Жидкости Удельный объем — Определение

Значения е и tg 5 жидких изоляционных материалов определяются с помощью системы плоских или цилиндрических электродов, описанных выше (см. рис. 1-10). Измерения производятся на образцах жидкости (пробах) объем пробы должен быть не менее 50 см , число проб — не менее двух. Требования к электродам и их конструкции, а также условия подготовки сохраняются теми же, что и при определении удельного сопротивления (см. 1-3). [c.50]

Условия равновесия тела, плавающего в газе, те же, что и в жидкости. Если объем тела, плавающего в газе, не зависит от давления, то равновесие будет всегда устойчивым, так как удельный вес газа возрастает с уменьшением высоты. Определение устойчивости равновесия плавающего тела в том случае, когда тело изменяет свой объем при изменении давления, представляет более сложную задачу. В этом случае необходимо учитывать изменения объемов как газа, так и тела. [c.345]

Влажный пар может содержать различное количество пара и жидкости, поэтому для его характеристики вводят представление о степени сухости пара, под которой понимают массу пара, содержащегося в 1 кг влажного пара. Обозначается степень сухости через х. Так, если х — 0,8, то это означает, что в 1 кг влажного пара содержится 0,8 кг пара и 0,2 кг жидкости. Понятно, что у сухого пара х—1, а у кипящей жидкости л = О, т. е. х может меняться от О до 1. Естественно поэтому, что удельный объем влажного пара, обозначаемый о, имеет при данном давлении различные значения, зависящие от относительного содержания пара и жидкости, т. е. от степени сухости д . Сухой насыщенный пар имеет при данном давлении строго определенный объем, обозначаемый v". Малейшее уменьшение об1.ема сухого пара при по- [c.65]

Точки линии АС изображают состояния жидкости, имеющей температуру 0° С и различные давления, т. е. линия АС представляет собой изотерму 0° С. Но, как показывает опыт, жидкость, имея температуру 0° С, кипит, если находится под абсолютным давлением ро = 0,006108 бар (0,006228 кгс/см ). Поэтому точка А характеризует кипящую жидкость при температуре 0° С и принадлежит как линии АС, так и линии АК, каждая точка которой изображает кипящую жидкость при определенном давлении. Точки линии В К изображают сухой насыщенный пар при различном давлении, а значит, и различной температуре насыщения. Линия АКВ называется пограничной кривой, АК — нижней пограничной кривой, ВК — верхней пограничной кривой. Точка К, в которой сходятся линии АК и ВК, называется критической, а параметры в этой точке — критическими. Значения критических параметров водяного пара следующие критическая температура tкp = 374,12° С абсолютное критическое давление р р = 221,15 бар (225,51 кгс/см ) критический удельный объем 1 р = 0,003147 м= /кг. [c.66]

Для давлений ниже 50 кгс/см значение 1 , найденное по формуле (7-1), отличается от действительных значений не более чем на 1%, с повышением давлений расхождение увеличивается. При точном определении температуры кипения необходимо пользоваться таблицами. Все параметры кипящей жидкости принято обозначать соответствующей буквой со штрихом, например удельный объем и, энтальпия г, энтропия и т. д. [c.103]

Критическая точка К соответствует предельному критическому состоянию вещества, при котором исчезает всякое различие между жидкостью и паром (газом) теплота испарения в этой точке равна нулю, а все параметры кипящей жидкости и сухого насыщенного пара (энтальпия, энтропия, удельный объем и Др.) в этой точке имеют одинаковые значения. Параметры вещества в этой точке (абсолютное давление, температура, удельный объем), имеющие для каждого вещества вполне определенные значения, носят название критических н обозначаются рк, и (табл. 10. 1). [c.113]

Таким образом, увеличение удельного объема водорода в связи с подводом теплоты потерь компенсируется уменьшением объема вследствие его сжимаемости. Поэтому, даже при значительном увеличении давления, плотность жидкого водорода может изменяться незначительно. Исходя из того, что удельный объем и плотность меняются не сильно, для определения напора можно применить несколько измененную формулу (1.11), предназначенную для определения напора несжимаемой жидкости [c.350]

