Теплоемкость — Зависимость сплавов

Рис. 4.5. Температурная зависимость молярной теплоемкости для металлического сплава (20% V и 80% Сг)

Исследуемый образец помещают внутри оболочки, которую нагревают с постоянной скоростью (1,5 К/мин). Сам образец также нагревают до температуры, максимально близкой к температуре оболочки. Для таких адиабатических условий измерения (Т обр Т об) зависимость теплоемкости исследуемого образца от температуры рассчитывают по известному количеству подведенной к образцу в каждый момент времени электрической энергии. Используя такую методику, Сайкс установил резко выраженную аномальную температурную зависимость удельной теплоемкости медно-цинкового сплава (латуни), которая обусловлена эффектом упорядочивания структуры сплава при нагревании (рис.8.12). [c.88]

Изменение теплоемкости и теплосодержания сплавов в зависимости от их состава и структуры, а также при различных температурах позволяет судить о процессах превращений, происходящих в сплавах. [c.148]

Рис. 139. Температурная зависимость теплоемкости никеля и сплава N1 — Сг (по Фостеру).

Рис. 2.33. Температурная зависимость решеточной и электронной составляющих теплоемкости (сплав 20% ванадия и 80% хрома 0 .

Рис. 12.1. Изменение теплоемкости аморфного сплава в зависимости от температуры вблизи Tg [64]

Рис. 3. Зависимость удельной теплоемкости Ср титана и его сплавов от температуры г

Пайка крупногабаритных изделий из алюминия и его сплавов, ввиду его высокой удельной теплоемкости, требует длительного нагрева в процессе пайки. При этом флюс, обычно более легкоплавкий, чем припой, будучи продолжительное время в жидком состоянии, взаимодействует с паяемым металлом, вызывая иногда сквозную эрозию и снижение пластических характеристик последнего. В связи с этим возникла необходимость изучения процесса взаимодействия флюса с паяемым металлом в зависимости от технологических факторов, уточнения роли и влияния отдельных компонентов флюса на процесс пайки, выяснения причин, вызы- [c.404]

Физика низких температур обнаружила новые свойства у гелия II (сверхтекучесть, второй звук), сверхпроводимость металлов и сплавов, диамагнитные свойства металла в сверхпроводящем состоянии, новый закон температурной зависимости теплоемкости вещества. При низких температурах был установлен тепловой закон Нернста, [c.222]

В ЖИДКОМ состоянии [Л. 53]. Как видно из этой тз блицы, для сплавов G -1 и СС-4 в жидком состоянии теплоам-кость практически не зависит от температуры. Теплоемкость же сплава СС-2 увеличивается с повышением температуры, причем эта зависимость может быть выражена следующей эмпирической формулой [c.166]

Теплоемкость сплавов СС-1 и СС-2 в парообразном состоянии увеличивается с повышением температуры, причем эта зависимость носит линейный характер, а именно [c.166]

Рис. 2.11. Зависимость удельной теплоемкости сплавов N1 , 5Ре, от Т (11]

Вначале рассмотрим затвердевание металла или сплава при постоянной температуре. Предположим, что температура расплава, находящегося в тигле печи, плавно изменяется в зависимости от ее температуры. Измерительным прибором служит термопара, имеющая незначительную теплоемкость, так что температура термопары всегда совпадает с температурой расплава. Если переохлаждения не происходит, то затвердевание начнется сразу же при охлаждении ниже истинной точки затвердевания. Температура останется постоянной, пока весь образец не закристаллизуется на кривой охлаждения,. как показано на рис. 61, /, этому будет соответствовать горизонтальная площадка. Но в действительности никогда нет возможности перемешивать расплав в течение всего процесса затвердевания, и поэтому на кривой у конца площадки возникает закругление, как показано на рис. 61, II. [c.123]

Удельная теплоемкость сплава ВТЗ-1 в зависимости от температуры и термической обработки приведена в табл. 23. [c.64]

Удельная теплоемкость сплава в зависимости от температуры приведена ниже [c.96]

