Радиоактивные измерения

Направление исследовательских работ лаборатории определяется в основном разработкой реактора с обогащенным А-9 и бериллиевым замедлителем, протонного кольцевого ускорителя УКП-1-1,5]л работами по радиоактивным измерениям и разделению радиоактивных веществ. [c.616]

РАДИОАКТИВНОСТИ ИЗМЕРЕНИЯ — РАДИОАКТИВНОСТЬ [c.271]

Явление ионного обмена было установлено химическими методами анализа [37] и методом радиоактивного измерения с использованием раствора КС1, содержащего изотоп калия В дальнейшем были проведены исследования свойств ионного обмена пленок на основе соевого алкида [39]. [c.478]

Указанные обстоятельства определили условия проведения опытов [Л. 89, 90, 144, 145], в которых были использованы дисперсные материалы (графит, кварцевый песок, алюмосиликатный катализатор и др.), по своим сыпучим свойствам близкие к идеальным. Влияние различных факторов на характер движения оценивалось по изменению профиля скорости окрашенного элемента слоя. Движение наблюдалось через плоскую застекленную стенку полуцилиндрического прямоугольного и других каналов либо с помощью просвечивания рентгеновскими лучами через стенку круглого стеклянного канала. В последнем случае использовался диагностический рентгеновский аппарат, а частицы слоя предварительно смачивались барием. Измерительный участок исключал влияние концевых эффектов. Проверка, произведенная радиоактивным [Л. 242] и рентгенологическим [Л. 237] методами, показала, что стеклянная стенка не искажает картину движения. Влияние углового эффекта в месте стыка стекла и стенки уменьшается при использовании каналов прямоугольного сечения. Во всех случаях результаты измерения были представлены в относительных величинах и носят в основном качественный характер. [c.292]

Измерение пробегов и энергий а-частиц, а также периодов полураспада для различных а-радиоактивных ядер привело к обнаружению следующих закономерностей и особенностей а-распада. [c.112]

Обращает на себя внимание сравнительная узость границ возможных значений энергии а-частиц радиоактивных элементов. Измерения показали, что за очень небольшими исключениями энергия а-частиц около двухсот известных в настоящее время а-радиоактивных ядер заключена в пределах [c.113]

Измерение р-радиоактивности на р-счетчиках позволяет оценить количество нейтронов, прошедших через поглотитель и зарегистрированных детектором. [c.301]

Оперировать такими числовыми значениями объемной активности затруднительно. Кроме того, мерная посуда, выпускаемая промышленностью для измерения объемов радиоактивных жидкостей, калибрована не в дольных единицах СИ (кубических сантиметрах), а во внесистемных единицах (литрах и миллилитрах). Поэтому в настоящее время и до тех пор, пока калибровка мерной посуды не будет производиться в кубических сантиметрах, рекомендуется [54] использовать в качестве предпочтительных единиц объемной активности радиоактивных жидкостей следующие единицы Бк/мл кБк/мл МБк/мл кБк/л МБк/л. [c.260]

Лампа радиоактивного вакуумметра, например МР-2, включает цилиндрический анод, внутренняя поверхность которого покрыта радиоактивным веществом, и коллектор, выполненный в виде стержня и размещенный на оси анода. Между анодом и коллектором поддерживается небольшая разность потенциалов ( 75 В), под действием которой образованные а-частицами положительные ионы перемещаются и оседают на коллекторе, образуя ионный ток, пропорциональный давлению. Следует заметить, что ионный ток очень мал (10 ° А), поэтому для его измерения требуются уси- [c.168]

Многие элементы имеют большое сечение активации и дают радиоактивные продукты с удобными для измерений периодами полураспада. Измерение спектров быстрых нейтронов активационным методом основано на применение в качестве детекторов материалов, сечения которых отличаются от нуля лишь после определенной пороговой энергии. Подробно активационные методы спектрометрии нейтронов изложены в [32—36, 44]. [c.1134]

