Цезий

Задача 3. Определить скорость электронов, необходимую для ионизации соударением атомов цезия сз == в 3,8 эВ), кислорода (f/ao = 13,6 эВ), гелия = = 24,5 эВ), кальция (i/g a = 6,1 эВ). [c.6]

Магнитогазодинамические уравнения. Чрезвычайно высокий коэффициент теплоотдачи смеси газ — твердые частицы вследствие интенсивного переноса излучения при высоких температурах делает возможным использование такой системы для магнитогидродинамического преобразования энергии, например с ядерным нагревом (разд. 5.6). Относительно низкую электропроводность, например, гелиево — циркониевой смеси можно возместить добавлением цезия, так что электропроводность будет соответствовать уровню кривой С на фиг. 10.12. Это важно, так как плотность мощности Р при магнитогидродинамическом преобразовании энергии определяется в виде [155] [c.469]

Можно ожидать значительно более медленного снижения температуры рабочего тела по сравнению с одним только гелием с добавкой цезия. Таким образом можно поддерживать почти постоянную проводимость в относительно длинных каналах МГД-генератора, в котором используется смесь газа с твердыми частицами. [c.469]

Эмиссия диэлектрических слоев. Обнаружено, что относительный коэффициент вторичной эмиссии Овт с окисленной поверхности алюминия, обработанной парами цезия, т. е. с поверхности металла, покрытой тонкой, плохо проводящей пленкой, иногда достигает огромных значений (оат= 100... 1000). Это же наблюдается при создании положительного заряда на пленке любым другим способом, в том числе осаждением положительных ионов газа, что весьма возможно для условий сварочной дуги в парах металлов. [c.68]

Одна из возможных схем для преобразования тепловой энергии в электрическую показана на рис. 8-25 [171]. Рабочим телом цикла является жидкий металл (рубидий — температура кипения 2162°С, цезий — температура кипения 2150 °С). [c.205]

Вслед за этой работой появились многочисленные работы , Б которых сообщалось об аналогичных поглощениях в парах цезия, в жидкостях, в монокристаллах, в полупроводниках и т. д. [c.402]

Секунда была определена как интервал времени, равный 1/86400 части средних солнечных суток. В настоящее время секунду определяют как время, равное 9 192 631 770 периодам излучения, соответствующего переходу между двумя сверхтонкими уровнями атома цезия. [c.10]

Секунда — это промежуток времени, в течение которого совершается 9 192 631 770 колебаний электромагнитного излучения, соответствующего переходу между двумя определенными сверхтонкими уровнями основного состояния атома цезия-133. Эталон времени и частоты состоит из атомно-лучевой трубки с пучком атомов цезия и радиотехнического устройства, которое дает набор электрических сигналов фиксированной частоты. Секунда приблизительно равна 1/86400 средних солнечных суток. [c.241]

Бр-емя 1 Секунда 3 ) 1 i 1 г. 1 Секунда равна 9 192 631 770 периодам излучения, соответст-зующего перех. ДУ между двумя сверхтонкими уровнями основного состояния атома цезия-133 [c.351]

В этом трудоемком исследовании измеренные значения частоты сравнивались с величиной действующего эталона (частота перехода между определенными уровнями структуры атомного спектра цезия), для чего пришлось создать ряд лазеров, генерирующих на разных частотах — от далекой инфракрасной области до видимой части спектра. [c.51]

Заметим, что при независимом определении частоты этого ла- и-.ра также приходилось сравнивать ее с частотой некоторого первичного эталона. Как известно, в качестве такого атомного стандарта в 1966 г. была выбрана частота перехода между двумя сверхтонкими компонентами цезия-133 в нулевом магнитном [c.249]

