Внутренняя теплота фазового перехода

В отличие от Я (скрытой теплоты фазового превращения) Ди = и"—и называют внутренней теплотой фазового перехода и выражает затраты энергии на изменение агрегатного состояния. Здесь ps — давление фазового перехода. [c.11]

Т. е. теплота фазового перехода представляет собой сумму двух слагаемых, первое из которых есть разность удельных внутренних энергий обеих фаз, а второе — отнесенная к 1 кг вещества работа изменения удельного объема вещества от значения в первой фазе до значения во второй фазе. [c.223]

Термодинамические параметры состояния называют также функциями состояния или термодинамическими свойствами. Термодинамические свойства условно подразделяют на термические и калорические. К термическим свойствам относят температуру Т, давление р, плотность р, удельный объем и, а также термические коэффициенты изобарный коэффициент расширения а, изотермический коэффициент сжимаемости Р и изохорный коэффициент давления у (см. 2.2). К калорическим свойствам относят удельные внутреннюю энергию и, энтальпию И, изобарную и изохорную теплоемкости Ср и с энтропию s, а также производные от них. К термодинамическим свойствам также относят скорость звука а и величины, характеризующие фазовое равновесие давление (или температуру) и теплоту фазовых переходов, поверхностное натяжение а. [c.111]

Тепловая труба — специальное устройство для локального охлаждения (или обогрева) участка поверхности тела, в котором одновременно используется метод жидкостного охлаждения и обогрева. Она имеет герметичный, обычно цилиндрический, корпус (существуют также плоские трубы), на внутренней поверхности которого расположен капиллярно-пористый материал — фитиль, пропитанный ВЖ (теплоносителем). Один конец трубы — обогреваемый, а другой — охлаждаемый. Подводимый к концу трубы извне тепловой поток (например, от участка охлаждаемого с помощью трубы тела) испаряет ВЖ внутри трубы, и ее пары движутся по центральной части трубы к охлаждаемому извне концу, где они конденсируются. Выделяемая теплота фазового перехода может использоваться для обогрева участка тела. Жидкая фаза по фитилю возвращается в зону испарения. Поверхностная плотность теплового потока зависит от размеров обогреваемого и охлаждаемого участков тепловой трубы, поэтому имеется возможность концентрировать тепловой поток на одном из участков. Конструктивные особенности тепловых труб и области их применения рассмотрены в [10, 15, 51]. [c.392]

Заметим, что в этой области перемещение вдоль изотермы, сопровождающееся изменением параметра смеси в пределах О < < 1 и переходом фазы МТ в фазу Ml, не сопровождается тепловым эффектом, а это оз1 чает, что энтропия вдоль всей этой внутренней изотермы остается постоянной и в силу ее непрерывности при фазовых переходах 2-го рода и Л-типа равной ее значению на границе возникновения спонтанной намагниченности, S 9, М) = 5(в, Мц в)). (Заметим, кстати, что для газа Ваи-дер-Ваальса, см. задачу 52, в двухфазной области энтропия линейно зависит от суммарного удельного объема , являющегося аналогом величины М, именно а силу неравенства нулю скрытой теплоты фазового перехода газ—жидкость.) [c.232]

Такие фазовые превращения, которые характеризуются скачками объема, внутренней энергии, энтропии и ряда других параметров, а также конечной теплотой перехода, называют фазовыми переходами первого рода. Помимо них бывают еще фазовые переходы второго рода, при которых энтропия непрерывна и теплота перехода отсутствует, но испытывает скачок, например, производная дЗ/дТ. Мы не будем их касаться. Укажем только для примера, что таким образом парамагнитное вещество переходит в ферромагнитное состояние, а металл —из нормального в сверхпроводящее. [c.123]

На анализе термограмм основаны количественные методы термографии — определение термодинамических и кинетических характеристик химических процессов и фазовых переходов теплового эффекта, мощности внутренних источников теплоты, констант скоростей эффективного порядка реакции и пр. [c.160]

При помощи термодинамических функций U, S, F описываются процессы превращения энергии при изменении состояния тела (например, при фазовых переходах), при распространении и передаче тепла как от внешних источников, так и выделяющегося под действием сил внутреннего трения, при увеличении или уменьшении поверхности тела и т. д. Поэтому закон соответственных состояний может быть распространен также на процессы превращения энергии, происходящие в теле, в частности на процессы распространения тепла, фазовые превращения и т. п. Из этого следует, что теплоемкости и Ср, теплота испарения жидкости Гм, коэффициенты поверхностного натя- [c.19]

Помимо этого должно быть учтено, что в случае ненасыщенного газа температура жидкости, содержащейся в смеси , ниже температуры смеси то же имеет место обычно при вводе жидкости извне. Это обстоятельство приводит не только к необратимости процесса, о чем уже упоминалось, но и к другим существенным изменениям в явлениях, сопровождающих испарение влаги. При превращении жидкости в пар в этом случае затрачивается тепло не только на фазовый переход, но и на нагрев жидкости до температуры кипения и на перегрев пара. Поэтому количество тепла, поглощаемое при испарении, равно не теплоте парообразования, а разности энтальпий получающегося пара и впрыскиваемой жидкости. Аналогично вместо внутренней теплоты парообразования q в формулах должна быть поставлена разность внутренних энергий образующегося пара и впрыскиваемой жидкости или жидкости, содержащейся в смеси в начале процесса. [c.63]

