Спектр ксенона

Рис. 4.4. Масс-спектр ксенона, записанный на приборе МИ-1305 с помощью самописца ЭПП-09.

Смесь аргона с ксеноном изучалась в работе [92]. Ксенон вводился в разрядную трубку в виде небольшой примеси (0,25 тор ксенона при общем давлении несколько сотен тор). При этом яркость континуума только незначительно слабее, чем яркость сплошного спектра ксенона при давлении 200 тор. На рис. 1.17 показано, как меняется яркость-спектра при различных давлениях аргона. Чем больше давление аргона, тем ярче [c.29]

Бриллюэновский спектр ксенона вблизи критической точки. [c.149]

При построении указанной градуировочной кривой достаточно точно измерить величину тока электромагнита, соответствующую нескольким маркерным массам из легкого, среднего и тяжелого участков масс-спектра. Например, можно ограничиться настройкой характерных линий масс-спектра остаточных газов, которые безошибочно наблюдаются на ионах 1, 2, 12, 14, 18, 28, 32, 44 и др., которые по характерному отношению интенсивностей массовых линий оператор может легко определить. Для большей точности построения градуировочной кривой в области средних масс желательно получить замеры изотопов криптона и ксенона. Градуировочная кривая обеспечивает точность определения значения массовых чисел в 1 % только тогда, когда ток электромагнита измеряют с точностью не хуже -1-0,5%- При измерении тока необходимо опасаться погрешностей, которые могут возникнуть за счет гистерезиса магнита. Успех зависит от умения оператора снять показания тока для всех маркерных линий масс-спектра, пользуясь плавной регулировкой тока электромагнита только в одном направлении, например в направлении возрастания тока. Это условие несложно при регулировке тока внутри одного поддиапазона и требует определенного навыка при их переключении. [c.133]

Рис. п.2. А- асс-спектр изотопов ксенона, полученный на приборе МХ-1303. Магнитное поле однородное. Радиус траектории ионов равен 300 мм. Разрешающая способность Л 0,5=530, Л 0,05 = 330. [c.218]

РИС. 48. Масс-спектр кластеров ксенона Хе [c.113]

Рисунок 120 показывает спектры поглощения образцов Li и Na на разных стадиях агрегирования в охлажденной до гелиевой температуры ксеноновой матрице. При концентрации атомов металла в ксеноне 1 1000 они остаются изолированными, чему соответствует сильный пик поглощения на верхних кривых. По мере увеличения концентрации металла до 1% и более в спектрах появляются новые пики, обусловленные кластерами. Когда концентрация натрия достигает —-5%, а Li —20%, все пики внезапно исчезают и остается только одна широкая полоса поглощения, обязанная коллективному возбуждению электронов в малых частицах. При дальнейшем повышении концентрации металла в матрице максимум этой полосы смещается к более длинным волнам. [c.266]

Континуум ксенона простирается от 1500 до 2200 А [81 — 83, 85, 86]. Для получения его использовалась безэлектродная разрядная трубка диаметром 4—12 мм, длиной 30 см, давление в различных опытах менялось от 50 до 350 тор. Разряд возбуждался магнетронным микроволновым генератором мощностью 125 вт (частота 2450 Мгц). На сплошной спектр налагаются [c.26]

Континуум ксенона обладает наибольшей яркостью, а наименьшая яркость характерна для континуума неона. Яркие континуумы ксенона и криптона можно получить даже в отпаянных разрядных трубках, питаемых микроволновым генератором, если очищать газ с помощью бариевого геттера, помещенного в трубку [85]. Схемы СВЧ генераторов для возбуждения континуумов инертных газов приведены в работе [86], фотоэлектрические записи спектров — в работе [87]. Как видно из рис. 1.14, в сплошном спектре неона можно [c.26]