Прежде всего очевидно, что практически невозможна нейтронная радиоактивность. Действительно, в случае вылета нейтрона время жизни ядра может возрастать лишь за счет сравнительно слабо влияющих причин в) и г) (см. п. 4), которых недостаточно для того, чтобы увеличить характерное ядерное время с до величины, поддающейся измерению. Для ядер, сильно перегружен- [c.205]

При практических измерениях, как правило, с высокой точностью справедливы приближения п N (число регистрируемых частиц несравненно меньше полного числа радиоактивных ядер) и 1 (время измерения мало по сравнению с периодом полураспада). Первое из этих неравенств позволяет в выражении для заменить Л на Л "(Л — /г) , после чего с помощью второго неравенства получим [c.211]

Относительная ошибка в процентах непосредственно определяет статистическую точность измерений. Из (6.20) видно, что точность измерения довольно медленно растет со временем. Так, для увеличения точности в 100 раз приходится увеличивать в 10 ООО раз либо время измерения, либо количество радиоактивного препарата. [c.213]

Корреляционные измерения являются главными в ядерной спектроскопии — разделе ядерной физики, изучающем характеристики ядерных уровней посредством исследования радиоактивных распадов. [c.267]

Сущность активационного метода измерения потока нейтронов заключается в следующем. В рабочем веществе детектора нейтроны, поглощаясь, образуют р- или у-активные ядра. Возникающая при этом активность для монохроматических нейтронов пропорциональна потоку нейтронов. Поэтому, измеряя активность, можно найти поток. Действительно, для тонкого активатора число Q радиоактивных ядер, образуемых в единицу времени, определяется так [c.520]

По назначению дозиметрическая аппаратура делится на шесть типов а) приборы, измеряющие дозу внешнего излучения б) приборы для измерения потоков а- и Р-частиц с загрязненных поверхностей в) приборы (обычно карманные) для измерения индивидуальных доз г) приборы для измерения загрязненности воздуха радиоактивными газами и аэрозолями д) приборы для измерения радиоактивности проб воды и пищевых продуктов е) установки для измерения внешнего излучения воздуха. Наиболее широко используются дозиметрические приборы первых трех типов, необходимые при любых видах работ с использованием ядерных излучений. [c.673]

В случае применения радиоактивных изотопов эффективная энергия излучения обеспечивается выбором нужного изотопа, Известные трудности возникают при использовании изотопов, так как некоторые из них имеют малый период полураспада, не всегда можно получить препараты с требуемой активностью, кроме того, для Р-толщиномеров характерны малые рабочие зазоры. До недавнего времени практически не было изотопа с мягким Y-излучением для измерений в диапазоне толщин 0,4—5 мм. В последнее время в этих случаях успешно применяют изотоп америций-241. [c.389]

Метод поверхностной активации. Оценка величины износа методом поверхностной активации основана на измерении снижения радиоактивности при изнашивании исследуемой детали, в которой на заданном участке создан радиоактивный объем глубиной [c.261]

Первым прибором, сконструированным для регистрации заряженной частицы с массой, равной массе электрона, явился электроскоп. Такие приборы, которые мо-уизолятор гут быть сделаны простыми и чувствительными, шир ко используются при радиоактивных измерениях. [c.184]

Радиоактивные измерения. Для количественного измерения радиоактивных веществ употребляется почти исключительно метод, основанный на ионизации. В случае очень сильных препаратов возможно пользоваться для измерения ионизационных токов чувствительным гальванометром. Для измерения ше малых количеств радиоэлементов пользуются электроскопами и электрометрами. Важнейшие схемы применяемых приборов представлены на фиг. 6. 1) Измеренияпо а-л у ч а м. Исследуемое вещество Р. помещается в тонко измельченном виде в плоской чашечке на дно ионизационной камеры электроскопа (фиг. 6а) или электрометра (фиг. 66). Ионизационный ток измеряется по скорости спадания листка электроскопа, отсчитываемой по окулярной шкале микроскопа. При этом необходимо учитывать собственное спадание листка под влиянием дефектов изоляции и ионизации воздуха внутри прибора, определяемое специальным наблюдением в отсутствии радиоактивного вещества. При измерении с электрометром пользуются или методом зарядки или ше компенса- [c.371]