Оба определения оказываются равнозначными, если удельный объем жидкости по всему сечению постоянен напротив, они различаются, если по сечению имеется разность температур или происходит изменение агрегатного состояния. [c.222]

Рассматривая влажный пар как механическую смесь сухого насыщенного пара и жидкости той же температуры, т. е. температуры насыщения, его объем можно представить как сумму объемов указанных компонентов. Непосредственно отсюда вытекает формула для определения удельного объема влажного пара [c.112]

Интегрирование осевых сил, действующих на наружную поверхность колеса, осуществляется графически. Эпюра давлений представляет собой ломаную кривую, определенную значениями давления в различных точках наружной поверхности, отложенных на соответствующих радиусах. Объем тела вращения, образованного данной кривой и координатами давлений, умножен-ный на удельный вес рабочей жидкости, обусловливает силу давления, действующую на внешнюю поверхность рабочего колеса с левой или правой стороны. [c.49]

Плотность кипящей жидкости. Для определения плотности кипящей жидкости использовался тот же проточный сосуд Дьюара. Исследование было проведено на запаянных стеклянных пикнометрах (V = 7—10 см , внутр = 11 —13 мм). Пикнометры имели капиллярную часть, на которой была нанесена риска для измерения катетометром КМ-5 уровня жидкости. После проведения замеров пикнометры охлаждались до —45° С и резались по капиллярной части. Затем определяли их объем. Результаты экспериментального определения удельных объемов кипящей жидкости приведены ниже [c.11]

Если проточный калориметр используется для определения теплового эффекта химической реакции двух сливающихся жидкостей (рис. 9.27), реакционный объем обычно непостоянен. Кроме того, по ходу реакции изменяются плотность, скорость течения и удельная теплоемкость реакционной системы, а следовательно, и градуировочный коэффициент, который при данных условиях определить чрезвычайно трудно. Такие калориметры, за редким исключением, можно использовать только для измерения теплот реакции в разбавленных растворах, когда можно пренебречь изменениями величин V, р, С, определяющих градуировочный коэффициент проточного калориметра. В любом случае скорость течения к и координата Х2 должны быть выбраны таким образом, чтобы в точке Хг реакция уже завершилась. Кинетика реакции при этом, естественно, не может быть исследована. [c.146]

Для исследования плотности фреона-11 был принят один из вариантов метода пьезометра постоянного объема, обеспечивающий возможность точного экспериментального определения поправки на балластный объем. Измерения проводились на экспериментальной установке, ранее использованной для исследования удельных объемов воды и водяного пара [1]. Установка была переоборудована с учетом требований, возникающих при исследовании низкокипящих жидкостей (для выпуска жидкости из пьезометра применены специальные, предварительные эвакуированные герметичные баллончики, увеличен диаметр капилляров, изменена система заполнения пьезометра). В опытах использовались два сферических пьезометра объемом 184,74 и 182,31 см . [c.7]

Работа гидротурбины характеризуется ее расходом, напором и полезной мощностью. Расход турбины — объем жидкости, протекающий через нее в единицу времени. Напором называется энергия, отбираемая турбиной от единицы веса (1 Н) жидкости, протекающей через нее. Если использовать определение напора по разности удельных энергий на выходе из турбинного колеса и входе в него, величина Д. будет меньше нуля. Затраченная (располагаемая) мощность потока (мощность потока на входе в турбину) [c.129]

