Спектр урана

Уран (Z = 92), В спектре урана сфотографировано и промерено большое [c.307]

По сравнению с оптическим спектром рентгеновские спектры элементов обладают довольно простой структурой. Рентгеновские спектры характеризуются однообразием и наличием малого числа линий. При переходе от одного (легкого) элемента к другому (тяжелому) элементу единственное изменение в рентгеновском спектре заключается в смеш,ении линий в сторону коротких волн. Об этом свидетельствует схема рентгеновских спектров различных элементов (от кислорода до урана), представленная на pnj . 6.38, где по оси ординат отложены атомные номера элементов, а по оси — абсцисс — длина волны. [c.161]

Таким образом, спектр нейтронов, образующихся при делении плутония, несколько жестче, чем при делении урана, и, например, доля нейтронов с >10 Мэе при делении выще [c.14]

Более 40 лет назад в результате изучения парамагнитной релаксации в кристаллах было установлено, что во многих случаях совокупность спиновых моментов можно выделить в отдельную, не обладающую пространственными степенями свободы термодинамическую систему, характеризующуюся температурой, отличной от темпера уры образца. Особенностью этой спиновой системы является ограниченность спектра, что приводит к возможности нахождения ее как в равновесных состояниях с положительной, так и в равновесных состояниях с отрицательной термодинамической температурой (см. гл. 7). [c.173]

Рио. 9.7. Энергетический спектр N (Е) нейтронов, испускаемых при делении идра изотопа урана [c.488]

СПЕКТРЫ ЭЛЕМЕНТОВ ГРУППЫ УРАНА 303 [c.303]

Спектры элементов группы урана [c.303]

В последнее время значительное внимание было обращено на изучение изотопических сдвигов в спектрах редких земель и элементов группы урана У некоторых из этих элементов обнаружены относительно [c.564]

Совокупность всех решений операторных уравнений (1.10), составленных для всех целых чисел т из последовательности (1.8), определяет полный спектр собственных форм и частот поворотно-симметричной системы. Обратим внимание на важную особенность этого спектра. Пусть ур-авнение (1.10) соответствует неко- [c.8]

Поскольку ядерная спиновая система является коллективизированной, в ней существуют свои коллективные возбуждения — ядерные спиновые волны. Их спектр может быть также получен из ур-ний (18) [c.112]

Ур-ние (2) оиределяет спектр энергии системы. [c.399]

Г. ф. играет важную роль также в задачах о спектре дифференц. операторов. Если самосопряжённый оператор L имеет Г, ф., то. задача на собств. значения =/м эквивалентна интегральному ур-ипю и(х — [c.537]

Особенно важны одночастичные Г. ф., в к-рых А— х), В- х ) вещественная и мнимая части полюса этих Г. ф. в комплексной плоскости м определяют спектр и затухание эле.ментарных возбуждений системы мн, частиц. Ур-ния движения для одночастичных Г. ф. связывают пх с двухчастичными Г. ф., в к-рых А = [c.538]

Д.-ф, используют в совр. матем. физике при построе-(шп обобщённых и фунда.м. рещении дифференц. ур-ний, Грина функций краевых задач, при нормировке собств. ф-ции непрерывного спектра и т. д. [c.582]

Это участок спектра одного из изотопов урана сфотогрл [c.248]

Флюорит кальция. Кристаллы Сар2 обычно активируют ураном. При небольшой концентрации (около 0,05%) индуцированное излучение наблюдается на волне 2,5 мкм рабочим переходом является переход между нижним уровнем состояния /п/2 и верхним уровнем состояния /9/2- Спектр люминесценции ионов урана находится в пределах длин волн 2,0 -i- 2,6 мкм. Излучение происходит по четьфех [c.220]

В сложных спектрах не всегда удается разрешить полностью все зеема-новские компоненты. Это обусловлено не только тем, что расстояния между ними могут составлять небольшие доли нормального расщепления, но и тем, что здесь линии расположены очень тесно, и компоненты разных линий в сильных полях начинают перекрываться. Это обстоятельство особенно сказывается в спектрах редких земель и в спектрах элементов группы урана. В таких случаях некоторые выводы можно сделать и из неполностью разрешенных картин по характерному ходу интенсивностей в группах ir- и а-ком-понент [4 ]. [c.374]

