Спектр цезия

В этом трудоемком исследовании измеренные значения частоты сравнивались с величиной действующего эталона (частота перехода между определенными уровнями структуры атомного спектра цезия), для чего пришлось создать ряд лазеров, генерирующих на разных частотах — от далекой инфракрасной области до видимой части спектра. [c.51]

Рис. 25.46. Оже-спектр цезия (мишень sl) [42]

Линии 1-й побочной (диффузной) серии цезия образуют группы из трех хорошо разрешенных компонент. Порядок уровней nd j—нормальный. Группы линий 1-й побочной серии отчасти перекрывают дублеты 2-Й побочной серии, так что спектр s I теряет характерный вид дублетного спектра [c.138]

Гамма-радиационный метод основан на использовании источ ников кобальта-60, кадмия-109 и цезия-137, имеющих узкий энер гетический спектр. Техника просвечивания гамма-лучами, которая может быть использована для определения изменения плотности материалов, основана на соотношении [4] [c.477]

Спектр может записываться с различной скоростью. Прибор снабжен набором сменных дисперсионных призм стеклянной для области 0,75—2,5 р, из фтористого лития—для 2,5—5,5 р каменной соли — 2,5—15 р сильвина — 10—20 р бромистого калия —15—25 р и иодистого цезия — 15—45 р. [c.407]

Нри исследовании щелочных атомов в работе [7.23] измерялось угловое распределение в надпороговых пиках при ионизации атома цезия. Для излучения с длиной волны 1064 нм пороговое число фотонов было равно 4. Угловые распределения измерялись для порогового и первого надпорогового пиков. Для первого надпорогового пика в волновой функции доминируют р- и ( -волны. Экспериментальные результаты хорошо согласуются с теоретическими расчетами, изложенными в этой же работе. Можно сделать вывод, что данные о структуре волновой функции конечного состояния непрерывного спектра, полученные из угловых распределений, более информативны, чем может дать полное сечение ионизации. [c.174]

Метр — длина, равная 1650763,73 длин волн в вакууме излучения соответствующего переходу между уровнями 2Рю и 5 5 атома криптона-86 (оранжевая линия спектра). Килограмм — масса, равная массе международного прототипа килограмма (приблизительно равен массе 1 дм чистой воды при температуре 4°С). Секунда — время, равное 9 192 631 770 периодам излучения, соответствующего переходу между двумя сверхтонкими уровнями основного состояния атома цезия-133 (приблизительно равна 1/86 400 средних солнечных суток). Радиан — угол между двумя радиусами окружности, длина дуги между которыми равна радиусу. В градусном исчислении радиан равен 57°17 44,8", [c.10]

Молекула С2 получена фотолизом (с использованием УФ-излучения и рентгеновских лучей) молекул ацетилена или метана, изолированных в матрицах менее вероятно, то ее можно обнаружить при стабилизации в матрице паров графита. Хотя основным состоянием этой молекулы является синглет 15 , низколежащее триплетное состояние (ЗПg) приводит к возникновению известных полос Свана, обнаруженных в спектрах комет и углеводородных пламен. В ранних работах предполагалось существование в матрице обоих состояний молекулы С2. Однако позднее было показано, что полосы, отнесенные к переходам из состояния молекулы С2, в действительности принадлежат иону С - образующемуся в матрице за счет присоединения фотоэлектрона. Таким образом, в спектрах поглощения наблюдаются только переходы из основного состояния молекулы С2, хотя полосы Свана в спектрах испускания С 2 все же могут быть замечены при облучении ацетилена, изолированного в матрице, рентгеновскими лучами. Частица С была одним из первых ионов, идентифицированных в матрице. При фотолизе ацетилена образуются и другие ионы, если в матрице, присутствуют источники фотоэлектронов, такие, как цезий и триметиламин, имеющие низкие потенциалы ионизации. При облучении матриц, содержащих С , светом с длиной волны 200-280 нм (л/5 эВ) полосы поглощения С исчезают, что согласуется с предпо- [c.125]

Значения концентрации атомов цезия во всех случаях рассчитывались по соотношению Саха, в которое подставляли измеренные значения температуры Те и концентрации Пе электронов. Условия разряда были таковы, что возбуждался и ионизовался только цезий (в спектре излучения отсутствовали линии ртути). Те измерялась методом обращения линий диффузной серии, Пе — по ширине спектральных линий фундаментальной серии. Более подробно конструкция трубок и методы диагностики параметров плазмы описаны в [3]. [c.228]

Полосы с красным оттенением наблюдались в спектре поглощения смеси паров лития и цезия. [c.150]

