны. Но они распадаются не путем испускания нуклона, а за счет других, более медленных процессов (гл. VI). [c.36]

Зависимость справедлива в области значений величин [c.311]

Основными количественными характеристиками дискретной случайной величины являются область значений величины iot до j max) И распределение вероятностей всех возможных значений величины внутри этой области, задаваемое в виде таблицы (с,м. табл. 14). [c.281]

Основными количественными характеристиками непрерывной случайной величины X является область значений величины (от до и плотность вероят- [c.281]

Функция F (X) изменяется от нуля до единицы. Так, если имеем область значений величины X, при которых tp (X) не равно нулю, от а до Ь, то [c.281]

Диапазон измерений — область значений величины, в пределах которых нормированы допускаемые пределы погрещности. Значения величины, ограничивающие диапазон измерений снизу или сверху (слева и справа), называют соответственно нижним или верхним пределом измерений. [c.149]

После того как решена чисто габаритная задача, т. е. подобраны с помощью таблиц, аналогичных табл. П1.12, области значений величин ф1, ф , при которых получаются небольшая длина всего объектива, удобные для его изготовления соотношения расстояний величин s и s (другими словами, соотношения, обеспечивающие плавность и легкость перемещения компонентов) и выполнены другие подобные требования, можно еще сузить область решений соблюдением указанных выше условий относительно произведений А ф, и ,ф,- на обоих компонентах (с учетом хода лучей через первый и четвертый компоненты). [c.306]

Особый интерес представляет случай отражающей сферы (е = 0) прн х = f = когда освещенность, как показывает точный расчет хода лучей, остается постоянной до больших значений угла и (до 60—70 ) с точностью до нескольких процентов, причем это постоянство наблюдается в широкой области значений величины а. [c.453]

В случае непрерывного спектра значений для физической величины / с волновой функцией Ф возможно следующее разложение Ф-функции через интеграл по всей области значений величины / [c.464]

Область значений величин / >0 определяется следующими с стемами неравенств [c.22]

Область значений величины, в пределах которой нормированы допускаемые пределы погрешности средства измерений. [c.47]

Непрерывные случайные величины характеризуются областью значений величины и плотностью вероятности. [c.67]

Формула (14.37) справедлива в области значений величин Ке = = 10-"- 10 Рг = 0,86- 7,6, р < 70 % и ш < 7 м/с, где р == = — объемное расходное паросодержание, w = д/гр — [c.255]

Поскольку в диффузионной области процесса окисления на границах раздела фаз практически устанавливается состояние, весьма близкое к равновесному, для определения состава фаз на границах раздела можно без большой погрешности непосредственно пользоваться диаграммами состояния. В соответствии с этим на границе раздела сплав—окалина практически должно установиться в диффузионной области процесса состояние, весьма близкое к равновесному. Таким образом, значение величины х (см. рис. 65 и 66) в диффузионной области процесса будет определяться значением величины а, если считать, что окалина, по составу отвечающая отношению Me Mt = х/г, практически находится в равновесии со сплавом, в котором отношение Me Mt = х . Вероятно, следует также ожидать, что чем больше разница в изменении изобарно-изотермического потенциала при окислении металла Me и металла Mi, тем больше должна быть и разница (а — Xk). [c.99]

Предельные по виброустойчивости величины % для конечных значений 1/(1 (см. рис. 344, в) показаны на рис. 349 (кривая 2). Эти величины являются оптимальными, так как соответствуют наибольшим возможным в устойчивой области значениям / п- [c.341]

На рис. 8 показана эта зависимость сц от величины Ве, а также зависимость с в (Ве), рассчитанная при помощи изложенного в данном разделе метода для области значений 0.1 Ве <1 5. Видно, что отличие численных результатов от теоретических невелико в пределах 0.1 Ве 1, когда приближения, допущенные при выводе (2. 3. 32), справедливы. [c.37]

Таким образом, движение жидкости относительно стенок трубы вызывает изменение скорости подъема газового пузыря. Зависимость этого изменения и—от величины средней скорости жидкости v l 2gR) , полученная из полного решения (5.5.57) для = 12 000, показана на рпс. 64 сплошной линией. Можно рассмотреть также асимптотические выражения для скорости пузыря, используя приближенный вид функции Ф (5. 5. 27). Тогда в области значений - < 2 соотношение (5.5.57) переходит [c.222]

Диапазон показаний — область значений шкалы, ограниченная конечным и начальным значениями шкалы, т. е. наибольшим и наименьшим значениями измеряемой величины. Например, для оптиметра типа ИКВ-3 диапазон показаний составляет 0,1 мм. [c.112]