Линии инертных газов, лежащие в вакуумной области спектра, так малочисленны и во многих случаях так далеко расставлены, что, иногда можно при анализе газовых смесей работать без спектрального прибора. Так, например, при опре]Делении неона в смеси тяжелых инертных газов линии неона можно зарегистрировать, если использовать в качестве фильтра тонкую алюминиевую пленку, пропускающую излучение с длиной волны короче 800 А (см. И) [9]. Резонансная линия ксенона [c.276]

В эксперименте [4.41] для возбуждения атома ксенона из основного состояния в состояния СП = 10-15 использовалось ультрафиолетовое излучение лазера на красителе. Возбужденные атомы, образованные в результате двухфотонного поглощения ультрафиолетового излучения, ионизовались в поле инфракрасного излучения с частотой ш = 1,2 эВ. Это же поле возмущало атомный спектр. Изменения энергий основного и различных возбужденных состояний фиксировались по резонансному увеличению выхода [c.96]

Рис. 6.9. Фотоэлектронные спектры, показывающие переход от 8 фотонного к 9 фотонному резонансу в ксеноне при интенсивностях а — 1,66, б — 1,98, в — 2,52, г — 2,85, () — 3.23, е — 3,73, ж — 4,12, з — 4,68 (все в единицах 10 Вт/см ). Сплошные линии — экспериментальные данные, пунктирные линии — результаты

Изложенные выше представления не вызывали сомнений с начала исследований вплоть до 1979 г., когда при измерении энергетического спектра электронов, образующихся в процессе 6-фотонной ионизации атома ксенона при F -С Fq., и 7 1, были обнаружены не только электроны с пороговой кинетической энергией Е = 6 j — Ei, но также и электроны с кинетической [c.165]

Рис. 7.9. Электронные энергетические спектры фотоэлектронов при ионизации атома ксенона излучением с длиной волны 1064 нм и интенсивно стью

Рис. 7.10. Сдвиг энергии порогового максимума в энергетическом спектре электронов при многофотонной ионизации атома ксенона как функция интенсивности излучения согласно экспериментальным данным [7.46

Рис. 7.12. Энергетические спектры при надпороговой ионизации атома ксенона. Интенсивность излучения — 5-10 Вт/см . (а) — линейно поляризованное излучение, (б) — циркулярно поляризованное излучение. Экспериментальные данные

Рассмотрим непрерывное поглощение света в одноатомных газах, таких, как инертные (аргон, ксенон и др.) или пары металлов, в области первой ионизации. Газ будем предполагать одноатомным для того, чтобы исключить из рассмотрения квазинепрерывные молекулярные спектры если диссоциация молеку.л почти полная, то, очевидно, любой газ является одноатомным). [c.234]

Если продукты деления образовались в реакторе с небольшой удельной мощностью (несколько киловатт на килограмм) и в результате сравнительно небольшой кампании (7< 180 дней), то горючее доступно для переработки уже через несколько месяцев. Например, после четырехмесячной выдержки удельная активность смеси продуктов деления уменьшается примерно в 30 раз, а у-эквивалент —в 50 раз [1]. С точки зрения защиты большой срок выдержки необходим еще и для того, чтобы максимально распались летучие продукты деления — изотопы радиоактивного иода (в основном 1 с 7 )/2 = 8,05 дня) и ксенона (в основном Хе с 7)/2 = 5,29 дня). Кроме того, такая выдержка необходима для распада изотопа Ва , дочерний продукт которого Еа имеют наиболее проникающие у-кванты (период полураспада Ва 71/2=12,8 дня). На рис. 13.4 показано изменение эффективного спектра у-излучения смеси продуктов деления в реакторе на тепловых нейтронах [1] в зависимости от 7 и 7 Видно, что наиболее проникающая компонента с эффективной энергией 1 = 2,25 Мэе дает минимальный вклад при выдержке /= 1004-150 дней. Дальнейшее возрастание вклада жесткой компоненты происходит главным образом вследст- [c.190]

