Колебательные частоты (см. также Основные частоты)

Важным параметром, характеризующим механизм как источник вибрации, является величина излучаемой в опоры колебательной мощности (см. [22, а также гл. XIV). По спектру колебательной мощности можно установить, какой источник дает наибольший вклад а виброакустическое поле например, у роторных механизмов основное излучение происходит на частоте вращения неуравновешенного ротора. [c.414]

К счастью, и здесь имеется способ, позволяющий несколько обезвредить мешающее действие стоячих волн. С этой целью к излучателю подводится воющий тон, т. е. частота колебаний периодически меняется в пределах некоторого диапазона столь быстро, что стоячие волны не образуются. Как известно, для образования стоячей волны требуется некоторое время, равное, по крайней мере, удвоенному времени пробега волны от одной отражающей поверхности до другой. Воющий тон можно получить при помощи быстро вращающегося переменного конденсатора Д С, подключенного параллельно основному конденсатору колебательного контура. На фиг. 480,6 показано, какой вид принимает характеристика, изображенная на фиг. 480, а, при использовании воющего тона (частотной модуляции) ( А С=70 см). Число пиков и неравномерность характеристики значительно уменьшаются. Вопрос о правильном выборе диапазона модуляции и об оптимальной форме модуляционной характеристики подробно исследован в работе Крузе [1141] (см. также [2605]). [c.435]

Амплитуды и фазы основных спектральных гармоник несут информацию о детерминированной составляющей колебательного процесса. Наряду с этим важна и шумовая составляющая, обусловленная статистическим характером возбуждения. Анализ шумовой составляющей также необходимо проводить в определенных полосах частот. Например, для определения уровня шума можно использовать построение одномерной плотности распределения колебательного процесса в узкой полосе частот. Уровень шума в октавной полосе зубцовой частоты, как показывают рис. 5 и 6, существенно зависит от величины нагружающего момента Л4дв. Так, на рис. 5 одномерная плотность распределения Р (Xi) близка к нормальной, что свидетельствует о высоком уровне шума [18]. С увеличением Мдв уровень шума снижается и плотность распределения P xi) приближается к плотности распределения синусоиды со случайнойфазой (см.рис.6). [c.49]

Грампластинка скользящего тона предназначена для снятия амплитудно-частотных характеристик. Она содержит запись сигнала изменяющейся частоты от 20 до 20 ООО Гц. Частотный масштаб скользящего тона , воспроизводимого с пластинки, должен совпадать с масштабом диаграммной ленты, используемой в самопишущем регистраторе уровня. Звуковые канавки выполнены в виде отдельных зон поперечной и глубинной записи, а также записи сигналов левого и правого каналов. Эффективное значение колебательной скорости на частоте 1000 Гц при поперечной записи — 2,54 см/с. Поскольку увеличивать колебательную скорость на более высоких частотах недопустимо из-за возникновения эффекта неогибания, на более высоких частотах принят режим постоянства на более низких частотах в соответствии с ГОСТ 7893—72 принят спад достигающий на частоте 20 Гц 19,3 дБ. Записи скользящего тона предшествует сигнал частоты 1000 Гц, служащий для установки в исходное положение измерительной аппаратуры с самописцем. Диаграммная лента приходит в движение при прекращении сигнала частоты 1000 Гц. Особые грампластинки выпускают для измерения переходного затухания между каналами. Их основные параметры приведены в табл. 9.5. [c.229]

Две электронные полосы в полученных матричных спектрах отнесены к молекуле TaOj. Они представляют собой серии, соответствующие частоте колебания 280 м (вероятно, деформационное колебание) поэтому можно сделать вывод, что молекула состоит по крайней мере из трех атомов. Наблюдается такж е Ч ерия более слабых колебательных полос с той же частотой, отстоящая от основной серии на 935 сМ"Ч что, по-видимому, соответствует частоте валентного колебания Та—О. Две полосы в ИК-спектре при 971 и 912 см" сдвигаются (как и предсказывалось теоретически для TaOg) при полном изотопном замещении на 1 0. Спектр с частичным замещением на 0 оказался более сложным, вероятно, из-за наличия [c.148]

