Теплоемкость магнитном поле

Температура сверхпроводящего перехода определяется как средняя точка перехода, которая, по-видимому, не зависит от метода наблюдения по взаимоиндукции, сопротивлению или теплоемкости [72] (рис. 4.22). Общепринятым при воспроизведении температуры перехода является метод взаимоиндукции на переменном токе. В сверхпроводниках первого рода ниже температуры перехода весь магнитный поток выталкивается из металла. Это явление называется эффектом Мейсснера. Выталкивание потока можно наблюдать при использовании моста взаимоиндукции. Для компенсации внешних магнитных полей применяются дополнительные катушки Гельмгольца. Ток в катушках Гельмгольца может устанавливаться по максимальному значению Гс, соответствующему нулевому магнитному полю в сверхпроводнике. [c.167]

Температурный ход теплоемкости при сверхпроводящем переходе (при отсутствии магнитного поля) изображен кривой на рис. 44. [c.241]

Поведение аналогичных характеристик различных систем описывается одноименными критическими показателями, хотя по значению они отличаются для разных систем. Так, поведение теплоемкости при постоянной термодинамической силе (теплоемкость жидкости при постоянном давлении Ср, теплоемкость ферромагнетика в постоянном магнитном поле Сн и др.) при Т<Ткр описывается асимптотическим законом [c.176]

Так как у парамагнитных тел Р (>0, а при выключении магнитного поля йВ < о, то йТ << 0, т. е, адиабатическое размагничивание сопровождается понижением температуры. При низких температурах теплоемкость кристалла Су Т , поэтому 57 со МТ йВ, т. е. охлаждение является весьма значительным. [c.179]

Решение. Зависимость теплоемкости Сн от температуры и напряженности магнитного поля выражается формулой [c.167]

Так как у парамагнитных тел Р > О, а при выключении магнитного поля dB < О, то йТ < 0. Адиабатическое размагничивание сопровождается значительным понижением температуры (при низких температурах теплоемкость кристалла Су и поэтому dT T dB). [c.296]

Различные виды анализа, выполняемые в программных системах первой, второй и третьей групп, основаны на классических инженерных подходах к разработке математических моделей поведения изделия при различных воздействиях. В конечно-элементной постановке задачи моделирования исследуемая область предварительно разбивается на ограниченное множество конечных элементов, связанных между собой конечным числом узлов. Искомыми переменными уравнений математических моделей являются перемещения, повороты, температура, давление, скорость, потенциалы электрических или магнитных полей. Эти переменные определяют степени свободы узлов. Их конкретное содержание зависит от типа (физической природы) элемента, который связан с данным узлом. Например в задачах прочностного анализа для каждого элемента с учетом степеней свободы его узлов могут быть сформированы матрицы масс, жесткости (или теплопроводности) и сопротивления (или удельной теплоемкости). Множество степеней свободы, определяющих состояние всей системы в данный мо- [c.58]

По аналогии с изобарной и изохорной теплоемкостями для магнетиков ВВОДЯТСЯ понятия теплоемкости при постоянной напряженности магнитного поля и теплоемкости при постоянной намагниченности j. Если эти теплоемкости рассматриваются в условиях постоянства давления среды, в которую помещен магнетик, то они обозначаются соответственно с , р и j,,,. При этом [c.53]

Это уравнение показывает, насколько изменяется изобарная теплоемкость магнетика под действием магнитного поля. [c.57]

Рис. зло. Удельная теплоемкость С наночастиц серебра диаметром 10 нм при Г < 10 К (измерения выполнены в магнитном поле с индукцией 6 Тл) [c.86]