Близко по радиографическим свойствам к цезию-137 находится цезий-134. Хотя спектр его гамма-излучения (см. табл. 4-2) довольно широк (от 0,561 до 1,365 Мэе), но средняя энергия излучения приблизительно равна 0,7 Мэе. [c.209]

Именно такая ситуация имеет место в лазере на парах цезия ([29]). Атомы Сз возбуждаются излучением гелиевой лампы, в спектре которой есть узкая интенсивная линия с Я = 0,3888 мкм, достаточно точно соответствующая длине волны одного из переходов в цезии. [c.41]

Чтобы обеспечить высокие скорости истечения и КПД, в лазерном двигателе целесообразно использовать рабочие вещества с малой атомной массой, а температуру в теплообменной камере сделать максимально возможной. Оптимальным рабочим веществом является водород, однако он обладает низким коэффициентом поглощения энергии излучения. Величину этого коэффициента можно значительно поднять, ис пользуя небольшие добавки к водороду (например 1 % цезия и 1 9 водяного пара). Для такой смеси водорода, цезия и паров воды линейный показатель поглощения в инфракрасной области спектра с ростом температуры от 2000 до 6000 К увеличивается от 2 до 200 м при давлении газа 3 МПа [8]. [c.174]

Акустико-эмиссионные исследования высокотемпературного коррозионного растрескивания. Ядра урана распадаются на осколки - дочерние ядра с широким спектром ядерных зарядов, массовых чисел, физических и химических свойств. Поэтому одной из проблем атомного реакторостроения является предупреждение высокотемпературного коррозионного растрескивания оболочек твэлов при совместном воздействии на их внутреннюю поверхность агрессивных продуктов деления ядер урана (йод, цезий, кадмий и др.) и давления как заполняющего твэлы гелия, так и газообразных продуктов деления. АЭ-метод дает возможность изучения динамики развития растрескивания оболочек, фав-нения эффективности различных защитных мер, оценки ресурса работы обо -лочек. [c.251]

Материалом для Л. обычно служит оптич. и органич. стекло. Спец. Л., предназначенные для работы в УФ области спектра, изготовляют из кристаллов кварца, флюорита, фтористого лития и др., в ИК — из особых сортов стекла, кремния, германия, флюорита, фтористого лития, иодистого цезия и др. [c.347]

Снижение работы выхода полупроводников путем адсорбции на их поверхности электроположительных атомов (цезия, бария и других) приводит к уменьшению X и резкому увеличению квантового выхода. В случае GaAs, GaP, Si и ряда других полупроводников совместная адсорбция цезия и кислорода приводит к столь сильному снижению работы выхода, что реализуется условие отрицательного электронного сродства (ОЭС). Полупроводники с ОЭС обладают наибольшим квантовым выходом в видимой и ближней инфракрасной областях спектра. [c.576]

Спектр Rb I построен совершенно аналогично спектру s I, только все дублетные разности термов несколько уже, чем у цезия. Порядок термов пйЮу и термов —обращенный. Наконец, в спектре рубидия, так же [c.139]

Применяется в основном в виде соединений РЬС1 ионные кристаллы применяются в полупроводниковой технике для изготовления элементов термисторов и пьеэоэлементов, благодаря способности к электронной фотопроводимости под влиянием облучения рентгеновскими лучами или потоком электронов. Галоидные соединения Rb используются в производстве специальных электронно-лучевых трубок благодаря своей способности к поглощению в возбужденном состоянии определенной части спектра. НЬ 04 (сульфат рубидия) — перспективен как полупроводниковый материал. НЬНгР04 (однозамещенный фосфат рубидия), обладающий пьезоэлектрическими свойствами, применяется для изготовления пьезоэлементов диэлектрических усилителей и деталей современных счетных машин. Соединения рубидия применяются в люминофорах, электронно-лучевых и других трубках. Соли рубидия в основном применяются для изготовления фотокатодов благодаря легкой ионизации атомов рубидия под действием волн света. Является перспективным материалом для настоящей цели, способным оттеснить цезий. Рубидиевые фотокатоды применяются и в фотоэлементах и фотоэлектронных умножителях [c.349]

Наиб, чувствительностью в видимой и ближней ИК-областях спектра обладают Ф. с отрицат. электронным сродством (ОЭС). Они представляют собой сильнолегированные полупроводники /1-типа, работа выхода к-рых снижена так, что уровень вакуума оказывается ниже дна зоны проводимости в объёме полупроводника. Такие Ф. изготавливаются на основе полупроводниковых соединений GaP, GaAs, InP и их твёрдых растворов, а также на основе Si. В процессе изготовления Ф. поверхность полупроводника очищается прогревом в сверхвысоком вакууме, после чего работа выхода снижается адсорбцией цезия и кислорода. Наиб, высокую чувствительность имеют Ф. с ОЭС, изготовленные на основе совершенных полупроводниковых эпитаксиальных плёнок, обладающих большими диффузионными длинами (см. Эпитаксия). Длинноволновая П)аница Ф. с ОЭС определяется шириной запрещённой зоны используемого полупроводника (рис. 2) i-oss 1,24/ , [c.349]