Уравнения (74) и (75) представляют собой хорошо известные частотные уравнения Рэлея —Ламба. Эти трансцендентные уравнения имеют обманчиво простую форму. Несмотря на то что они были выведены в конце прошлого века, исчерпывающее объяснение соответствующего частотного спектра было дано лишь сравнительно недавно в работе Миндлина [47]. Подробности читатель может найти в книге Ахенбаха [3]. Для каждого конкретного значения волнового числа k уравнения (74) и (75) определяют бесконечное множество частот со. Каждому решению уравнений (74) и (75) соответствует частная форма волнового движения, называемая модой. Таким образом, частотное урав нение определяет бесконечное множество непрерывных кривых, называемых ветвями, которые наглядно показывают связь между частотой со и волновым числом k для каждой моды волнового движения. Совокупность этих ветвей образует частотный спектр. [c.397]

Широкое развитие ядерной энергетики в ближайшие десятилетия, по-видимому, возможно лишь на основе реакторов на быстрых нейтронах, которые позволяют вовлечь в топливный цикл все запасы ядерного горючего и организовать расширенное воспроизводство делящихся изотопов урана [1]. Для обеспечения времен удвоения ядерного горючего (5—7 лет) в быстрых реакторах [1, 2], соответствующих необходимым темпам развития всей энергетики (8—10 лет) [3], требуется увеличение по сравнению с достигнутым в 2—3 раза удельной энергонапряженности активной зоны, максимальное увеличение концентрации ядерного горючего и минимальное смягчение спектра нейтронов в теплоносителе и конструкционных материалах активной зоны [4—6]. [c.3]

Ядерные реакции на делящихся изотопах и на топливном сырье. Природный уран в основном содержит изотоп 238U с примесью около 0,7%. При облучении природного или слегка обогащенного урана нейтронами сложного спектра в нем протекают следующие реакции [c.124]

Если же модулир. В. имеет узкий частотный спектр, то её поле описывается выражением (7), где комплексная амплитуда А медленно (в масштабе осцилляций поля) изменяется во времени и пространстве. В одно мерном случае, когда А=А х, г), приближённо справедливо комплексное ур-ние параболич. типа [c.320]

Особенности волновых процессов в нелинейных системах удобно пояснить на примере одномерных возмущений в энергетически пассивной, слабонелине1шой однородной среде, когда спектральный язык ещё не утрачивает свою пригодность. В линейном приближении поле В. есть суперпозиция нормальных гармонич. В. с частотами й) и волновыми числами к, подчиняющихся дисперс. ур-нию (8). А в нелинейном режиме гармонич, В. взаимодействуют, обмениваясь энергией и порождая В, на новых частотах. В частности, затравочное возмущение на частоте ш сопровождается появлением высших гармоник на частотах 2<в, Зи и т. д. Энергия колебаний как бы перекачивается вверх по спектру. Эффективность этого процесса зависит от дисперс. свойств системы м может быть велика даже при очень слабой нелинейности. Действительно, если дисперсии нет. то В. всех частот распространяются синхронно с одинаковыми Уф, и их взаимодействие будет иметь резонансный, накапливающийся характер, поэтому на достаточно больших длинах (в масштабе к) перекачка энергии может осуществляться весьма эффективно. Если дисперсия велика, то фазовые скорости гармонич. возмущений, имеющих разные частоты, не совпадают, с.т1едовательно, фаза их взаимных воздействий будет быстро осциллировать, что приведёт на больших длинах к ничтожному результирующему эффекту. Наконец, возможны специальные, промежуточные случаи, когда я системе с сильной дисперсией только две (или несколько) избранные В. с кратными частотами имеют одинаковые 1 ф и поэтому эффективно взаимодействуют. В ряде случаев достигается своеобразное спектральное равновесие, когда амплитуды всех синхронных гармоник сохраняются неизменными и суммарное поле имеет вид стационарной бегущей Б, вида (1), при этом в случае сильной дисперсии ф-ция f x—vt) близка к синусоиде, а при слабой — она может содержать участки резкого изменения поля (импульсы, ступеньки и др.), поскольку число гармоник в её спектре велико. [c.324]

В линейных средах случайные волновые процессы обязаны существованием наличию шумовых источников, действие к-рых онисывается, напр., случайной ф-цией в правой части волнового ур-нин (5). В нелинейных системах случайные поля могут возникать в результате взаимодействия В. Напр., при одноврем. выполнении резонансных условий для мн. гармонич. нормальных В. возникают сложные многокаскадные взаимодействия, перераспределяющие анергию по спектру вплоть до стохастизации процесса, т, е, образования ансамбля В. со случайными фазами и амплитудами — волновой турбулентности. Для поддержания такого ансамбля в реальной среде с диссипацией необходимы источники энергии — внешние или внутренние. В ряде случаев, однако, источники и стоки энергии действуют в одних областях спектра, а нелинейный обмен энергией между В.— в других (т. н. инерционных интервалах), что существенно облегчает описание волновой турбулентности. Ло-видимому, эго относится, в частности, к онредел, участкам спектра развитого ветрового волнения на морской поверхности, турбулизованной плазмы и др. Стохастич. поведение могут обнаруживать и ансамбли солитонов. Сохраняя структуру, солитоны случайным образом меняют взаимное расположение за счёт многократных взаимодействий между собой и с источником энергии (накачкой). Возможны также случайные ансамбли автоволн. [c.328]