Если сжимать газ при постоянной температуре, то можно достигнуть состояния насыщения (сжижения газа), соответствующего этой температуре и некоторому определенному давлению. При дальнейшем сжатии пар будет конденсироваться и в определенный момент полностью превратится в жидкость. Процесс перехода пара в жидкость проходит при постоянных температуре и давлении, так как давление насыщенного пара однозначно определяется температурой. На р— у-диаграмме (рис. 9.1) область двухфазных состояний (пар и жидкость) лежит между кривыми кипящей жидкости и сухого насыщенного пара. При увеличении давления эти кривые сближаются. Сближение происходит потому, что объем пара уменьшается, а объем жидкости увеличивается. При некотором определенном для данной жидкости (пара) давлении кривые кипящей жидкости и пара встречаются в так называемой критической точке, которс1Й соответствуют критические параметры давление р , температура удельный объем характеризующие критическое состояние вещества. При критическом состоянии исчезают различия между жидкостью и паром. Оно является предельным физическим состоянием как для однородного, так и для распавшегося на две фазы вещества. При температуре более высокой, чем критическая, газ ни при каком давлении не может сконденсироваться, т. е. превратиться в жидкость. [c.103]

Каждому давлению насыщения (или температуре кипения у отвечают вполне определенные значения удельных объемов v и v". Изменение удельного объема сухого насыщенного водяного пара v" в зависимости от давления насыщения показано на рис. 11.5. В области малых давлений удельный объем сухого насыщенного пара во много раз больше удельного объема жидкости, из которого он получен. Так, для водяного пара удельный объем v" при р=0,1 МПа в 1630 раз больше удельного объема жидкости v, а при р = Ъ кПа (0,005 МПа) — в 28 000 раз. Из рассмотренного выше процесса парообразования следует, что удельный объем двухфазной системы ( жидкость—пар ), называемой влажным насьщенным паром, находится в пределах от v до v". [c.160]

Сохраняя давление р = onst, будем нагревать воду. Температура воды будет непрерывно повышаться, пока при данном давлении р не достигнет определенной температуры t° , после чего рост температуры прекратится и наступит процесс парообразования. В процессе нагрева удельный объем жидкости увеличивается от Do до v. Отступает от этого правила только вода, удельный объем которой при нагреве до 4° С сначала несколько уменьшается, а с 4° С постепенно возрастает до значения v. Состоянию [c.80]

Рассмотрю один из наиболее простых частных случаев уравнения (12). Допустим, что жидкость несжимаема и имеет во всех своих точках одну и ту же температуру тогда p= onst. Кроме того, предположим, что в жидкости отсутствуют силы трения иными словами, предположим, что жидкость не имеет вязкости, которая, в частности, проявляется в касательных напряжениях. Такая жидкость, не имеющая сил трения, или, что все равно, не имеющая вязкости, называется идеальной жидкостью (можно сказать, что она является идеально скользкой). В действительных жидкостях и газах, как у же указывалось, касательные напряжения обычно во много раз меньше нормальных, и поэтому во многих вопросах аэродинамики можно пренебрегать касательными напряжениями по сравнению с нормальными, т. е. рассматривать жидкость как идеальную. Предположим далее, что отсутствует теплообмен между выделенной струйкой и окружающей средой. При этих предположениях уравнение (12) значительно упрощается. Так как жидкость идеальная, то работа напряжений, происходящих от вязкости dK, равна нулю правая часть уравнения также равна нулю. В несжимаемой жидкости внутренняя энергия определяется температурой (давление, но определению несжимаемой жидкости, не влияет на ее вн треннюю энергию) так как температура во всех точках- постоянна, то С/= 0. Удельный объем V в несжимаемой жидкости есть величина постоянная заменив [c.64]

Для н-гексана константы в (9.52) найдены Тимпаном по значениям критических параметров и по удельному объему жидкости при 20 °С и атмосферном давлении. Граница термодинамической устойчивости жидкости по (9.52)-вполне удовлетворительно согласуется с другими определениями (см. рис. 80, 81). Формулу Фюрта и уравнение Гимпана можно рекомендовать в качестве первого приближения для оценки положения спинодали жидкости. Уравнение состояния по ячеечной теории, протабу.чиро-ванное в [221], и уравнение по дырочной модели в приближении Оно [39] приводят к заметно более низким [c.271]