Твердые вещества имеют широкие полосы поглощения и для накачки целесообразно использовать газоразрядные лампы с широким спектром излучения. Газообразные вещества имеют относительно узкие и весьма интенсивные линии поглощения и возбуждаются нередко с помощью газового разряда в самой активной среде, — т. е. в газе. Для газовой смеси удается получить высокую инверсию населенности при определенном режиме газового разряда. К таким средам относятся смеси гелия и неона, гелия и ксенона, неона и кислорода, аргона и кислорода и др. Обычно газовая среда состоит из двух газов, в которой активным является один из газов, а второй лишь используется для не-, редачи энергии накачки к частицам активного газа например, в ге-лийнеоновом ОКГ в состав смеси входит гелий Не и неон Ne в соотношении 10 I давление составляет 1 мм рт. ст. Источником стимулированного излучения служат атомы неона. Возбуждение достигается либо с помощью высокочастотного генератора, либо с помощью тлеющего разряда в трубке при высоком постоянном напряжении. Возбужденные атомы гелия с большим временем жизни, 1000 мксек, передают при столкновениях свою энергию атомам неона. В смеси азота с углекислым газом излучательные переходы совершаются между уровнями молекул СОз, а возбужденные атомы азота лишь передают свою энергию углекислому газу. В генераторах на аргоне генерация возникает при дуговом разряде в аргоне. Возможно использование и других газов. — [c.223]

Первое упоминание магических чисел встречается в работах Эхта и др. [322, 325], где с помощью времяпролетного масс-спектрометра измерялись масс-спектры кластеров ксенона Хе , возникающих в свободно расширяющейся струе газа. [c.113]

ЮТ ультрафиолетовый и рентгеновский участки диапазона спектра частот. Однако первый освоен крайне слабо. Создана часть приборов на аргоне, криптоне и азоте.. Онн излучают в диапазоне волн 0,29...0,33 мкм и имеют очень незначительную мощность. Лишь работы последнего времени показали, что могут быть созданы и лазеры высокой мощности [14]. Для этого пригодны так называемые эксимерные лазеры на аргоне, криптоне и ксеноне. Эти инертные газы устойчивы только в виде одноатомных молекул. Однако некоторые возбужденные состояния Агг, Кгг, Хег могут образовывать связанные состояния, они-то и получили название эксимеров (молекула, устойчивая в возбужденном состоянии,.не связанная в основном состоянии). Эксимеры инертных газов при высоком давлении испускают молекулярное излучение в области вакуумного ультрафиолета и обладают высоким коэффициентом преобразования кинетической энергии в световое излучение. Возбуждение происходит при взаимодействии с быстрыми электродами. На рис. 16 показана последовательность реакций, происходящих в экси-мерном лазере на Хег. Верхнее возбужденное состояние лазерного перехода возникает в результате сложной последовательности соударений, в которой участвуют ионы Хе, Хеа, атомы Хе, молекулярные эксимеры Хег и свободные электроны [c.42]

Фотоэлектронные спектры валентных электронов родия, палладия, серебра и иридия, платины, золота (см. рис. 28) показывают постепенное расщепление формирующейся d-оболочки по мере заполнения 2е-состояния, На рис. 29 показано расщепление глубокой остовной й -оболочки элементов от палладия до ксенона на два пика меньшего для eg (й )-состояния и большего для t2g (d )- o-стояния. На это расщепление заметно не влияет внешнее кристаллическое поле, поскольку палладий, серебро и индий имеют ГЦК структуру К = 12), кадмий — плотную гексагональную К = 12),. олово — искаженную ОЦК (/С = 4 -(- 2), сурьма — простую гексагональную (/С = 3), теллур — ромбическую (К = 2), но совер шенно разное окружение атомов в их решетках не изменяет характер двугорбого d-пика. Глубокое расщепление 5d -oбoлoчки на (d )- [c.58]

Зависимость характера спектра от мощности, выделяемой 3 разрядной трубке, помогает классифицировать линии инертных газов. С помощью этого источника удалось зарегастриро-вать линии аргона и ксенона, которые ранее не наблюдались. [c.57]