Г. может взаимодействовать со звуковыми колебаниями. Наиб, сильным это взаимодействие оказывается в области т, н. г е л и к о и-ф о н о н н о г о ре з о-н а н с а. Спектр и затухание связанных гол икон-звуковых волн определяется нз диснерсионного ур-ния (при -О О) [c.428]

Во.звткионение физ.-хим. процессов п жидкостях и газах н одноврем. существование разл. фазовых состояний сильно усложняют описание и изучение движения сплошных сред. В ур-ния (1) —(4) добавляются новые члены, учитывающие эти процессы, и в систему включаются 1кнше ур-ния (ур-ния хим. кинетики, ур-ни)1 переноса излучения и др.), что в большинстве случаев требует разработки новых методов решения. Для расчётов по этим ур-ниям необходимо знать скорости соответствующих физ. и хим. процессов и параметры, характеризующие взаимодействие нейтральных и за-ряж. частиц между собой и с обтекаемыми телами. К числу этих параметров относятся, в первую очередь, скорости разл. хим. реакций в сложных но составу смесях молекул и атомов, коэф. излучения и поглощения молекул разл. веществ в разл. областях спектра и в широком диапазоне изменения давлений и темп-р, эффективные сечения столкновения частиц и т. п. [c.465]

Здесь также образуется неск. спектров ра.зл. порядков, расположенных па круге Роуланда, к-рый является линией дисперсии. Поскольку ур-ние релк тки для вогнутой Д. р. такое же, как и для плоской, то и выражения для спектроскопич. характеристик — угл. дисперспи, разрешающей способности и области дисперсии — оказываются совпадающими для решеток обоих видов. Выражения же для линейных дисперсий этих решёток различны (см. Спектральные приборы). [c.659]

Для каждой Д. р. с периодом d существует предельная длина волны света Хмакс ( красная гра1пща)>), для к-рой можно получить спектр ненулевого порядка. Она определяется из осн. ур-ния решётки d (sin "ф-г -fsin при та=1, if -tp = 90° и равна Я акс=2< . [c.660]

Это — теоретич. предел, т. к. работа при углах =ф=90 " невозможна. Практически Д. р. можно использовать при 80°, при к-рых макс—( ,9 — —l,9.5)d. Поэтому при работе в разд. областях спектра и небольших порядках спектра m используются Д. р. с разл. периодом, а следовательно разл. числом штрихов на 1 м.м в УФ-области — ЗСООч-1200 штрих/.мм, в видимой области — 1200 -600 штрих/мм, в ИК-об-ласти спектра — 300- 1 штрих/мм. Со стороны коротких длин волн принципиальных orpajtH4eHHii нет, т. к. ур-пие решётки удовлетворяется и при по при высоких порядках спектра. Кроме того, и при X- d возможна работа в малых порядках, если и ср близки по величине, но разных знаков и ур-ние решётки имеет вид d (sin г —sin фмакс) —"lA.. [c.660]

С помощью дифференц. выражений формулируют и дифференц. ур-ния. Поэтому вопросы существования, единственности, зависимости от нач. данных для решений дифференц. ур-ний естественно ставятся на языке свойств д. о. как вопросы об области определения, ядре, непрерывности обратного оператора. Нанр., теоремы существования решений доказывают с номон(ью метода сжатых отображений — классич. метода теории операторов. Существенную информацию дают исследование спектра Д. о. и свойств его резольвенты, разложение по ого собств. ф-циям, изучение возмущений Д. о. Наиб, развита теория линейных Д. о., к-рые вооби ,е являются важнейшим примером неограниченных операторов (см. Линейный оператор). Б дифференц. геометрии и физ. приложениях особую роль играет класс Д. о., не меняющихся или меняющихся спец. образом при действии на дифференц, выражение преобразований из пек-рой группы (см., напр., Ковариаптпая производная, Лапласа оператор). Д. о. служат для описания структуры ряда матем. объектов. Напр., обобщённую функцию медленного роста можно представить как результат действия Д. о. на непрерывную ф-цию степенного роста. [c.684]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...