Ксенон

Тройные точки неона (24,561 К), кислорода (54,361 К), азота (63,146 К), аргона (83,798 К), метана (90,686 К), криптона (115,763 К) и ксенона (161,391 К) [c.162]

В последние годы было проведено много работ по реализации тройных точек неона [5, 36], кислорода [2, 25, 38, 62], азота [36], аргона [3, 36, 62], метана [13], криптона [36] и. ксенона [6]. В настоящее время стала общепринятой точка зрения о преимуществе тройных точек перед точками кипения в качестве реперных. Для этого имеются две причины во-первых, отпадает необходимость в измерении давления, и, во-вторых, недавно разработаны очень удачные герметичные ячейки с тройными точками. Прежде чем перейти к вопросу о герметичных ячейках, рассмотрим методы, используемые при реализации тройных точек, указанных газов в классическом криостате для тройных точек, показанном на рис. 4.15. [c.162]

Воспроизводимость тройных точек аргона, азота и метана, реализованных таким образом, составляла 0,1 мК. Для неона и криптона, однако, воспроизводимость несколько хуже, 0,2 мК. Причина, вероятно, состоит во влиянии изотопов этих двух газов. Для таких газов, как аргон, азот, кислород и водород, плато плавления проходит в очень малом температурном интервале, меньшем 0,5 мК, и поэтому легко заметить и воспроизвести плоскую часть плато. Это труднее сделать для таких газов, как неон и криптон, имеющих интервал плавления соответственно 0,8 и 1,5 мК и по этой причине обладающих несколько худшей воспроизводимостью в качестве температур реперных точек. Тройную точку ксенона следует отнести к другой категории, поскольку в этом случае интервал плавления больше 4 мК, что делает ее непригодной для использования в качестве реперной точки температурной шкалы. Это обусловлено большим количеством естественных изотопов, ни один из которых не является доминирующим, а также большим различием их атомных весов 29 % изотопов имеют атомный вес не более 129 г и 19 % — атомный вес свыше 134 г. [c.164]

Вольт-амперные характеристики W-дуги в гелии и других инертных газах (аргоне, неоне, криптоне, ксеноне) представлены на рис. 2.56. Скачок характеристики для гелия при 150 А связан, видимо, с переходом от дуги в парах титанового анода к дуге в ионизированном гелии. [c.101]

В качестве активных газов в этих лазерах используют аргон, неон, криптон, ксенон, смеси гелия и неона, углекислый газ с примесью азота и гелия. [c.122]

В ионных газовых лазерах используются переходы между энергетическими уровнями ионов благородных газов (ксенон, аргон, неон, криптон), а также фосфора, серы и хрома. Типичный представитель этой группы — аргоновый лазер, который по конструкции похож на гелий-неоновый лазер. Газоразрядная трубка наполнена аргоном при давлении порядка десятков паскалей. Мощность лазеров этой группы выше, чем лазеров на атомных переходах. [c.122]

Например, нелинейная восприимчивость третьего порядка приводит к генерации четвертой, четвертого порядка к генерации пятой гармоники и т. д. Экспериментально генерация четвертой оптической гармоники была обнаружена в 1974 г. С. А. Ахмановым и его сотрудниками. Прямая генерация пятой гармоники в ксеноне наблюдалась экспериментально в 1973 г. Харрисом. [c.394]

При помощи ядерных реакций удается получить у каждого химического элемента еще по нескольку неустойчивых (радиоактивных) изотопов. Например, известны неустойчивые изотопы кислорода 76 сек), , 118 сек), 27 сек). (В скобках стоит символ частицы, выбрасываемой ядром, и период полураспада в секундах). У некоторых элементов число стабильных и нестабильных изотопов достигает десятков например, у олова известно 25 изотопов, у свинца — 22, у ксенона — 25 и т. д. [c.83]

ИНДИВИДУАЛЬНЫЕ ЭНЕРГИИ НЕОНА, АРГОНА, КРИПТОНА И КСЕНОНА В ИХ КРИТИЧЕСКИХ ТОЧКАХ [c.34]

Степень упорядоченности вещества в каждом равновесном состоянии определяется долями индивидуальных энергий в его объеме. Нами такие доли рассчитаны для неона, аргона, криптона и ксенона в их критических точках. [c.35]