Кроме указанных свойств материалов на их тепловое состояние оказывают действие внутренние распределенные источники (или стоки) теплоты, возникающие в результате протекания кинетических процессов, к которым относятся фазовые переходы и химические реакции. Такие свойства материалов требуют специального рассмотрения и в данной главе не анализируются. [c.97]

Раньше обычно считали, что единственно возможной особенностью /(О, Т) является скачкообразный разрыв непрерывности некоторой ее производной. Если первые г — 1 производных были непрерывны, а г-я производная имела разрыв непрерывности, то говорили, что система имеет фазовый переход г-то порядка . В частности, переход сопровождающийся скачком внутренней энергии и (т.е. со скрытой теплотой), был назван фазовым переходом первого рода. [c.24]

Гомогенная и гетерогенная кристаллизация. Первичная кристаллизация является фазовым переходом материала из жидкого в твердое состояние. Термодинамически этот переход обусловлен повышением свободной внутренней энергии материала с понижением температуры, при котором энергия твердого состояния ниже определенной равновесной температуры То становится меньше энергии жидкого состояния. Для начала кристаллизации необходимо образование зародышей твердой фазы (или центров кристаллизации) и их устойчивый рост. Этот процесс получает развитие, если выделяющаяся объемная свободная энергия становится больше энергии, необходимой для образования поверхности зародыша, а общая свободная энергия системы получает устойчивую тенденцию к понижению. При этом избыток внутренней энергии выделяется в виде теплоты кристаллизации (Ск). [c.97]

Как видно из этих данных, АТо > 50 К при К < 500 см. Конечно, такие скачки температуры не могут привести к фазовым переходам в конструкционных материалах первой стенки или бланкета. Но мгновенный объемный прогрев вещества до температур, существенно меньших, чем температура кипения или плавления, может привести к его механическим разрушениям, отколам . Рассмотрим случай, когда однородная плоская среда прогревается импульсом быстрых нейтронов, причем слой вещества прогрет до внутренних энергий, меньших теплоты испарения нагрев мгновенный, то есть, выполнено условие х г, где X — характерная толщина слоя, Сз — скорость звука в веществе слоя, г — характерное время нагрева. [c.132]

Величина е представляет собой умноженный на рТ прирост энтропии 5 за единицу времени, связанный с переходом части кинетической энергии в теплоту в результате внутреннего трения жидкости. Иначе говоря, е совпадает с количеством тепла, выделяющимся в результате действия вязкости за единицу времени в единице массы жидкости. При наличии еще притоков тепла, вызванных лучистой теплопроводностью, химическими реакциями, фазовыми превращениями или какими-то другими причинами, к правым частям уравнений (1.60), (1.62), (1.65) и (1.65 ) должно быть добавлено еще слагаемое рР, где Q — дополнительный приток тепла на единицу массы за единицу времени. Уравнения (1.2), [c.50]

Далее из турбины влажный насыщенный пар поступает конденсатор (КН) (рис. 11.9), выполненный в виде трубчатого теплообменника. Трубки конденсатора снаружи омываются паром, идущим из паровой турбины, а их внутренняя поверхность охлаждается водой, имеющей температуру окружающей среды. Охлаждающая вода отбирает от пара теплоту фазового перехода, в результате чего пар при давлении р2 и температуре t2a полностью конденсируется (переходит в жидкость). Этот конденсат собирается в отдельном баке. Процесс 2-3 (рис. 11.10) конденсации пара в конденсаторе происходит при постоянных давлении р2 = idem и температуре t2a = idem. Точка 3 расположена на пограничной кривой жидкости ж = 0. В адиабатическом процессе 3-4 (рис. 11.10) конденсат из бака с помощью водяного насоса (ВН) (рис. 11.9) откачивается в паровой котел (ПК) и цикл замыкается. Так как вода почти не сжимаема, то линия 3-4 (рис. 11.10) представляет собой вертикаль. [c.239]

Но при помощи термодинамических функций и. 3, Р описываются процессы превращения энергии ири изменении состояния тела, например при фазовых переходах, при распространении и передаче тепла как от внешних источников, так и под действием сил внутреннего трения, ири увеличении или уменьшении поверх-иости тела и т. д. Поэтому закон соответственных состояний может быть распространен и на различные процессы превращения энергии, ироисходящие в теле, в частности на процессы распространения тепла, фазовые превращения и т. и. Из этого следует, что теплоемкости и Ср, теплота испарения жидкости Гм, коэффициенты поверхностного натяжения ст, вязкости р, и теплопроводности А- в жидком и газообразном состояниях должны для термодинамически подобных веществ определяться следующими общими зависимостями [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...