Рис, 1.55. Спектр излучеиия жидкого ксенона. 1 — плотность накачки 150 а см , 2 — плотность накачки 70 а, см-, 3 —малая интенсивность иакачки. [c.72]

А,= 1720 А. Резонатор с двумя зеркалами из кварца, покрытыми слоями А1+Мдр2, наполнялся ксеноном. В резонатор помещалась призма глз фтористого бария, которая позволяла сканировать спектр в пределах 50 А, хотя сама полоса флуоресцен- [c.72]

Х=1295 А в спектре смеси гелия с ксеноном может быть зарегистрирована без спектрального прибора, если использовать ионизационную камеру с окощком из фтористого лития, заполненную окисью азота. [c.276]

Полученные для гелия, иеоиа и аргона экапериментальные данные приведены в табл. 7.3. Рефракция ксенона хорошо согласуется с измеренной в работах [12, 159] в случае криптона наблюдаются значительные расхождения, причина которых неясна. Дадим описание некоторых методов определения показателя преломления, которые можно применить для ва1куумной области спектра. [c.304]

Перечислим работы по определению сечений возбуждения в вакуумной области спектра атомарного и однократно ионизованного кислорода [63, 86а, 87—90], атомарного азота и однократно ионизованного азота [62, 84, 89, 93, 94а], атомарного гелия [86, 96, 97], атомарного и ионизованного неона [98—100], атомарного и ионизованного аргона [95, 101—103], иона ртути 104, 105], атомарного и однократно ионизованного криптона 106, 107], атома и ионов ксенона [107, 108, 108а], атомарного и однократно ионизованного углерода [91, 92]. [c.341]

Рис. 1.4. Спектр энергий Ее электронов, образующихся при нелинейной ионизации атомов. Ме — число электронов в произвольных единицах, а — многофотонная ионизация атома ксенона при величине параметра адиабатичностн 7 = 2-8 хорошо идентифицируются резонансы с реальными состояниями в спектре атома 4/, 5/ и 7р и их падпороговые повторения (см. гл. VII). б — ионизация атома гелия при 7 = 0,5 1,0 переход к области туннельной ионизации резонансы исчезают

Рис. 6.8. Типичный фотоэлектронный спектр при многфотонной ионизации атомов ксенона лазерным полем с длиной волны 600 нм. Показаны резонансы с возбужден

В недавней работе [6.47] измерялись и анализировались 8- и 9-фо-тонные резонансы при многофотоиной ионизации атома ксенона излучением с длиной волны 800 нм и интенсивностью выше 10 Вт/см . Длительность лазерного импульса составляла 120 фс. На рис. 6.9 приведены фотоэлектронные спектры, демонстрирующие как по мере увеличения интенсивности лазерного излучения 8-фотонный резонанс постепенно переходит в 9-фотонный резонанс из-за динамического эффекта Штарка. Расчет, основанный на модели Ландау-Зинера, находится в хорошем согласии с данными эксперимента. Вероятность многофотонного перехода в данное ридберговское состояние атома ксенона вычислялась по формуле [c.161]

Данные для атома ксенона в виде спектра электронов (рис. 8.5) и схемы электронных переходов (рис. 8.6) хорошо иллюстрируют результаты этого эксперимента. Видно, что, помимо пороговой двухфотонной ионизации атома, происходит также и трехфотонная надпороговая ионизация с обра- [c.208]

Рис. 9.13. Энергетический спектр электронов при иоиизации атомов ксенона длин ным импульсом линейно поляризованного излучения СО2-лазера согласно экспе римеитальным данным [9.17]. Сплошная линия — результат расчета работы [9.52