Радиатор столбообразный 712. Радиоактивные излучения 729, 734. Радиоактивные измерения 735. Радиоактивные семейства 732, 734. Радиоакустические определители дистанции 737. [c.456]

Если радиоактивный изотоп имеет неск. типов Р., напр, наряду с а-распадом превращается также путем р-распада, то общая постоянная распада равна сумме парциалыгых констапт распада X = Яц + Хр и 1/т = 1/Тц1/тр, Ио закону радиоактивного распада можно определить относит, количество членов радиоактивных семейств, находящихся в радиоактивном равновесии. Р. измеряется в спец. единицах кюри, резерфорд и др. (см. Радиоактивности единицы. Радиоактивности измерения). Р. широко используется в науке, технике и медицине (см. Атомная энергетика, Изототше индикаторы. Радиоактивные изотопы и др.). [c.272]

Теория пассивности уже частично рассматривалась выше, и следует вновь обратиться к этому материалу (см. разд. 5.2). Контактирующий с металлической поверхностью пассиватор действует как деполяризатор, вызывая возникновение на имеющихся анодных участках поверхности высоких плотностей тока, превышающих значение критической плотности тока пассивации /крит-Пассиваторами могут служить только такие ионы, которые являются окислителями с термодинамической точки зрения (положительный окислительно-восстановительный потенциал) и одновременно легко восстанавливаются (катодный ток быстро возрастает с уменьшением потенциала — см. рис. 16.1). Поэтому трудновос-станавливаемые ионы SO или СЮ не являются пассиваторами для железа. Ионы NOj также не являются пассиваторами (в отличие от ионов NO2), потому что нитраты восстанавливаются с большим трудом, чем нитриты, и их восстановление идет столь медленно, что значения плотности тока не успевают превысить /крит-С этой точки зрения количество пассиватора, химически восстановленного при первоначальном контакте с металлом, должно быть по крайней мере эквивалентно количеству вещества в пассивирующей пленке, возникшей в результате такого восстановления. Как отмечалось выше, для формирования пассивирующей пленки на железе требуется количество электричества порядка 0,01 Кл/см (в расчете на видимую поверхность). Показано, что общее количество химически восстановленного хромата примерно эквивалентно этой величине, и, вероятно, это же справедливо и для других пассиваторов железа. Количество хромата, восстановленного в процессе пассивации, определялось по измерениям [4—6] остаточной радиоактивности на промытой поверхности железа после контакта с хроматным раствором, содержащим Сг. Принимая, в соответствии с результатами измерений [7], что весь восстановленный хромат (или бихромат) остается на поверхности металла в виде адсорбированного Сг + или гидратированного [c.261]

Гатос [20] показал, что оптимальное игнибирование стали в воде с pH = 7,5, содержащей 17 мг/л Na l, происходит при концентрациях, превышающих 0,05 % бензоата натрия или 0,2 % натриевой соли коричной кислоты. С использованием радиоактивного изотопа в качестве индикатора, на поверхности стали, погруженной на 24 ч в 0,1, 0,3 и 0,5 % растворы бензоата натрия, было обнаружено, соответственно, всего лишь 0,07, 0,12 и 0,16 мономолекулярного слоя бензоата (0,25 нм , фактор шероховатости 3). Эти данные подтверждают полученные ранее [12] результаты измерений в бензоате с использованием индикатора Чтобы объяснить, почему столь малое количество бензоата на поверхности металла может увеличивать адсорбцию кислорода или в определенной степени уменьшать восстановление кислорода на катодных участках, требуются дальнейшие исследования. Этот эффект характерен именно для катодных участков на железе, так как при контакте железа с золотом в 0,5 % растворе бензоата натрия восстановление кислорода на золоте, видимо, не замедляется, и железо продолжает корродировать. [c.264]