Сильное электрич. поле (внешнее и внутреннее) влияет на Ф. э. из полупроводников. Внеш. электрич. поле в соответствии с эффектом Шоттки снижает величину х и тем самым сдвигает порог Ф. э. в длинноволновую часть спектра и повышает величину квантового выхода Ф. э. вблизи порога. Внутр. электрич. поле вблизи поверхности полупроводника ускоряет фотоэлектроны к поверхности, также увеличивая квантовый выход Ф. э. Если электрич. поле достагочно сильное, выйти в вакуум смогут даже фотоэлектроны, находящиеся в объёме полупроводника вблизи дна зоны проводимости ниже уровня вакуума. Дополнит. энергию, необходимую для выхода в вакуум, фотоэлектроны приобретают в электрич. поле. При этом порог Ф. э. будет определяться шириной запрещенной зоны полупроводника (Avq k s), к-рая может быть значительно меньше, чем Ф. Для создания областей сильного электрич. поля обычно используют полупроводниковые структуры с р—л-переходами и контактами полупроводник—металл (см. Контактные явления в полупроводниках). На рис. 5 представлены спектральные характеристики Ф. э. из контакта полупроводник — металл -lnGaAs — Ag. Работа выхода плёнки Ag снижена адсорбцией цезия и кислорода до Ф 1,1 эВ. При обратном смещении на контакте [c.366]

Рис. 2. Упрощённая структур ная схема РОЧМ С—смеси-тельно-умножительные диоды К, — К< — клистроны, стабилизированные по цезию (водороду) АС—анализаторы спектра СЭ1, 2—стабилизирующей ячейки на СН4 и OSO4 соответственно ФАП АПЧ — системы автоподстройки /о—Л, — частоты.

Рубидий (порядковый номер 37 и атомный вес 85,47) и цезий (порядковый номер 55 и атомный вес 132,905) являются соответственно четвертым и пятым элементами I группы (щелочные металлы) периодической таблицы, в которой литий, натрий и калий занимают первые места. Рубидий был открыт при помощи спектроскопа Бунзеном (1861 г.), а цезий — Кирхгоф-фом (1860 г.). Рубидий получил свое пазоание из-за ярких красных линий в его спектре, а цезнй — из-за ярких голубых линий. [c.636]

В 1860 году в лабораторию Бунзена обратились врачи. Они прислали на анализ минеральную воду из знаменитых шварцвальдских источников и просили определить ее состав. В нем, по их мнению, крылись секреты целебности. Бунзен выпарил воду, а то, что осталось, сжег в пламени горелки. В спектре быстро стали различимы характерные линии натрия, калия, кальция, лития... Но две голубые линии не удавалось приписать ни одному из известных элементов. Значит, открыт новый элемент. Он получил название цезий , в переводе с латинского — небесно-голубой. [c.17]

Проведенные исследования позволили создать новый эталон секунды, основанный на способности атомов излучать и поглощать энергию во время перехода между двумя энергетическими состояниями в области радиочастот. С появлением высокоточных кварцевых генераторов и развитием дальней радиосвязи появилась возможность реализации нового эталона секунды и единой шкалы мирового времени. В 1967 г. XIII Генеральная конференция по мерам и весам приняла новое определение секунды как интервала времени, в течение которого совершается 9 192 631 770 колебаний, соответствующих резонансной частоте энергетического перехода между уровнями сверхтонкой структуры основного состояния атома цезия-133 при отсутствии возмущения внешними полями. Данное определение реализуется с помощью цезиевых реперов частоты [5 15]. Репер, v nn квантовый стандарт частоты, представляет собой устройство для точного воспроизведения частоты электромагнитных колебаний в сверхвысокочастотных и оптических спектрах, основанное на измерении частоты квантовых переходов атомов, ионов или молекул. В пассивных квантовых стандартах используются частоты спектральных линий поглощения, в активных — вынужденное испускание фотонов частицами. Применяются активные квантовые стандарты частоты на пучке молекул аммиака (так называемые молекулярные генераторы) и атомов водорода (водородные генераторы). Пассивные частоты выполняются на пучке атомов цезия (цезиевые реперы частоты). [c.35]