Перегретый пар. Если сухой насьшд,енный пар нагревать при постоянном давлении, температура его будет превышать температуру насыщения и может достигнуть самых различных значений в зависимости от степени нагрева. Вместе с температурой будет расти при неизменном давлении и удельный объем пара — и тем больше, чем выше нагрев. Это значит, что одно и то же число молекул 1 кг пара будет в зависимости от температуры занимать при постоянном давлении различные объемы. Следовательно, в некотором определенном объеме при одном и том же давлении в зависимости от температуры будет находиться различное число молекул, т. е. такой пар не будет насыщать предоставленное пространство. Он называется перегретым паром. Итак, перегретым называется пар, имеющий температуру i — большую, чем сухой насыщенный пар при одинаковом давлении. На рисунке точка 3 изображает некоторое состояние перегретого пара давлением р линия 2—3 — изобарный процесс перегрева пара линия О—3 — процесс получения перегретого пара определенного состояния из жидкости, имеющей температуру 0° С, при постоянном давлении р . [c.65]

Если подогрев вести при сверхкритическом давлении, то в течение всего процесса нельзя заметить ни одного момента, когда происходило бы кипение и испарение жидкости, как это имеет место при докритическом давлении. Физические параметры вещества (удельный объем, энтальпия, энтропия и др.) меняются непрерывно. Поэтому здесь трудно было бы протввопоставить понятия жидкость и пар. Однако если взять такие величины, как теплоемкости Ср и с , коэффициенты объемного расширения и другие первые производные от физических параметров по температуре и давлению, то можно видеть, что они, изменяясь, проходят через максимумы. Это означает, что в области максимумов имеет место резкое изменение свойств вещества, определенная перестройка его структуры, переход вещества из одной фазы — сверхкритической жидкости — в другую фазу — сверхкритический перегретый пар. Вопрос о границе между этими фазами в виде линии, узкой области или определенным образом расположенной полосы в настоящее время нельзя считать окончательно решенным. Часто за границу раздела принимают критическую изотерму. [c.67]

Точка Ъ (кипящая жидкость прп заданном давлении р) Каждому давлению р соответствует строго определенная температура кипения tu, называемая температурой насыщения, или каждой температуре воды соответствует одно значение давления, при котором она кинит. Удельный объем кипящей н<идкости ум Ыг определяется давлением р или температурой tu- [c.213]

Так как число функций, подлежащих определению в рассматриваемых нами случаях, увеличивается до пяти (три составляющие скорости, давление и удельный объем), то четырех уравнений классической гидродинамики становится недостаточно и приходится обращаться к пятому уравнению — к уравнению притока тепла. При этом необходимо сделать определенные предположения о характере притока тепла. Мы ограничимся в дальнейшем следующими случаями 1) приток тепла задан наперед как функция координат и времени (например, адиабатическое движение) 2) приток тепла происходит за счет теплопроводности 3) он состоит из превращенной в тепло работы диссипативных сил внутреннего трения и из притока тепла, являющегося наперед заданной функцией координат и времени, и, наконец, 4) приток тепла образуется из двух частей а) из превращенной в тепло работы диссипативных сил внутреннего трения и 6) из тепла, притекающего в силу процесса тепл опроводности. Для идеальной (невязкой) сжимаемой жидкости третий случай, очевидно, совпадает с первым или со вторым для вязкой жидкости мы будем в третьем случае иметь дело с псевдоадиабатическим движением, коль скоро наперед заданная часаь притока тепла равна нулю. [c.27]

АДДИТИВНЫЕ СВОЙСТВА, те свойства сложного вещества, числовое значение к-рых м. б. получено суммированием числовых значений свойств отдельных (вставляющих частей этого сложного вещества или вычислено по правилу смешения. Примеры 1) масса химич, соединения аддитивна, т. к. она всегда равна сумме масс, образующих соединение элементов 2) удельный объем (объем 1 г) смеси двух жидкостей аддитивен, еслц сумма смешиваемых "объемов равна объему смеси. Действительно, если обозначить через v , и F, уд. объем, массу и объем первой жидкости и соответственно через v , т и те же данные для второй жидкости, то после смешения объем V смеси будет F == Fj + V. и масса смеси т будет равна сумме масс ь омпонентов т = т-1 + По определению Fj = [c.184]