Для усиления фототока в фотоэлектронных умножителях использовано явление вторичной электронной эмиссии. Оно заключается в том, что бомбардировка пучком электронов поверхности металла, полупроводника или диэлектрика при некоторых условиях вызывает эмиссию вторичных электронов, которую обычно характеризуют коэффициентом вторичной эмиссии а — отношением числа выбитых электронов к числу падающих. Этот коэффициент зависит от многих параметров (вида и состояния поверхности, скорости и угла падения пучка электронов и т.д.) и для некоторых веществ может достигать больших значений (10 и выше). В частности, легко получается значительное усиление сигнала при использовании в качестве материала эмиттеров сплава сурьмы и цезия. Приводимая на рис. 8.18 схема иллюстрирует возможность усиления электронных токов за счет вторичной эмиссии. [c.438]

Т = 64,24 ч, иттрий-91 с Т = 57,5 дн., цезий-137 с Т — 28 лет, барий -137 с Г = 2,6 мин, церий-144 с Т - 290 дн. и многие другие. Встает вопрос о размещении радиоактивных продуктов — отбросов, накопляемых в реакторах. [c.324]

Секунда определяется как 9 192 631 770 периодов колебаний в излучении, соответствующем переходу между двумя уровнями сверхтонкого расщепления основного состояния атома цезия 133. [c.426]

В соответствии с этими данными серебро в тонких слоях представляется на просвет фиолетовым. Точно так же тонкие слои щелочных металлов, совершенно непрозрачные для видимого света, прозрачны для ультрафиолета (заметная прозрачность начинается у цезия при к = 440 нм, у рубидия при к = 360 нм, у калия при к = 315 ПМ, у натрия при к = 210 нм, у лития при к = 205 нм). Вуду удалось даже обнаружить у этих металлов в ультрафиолетовой области угол Брюстера и вызывать при отражении от. металла поляризацию естественного света. [c.490]

Описанным методом были определены спины ядер калия, цезия и других элементов. [c.74]

Выше было отмечено, что в зависимости от мультипольности Y-перехода время жизни возбужденного состояния ядра может изменяться в очень широких пределах. Поэтому в принципе должны существовать изомерные состояния с самыми разнообразными периодами (от весьма малых долей секунды до многих тысяч лет). Можно ожидать, что с развитием методики эксперимента будут обнаруживаться новые ядра — изомеры со все более короткими и все более длинными периодами. В настоящее время наибольший период полураспада зарегистрирован у изомера нептуния (Т = 5500 лет), а наименьший — у изомера цезия (Г /г = 2,8- 10 ° сек). [c.175]

На рис. 9.8, а двумя стрелками показаны два виртуальных перехода атома цезия из состояния 65 в состояние 9D, происходящие при поглощении двух фотонов излучения рубинового лазера (энергия каждого фотона Й.со = [c.227]

Ато-мы данного элемента могут образовать, если исходить только из геометрических соображений, любую кристаллическую решетку. Однако устойчивым, а следовательно, реально существующим типом является решетка, обладающая иаиболее низким запасом свободной энергии. Так, например, в твердочм состоянии литий, натрий, калий, (рубидий, цезий, молибден вольфрам и другие металлы имеют объемноцентрированную ку бическую решетку алюминий, кальций, медь, серебро, золото платина и др. — гранецентрированную, а бериллий, магний цирконий, гафний, осмий и иекоторые другие — гексагональную [c.55]

Отрицательнее —0,44 в Металлы повышенной термодинамической неустойчивости (неблагородные) Могут корродировать в нейтральных водных средах, даже не содержащих кислорода Литий, рубидий, калин, цезий, радий, барий, стронций, ка.чьций, натрий, лантан, магний, плутоний, торий, нептуний, бериллий, уран, гафний, алюминий, титан, цирконий, ванадий, марганец, ниобий, хром, цинк, галлий, железо [c.40]