Вообще говоря, энергетические уровни в газах уширены довольно слабо (ширина порядка нескольких гигагерц и меньше), поскольку действующие в газах механизмы уширения слабее, чем в твердых телах. Действительно, в газах, находящихся при обычных для лазеров давлениях (несколько мм рт. ст.), столк-новительное уширение очень мало и ширина линий определяется главным образом доплеровским уширением. В связи с этим в газовых лазерах не используется, как в твердотельных лазерах, оптическая накачка с помощью ламп. В самом деле, такая накачка была бы крайне неэффективна, поскольку спектр излучения этих ламп является более или менее непрерывным, в то время как в активной газовой среде нет широких полос поглощения. Как уже упоминалось в гл. 3, единственный случай, когда генерация была получена в газе при оптической накачке такого типа, — это цезий, возбуждаемый линейной лампой, заполненной гелием. В данном случае условия для оптической накачки вполне благоприятны, поскольку некоторые линии излучения Не совпадают с линиями поглощения s. Однако цезиевый лазер [c.343]

Важную проблему представляет светоделитель. Вместо привычных для видимой области спектра тонких металлических пленок или многослойных диэлектрических покрытий в ближней. ИК-области спектра в качестве светоделителя используются тонкие пленки германия, кремния, окиси железа, нанесенные на подложку из кварца, фтО ристого бария или кальция, бромистого калия или иодистого цезия. В далекой ИК-области применяется обычно пленка из майлара. Достаточно большие длины золн электромагнитного излучения позволяют также применить в этой области спектра и совсем необычные светоделители — металлическую сетку или проволочную решетку. [c.110]

Правда, справедливости ради следует указать, что известны твердые соединения четырехвалентного кюрия (двуокись и тетрафторид), отличаюш,иеся крайней химической неустойчивостью. В 1961 году Т. Кинан в результате растворения СшР4 в 15-молярном растворе фтористого цезия впервые получил четырехвалентный кюрий в водном растворе и снял оптический спектр поглощения. Но даже при такой высокой концентрации фтор-иона (сильнейший комплексообразователь) и пониженной температуре четырехвалентный кюрий оказался настолько неустойчивым, что всего за час полностью восстановился до трехвалентного. [c.145]

Непрерывный спектр. Сечение фотоионизации основного состояния 65 5 атома цезия было измерено Дитчборном [3], [4]. Среди возбужденных состояний были выделены первые три 6р Р°, и 75 5, для которых сечения фотоионизации были рассчитаны по формуле Берджесса—Ситона 5], полученной методом квантового дефекта. Фотоионизация остальных возбужденных состояний, расположенных выше указанных, рассчитывалась по интегральной формуле Бибермана—Нормана [6], для которой множитель (v, Т), [c.303]

Линейчатый спектр. Основными процессами уширения резонансного дуплета б5 — 6р в исследованных диапазонах изменения полного давления и температуры являются штарковское уширение и эффект собственного давления (уширение в однородном газе). Для расчета энергии излучения использовались экспериментальные данные Кватера и Мейстера [9] по вероятностям перехода и результаты Грима [10] по штарковскому уширению линий цезия. Полуширина линий резонансного дуплета в соответствии с данными [10] может быть представлена формулой b (слг ) =0,74 X X Ые Т 1 Если предположить, что профиль линии дисперсионный, энергию излучения Епт можно рассчитать по соотношению [c.304]

В качестве источников -лучей при-меняют искусственно радиоактивные изотопы (кобальта, тантала, иридия, цезия и др.), вытеснившие дорогие препараты естественно радиоактивных, веш,еств. Для просвечивания стальных деталей больших толщин (до 200 жж) щирокое распространение получил изотоп кобальта с массовым числом 60 (Со о) Кобальт-60 испускает "(-лучи, спектр которых состоит из двух линий примерно одинаковой интенсивности с энергиями 1,17 и 1,33 мгэо. Период полураспада кобальта-60 равен 5,3 года. [c.76]

Цезий (Св) и рубидий (НЬ) представляют собой мягкие металлы с малой плотностью и низкой температурой плавления Чистый рубидий имеет серебристо-белый, а цезий — бледно-золотистый цвет. Цезий от крыт в 1860 г. Свое название элемент получил от латинского слова цезус (голубой) за две характерные голубые линии в спектре. Рубидий открыт в 1861 г. Название элемента происходит от латинского слова рубидус (темяо-краоный) за две темнокрасные линии в спектре. Физические свойства цезия и рубидия приведены в табл. 412. [c.392]

Оба металла светочувствительны и легко ионизируются видимой, инфракрасной и ультрафиолетовой областями светового спектра. Сплавам цезия и рубидия с сурьмой, висмутом и другими элементами присуща потеря электронов под действием света, что позволяет использовать их в фотоэлементах, Сплав, отвечающий по составу двойному соединению СззЗЬ, характеризуется самым высоким фотоэлектрическим квантовым выходом. [c.393]

Спектры светоослабления кристаллического галогенида Се — иодида цезия [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...