Здесь i — теплоемкость пара при постоянном объеме j — теплоемкость жидкости X — степень конденсации, определенная как отношение числа молекул в жидкой фазе к общему числу молекул в заданной массе вещества V — удельный объем вещества, который меньше удельного объема пара в отношении 1 — х V = Fnap (1 — ) ) В этом уравнении мы пренебрегли поверхностной энергией капеле жидкости, которая очень мала по сравнению со скрытой теплотой, ли капельки содержат много молекул. Уравнение адиабаты (8.39) справедливо и в отсутствие термодинамического равновесия. Если состояние неравновесно, степень конденсации х определяется кинетикой конденсации. В условиях термодинамического равновесия, т. е. при бесконечно медленном расширении пар в каждый момент находится в равновесии с жидкостью, т. е. является насыщенным. Состояние вещества меняется при этом вдоль кривой насыщения (8.38), которая, если заменить удельный объем пара на удельный объем вещества, приобретает вид [c.456]

К этим уравнениям добавляется шестое —уравнение состояния. Шестью неизвестными функциями являются три слагающие скорости по координатным осям, удельный объем, давление и температура. Для определенности решения необходимо еще задать граничные условия, пространственные и по времени [Л. 3,45]. Интегрирование этих дифференциальных уравнений, кроме чисто математической трудности, осложняется наличием зависимости между физическими характеристи сами вещества, входящими в уравнения (вязкость, теплоемкость, коэффициент теплопроводности) и параметрами состояния (температура, давление). В большинстве случаев эта зависимость известна только таблично и не может быть выражена точным уравнением. Поэтому техническая гидродинамика, исследуя конкретные случае движения жидкости, не может воспользоваться математическим аппаратом теоретической гидродинамики, и, говоря словами Максвелла, должна прибегать к более действительному анализу, чем тот на который способно исчисление, анализу, в котором представления зан41мают [c.5]

Если на рис. 6.1 соединить точки с одним и двумя штрихами, лежащие на изобарах различных давлений, получим линии а—Ь—с, а — Ь —с -, а"—Ь"—с", каждая из которых имеет вполне определенное значение. Например, линия а—Ь с выражает зависимость удельного объема воды при О °С от давления. Она почти параллельна оси ординат, так как вода — практически несжимаемая жидкость. Линия а —Ь -с дает зависимость удельного объема кипящей воды от давления. Эта линия называется нижней пограничной кривой. В уоУ-диаграмме эта кривая отделяет область воды от области насыщенных паров. Линия а"—Ь"—с" показывает зависимость удельного объе- [c.76]

Для определения удельного веса (или плотности) жидкости применяются различные способы и приборы. Наиболее просто удельный вес может быть найден путем взвешивания на точных аналитических весах. Для этого поступают следующим образом сначала определяют вес пустого сосуда, имеюш,его шкалу с делениями, показываюш,ими объем (пикнометр, мензурка) Gi, затем наливают в этот сосуд некоторое количество исследуемой жидкости, по шкале определяют ее объем V и находят вес сосуда с жидкостью Gj. Удельный вес жидкости будет [c.15]