Раздел технической физики — дозиметрия имеет своим содержанием 1) измерения и расчеты дозы в полях излучения 2) измерения активности радиоактивных препаратов (радиометрия). Дозы ионизирующего излучения измеряются с помощью специальных приборов — дозиметров (рентгенометров). В качестве датчиков служат небольшие ионизационные камеры, газоразрядные, сцинтил-ляционные и полупроводниковые счетчики (см. 6, 7). Отсчет дозы обычно производится по выходному стрелочному прибору. [c.218]

Найденное соотношение между тих показывает, что процессы в системе отсчета, относительно которой перемещается изменяющийся механизм, протекают медленнее, чем в той, относительно которой этот механизм покоится. В частности, такой механизм можно использовать в качестве часов, и, следовательно, наш вывод гласит, что ход часов замедляется в системе отсчета, от1 осительно которой часы движутся. И этот вывод теории относительности находит непосредственное опытное подтверждение. Исследования космических лучей установили наличие в их составе так называемых р-мезонов — элементарных частиц с массой, примерно в 200 раз превышающей массу электрона. Частицы эти нестабильны, они самопроизвольно распадаются подобно атомам радиоактивных веществ. Измерения дают для среднего времени жизни р-мезонов значение Хо = 2,15-10 с. Но мезоны движутся со скоростью, близкой к скорости света. Поэтому за время своей жизни они проходили бы в среднем путь цхо, равный примерно 3-10 -2,15-10" л 600 м. Между тем опыт показывает, что мезоны успевают пройти без распада в среднем гораздо большие пути. Противоречие разрешается с помощью формул теории относительности. Время Хо = = 2,15-10 с относится к покоящемуся (или медленно движущемуся) мезону, заторможенному каким-либо плотным веществом, составляющим часть установки, применяемой для измерения продолжительности среднего времени жизни мезона. Наблюдение же над летящим мезоном производится с помощью приборов, относительно которых мезон движется с большой скоростью. По отношению к системе отсчета, связанной с этими приборами, среднее время жизни мезона есть х= х,,/)/1 — 6. Так как для мезона Р близко к единице, то х значительно превосходит Хц. Поэтому средний путь т, проходимый мезоном в нашей системе отсчета, должен быть значительно больше 600 м, что находится в согласии с данными прямого опыта. [c.461]

Диапазон изменения Т очень велик. В настоящее время известны а- радиоактивные вещества с периодами полураспада от 3- 10 сек (s4Po2 2) до 5- 10 ° лет (eoNd ). Непосредственно измерить убывание радиоактивности со временем можно только для таких веществ, которые имеют удобный период полураспада. Без особых трудностей можно, например, измерять периоды полураспада от нескольких секунд до несколькР1Х часов и даже дней. В ЭТОМ случае при помощи ионизационной камеры или счетчика измеряется активность препарата в разные моменты времени и строится кривая типа изображенной на рис. 29. Если измерения проводились достаточно долго (несколько периодов), то кривая позволяет определить период полураспада Т с большой точностью. [c.103]

Известная разность масс нейтрона и протона дает возможность вычислить граничную энергию р-спектра нейтрона и функцию F и, следовательно, теоретически предсказать период полураспада т для свободного нейтрона. Оценка давала значение т 30 мин. Определение периода полураспада такого П14рядка для радиоактивного ядра не представляет никаких сложностей. Тем не менее опыт по обнаружению р-распада свободного нейтрона чрезвычайно труден. Эта трудность связана с тем, что из нейтронов нельзя приготовить неподвижную мишень для последующего измерения ее радиоактивности обычным способом. Свободные нейтроны движутся и их нельзя остановить без того, чтобы они не перестали быть свободными. При этом даже самые медленные нейтроны, образующиеся в результате замедления быстрых нейтронов до энергии теплового движения атомов среды , имеют (при комнатной температуре) скорость v 2 X Х10 Mf eK. Такой нейтрон, войдя в прибор для регистрации р-распада размерами I 10 см, через [c.162]