Рис. 17.20. Зависимость теплоемкости сплава Си—2п от температуры

Физические свойства в зависимости от температуры (коэффициент линейного расширения, модуль нормальной упругости, плотность, теплопроводность, удельная теплоемкость) для коррозионностойких сталей и сплавов приведены в табл. 12.12-12.16. [c.556]

Критические температуры фазовых переходов первого рода железного края диаграммы Fe—Мп были исследованы многочисленными авторами различными методами дилатометрическим, калориметрическим, рентгеновским, по изменению электрических и магнитных свойств, удельной теплоемкости, внутреннего трения и т. д. Одной из первых сводная диаграмма критических температур фазовых превращений железомарганцевых сплавов построена Шуманом [26] и приведена на рис. 6. Было показано изменение фазового состава в зависимости от содержания марганца и положение линий начала прямых превращений у->-а и y-ve (при охлаждении) и обратных,,а->-у и е- (при нагреве). Повышение содержания марганца приводит [c.25]

В общем случае кривая зависимости удельной теплоемкости от температуры для сплава, претерпевающего при нагреве превращение порядок беспорядок, имеет форму, показанную на фиг. 49, причем критическая температура отмечается по быстрому [c.123]

Термический анализ можно использовать только в тех случаях, когда превращение протекает достаточно быстро, чтобы можно было наблюдать тепловые эффекты при используемых на практике скоростях охлаждения или нагревания. Если исследуемый образец претерпевает фазовое превращение, то на его нормальной кривой охлаждения отмечается резкий перелом вследствие выделения скрытой теплоты превращения. В противоположность этому превращение порядок spS беспорядок может не сопровождаться тепловым эффектом, но в температурном интервале превращения удельная теплоемкость значительно изменяется, как описано выше, так что она оказывает влияние на скорость охлаждения ниже критической температуры. Явно выраженное замедление на кривой охлаждения наблюдается при температуре критической точки оно постепенно уменьшается по мере уменьшения удельной теплоемкости до нормальных значений при дальнейшем понижении температуры. Это замедление трудно отличить от критической точки, наблюдаемой при обычном фазовом превращении. Однако при нагревании упорядоченного сплава, приведенного в равновесное состояние, медленное на первых порах, а затем быстрое разупорядочение вызывает уменьшение скорости нагревания в рассматриваемом интервале температур, причем сначала этот процесс идет медленно, а по мере приближения к критической температуре быстрее. При прохождении критической температуры величина удельной теплоемкости очень резко возвращается к значению, характерному для неупорядоченного сплава, после чего резко возрастает скорость нагревания. Кривая нагревания этого типа отличается от кривой в случае истинного фазового превращения, и ее можно рассматривать как доказательство превращения порядок беспорядок. Если превращение идет вяло, то переломы на термических кривых сглаживаются и уже не удается определить точное положение критической температуры упорядочения. Однако в случае превращений, идущих со значительной скоростью, повторное снятие кривых нагревания со сплавов разного состава позволяет построить кривую зависимости температуры начала упорядочения от состава и нанести ее на диаграмму состояния. [c.128]

Указанная аномальная температурная зависимость микротвердости нихрома и твердого.раствора титана в нихроме вызвана, по-видимому, началом образования в исследованных сплавах так называемого К состояния [4, 5], сопровождающегося изменением теплоемкости, повышением твердости, прочности и электросопротивления. Как известно, начало образования К-состояния в нихроме наблюдается при температурах 350—400° С, а с 600° С происходит его распад [1]. Это совпадает с интервалом температур замедленного снижения микротвердости нихрома. Наблюдаемый сдвиг интервала аномального поведения температурной зависимости микротвердости к более высоким температурам при легировании нихрома титаном объясняется тем, что атомы титана затрудняют диффузию атомов хрома, влияя тем самым на кинетику К-состояния. [c.31]

На рис. 4.5 представлена температурная зависимость молярной теплоемкости 4) сплава системы V—Сг. Электронная составляющая (2, 5) изменяется линейно [c.66]

Кесзом и Карелмейер [171, 172] наблюдали также некоторые особенности в поведении теплоемкости исследованных ими сплавов при температурах несколько ниже 2,5° К. Зависимость С/Т от для всех медно-никелевых сплавов, а также для железо-иикелевых сплавов, содержащих 15, 20 и 50/о железа при температурах от 2,5 до 20° К, изображается пря гыми линиями. Ниже экспериментальные точки отклоняются вверх от [c.361]