Теплоемкость — одно из наиболее изученных свойств наночастиц. Интересны результаты исследования теплоемкости коллоидных наночастиц Ag и Аи в области очень низких температур 0,05—10,0 К в магнитном поле с плотностью магнитного потока 5 от О до 6 Тл [291]. При Г > 1 К теплоемкость наночастиц Ag d = 10 нм) и Au (d = 4,6 и 18 нм) в 3—10 раз больше тако-у, вой массивных образцов. Теплоемкость самых крупных частиц Ли ( = 18 нм) в области 0,2—1,0 К почти совпадает с ее величиной для массивного образца. С уменьшением размера частиц Аи от 18 до 6 нм дополнительный положительный вклад в теплоемкость сначала растет, а при дальнейшем уменьшении диаметра до 4 нм несколько понижается, но не исчезает и остается положительным даже для кластеров Аи, размером 1,5 нм. Измерения теплоемкости наночастиц серебра Ag в магнитном поле с В = 6 Тл обнаружили квантовый размерный эффект при Г < 1 К теплоемкость наночастиц Ag была меньше, а при Г > 1 К — больше таковой массивного серебра (рис. 3.10). Этот экспериментальный результат хорошо согласуется с теоретическими выводами [285] о квантовом размерном эффекте теплоемкости наночастиц. Аналогичный эффект на коллоидных частицах Аи наблюдать не смогли, так как их теплоемкость с ростом плотности магнитного потока становится неизмеримо мала. [c.86]

Электролизер для получения алюминия — сложный электрометаллургический агрегат. Конструктивное и технологическое состояние процесса оценивается параметрами — геометрическими (длина, ширина, площадь, объем и т.д.), электрическими (напряжение, сила тока, мощность, электрическое сопротивление), магнитными (напряженность и индукция магнитного поля электромагнитная сила и т.д). Тепловые характеристики определяются тепловыми и энергетическими параметрами — температурой, теплопроводностью, теплоемкостью и пр. Значение каждого из этих параметров позволяет оценить те или иные особенности работы электролизера. Для измерения каждого из этих параметров применяются различные методы, специальные приборы и приспособления. [c.355]

Изотермический переход из сверхпроводящего состояния в нормальное в присутствии магнитного поля связан с поглощением теплоты и скачкообразным изменением теплоемкости и теплопроводности. [c.242]

Выражение для теплоемкости может быть получено из (80.11) дифференцированием по Т, однако, ввиду его громоздкости, мы его не приводим. В отсутствие магнитного поля г = 0 выражение (80.11) существенно упрощается [c.436]

Переход из нормального состояния в сверхпроводящее является обратимым и происходит как фазовое превращение 2-го рода, сопровождающееся скачком теплоемкости. Ниже критической температуры сверхпроводящее состояние может быть разрушено наложением магнитного поля не меньше некоторого критического значения Як, величина которого зависит от температуры, [c.301]

Термометры. При создании термометра можно исходить из любого физического свойства, меняющегося с температурой в нужном интервале, однако для исиользования такого термометра в калориметрии необходимо, чтобы это свойство удовлетворяло некоторым дополнительным условиям. Так, это зависящее от температуры свойство Т) должно измеряться с достаточной точностью, обладать хорошей воспроизводимостью (по крайней мере за время измерений) и иметь значительный температурный коэффициент (ih) d /dT). Теплоемкость термометра должна быть малой по сравнению с Собр. он должен легко приводиться в тепловой контакт с образцом, а также не вызывать значительных нежелательных потоков тепла между калориметром и окружающей средой. При самом измерении не должно происходить выделения большого количества тепла. Желательно также, хотя это и не всегда существенно, чтобы показания такого термометра не зависели от магнитного поля и чтобы они хорошо воспроизводились после отогрева и повторного охлаждения. [c.329]

Скачку теплоемкости (ДС)то, который, согласно измерениям Кока и Кеезома, составляет 1,9 мджоулъ1моль-град по соотношению (20.1) соответствует ъелячияА =0,85 мджоу ль/моль-град . Это значение меньше полученных непосредственно из и из данных по критическому магнитному полю. [c.344]

С того времени было выполнено очень много работ по этому вопросу. Была завершена термодинамическая теория, связывающая теплоту перехода, изменення энтропии и теплоемкости с зависимостью критического магнитного поля от температуры. Для многих чистых металлов и сплавов были проведены измерения теилоемкости, результаты которых в целом ряде случаев прекрасно согласуются с результатами измерений критического магнитного ноля. Однако до сих пор вопрос о теплоемкости сверхироводип-ков нельзя считать решенным в основном потому, что пока пе создана достаточно удовлетворительная микроскопическая теория этого явления. [c.361]

