Магнитные Теплоемкость

Температура сверхпроводящего перехода определяется как средняя точка перехода, которая, по-видимому, не зависит от метода наблюдения по взаимоиндукции, сопротивлению или теплоемкости [72] (рис. 4.22). Общепринятым при воспроизведении температуры перехода является метод взаимоиндукции на переменном токе. В сверхпроводниках первого рода ниже температуры перехода весь магнитный поток выталкивается из металла. Это явление называется эффектом Мейсснера. Выталкивание потока можно наблюдать при использовании моста взаимоиндукции. Для компенсации внешних магнитных полей применяются дополнительные катушки Гельмгольца. Ток в катушках Гельмгольца может устанавливаться по максимальному значению Гс, соответствующему нулевому магнитному полю в сверхпроводнике. [c.167]

Рис. 4.22. Температурные зависимости теплоемкости (1), магнитной восприимчивости (2) и электрического сопротивления (3) вблизи сверхпроводящего перехода индия, определенные в двух отдельных экспериментах. Соответствие значений температур, полученных при разных методах измерений, тщательно контролировалось по второму образцу индия [72].

Полиморфное превращение сопровождается скачкообразным изменением свойств металлов или сплавов удельного объема, теплоемкости, теплопроводности, электропроводности, магнитных свойств механических и химических свойств и т. д. [c.41]

Теплоемкость Сх вблизи 0°К изменяется приблизительна пропорционально 3-й степени температуры, поэтому эффективность магнитного охлаждения согласно (19.18) должна по мере приближения к абсолютному нулю резко возрастать. Однако-при низких температурах неверными становятся допущения, сделанные при выводе этой формулы, и прежде всего уравнение состояния (19.17). [c.164]

Здесь — теплоемкость при постоянной намагниченности. С—постоянная Кюри, Ь — постоянная в выражении для теплоемкости (с = Ь/Т величина Ь определяется расщеплением низшего уровня в кристаллическом электрическом поле, магнитным взаимодействием магнитных диполей, а также обменным взаимодействием). [c.401]

Приме ром такой системы могут служить ферромаг-иетики, для которых можно записать уравнения (5-7) — (5-12), если в них провести замену эквивалентных физических величин Н—и( з—/7кр) М—>-(р—Ркр) X— — др/др)-, Сн— -с , где Н и М — напряженность магнитного поля и магнитный момент х=(дМ 1дН)т] Сн — магнитная теплоемкость. В бинарной двухфазной системе жидкость — жидкость (гл. 10) кривая сосуществования фаз вблизи критической точки раствора является симметричной параболой (в Т, х-диафамме). Точные [c.99]

Расщепление на два дублета основного состояния хромокалиевых квасцов, Сга (504)3K2SO4 24НаО при нулевом поле соответствует температуре 6о = 0,25°К. Построить график температурной зависимости удельной магнитной теплоемкости в интервале температур ниже 1 °К- Сравнить удельную теплоемкость данной соли с удельной теплоемкостью какого-либо металла в том же температурном интервале. Рассчитать температуру такой соли после выключения поля Я= 15 10 э, если начальная температура соли 1,5°К. [c.52]

Очевидно, наиболее пригодны для адиабатического размагничивания те вещества, у которых неизбежное уменьшение энтропии с температурой в нулевом поле начинает проявляться при минимально возможной температуре. Обычно используют парамагнитные соли, в которых магнитные ионы обладают глубоко лежащими оболочками (чтобы свести к минимуму расщепление в кристаллическом поле) и расположены далеко друг от друга (чтобы свести к минимуму магнитное взаимодействие). Препятствием тут оказывается, очевидно, уменьшение магнитной теплоемкости при понижении концентрации магнитных ионов. Из используемых в настоящее время веществ наиболее популярны соединения типа e2Mgg(NOз)l2-241-120. [c.277]