Диапазон измерений — область значений измеряемой величины с нормированными допускаемыми погрешностями средства измерений. Для того же оптиметра типа ИКВ-3 диапазон измерений длин составляет О—200 мм. [c.112]

Найдем еш,е закон, по которому меняется со временем полная энергия газа в области автомодельного движения. Размеры (по радиусу) этой области — порядка величины радиуса R ударной волны и уменьшаются вместе с ним. Примем условно за границу автомодельной области некоторое определенное значение r/R = li. Полная энергия газа в сферическом слое между р диусами R и после введения безразмерных переменных выражается интегралом [c.568]

Если к диэлектрику приложены слабые электрические поля (в области выполнения закона Ома), то они не могут изменить ни концентрации, ни подвижности носителей заряда. Значения величин п и 1, таким образом, остаются весьма низкими, и вклад электронной проводимости незначителен. В сильных электрических полях ситуация резко меняется. Энергии электрического поля. может быть достаточно для освобождения полем электронов (или дырок) из связанного состояния. Вследствие этого возрастает подвижность носителей заряда. Кроме того, из-за ударной ионизации резко увеличивается и концентрация освобожденных электронов в зоне проводимости (или дырок в валентной зоне). Все это приводит к росту электронной проводимости. [c.274]

Сформулируем теорему о неустойчивости если дифференциальные уравнения возмущенного движения таковы, что 1) для некоторой допускающей бесконечно малый высший предел - ) функции V существует область VV >0 и 2) если для некоторых значений величин х , численно сколь угодно малых, в этой области (УУ >0) возможно выделить область, где некоторая функция W > О, на границе которой W = 0 значения полной производной по времени W суть одного какого-либо определенного знака,— то невозмущенное движение неустойчиво. [c.246]

Расчеты по формуле (44) показывают также, что точность ее вполне удовлетворительна, если величины Xi, Х2 и Аз лежат в области значений 0,15—1,1 и отношение температур торможения 0,3 < 0 < 3, причем погрешность незначительно увеличивается с ростом отношения давлений Если обратиться к рис. 9.15, [c.546]

Важнейшая особенность оптических свойств — резкое уменьшение коэффициента поглощения а (со) ниже некоторых критических частот (при со<мо а (со) либо нуль, либо малая величина). В области малых значений величин коэффициента поглощения а(ы) ехр[—Й(шо — ш)/ ], где Е — некоторое характерное значение энергии, выше соо частотная зависимость а (со) нередко описывается соотношением а(со) (ю —соо) /ю. [c.284]

Решение при ламинарном режиме у стенки показано кривой 1, это решение хорошо согласуется с опытными данными непосредственно у стенки, с удалением от стенки различие между кривой 1 и опытными точками увеличивается. Лучшее соответствие достигается, если часть профиля скорости непосредственно у стенки описывать формулой (1.85), часть, удаленную от стенки,—формулой (1.84). В этом случае расчетный профиль скорости, показанный на рис. 1.2 сплошными линиями, содержит точку излома и состоит из двух частей одна соответствует ламинарному режиму течения, вторая — турбулентному. Подобный подход соответствует разделению пристеночного течения на две области ламинарный подслой и турбулентное ядро. В ламинарном подслое течение определяется молекулярным переносом, в турбулентном ядре — молярным (турбулентным) переносом. В этой модели, называемой двухслойной, переход от ламинарного подслоя к турбулентному ядру осуществляется скачком при некотором значении величины [c.46]

В случаях, когда степенная функция, аппроксимирующая зависимость силы трения от скорости, содержит лишь нечетные степени, весь диапазон возможных изменений исследуемых величин описывается одним выражением с коэффициентами, общими для всей области значений переменных, и поэтому решение для свободных колебаний годится без модификации для всех значений хну. [c.44]

В дальнейшем мы увидим, что более полное рассмотрение задачи указывает на наличие второго скачка а, который соответствует перебросу а с ростом р с ветви А на ветвь В, но в области значений р, превышающих величины, характерные для скачка с В на Л. [c.102]

Функции же ф и ф на бесконечности будут стремиться к постоянным значениям (величина которых не отражается, естественно, на значениях возникающих напряжений внутри области). [c.375]

При 5=1/2 и х>1 из (7.43) получаем, что решение разностного уравнения колеблется около точного с амплитудой, не большей ао—а при увеличении шага эти колебания затухают довольно медленно. Тем не менее разностная схема при 5=1/2 дает решения, близкие к точному в тех областях, где величина ао—а мала по сравнению с а. Такие области соответствуют малым значениям г и течениям, близким к равнове- [c.205]