Измерение сечения резонансного рассеяния можно производить либо методом радиоактивных индикаторов, изгото вленных на изучаемого материала и облучаемых нейтронами, рассеянными этим материалом, либо методами нейтронной спектроскопии, в которых применяется специальный детектор — счетчик, чСделан-< [c.346]

Другие способы определения N . К настояпхему времени имеется более 20 способов определения постоянной Авогадро. Здесь и измерение по данным электролиза с использованием соотношения, связывающего постоянную Фарадея F, заряд электрона е и N/ , F=eN , и вычисление Л д по данным радиоактивного [c.70]

В 1896 г. французский ученый А. Беккерель открыл явление радиоактивности, состоящее в испускании солями урана невидимых лучей. Исследования показали, что в магнитном поле Н эти лучи разделяются на три компоненты, названные а-, -и v iyHaMH (рис. 15). о -Лучи отклоняются так, как должны были бы отклоняться положительно заряженные частицы, Д-лучи—как отрицательно заряженные, у-лучи не испытывают отклонения. В 1900 г. Беккерель провел измерения удельного заряда -частиц и установил, что они представляют собой поток электронов. Отношение ejm неоднократно измерялось и в других явлени- [c.101]

Радиационные методы основаны на взаимодействиии радиоактивного излучения с пленкой жидкости. Чаще всего в качестве таких взаимодействий используют ослабление излучения и изменение коэффициента отражения. Принципиальная схема измерения толщины пленки методом ослабления аналогична схеме измерений концентрации фаз в неоднородном потоке и рассмотрена в 12.3 (см. рис. 12.4). Здесь остановимся только на некоторых особенностях этого метода применительно к определению толщины пленки. [c.254]

При радиоактивных распадах конечное ядро может оказаться не только в основном, но и в одном из своих возбужденных состояний. Например, в у-распаде, как мы увидим ниже, это является скорее правилом, чем исключением. Однако исключительно резкая зависимость вероятности а-расиада от энергии приводит к тому, что расп Д з1 на возбужденные уровни дочернего ядра обычно идут с очень низкой интенсивностью, потому что при возбуждении дочернего ядра уменьшается энергия а-частицы. Экспериментально удается наблюдать только распа,ды на вращательные уровни, имеющие относительно низкие энергии возбуждения (см. гл. И, 7). Распады на возбужденные уровни приводят к возникновению тонкой структуры энергетического спектра вылетающих а-частиц. В качестве типичного примера рассмотрим распад изотопа плутония 4Рц238, имеющего период полураспада Ti/ = 90 лет и испускающего а-частицы с энергией 5,5 МэВ. Точные измерения энергетического спектра вылетающих а-частиц показывают, что 72% частиц имеют энергию 5,49 МэВ, а около 28% частиц имеет энергию на 43 кэВ меньше. Наблюдаются также небольшие группы частиц с энергиями на 143, 296 и 803 кэВ меньше энергии основной группы частиц. На рис. 6.8 изображена схема этого распада. Дочернее ядро несферично (как и все ядра с Z > 86) и имеет четко выраженную полосу вращательных уровней 0 (основной), 2 , 4+, 6 , 8+. Альфа-распад идет на все эти уровни. На косых линиях, обозначающих разные распады, указаны вероятности соответствующих [c.226]