С того времени было выполнено очень много работ по этому вопросу. Была завершена термодинамическая теория, связывающая теплоту перехода, изменення энтропии и теплоемкости с зависимостью критического магнитного поля от температуры. Для многих чистых металлов и сплавов были проведены измерения теилоемкости, результаты которых в целом ряде случаев прекрасно согласуются с результатами измерений критического магнитного ноля. Однако до сих пор вопрос о теплоемкости сверхироводип-ков нельзя считать решенным в основном потому, что пока пе создана достаточно удовлетворительная микроскопическая теория этого явления. [c.361]

Рис. 4.2. Температурные зависимости удельной теплоемкости Ср аморфного сплава PdisNisjP

Простая модель электронного газа, созданная Друде в 1900 г., успещно предсказала законы Ома и Видемана — Франца. Однако она не объяснила зависимость электропроводности от температуры, а также магнитные свойства и малую величину электронной теплоемкости по сравнению с классическим значением 3/ . В настоящее время ясно, почему удельное сопротивление особо чистых металлов падает от типичного для комнатных температур значения 10 мкОм см до значения менее 10 з мкОм -см при температуре жидкого гелия в то время как удельное сопротивление концентрированного сплава падает всего в два раза в том же диапазоне температур. Поведение полупроводников также хорошо понято удельное сопротивление экспоненциально возрастает при уменьшении температуры, и при очень низких температурах чистые полупроводники становятся хорошими диэлектриками. Добавка в образец полупроводника небольшого количества примесей чаще всего существенно уменьшает удельное сопротивление (в противоположность чистым металлам, в которых наличие примесей ведет к увеличению удельного сопротивления). [c.187]

Кроме того, при достаточно высоком нагреве появляется возможность для перемещения атомов на большие расстояния (диффузия) и начинается процесс кристаллизации. На рис. 4.1 начало кристаллизации соответствует температуре Т . Видно, что при этом объем резко уменьшается. В большинстве аморфных сплавов кристаллизация начинается ниже Tg (линия На), но аморфное состояние еще стабильно, так как кристаллизация заканчивается выше температуры Tg (линия Нв). Например, на рис. 4.2 показана зависимость удельной теплоемкости аморфного сплава Pd48iNi32P2o от температуры (скорость нагрева 20 1 с). При нагре- [c.108]

На 1 фт1п оказывают влияние ряд теплофизических (температура заливки сплава и его удельная теплоемкость, температура формы, свойства материала формы, характеризующиеся коэффициентом теплоотдачи) и гидравлических (конфигурация, высота и толщина стенки отливки, число и расположение прибылей, способ подвода металла к ней и др.) факторов. Перечисленные факторы действуют комплексно, взаимно влияют друг на друга, притом нередко в разных направлениях (одни уменьшают Уф щщ, другие повышают). Теоретически учесть это влияние при решении задачи о нахождении Уф min сложно, и поэтому на практике Уф щщ определяют по эмпирическим зависимостям. [c.57]

Необходимо отметить, что температура, возникающая в граничном слое стружки у поверхности контакта с передней гранью инструмента, находится в обратной зависимости не только от теплопроводности, характеризующей способность металла отводить тепло из высоконагретых мест в менее нагретые, но и от объемной теплоемкости обрабатьшаемого металла, характеризующей способность металла поглощать тепло. Однако для стали и сплавов на ферритной, аустенитной и хромоникелевой основах, объемная теплоемкость которых отличается сравнительно мало, способность металла повьппать свою температуру при прочих равных условиях в основном определяется теплопроводностью. Для других металлов, имеющих различную объемную теплоемкость, одной теплопроводности недостаточно, чтобы оценить способность повышать температуру. [c.262]