В отличие от идеального газа модельное термомеханическое вещество отображает все особенности реальных веществ оно имеет линии идеального газа, Бойля, Джоуля-Томсона, Джоуля. Изотерма, проходящая через его критическую точку, претерпевает перегиб, а частные производные (йр/йу),, и (б р/бу ),. в ней ровны нулю. Высокие модельные качества термомеханического вещества подтверждены также результатами количественных сопоставлений его свойств со свойствами реальных атомных веществ — неона, аргона, криптона и ксенона. Найдено, например, что в его критической точке = 8/27 = 0,296. По обобщенным опытным данным [2] значения составляют для неона [c.56]

По уравнению (1) впервые рассчитаны индивидуальные энергии в критических точках, а также но линиях Войдя и инверсии (Джоуля-Томсона) неона, аргона, криптона и ксенона. Проведен сопоставительный анализ полученных результатов и определены оптимальные усло- [c.56]

С огромной величиной сечения захвата тепловых нейтронов ксеноном связано так называемое ксеноновое отравление ядер-ных реакторов. [c.345]

Пузырьковая камера объединяет преимущества обоих методов и не имеет их недостатков. При больших размерах, сближающих ее с камерой Вильсона, она имеет плотность рабочего вещества такого же порядка, как фотографическая эмульсия. Цикл работы пузырьковых камер в несколько раз меньше, чем у камер Вильсона, и составляет 5—10 сек (а в специальных конструкциях его удалось сократить до 0,2 сек). Очень ценным свойством пузырьковой камеры является возможность использовать в качестве рабочего вещества жидкости с самыми разнообразными свойствами, например пропан, фреон, ксенон, водород, гелий. Это позволяет изучать те или иные явления наиболее эффективно. [c.592]

Так водородная пузырьковая камера очень удобна для изучения взаимодействия частиц с протонами. Для этой же цели (хотя и с меньшими удобствами) может быть использована более простая в эксплуатации пропановая камера. Гелиевая камера используется для изучения взаимодействия частиц с ядрами гелия, которые очень удобны для анализа, так как у гНе как о бычный, так и изотопический спины равны нулю ксеноновая (благодаря малой радиационной длине ксенона)—для изучения электромагнитных процессов (например, распада я°-мезона на два у-кванта с последующей конверсией их в электрон-позитронные пары). [c.593]

На рис. 276 изображена схема опыта Ферми. Здесь К—коллиматор тепловых нейтронов, изготовленный из кадмия Хе — герметическая камера с ксеноном, в которой происходит рассеяние нейтронов С и С" — счетчики нейтронов, регистрирующие нейтроны, рассеянные под углами 45 и 135°. В результате опыта было обнаружено очень слабое отличие в интенсивности рассеяния под углами 45 и 135°, которое можно интерпретировать либо как полное отсутствие взаимодействия между нейтроном и электроном, либо как чрезвычайно слабое взаимодействие, характеризующееся потенциалом V, не превышающим 5000 эв (при ширине ямы, равной классическому радиусу электрона [c.655]

Аналогичный результат получается для распределения магнитного момента нейтрона а" 0,8 Однако среднеквадратичный радиус распределения заряда в нейтроне а" равен нулю (что подтверждают результаты приведенных выше опытов Ферми и др. по исследованию взаимодействия нейтронов с атомными электронами в ксеноне). [c.658]

Очень ценным свойством пузырьковой камеры является возможность использовать в качестве рабочего вещества жидкости с самыми разнообразными свойствами, например пропан, фреон, ксенон, водород, гелий. Это позволяет изучать те или иные явления наиболее эффективно. Так, водородная пузырьковая камера очень удобна для изучения взаимодействия частиц с протонами. Для этой же цели (хотя и с меньшими удобствами) может быть использована более простая в эксплуатации пропановая камера. Гелиевая камера используется для изучения взаимодействия частиц с ядрами гелия, которые очень удобны для анализа, так как у аНе как обычный, так и изотопический спин равны нулю ксеноновая (благодаря малой радиационной длине ксенона) —для изучения электромагнитных процессов (например, распада я°-мезона на два у Кванта с последующей конверсией их в электрон-позитронные пары). [c.165]

В последующих опытах с ксеноном были получены более определенные результаты, из которых следует, что [c.265]

ТТ этана ТТ метана ТК метана ТТ криптона ТК криптона ТТ ксенона ТК ксенона РЖП ксенона [c.175]