В естественных условиях происходит слабая активация некоторых изотопов вторичными нейтронами от космических лучей. Этот процесс наиболее интенсивен на границе тропосферы и атмосферы. Важнейшей из реакций активации является образование радиоуглерода из азота 7N (n, р)вС. Этот углерод окисляется, превращаясь в радиоактивный углекислый газ, который через 10—15 лет полностью перемешивается с основной массой углекислого газа атмосферы. Через углекислый газ радиоуглерод попадает в растения, а оттуда — в живые организмы. Период полураспада радиоуглерода равен 5700 годам. Если считать, что поток космических лучей примерно постоянен во времени, то во всех органических тканях образуется строго постоянная равновесная концентрация изотопа g соответствующая примерно 15 распадам в минуту на один грамм углерода органического происхождения. Но эта равновесная концентрация начинает падать, как только прекращается обмен веществ. На этом основан разработанный В. Либби метод датировки различных археологических предметов органического происхождения. Чем меньше концентрация радиоуглерода, тем больше возраст предмета. Метод Либби позволяет определять возраст предметов, пролежавших в земле от 1000 до 50 ООО лет, с точностью до 100 лет. Результаты измерений возраста ряда египетских древностей оказались в хорошем согласии с достаточно надежными летописными данными. Это не только подтвердило надежность методики, но дало возможность сделать заключение о постоянстве потока космических лучей за последние 5000 лет. С помощью радиоуглерода удалось установить много интересных дат. В частности, оказалось, что в Северной и Южной Америке, а также в Англии человек появился 10 400 лет назад, т. е. сразу же после последнего ледникового периода. [c.689]

При реализации дифференциального и компенсационного методов контроля могут быть использованы различные схемы измерения. Наиболее простой способ обработки информации сцин-тилляционных детекторов основан на применении вычитающей схемы в среднетоковом варианте (рис. 6). Однако схемы измерения среднего тока ФЭУ, являясь в болыпинстве случаев оптимальными для дефектоскопии радиоактивными изотопами в случае исполь-. зования бетатрона, неэффективны ввиду их низкой помехоустойчивости. [c.377]

Для бесконтактного автоматического измерения толщины в листопрокатном производстве применяют радиоактивные изотопные и рентгеновскне толщиномеры, основанные на измерении ослабления интенсивности ионизирующего излучения при прохождении его через металл. Толщиномеры, основанные на [c.388]

В последнее время широкое применение получают рентгеновские радиоактивные изотопные системы контроля толщины полос из металла, бумаги и резины, используемые совместно с электронно-вычислительными машинами для управления усилием обжатия валиков прокатного стана. Использование ЭВМ и обратного влияния результатов измерения на режимы работы стана позволяет значительно быстрее устанавливать эталонные размеры полосы и, самое главное, — сохранить эти размеры постоянными в течение всей прокатки. Особенностью подобных систем является также и то, что одновременно могут использоваться радиоактивные и рентгеновские измерители толщины. Так, например, фирма Межурекс (США) применяет в компьютерных системах управления листопрокатными станами для тонколистового алюминия, бумаги [c.396]

Радиоактивный измеритель массы покрытия РИМП-1 обеспечивает контроль поверхностной плотности оловянного покрытия (2—10 г/м ) на стальной полосе в процессе электролитического лужения с погрешностью измерения (0,45—0,02й ) т/м , где d — толщина покрытия в миллиметрах. [c.398]

Радиометрический метод основан на измерении радиоактивности продуктов изнашивания, содержащихся в смазочном масле, накапливающихся в масляном фильтре в результате износа радиоактивных деталей. Радиоактивность деталей создается введем нием радиоактивных изотопов в плавку или с помощью покрытия дёталей радиоактивным слоем. [c.256]

Величина износа детали определяется по тарировочному графику путем сопоставления снижения радиоактивности детали со снижением радиоактивности образцов, активизированных в оди наковых условиях с деталью. Тарировочный график строится при моделировании износа на образцах, которое заключается в измерении радиоактивности образца, с которого последовательно удаляют (сошлифовывают) слои материала с измеренной точным прибором величиной слоя. [c.261]

Перед началом исследований выбранный для измерения износа участок детали активируется в течение 20—40 мин обычно дейтронами с энергией 14 МэВ и силой тока 1 мкА/с на специальном, ускорителе (циклотроне) до активности 10 мкКи. Толщина активированного слоя, зависящая от энергии дейтронов и ряда других факторов, устанавливается исследователем, который оценивает возможную величину износа поверхности при эксплуатации изделия. При активации деталей из низколегированных сталей дейтронами активируется стабильный изотоп Fe и образуются три основных радиоактивных изотопа (индикатора), соотношение которых определяется выходом ядерной реакции. [c.261]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...