Простая модель электронного газа, созданная Друде в 1900 г., успещно предсказала законы Ома и Видемана — Франца. Однако она не объяснила зависимость электропроводности от температуры, а также магнитные свойства и малую величину электронной теплоемкости по сравнению с классическим значением 3/ . В настоящее время ясно, почему удельное сопротивление особо чистых металлов падает от типичного для комнатных температур значения 10 мкОм см до значения менее 10 з мкОм -см при температуре жидкого гелия в то время как удельное сопротивление концентрированного сплава падает всего в два раза в том же диапазоне температур. Поведение полупроводников также хорошо понято удельное сопротивление экспоненциально возрастает при уменьшении температуры, и при очень низких температурах чистые полупроводники становятся хорошими диэлектриками. Добавка в образец полупроводника небольшого количества примесей чаще всего существенно уменьшает удельное сопротивление (в противоположность чистым металлам, в которых наличие примесей ведет к увеличению удельного сопротивления). [c.187]

Номограмма состоит из "пзех шкал мерности энергии, субстанции и формы. Мерность субстанции является ее основной характеристикой, инте-тральной по своей сути. В нее входит комплекс физико-химических и термодинамических показателей (теплоемкость С, магнитная проницаемость, ц, ди-элекфическая проницаемость и др.), учитывающих тепловые, магнитные и элекгрические свойства субстанции [c.62]

Частными случаями подобных возбуждешш являются уже рассмотренные решеточные волны и внешние электроны атомов в металлах (см. разделы 3 и 4). Кроме них, на величину теплоемкости, а следовательно, и на величину теплопроводности могут оказать влияние следующие возбуждения спиновые, магнитного момента, вращение п ориентация молекул и другие эффекты нереунорядочеипя и движения атомов. Во всех этих случаях влияние на теплопроводность может быть двояким с одной стороны, может появиться дополнительный механизм теплопроводности, а с другой—эти добавочные возбуждения могут действовать как дополнительный механизм рассеяния, ибо они взаимодействуют с остальными возбуждениями (например, решеточными волнами). Излон онпое выше можно проиллюстрировать на примере электронов проводимости в решетке. В разделе 3 рассмотрена дополнительная теплопроводность электронами проводимости, а в разделе 4 показано, что теплопроводность посредством решеточных волн уменьшается из-за взаимодействии последних с электронами проводимости. [c.254]

Термометры. При создании термометра можно исходить из любого физического свойства, меняющегося с температурой в нужном интервале, однако для исиользования такого термометра в калориметрии необходимо, чтобы это свойство удовлетворяло некоторым дополнительным условиям. Так, это зависящее от температуры свойство Т) должно измеряться с достаточной точностью, обладать хорошей воспроизводимостью (по крайней мере за время измерений) и иметь значительный температурный коэффициент (ih) d /dT). Теплоемкость термометра должна быть малой по сравнению с Собр. он должен легко приводиться в тепловой контакт с образцом, а также не вызывать значительных нежелательных потоков тепла между калориметром и окружающей средой. При самом измерении не должно происходить выделения большого количества тепла. Желательно также, хотя это и не всегда существенно, чтобы показания такого термометра не зависели от магнитного поля и чтобы они хорошо воспроизводились после отогрева и повторного охлаждения. [c.329]

С таким механизмом связаны, по-впди-мому, и аномалии в поведении теплоемкости разбавленных парамагнитных солей (см. п. 35). В случае редкоземельных элементов точный анализ явления сильно усложняется в связи с магнитным взаимодействием. Паркинсон и др. из результатов измерений на гидратированных сульфатах рассматриваемых редкоземельных элементов вычислили соответствующее расщепление уровней и связанный с ним вклад в теплоемкость, которую сравнили затем с экспериментально измеренными значениями избыточной теплоемкости. Учитывая всю сложность такого рода расчетов, названные авторы нашли, что предложенное ими объяснение, по-видимому, правильно, так как теоретические результаты достаточно хорошо согласуются с данными калориметрических измерений. [c.343]

Скачку теплоемкости (ДС)то, который, согласно измерениям Кока и Кеезома, составляет 1,9 мджоулъ1моль-град по соотношению (20.1) соответствует ъелячияА =0,85 мджоу ль/моль-град . Это значение меньше полученных непосредственно из и из данных по критическому магнитному полю. [c.344]