Рассмотрение частного случая. Рассмотрим в качестве примера соль СиС12-2НзО, свойства которой хорошо изучены и которая не представляег собой слишком сложный случай антиферромагнетизма. Решетка этой солп обладает орторомбической симметрией. В Лейдене были изучены намагниченность в постоянных п переменных магнитных полях [137, 138], теплоемкость [139], электронный резонанс [140, 141] п протонный резонанс [142, 143] этой соли. [c.412]

Эти формулы относятся к случаю, описаппому в п. 3, когда как S, так и М являются функциями только /У/Г. И течение адиабатического размагничивания S является постоянной, поэтому М. постоянно, а Т падает пропорционально Н. Естественно, что в этих условиях величина (oM/d//)g (иногда называемая адиабатической восприимчивостью ) равна нулю для любых значений // и Г и что теплоемкость при постоянном магнитном моменте см, равная Т д8 дТ)м, также равна нулю (так же, как и теплоемкость в поле, равном нулю, с ). [c.462]

В холодильной машине Хира, Барнеса н Доуита полный цикл проходился за 2. ими пз них 43 сек занимал путь А В и 49 сек D. Иача.яьное поле составляло 7000 эрстед. Поле в точке С всегда было равно 3000 эрстед, поле в точке D уменьшалось в ходе процесса охлаждения от 1800 до 300 эрстед. Если блок хромо-кали-евых квасцов R поддерживался в постоянном поле, равном 3000 эрстед, то температура 0,3° К достигалась примерно через 40 мин., а температура 0,2° К достигалась за 1,5 часа. Скорость отвода тепла при 0,55° К составляла 4,2-10 эрг за один цикл, а при 0,26° К--0,85-10 эрг за цикл. Если к Л не прикладывалось магнитное поле, то теплоемкость Я была настолько малой, что температура в 0,3° К достигалась за время, по превышавшее 6 мин. [c.596]

Это выражение для скачка теплоемкости при сверхпроводящем переходе при отсутствии магнитного поля называется формулой Рутгерса. Из нее следует, что s> . Формула Рутгерса хорошо [c.240]

Это выражение для скачка теплоемкости при сверхпроводящем переходе при отсутствии магнитного поля называется формулой Рутгерса. Из нее следует, что s> n- Формула Рутгерса хорошо согласуется с экспериментальными данными, как это видно из таблицы [c.168]

Приме ром такой системы могут служить ферромаг-иетики, для которых можно записать уравнения (5-7) — (5-12), если в них провести замену эквивалентных физических величин Н—и( з—/7кр) М—>-(р—Ркр) X— — др/др)-, Сн— -с , где Н и М — напряженность магнитного поля и магнитный момент х=(дМ 1дН)т] Сн — магнитная теплоемкость. В бинарной двухфазной системе жидкость — жидкость (гл. 10) кривая сосуществования фаз вблизи критической точки раствора является симметричной параболой (в Т, х-диафамме). Точные [c.99]

Не зависит от наличия магнитного поля и удельная теплоемкость плазмы при постоянном обгюме [c.406]

ПРАВИЛО [буравчика если ввинчивать буравчик по направлению вектора плотности тока в проводнике, то направление движения рукоятки буравчика укажет направление линий магнитной индукции векторного многоугольника сумма нескольких векторов есть вектор, который изображается замыкающей стороной ломаной линии, составленной из слагаемых векторов, проведенных параллельным переносом Дюлонга и Пти молярная теплоемкость всех химически простых кристаллических твердых тел приблизительно равна 25,12 Дж/моль К) левой руки если расположить ладонь левой руки так, чтобы вектор индукции магнитного поля входил в ладонь, а четыре вытянутых пальца совпадали с направлением электрического тока в проводнике, то отставленный большой палец укажет направление силы Ампера, действующей на проводник в ма1нитном поле Ленца индукционный ток всегда имеет такое направление, что ею [c.262]

Это уравнение, определяющее величину скачка теплоемкостей fj р на линии фазового перехода из сверхпроводящего в нормальное состояние в отсутствие внешнего магнитного поля, носит название формулы Рутгерса. [c.133]

Изменение теплоемкости монокристаллического нидия (чистота 99,999 7о) в магнитном поле [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...