Величина х — отклонение размера обработанной детали от номинала, является случайной и непрерывной. Основными количественными характеристиками такой величины служат область значений величины (от Xmm до Хшах) и плотность вероятности p(x) внутри этой области. [c.30]

При термоциклическом нагружении существуют три области, характеризующие разрушение различного характера область усталостного разрушения, область смешанного и область статического разрушения [28]. Конкретное соотношение величин Де, Гщах, обусловливает тот или иной вид разрушения. Аналогичные данные получены и по другим сплавам. Они свидетельствуют о необходимости учета для характеристики типа разрушения всех факторов, определяющих долговечность при термической усталости. Неучет одного из них может привести к неправильным ёыводам о причинах разрушения. Необходимо отметить, что указанные факторы—амплитуда деформации, длительность и температура цикла являются основными, но не единственными, определяющими вид разрушения. Не изменяя в целом общих закономерностей, большое значение имеют технологические и эксплуатационные факторы, например, способ и режим выплавки металла, влияние среды, защитные покрытия. Так, вакуумная выплавка никелевого сплава существенно повышает прочность границ зерен, вследствие чего в одних и тех же условиях нагружения смещается область значений величин Де, Тт х, in, в которой разрушение происходит по границам зерен. Наоборот, при активном повреждении границ зерен, например при эксплуатации в газовых средах или в случае склонности материала к межкристаллитной коррозии, разрушение от термической усталости почти всегда начинается по границам зерен. [c.176]

Основными характеристикат дискретных случайных величин (напгил ер число бракованных деталей в партии) являются область значений величины (отз-шш о шах) и ра сире деление версятг.остей этих геличин по их значениям внутри области, задаваемое в виде табл. 4. 2. [c.67]

Однако технолог-проектировщик должен обладать определенной свободой выбора марщрута обработки поверхности. Такую свободу дает использование математического аппарата нечетких (расплывчатых) множеств. Области, определяющие возможные марщруты, выбирают в зависимости от значений величин L/snp, Zol ms ) и 2о, где т — целое число (т = 1, 2, 3,. ..), т. е. область Aj, определяющая маршрут обработки, яв- [c.125]

Для области значений средней скорости жидкости v / 2gRУ +>2 в соотношении (5. 5. 61) главным является первый член, а второй определяет зависимость коэффициента при множителе 2gR) -от величины средней скорости жидкости. [c.222]

И В этом случае величина а максимальна для данного В. При более высоких значениях К в зависимости от его соотношения с В твердые частицы могут стать положительно или отрицательно заряженными (в этом случае электроны эффективно накапливаются на твердых частицах). Видно, что твердые частицы стремятся стать отрицательно заряженными при низком потенциале ионизации газа и высоком термоэлектронном потенциале твердого тела. Кружками на фиг. 10.7 показаны приблизительные асимптотические состояния для описанных ниже экспериментов. Пунктирные линии для каждой величины К на фиг. 10.7 являются пределами для любого газа, образующего тяжелые ионы те1т 0). Видно, что в области значений а вблизи или более 0 величина т /тг не влияет на соотношение между, а, В и К. [c.457]

Нормальные (рабочие) условия применения средств измерений — условия их применения, при которых влияющие величины имеют иормальн.ые значения пли находятся в пределах нормальной (рабочей) области значений. Так, согласно ГОСТ 9249—59 нормальная температура равна 20 Т, при этом рабочая область температур составляет 20 °С Г. Нормальные условия для выполнения линейных и угловых измерений регламентированы ГОСТ 8.050—73. [c.112]

Погреишость средства измерения, возникающая при использовании его в нормальных условиях, когда влияющие величины находятся в пределах нормальной области значений, называют основной. Если значение влияющей величины выходит за пределы нормальной области значений, появляется дополнительная погрешность. [c.115]

На рис, 115 изображен обтекаемый профиль слева от точки О он прямолинеен, далее от точки О начинается закругление. В сверхзвуковом потоке влияние закругления распространяется, разумеется, лишь на область потока вниз по течению от исходящей из точки О характеристики ОА. Поэтому все течение слева от этой характеристики будет представлять собой однородный поток (относящиеся к нему значения величин отличаем индексом 1). Все характеристики в этой области параллельны друг другу и наклонены к оси х под углом Маха щ = ar sin ( i/oj). [c.603]

Прилегающую к стенке область 2 буу называют вязким подслоем, а величину буу, определяющую верхнюю границу вязкого подслоя, — толщиной вязкого подслоя. В вязком подслое преобладает влияние молекулярной вязкости турбулентная вязкость в этой области значения не имеет. Следствием этого являются как линейное распределение скоростей, так и равенство о = r дwJдz, вполне аналогичные тем, которые имеют место при ламинарном течении. [c.404]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...