Переходы между невырожденным и вырожденным колебательными уровнями перпендикулярные полосы. Для молекулы, являющейся симметричным волчком в силу своей симметрии, перпендикулярные полосы (Мг = 0) возникают только в результате переходов между колебательными состояниями, из которых, по крайней мере, одно вырожденное (см. табл. 55). Сначала мы рассмотрим случай, когда верхнее состояние является вырожденным, а нижнее— невырожденным (это, например, имеет место для основных частот вырожденных колебаний). Такая полоса, разумеется, весьма напоминает перпендикулярную полосу, рассмотренную ранее (см. фиг. 128). Расщепление вырожденного колебательного уровня вследствие сил Кориолиса (фиг. 118) не приводит к расп1еплению линий полосы (подполос), так как при ДЛ ==4 1 с нижним невырожденным состоянием комбинируют только уровни )-1, а при —1—только уровни —I (согласно правилу о том, что между собой комбинируют только вращательные уровни с одинаковой по.нюй симметрией, а также согласно правилу отбора для уровне - -1 и —/). [c.457]

Рассмотрим в качестве примера молекулу Н2О. Электронная конфигурация ее основного состояния была приведена в табл. 33 (см. также табл. 41). Из занятых орбиталей в основном состоянии самой верхней орбиталью будет несвязывающая орбиталь 151. Следовательно, можно ожидать, что основное состояние иона НгО" , получающегося при удалении электрона с этой орбитали, должно быть практически столь же стабильно, что и основное состояние молекулы Н2О. Такую же стабильность можно ожидать и для тех ридберговских состояний молекулы Н2О, которые сходятся к основному состоянию иона НгО . Наблюдаемые состояния (Прайс [1015] и Джонс [631]) подтверждают этот вывод межъядерное расстояние ОН и валентный угол Н — О — Н, а также колебательные частоты отличаются лишь очень слабо от соответствующих значений для основного состояния. Как следствие, О—0-полосы определенно являются наиболее интенсивными в каждой системе полос, соответствующих переходам из основного состояния в ридберговское. Подобные же выводы можно сделать и относительно ридберговских состояний молекулы НзЗ (Прайс [1015] и Ватанабе и Джурса [1274]). [c.427]

Y ( 0 — частота центра линии поглощения, Vл — частота ЛИ) также важен учет сдвига центра линии поглощения давлением. Однако при решении задач атмосферного распространения, построении оптических моделей атмосферы,, оценках погрешностей спектроскопических методов зондирования газового состава этим фактором, как правило, пренебрегали. Причиной этого является недостаток информации о значениях коэффициентов сдвига центров колебательно-вращательных линий молекул атмосферных газов. В [9] приведены результаты измерения коэффициента самосдвига для линии азН (О, 0) полосы V2 аммиака, который втрое меньше коэффициента самоуширения для той же линии и равен (0,10 0,003) см атм Коэффициент сдвига центра линии СН4 3,39 мкм давлением воздуха составляет величину на порядок меньше [2]. Лишь недавно, в описанных в предыдущей главе экспериментах, выполненных на внутрирезонаторном и оптико-акустическом [39] спектрометрах, были измерены коэффициенты сдвига центров линий основного поглощающего газа атмосферы— паров Н2О — в видимом и ближнем ИК-диапазоне спектра давлением воздуха. В [39] сделаны оценки систематических погрешностей, возникающих при решении обратной задачи дистанционного зондирования газового состава и расчетах атмосферного пропускания, обусловленные неучетом этого эффекта. Кратко остановимся на этом вопросе. [c.198]