В [61] проведено экспериментальное исследование удельных объемов н-гексана в критической области в интервале температур 498,15—516,15 К и давлений 1—10 МПа методом пьезометра постоянного объема. Давление измеряли грузопоршневыми манометрами МП-60 класса 0,02, МП-2500 класса 0,05 и образцовым ртутным барометром КР-5 класса 0,01. Абсолютное значение давления в пьезометре определяли с учетом поправок па разность уровней жидкостей в коммуникациях установки. Температуру измеряли образцовым платиновым термометром сопротивления ТСП-10 класса 0,01. При вычислении удельных объемов по измеренным в опытах величинам вносили поправки на балластный объем, остаток пара в пьезометре, термическое и барическое расширения пьезометра. Анализ показал, что погрешность определения давления соответствует классу точности поршневых манометров, погрешность измерения температуры составляет 0,02 К, а удельных объемов (без учета ошибок отнесения) 0,07% для значения у<0,5укр, 0,1% для 0,5< t < <1.4ukp и 0,15% для о>1,4Укр. [c.57]

Коэффициент диффузии для полимеров слабо зависит от давления [3,35], поэтому последнее можно не учитьшать при определении удельного диффузионного расхода жидкостей. Концентрация газов пропорциональна давлению, поэтому приведенный к нормальным условиям объем газа, продиффундировавше-го через мембрану за время t, [c.55]

В XIII в. в Европе был хорошо известен в латинском переводе упомянутый выше позднеэллинистический трактат О телах, плавающих в жидкости , приписываемый Архимеду. Значительное распространение имели латинские переводы восточных трактатов, посвященных определению удельных весов, в частности рассмотренный выше трактат ал-Хазини Весы мудрости (см. гл. II, стр. 42). В переводах и комментариях к этим трактатам уточняется понятие удельного веса, который противопоставляется численному весу (весу объема) вещества (в средневековых сочинениях плотность вещества определялась как отношение количества вещества к данному объему, а удельный вес — как отношение тяжести к данному объему). [c.49]

Плотностью насыпного груза называется средняя плотность (удельная масса) его твердых частиц. Для ее определения взвешивают порцию насыпного груза и смешивают с жидкостью onps-деленного объема, смачивающей, но не растворяющей груз. Затем находят объем полученной суспензии. Плотность определяют по формуле [c.15]

Для определения удельного веса обычно переводят испытуемый материал в порошкообразное состояние. Порошок берется тонкий, просеянный череа сито с 4 900 отверстиями в 1 и просушенный при 100—110° до постоянного веса. Объем навески определяется с помощью объемомера — волюмометра ле-Шателье-Кондо или пикнометра. Прибор ле-Шателье-Кондо представляет стеклянную колбу емкостью 120—150 см с узкой шейкой длиной 20 сл и диам. 0,9 см. В верхней части шейки имеется расширение с пометками. Емкость шейки колбы между отметками 20 см . Сверху шейка заканчивается воронкой. Прибор наполняется до черты жидкостью, нейтральной к испытуемому материалу. Затем отвешивают с точностью до 0,1 г навеску испытуемого материала в порошке и всыпают в воронку прибора до тех пор, пока жидкость не подымется до верхней отметки. По весу оставшегося материала определяют вес всыпанного порошка. Вес, деленный на объем, дает уд. в. Уд. в. определяется пикнометром. В чистый высушенный и взвешенный пикнометр всыпают навеску 15 г. Навеска предварительно просушивается при 110°. Чтобы извлечь из навески оставшийся воздух, добавляют в пикнометр дестиллированной воды и кипятят ее 5—10 мин. После этого пикнометр доливают водой до отметки на его горлышке. Пикнометр с водой взвешивают, затем освобождают от всего содержимого и вновь наливают воду до отметки и снова взвешивают. Последние два взвешивания должны происходить в одинаковых темп-рных условиях. Уд. в. определяется по ф-ле [c.219]

Пикнометром называется всякий сосуд, в котором можно взвесить точно отмеренный объем какой-либо жидкости обычно применяют различного рода колбочки и трубку Ширенгеля (SpreD,gel). Для определения удельного веса смазочных масел при обыкновенной температуре наиболее подходит простая колбочка Фиг. 112. (3 хорошо притертой пробкой, снабженной капиллярным отверстием для определений при более высокой температуре или же в случае ограниченного количества материала более подходит трубка Шпренгеля, с которой можно получит более точные результаты. [c.328]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...