К концу второго десятилетия XX столетия стал выпуклее процесс специализации экспериментаторов по признаку их интересов и мотивов, побуждающих исследования. Изучение температурных зависимостей параметров упругости является хорошим примером тенденции перехода к модельно-ориентированиым, специализированным исследованиям, которая все еще находится в стадии развития. Совершенствование паровых и газовых турбин, двигателей внутреннего сгорания и, теперь, космической техники с их требованиями работы в условиях всевозрастающих температур и давлений наталкивает одну из групп исследователей на экспериментальное изучение сложных металлических сплавов, температурные коэффициенты и внутренние демпфирующие свойства которых удовлетворяют требованиям технологического использования. Вторая группа с несколько меньшим интересом к собственно механике занималась исследованием температурной зависимости коэффициентов упругости монокристаллов с тем, чтобы сравнить результаты экспериментов с результатами расчета применительно к модели твердого тела при О К или получить численное значение волновой скорости для вычисления дебаевских температур и проверить предложенные в физике модели, описывающие удельную теплоемкость твердых тел. Третья группа стала проявлять интерес по меньшей мере к полуколичест-вениым данным, относящимся к модулям упругости при сдвиге в монокристаллах различных структур и предварительных историй [c.487]

Для чистых жидких металлов особо интересны пять термодинамических свойств удельная теплоемкость, давление пара, сжимаемость, энтальпия плавления и испарения. Для жидких сплавов следует добавить изменения, происходящие в термодинамических параметрах после смешения, — в свободной энергии, энтропии, энтальпии, объеме и других свойствах расплавов. Последние данные можно получить двумя путями, названными здесь прямым и косвенным методом. Первым методом можно проверить, каким образом термодинамические свойства жидкой смеси изменяются в зависимости от состава и температуры для отдельной системы или группы подобных систем. Этим лутем можно получить некоторые сведения о структуре отдельных жидкостей обычно при рассмотрении совместно с другим данными. Вторым методом можно исследовать, каким образом изменяются термодинамические величины для большого числа систем всех типов с изменением растворенного вещества и растворителя при постоянном составе и температуре, а также попытаться объяснить их изменения при варьировании в размере атомов, фактора электроотрицательности, других параметров. Основные термодинамические принципы являются общими для обоих методов и здесь лишь затронуты слегка. Более детально о них можно прочесть во многих работах на эту тему [101, 102]. [c.33]

О наличии фазовых превращений в твердом состоянии в системе Аи — Си можно судить по таким свойствам, как теплоемкость и электросопротивление. На рис. 10.14 приведена зависимость злектросопротивления сплавов Аи — Си в отожженном и неотожженном состояниях от концентрации. Куполообразная форма кривой для неотожженных сплавов объяс- [c.217]

Фиг. 49. Зависимость удельной теплоемкости от температуры для сплава, упорядоченного при низких температурах и разупорядочиваю-щегося при нагревании.

Рис, 3, Температурная зависимость теплоемкости (в расчете на средний атом) различных стеклообразных сплавов мышьяк — селен [4], Ширину максимума, соответствующего стеклообразова-пию, можно рассматривать как меру степени микроскопической неоднородности молекулярной структуры сплава или степень кластеризации одинаковых атомов. Эта ширина минимальна для состава АзгЗез (рис. 4). Тепловая предыстория всех образцов былй одинаковой. [c.160]

Рис. 4. Ширины максимумов на кривых температурной зависимости теплоемкости, приведенных на рис. 3. По оси ординат отложены полуширины (полные ширины, измеренные на пЪловине высоты максимума над жидкостным плато) для областей стеклообразования в сплавах А5л 8е1 е. Минимум кривой соответствует значению X = 0,4. Этому значению отве-Чаетгм, еимум как химической, так и механической стабильности (вертикальная линия).

В работе [1] для повторного построения кривых солидуса и ликвидуса с большой точностью использовали зависимость удельной теплоемкости от температуры на большом числе сплавов, применяя несколько калориметрических методов в качестве перекрестного контроля. Эвтектика плавится при температуре 138,5° С и содержит 46% (ат.) Bi. Полученные результаты незначительно отличаются от данных М. Хансена и К. Андерко (см. т. 1), а кривая ликвидуса в соответствии с этим несколько сдвигается. Кривая солид) са твердого раствора на основе Sn проходит через точки, имеющие следующие координаты [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...