Некоторые магнитные свойства медно-никелевых сплавов согласуются с этими предположениями. Однако теплоемкость, как это следует из измерений на ряде сплавов, проведенных Кеезомом п Карелмейером [171, 172], пе обнаруживает резкого изменения прп критической концентрации. Значение (, приводимое этими авторами для сплавов, содержащих 20, 40, 60 и 80% меди, а также для чистых меди и никеля, дано на фиг. 23. Как легко видеть, при содержании меди, равном 60%, у имеет почти такую же величину, как и для чистого никеля. [c.360]

С того времени было выполнено очень много работ по этому вопросу. Была завершена термодинамическая теория, связывающая теплоту перехода, изменення энтропии и теплоемкости с зависимостью критического магнитного поля от температуры. Для многих чистых металлов и сплавов были проведены измерения теилоемкости, результаты которых в целом ряде случаев прекрасно согласуются с результатами измерений критического магнитного ноля. Однако до сих пор вопрос о теплоемкости сверхироводип-ков нельзя считать решенным в основном потому, что пока пе создана достаточно удовлетворительная микроскопическая теория этого явления. [c.361]

Переходы Шоттки в парамагнитных нонах. Метод Шоттки находит себе наиболее обширное применение при изучении солей, содержащих невзаимодействующие парамагнитные ионы. Многие такие соли, в основном квасцы и соли Туттона, в которых кристаллизационная вода обеспечивает необходимое резведение парамагнитных ионов, использовались для достижения очень низких температур (до 10 °К) с помощью адиабатического размагничивания. Так как данные по теплоемкости таких солей будут приведены в дальнейшем, здесь мы обсудим лишь некоторые измерения на солях, которые не использовались для магнитного охлаждения. [c.367]

Рассмотрение частного случая. Рассмотрим в качестве примера соль СиС12-2НзО, свойства которой хорошо изучены и которая не представляег собой слишком сложный случай антиферромагнетизма. Решетка этой солп обладает орторомбической симметрией. В Лейдене были изучены намагниченность в постоянных п переменных магнитных полях [137, 138], теплоемкость [139], электронный резонанс [140, 141] п протонный резонанс [142, 143] этой соли. [c.412]

Эти формулы относятся к случаю, описаппому в п. 3, когда как S, так и М являются функциями только /У/Г. И течение адиабатического размагничивания S является постоянной, поэтому М. постоянно, а Т падает пропорционально Н. Естественно, что в этих условиях величина (oM/d//)g (иногда называемая адиабатической восприимчивостью ) равна нулю для любых значений // и Г и что теплоемкость при постоянном магнитном моменте см, равная Т д8 дТ)м, также равна нулю (так же, как и теплоемкость в поле, равном нулю, с ). [c.462]

Очевидно, что указанные выше условия не могут быть удовлетворены вплоть до нулевого значения поля. ГЗозникают отклонения, обусловленные взаимодействиями в кристалле их влияние на функцию распределения будет обсуж ено более подробно ниже, где показано, что для температур, при которых кТ велико по сравнению с расстояниями между уровнями, влияние этих взаимодействий на магнитный момент мало, но теплоемкость при постоянном магнитном моменте уже не равна нулю, а удовлетворяет соотношению [c.462]

Необходимо сделать еще несколько замечаний об области температур, в которой теплоемкость соли уже не может быть представлена только членом, ироиорциональньш 1/Т . Здесь трудность заключается в том, что в области, в которой разложение в ряд Ван-Флека перестает быстро сходиться, вычисление еще нескольких добавочных членов не представляет большой ценности, поскольку необходимо учитывать весь ряд в целом. Кроме того, если уширение уровней, обусловленное магнитным взаимодействием, не является действительно малым по сравнению со штарковским расщеплением, то оба максимума теплоемкости частично накладываются друг на друга, и вся задача становится исключительно сложной (даже если полностью пренебречь сверхтонким расщеплением и обменным взаимодействием). Мо- [c.468]

Поскольку единственный изотоп Сг , обладающий ядериым спином, присутствует в количестве всего 9,4% и его спин имеет значение /2, влиянием сверхтонкой структуры на теплоемкость можно пренебречь [124, 125]. Обменные эффекты в хромовых квасцах также малы. Вклад магнитного взаимодействия в теплоемкость может быть определен с помощью формулы (32.11), где [49] [c.470]