Интересные результаты по теплофизике неидеальной плазмы аргона и ксенона получены на установке адиабатического сжатия [47]. Исследуемый газ начального давления 2000 Па сжимался тяжельпи (массой 4,9 кг) поршнем в стальном канале длиной 7,5 м и диаметром 150 мм. Давление адиабатического сжатия фиксировалось пьезоэлектрическим датчиком, а положение поршня определяло степень сжатия. Кроме того, оптическим методом регистрировалось тепловое излучение плазмы, что давало информацию об эмиссионных спектрах и равновесной температуре. Зондовые методы использовались для фиксации электропроводности плотной плазмы. Эта уникальная установка позволила провести измерения при температурах до 14000 °К при давлениях до 14,5 ГПа и концентрациях электро-20 — 3 [c.355]

Интегральную по спектру. мощ,ность излучения с единицы поверхности плазмы / излх в диапазоне температур (1—2)-10 К и начальных давлений ксенона 50—600 м.м рт. ст., как показано в 2.1,. можно представить в виде [50] [c.72]

С другим атомом устойчивую, так называемую эксимерную молекулу. Когда возбужденный электрон релаксирует, молекула разрушается. При этом условия лазера выполняются практически идеально, поскольку молекулы в основном состоянии не суш,ест-вуют и Л 1 = 0. Лазерное действие эксимерных систем впервые было обнаружено в жидком ксеноне, который накачивался электронным пучком. Впоследствии были созданы эксимерные лазеры на газообразных молекулах Хег, Кгг, Агг, а также на соединениях инертных газов с галогенами, таких, как ХеВг, ХеР, ХеС1, КгР, АгР, КгС1. Атомы возбуждаются электронными пучками высокой энергии или с помош,ью быстрых разрядов. Эксимерные лазеры могут испускать свет в ультрафиолетовой и вакуумно-ультрафиолетовой областях спектра. [c.52]

Для проведения анализа жидкостей по спектрам комбинационного рассеяния применяют ртутные лампы высокого давления. Их основное достоинство —большая яркость излучения, недостаток — значительный непрерывный фон, свойственный разряду высокого давления. Для анализа газов пригодны только лампы низкого давления. Для люминесцентного анализа могут использоваться солнечное излучение со светофильтрами в области 286—400 нм, электрическая дуга в области 200—400 нм, электрическая искра в области до 185 нм. Наиболее широко применяются газосветные лампы. Лампы сверхвысокого давления ГСВД, наполняемые аргоном, криптоном или ксеноном, обладают сплошным излучением большой интенсивности в области 200—400 нм. [c.391]

Инертные газы. Эти вещества почти идеальны с данной точки зрения. Не обладая неспаренными электронами, они не дают сигналов в ЭПР-спектре, хотя ядерный магнитный момент ряда изотопов 1фип-тона и ксенона вызывает расщепление линии в ЭПР-спектрах некоторых частиц, изолированных в этих матрицах. Одноатомные инертные [c.34]

Появление релаксационных процессов можно объяснить своеобразным состоянием системы в критической области, где имеется много видов равновесия, которые могут быть возмущены звуковыми волнами. Чиновес и Шнейдер в своей работе по ксенону выразили мнение, что по крайней мере в этом случае диссипация обусловлена не столько лотерями на рассеяние, сколько структурной релаксацией, связанной с равновесием кластеров в среде. Равновесие между кластерами и основной средой зависит от температуры, и его возмущение звуковыми волнами приводит к частотной зависимости удельной теплоемкости. Существование широкого спектра различных размеров кластеров приводит к тому, что релаксационные явления характеризуются некоторым распределением времен релаксации. Выводы Чиновеса и Шнейдера подтверждаются наблюдениями дисперсии скорости. [c.198]

Имеются экспериментальные данные о том, что теория Крамерса — Унзольда дает неплохие результаты в применении к инертным газам. Так, в работе А. П. Дронова, А. Г. Свиридова и Н. Н. Соболева [421 изучался сплошной спектр свечения криптона и ксенона в ударной трубе. Измеренные интенсивности удовлетворительно согласуются с рассчитанными по теории Крамерса — Унзольда. [c.238]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...