При конструировании новых, а также при модернизации существующих машин следует самым тщательным образом учитывать типовые требования по технике безопасности и производственной санитарии для проектирования различных путевых машин, разработанные ВНИИЖГом совместно с ЦНИИ МПС, проектно-конструкторскими организациями и согласованные с ЦК профсоюза рабочих железнодорожного транспорта и Министерством путей сообщения. В этом документе определены основные санитарно-гигиенические требования к устройству машин, требования к оптимальныхм размерам и оборудованию кабин, расположению рабочих мест, щитов и приборов управления, освещенности и звукоизоляции рабочих мест. Установлены предельно допустимые величины шума и вибрации на рабочих местах с учетом суммарного времени смены. Уровень шума в зависимости от частоты не должен превышать 80—90 дБ. Ускорение колебательных движений не должно быть больше 20 см/с2, а на нерезонансных для организма человека частотах — 60—80 см/с . Для вибрационного инструмента установлены допустимые величины вибрационного воздействия и веса самого инструмента. В зависимости от числа оборотов вибратора частота вибрации не должна превышать 20—30 Гц, а амплитуда колебаний—1—1,5 мм. [c.274]

Анализ инфракрасных полос, моменты инерции и междуатомные расстояния симметричных волчков. Если в параллельной полосе не разрешена тонкая структура К (т. е. при совпадении всех подполос), полоса имеет в основном ту же структуру, что и перпендикулярная полоса линейной молекулы, и мы можем найти значения вращательных постоянных В и В" таким же способом, как и ранее, а именно из комбинационных разностей (]) = = R J) — P J) и J) = R J— ) — P J- - ) соответственно (см. стр. 419). Применяя этот способ к параллельным полосам, воспроизведенным на фиг. 123 и 124, мы получаем постоянные В 1 наряду с другими величинами, собранными в приводимой ниже табл. 132. Разумеется, разность А,Р" ), полученная иэ различных параллельных полос одной и той же молекулы, должна быть одинаковой при каждом из значений У, если нижнее состояние является общим. Помимо этого, сумма частот двух последовательных линий в чисто вращательном спектре также должна быть точно равна соответствующему значеник> разности во вращательно-колебательном спектре [c.462]

Легко видеть, что если в спектре линейной молекулы проявляются возбужденные уровни пернендикулярного колебания (например, при испускании света или нри поглощении при высокой температуре), то колебательная структура спектра может оказаться чрезвычайно сложной, если электронно-колебательное взаид1одействие велико. По этой причине колебательный анализ группы полос Сз около 4050 Л (переход П — Ч]) представлял. значительные трудности, хотя молекула линейна как в верхнем, так и в нижнем состояниях. Здесь дело не только в сильном электронно-колеба-тельном взаимодействии, но также и в том, что частота V2 очень мала в основном состоянии (63,5 см ) и значительно больше (307 rлi ) в верхнем состоянии. По этим причинам переходы с Ду — +2, +4, обычно весьма слабые, обладают сравнительно большой интенсивностью, и, кроме того, горячие полосы очень интенсивны даже нри комнатной температуре. [c.159]

Анализ колебательной структуры основных полос на первый взгляд не представляет затруднений. Наиболее интенсивные полосы образуют довольно длинную прогрессию с частотой 1182 м , которая может быть интерпретирована как частота валентного колебания С — О в возбужденном состоянии vj. Каждая интенсивная полоса сопровождается короткими прогрессиями с частотами 824, 1322 и 2872 см , которые в свою очередь могут быть отнесены к деформационному колебанию (соответствующему неплоскому колебанию плоской молекулы (см. [23], стр. 324), деформационному колебанию группы СН2 и валентному колебанию связи СНг (Бранд [138]). Однако серьезные затруднения возникают при интерпретации горячих полос, расположенных с длинноволновой стороны основных полос, а также при интерпретации спектра испускания, наблюдаемого при флуоресценции (Герцберг и Франц [626], Градштейн [443]), в спектре электрического разряда (Шулер и Вёлдике [1115], Шулер и Рейнебек [1111], Дайн [332], Бранд [138]) и в спектре хемилюминесценции (Эмелиус [355], Пирс и Гейдон [32]). [c.528]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...