Другой замечательный факт заключается в следующем. В п. 5 указывалось, что в случае, когда штарковское расщепление и магнитное взаимодействие имеют различный порядок величины, кривая эитропип как функции температуры может иметь горизонтальную часть между т п 6. Кривая зависимости S от Т для хромо-калиеиых квасцов действительно имеет такую горизонтальную часть (см., например, фиг. 19), однако она расположена не при iS =i ln2, как следовало бы ожидать, а при значительно более низком значении энтропии. Это, одиако, находится в качественном согласии с данными Блини о теплоемкости, поскольку из рассмотрения фиг. 18 ясно, что кривая А соответствует большему значению эптрошш, чем кривая С. [c.477]

Эксперименты были повторены де-Клерком и Полдером [116], которые исследовали порошкообразный образец, имевший форму эллипсоида и содержавший одни ион хрома на 13 ионов алюминия. Результаты приведены в табл. 5. При расчете теоретических значений Ттеор. иреднолагалось, что магнитным взаимодействием можно полностью пренебречь (t = 0). Трз Д-ность вычисления энтропии состояла в определении поправки на теплоемкость решетки. Поскольку эффективное значение решеточной теило- [c.478]

Вследствие большого значения параметра расщепления размагничивания от сравнительно слабых нолей (для 1<оторых уменьшение энтропии меньше Л1п2) приводят к несколько более высоким температурам, чем в случае неразбавленной соли. Это видно из анализа фиг. 19, на которой нанесена зависимость Гд. от энтронин как для разбавленных, так и для неразбавленных хромо-калиевых квасцов. В этой области значений энтронии применение разбавленной соли не дает преимуществ по сравнению с неразбавленным веществом. Однако при очень сильных полях, когда уменьшение энтропии больше 7 1н2, размагничивание приводит к температурам, при которых существенный вклад в теплоемкость дает только магнитное взаимодействие. [c.479]

Высокотемпературная часть кривой теплоемкости может быть получена из экспериментов Бензи и Кука по парамагнитной релаксации. Они нашли, что rV-ff = 3,9-10 , тогда как магнитное дипольпое взаимодействие [см. (39.1)] может дать только 0,3-10 . Исследования с разбавленным образцом показали, что свсфхтоикое расщепление (обусловлеппое изотопами и Ti , которые содержатся в титане в количестве 13%) [c.486]

Вклад в теплоемкость магнитного дипольиого взаимодействия [согласно (32.2), с = 0,00677 и (> = 17,6] составляет T /R= Вклад [c.492]

Примем в качестве среднего значения полной теплоемкости значение 7 /i = 6,0-10 и вычтем вклад магнитного дипольного взаимодействия и сверхтонкого расщепления, тогда обменным взаимодействиям будет соответствовать 3,6-10". Если предположить, что обмен является совершенно изотропным, и принять значение в, полученное де-Клерком, то, по соотпо-шению Опеховского (32.9), число соседних ионов, между которыми имеет место обмен, равно одиннадцати, если же использовать в, полученное Гар- [c.492]

Вклад магнитного дипольного взаимоде11Ствия в теплоемкость неразбавленной соли должен рассчитываться но формулам (32.2) и (32.3) с <2=17,6. Поскольку fj сильно анизотропно, представляется правильным подставить вместо g его среднее значение для трех главных осей, т. о. / =20,1. При этоммыполучаем -7 7Д = 21,8-10 . Если из полной теплоемкости вычесть части, обусловленные сверхтонким расщеплением п динольным взаимодействием, то обменному взаимодействию будет соответствовать всего 5-10 , [c.496]

Ниже 1° К наблюдалось заметное возрастание теплоемкости, Блини и Инграм высказали предположение, что это обусловлено сверхтонким рас-ш,еплением или магнитным взаимодействием последнее вероятнее, поскольку сульфат кобальта является довольно концентрированной солью. [c.497]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитные Теплоемкость : [c.248] [c.428] [c.445] [c.411] [c.121] [c.255] [c.364] [c.373] [c.400] [c.409] [c.412] [c.429] [c.429] [c.468] [c.475] [c.482] [c.486] [c.488] [c.490] [c.498] [c.502]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...