При использовании вольфрама в качестве нити накала воз.ни-кают некоторые технические трудности. Дело в том, что накалива-ине нити вольфрама до температуры выше 2500 К приводит к силь-liOf.sy испарению (распылению) нити внутрь пустотного стеклянного баллона-лампы, что является npn4Hrioii весьма быстрого выхода ее из строя. Чтобы заметно уменьшить скорость распыления вольфрама и тем самым увеличить срок службы лампы при более высокой температуре, было предложено заполнять лампы инертными газами — аргоном или смесью криптона и ксенона с примесью азота при давлении ат. В подобных газонаполненных лампах вольфрам моуКно накалять до температуры выше 3000 К- Оказалось, что, хотя спектральный состав излучения в газонаполненных лампах улучшается, светоотдача остается такой же, как у вакуумных ламп п )И более низкой температуре. Причиной ухудшения светоотдачи является утечка энергии вследствие теплообмена между нитью и газом, обусловленного теплопроводностью и конвекцией. [c.376]

Если продукты деления образовались в реакторе с небольшой удельной мощностью (несколько киловатт на килограмм) и в результате сравнительно небольшой кампании (7< 180 дней), то горючее доступно для переработки уже через несколько месяцев. Например, после четырехмесячной выдержки удельная активность смеси продуктов деления уменьшается примерно в 30 раз, а у-эквивалент —в 50 раз [1]. С точки зрения защиты большой срок выдержки необходим еще и для того, чтобы максимально распались летучие продукты деления — изотопы радиоактивного иода (в основном 1 с 7 )/2 = 8,05 дня) и ксенона (в основном Хе с 7)/2 = 5,29 дня). Кроме того, такая выдержка необходима для распада изотопа Ва , дочерний продукт которого Еа имеют наиболее проникающие у-кванты (период полураспада Ва 71/2=12,8 дня). На рис. 13.4 показано изменение эффективного спектра у-излучения смеси продуктов деления в реакторе на тепловых нейтронах [1] в зависимости от 7 и 7 Видно, что наиболее проникающая компонента с эффективной энергией 1 = 2,25 Мэе дает минимальный вклад при выдержке /= 1004-150 дней. Дальнейшее возрастание вклада жесткой компоненты происходит главным образом вследст- [c.190]

В пузырьковой камере плотность любой ЖИДК0С1И значительно выше плотности газа в камере Вильсона, поэтому в ней МОЖНО более эффективно проводить изучение взаимодействий быстрых заряженных частиц с атомными ядрами. Х1 ля наполнения пузырьковых камер используют жидкий водород, пропан, ксенон и некоторые другие жидкости. [c.328]

При принятых знаках в балансовом энергетическом уравнения (1) лишь одна из пяти индивидуальных энергий в критическом состоянии термомеханического вещества отрицательна — это энергия притяжения все остальные имеют знак плюс. Максимальная дол приходится на колебательную энергию, минимальная на тепловуы они разнятся почти в семь раз. Для неона, аргоНа, криптона и ксенона расчеты проводились трояко [c.35]

Первый опыт по обнаружению взаимодействия нейтрона с электронами был поставлен в 1947 г. Ферми. В качестве вещества для исследования был выбран благородный газ ксенон, электроны которого замыкают оболочку и, следовательно, не создают результирующего магнитного поля. Ксенон облучался тепловыми нейтронами, которые выводились из тепловой колонны реактора в виде хорошо сколлимированного пучка. [c.265]

На рис. 9.9, а показаны семь виртуальных переходов, отвечающие семифотонной ионизации атома ксенона излучением рубинового лазера. Энергия ионизации атома в семь раз превышает в данном случае энергию фотона лазерного излучения. Схема опыта по наблюдению этого явления приведена на рис. 9.9, б. Излучение лазера / фокусируется в объем камеры 2, содержащей пары ксенона. Внутри камеры создается электрическое поле 3, которое вытягивает образующиеся ионы к электронному умножителю 4. Сам факт регистрации ионов ксенона служил доказательством того, что семифотонная ионизация действительно происходила. [c.228]

Физика низких температур (1956) -- [ c.44 ]

Машиностроительные материалы Краткий справочник Изд.2 (1969) -- [ c.286 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.387 ]

Материалы ядерных энергетических установок (1979) -- [ c.106 ]

Теплоэнергетика и теплотехника (1983) -- [ c.257 ]

Производство электрических источников света (1975) -- [ c.129 , c.137 , c.418 ]

Химия и радиоматериалы (1970) -- [ c.39 ]

Электротехнические материалы Издание 5 (1969) -- [ c.79 ]

Электротехнические материалы (1952) -- [ c.28 ]

Справочник по электротехническим материалам (1959) -- [ c.450 , c.455 ]

Справочник по теплофизическим свойствам газов и жидкостей (1963) -- [ c.530 , c.531 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.274 ]

Справочник по теплопроводности жидкостей и газов (1990) -- [ c.24 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.339 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...