Устойчивость дуг переменного тока ниже, чем дуг постоянного тока. Это связано с тем, что при питании дуги с частотой 50 Гц дуга 100 раз в секунду гаснет и вновь возбуждается. Для повышения ста-,5ильности горения дуги в покрытия и флюсы вводят вещества ( соединения калия, кальция, цезия и др.), способствующие хоро- jTjen проводимости дугового промежутка. Применяют также спе-ц иальные устройства, называемые осцилляторами и генераторами Шпульсов, которые способствуют возбуждению дуги синхронно с частотой питающей сети. [c.55]

Схема устройства МГД-гене-ратора показана на рисунке 189. В камере сгорания при сжигании нефти, керосина или природного газа создается высокая температура (2000—3000 К), при которой газообразные продукты сгорания ионизируются, образуя электронно-ионную плазму. Для повышения электропроводности плазмы в камеру сгорания вводят легкоионизирующиеся вещества, содержащие кальций, натрий, цезий. Раскаленная плазма движется по расширяющемуся каналу в несколько метров, в котором ее внутренняя энергия превращается в кинетическую энергию, и скорость возрастает до 2000 м/с и более. Так же, как и металлический проводник, плазма в целом нейтральна, но, влетая в область сильного маг- [c.182]

Время пробега ионов. Пучок одновалентных ионов цезия s+ ускоряется, начиная от состояния покоя, электрическим полем в 1 СГСЭк/см, дей-. ствующим на расстоянии 0,33 см, и после этого проходит 1 мм за 87-10.- с в вакууме, где отсутствует электрическое поле. [c.132]

В настоящее время советская медицина успешно применяет радиоактивный кобальт оуСо" для лечения злокачеетвеиных опухолей, для лечения рака кожи. Большое применение в лечебнодиагностических целях нашли также изотопы стронция знЗг" , цезия 5г, s йода натрия j Na , золота 7,,Au " . [c.17]

Соединение КзСбо становится сверхпроводником при 18 К и ниже [32]. Если калий заменить на рубидий, температура повысится до 30 К. Сверхпроводимость материала, допированного цезием и рубидием - при 33 К [32]. [c.60]

Обобщены данные но разделению сплавов натрия, калия, рубидия и цезия различного состава на индивидуальные комиоиеиты, глубокой очистке щелочных металлов дистилляционными методами. Показано, что наиболее сложной является очистка рубидия от примеси цезия. [c.76]

Сурьмяно-цезиевый фотоэмиттер. При прогревании сурьмы в парах цезия образуется химическое соединение sjSb, обладающее свойствами полупроводника. Небольшой де1 )ицит цезия в кристаллической решетке превращает данный полупроводник в полупроводник р-тина. Его характеристики %=0Л эВ, А = 1,6 эВ, У зх=0,3. [c.172]

Многощелочный фотоэмиттер. При обработке сурьмы нарами натрия и калия, а затем цезия образуется соединение (Na2K)Sb— s. Оно является р-полупроводником его характеристики х=0,55 эВ, Д =1,0эВ, К а =0,4. [c.172]

Физика низких температур (1956) -- [ c.182 , c.184 , c.192 , c.194 , c.195 , c.197 , c.199 , c.268 , c.270 , c.273 , c.391 ]

Механические и технологические свойства металлов - справочник (1987) -- [ c.68 ]

Материалы в приборостроении и автоматике (1982) -- [ c.340 , c.343 , c.349 ]

Машиностроительные материалы Краткий справочник Изд.2 (1969) -- [ c.108 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.371 ]

Справочник авиационного инженера (1973) -- [ c.369 ]

Производство электрических источников света (1975) -- [ c.84 ]

Физико-химическая кристаллография (1972) -- [ c.81 ]

Химия и радиоматериалы (1970) -- [ c.273 ]

Справочник по теплофизическим свойствам газов и жидкостей (1963) -- [ c.113 , c.114 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.276 ]

Основы техники ракетного полета (1979) -- [ c.199 , c.200 ]

Справочник по теплопроводности жидкостей и газов (1990) -- [ c.69 , c.74 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.342 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...