Жидкости Удельный объем

Начальное состояние воды, находящейся под давлением р и имеющей температуру О °С, изобразится на диаграмме точкой ао. При подводе теплоты к воде ее температура постепенно повышается до тех пор, пока не достигнет температуры кипения ts, соответствующей данному давлению. При этом удельный объем жидкости сначала уменьшается, достигает минимального значении при /= = 4 °С, а затем начинает возрастать. (Такой аномалией — увеличением плотности при нагревании в некотором диапазоне температур — обладают немногие жидкости. У большинства жидкостей удельный объем при нагревании увеличивается монотонно.) Состояние жидкости, доведенной до температуры кипения, изображается на диаграмме точкой а. [c.34]

Основное условие несжимаемых жидкостей.— удельный объем (или плотность) — величина постоянная [c.99]

Процесс подогрева воды до температуры насыщения. За начальную температуру воды, поступающей в котлоагрегат при любом давлении, принимаем температуру 4 = 0 °С. Тогда линия АА на рис. 3.3, а будет соответствовать состояниям так называемой холодной жидкости при разных давлениях, имеющей температуру 0 °С (изотерма холодной жидкости). Удельный объем воды при этой температуре Од = 0,001 м /кг. Из-за незначительной сжимаемости воды линия АА представляет собой почти вертикальную прямую. Левее нее находится область равновесного сосуществования воды и льда. [c.63]

В это выд)ажение входят все рассчитанные или измеренные в опыте величины 1>2 определяется как удельный объем воды на линии насыщения, так как при истечения перегретой жидкости удельный объем ее будет незначительно отличаться от v. [c.181]

Жидкость. Удельный объем некипящей жидкости V увеличивается с ростом температуры ввиду практической несжимаемости жидкости он мало изменяется с изменением давления. Для воды при любом давлении приближенно можно принимать V = 0,001 м /кг. Удельный объем кипящей жидкости и увеличивается с ростом температуры или давления, достигая максимального значения в критической точке. При невысоком давлении V мало отличается от V. [c.68]

Для равновесной термодинамической системы существует функциональная связь между параметрами состояния, которая называется уравнением состояния. Опыт показывает, что удельный объем, температура и давление простейших систем, которыми являются газы, пары или жидкости, связаны тер- [c.8]

Поскольку удельный объем жидкости растет, а пара падает, то при постоянном увеличении давления мы достигнем такой точки, в которой удельные объемы жидкости и пара сравняются. Эта точка называется критической. В критической точке различия между жидкостью и паром исчезают. Для воды параметры критической точки К составляют Ркр = = 221,29-Ю" Па /кр = 374,15 °С v p = = 0,00326 м /кг. [c.36]

Если сухому насыщенному пару сообщить некоторое количество теплоты при постоянном давлении, то температура его будет возрастать. Пар, получаемый в этом процессе, называется перегретым. Перегретый пар имеет при данном давлении более высокую температуру и удельный объем, чем сухой насыщенный пар. Перегретый пар над поверхностью жидкости получить нельзя. Температура перегретого пара, так же как и газа, является функцией объема и давления. [c.173]

Кроме того, это уравнение в общем виде характеризует изменение давления находящихся в равновесии фаз в зависимости от температуры, т. е. относится к кривым АС, АВ и AD рис. 11-4). Однако физический смысл величин, входящих в это уравнение, в каждом конкретном случае различен. Для случая испарения жидкости (AD) г — полная теплота парообразования, Vi — удельный объем жидкости, Ua — удельный объем пара. Для случая плавления твердого тела (АВ) г — удельная теплота плавления, Vi — удельный объем твердого тела, Oj — удельный объем жидкости. Для случая возгонки (АС) г — удельная теплота сублимации, Ui — удельный объем твердого тела, V2 — удельный объем пара. [c.181]

Удельный объем и (м /кг) — отношение объема V жидкости к ее массе М [c.60]

Рассмотрим элемент х<идкости, находящийся на высоте z и обладающий удельным объемом V(p,s), где р и s — равновесные давление и энтропия на этой высоте. Предположим, что этот элемент жидкости подвергается адиабатическому смещению на малый отрезок вверх его удельный объем станет при этом равным V(p, s), где р —давление на высоте г-f Для устойчивости равновесия необходимо (хотя, вообще говоря, и не достаточно), чтобы возникающая при этом сила стремилась вернуть элемент в исходное положение. Это значит, что рассматри- [c.22]

При изохорическом процессе (постоянный удельный объем, т. е. постоянная плотность), типичном для гидравлики капельных жидкостей, как уже указывалось, [c.29]

Для однородной жидкости удельный вес можно определить из отношения силы тяжести тела О кГ) к его объему б [c.16]

Если (при постоянном давлении) подводить к жидкости теплоту, то при достижении температуры кипения начнется превращение воды в пар — точка т. Удельный объем жидкости вследствие нагрева увеличивается от у, до v. При более высоком давлении процесс парообразования начнется и при более высокой температуре следовательно, объем воды при достижении точки кипения будет больше, чем раньше (точка т."). [c.109]

Удельный объем насыщенного пара и равновесно сосуществующей с ним жидкости в области критической точки определяется уравнениями (8.21) Известна также следующая эмпирическая зависимость [c.265]

Работа сжатия может быть значительно уменьшена, если конденсацию пара перед сжатием доводить до конца, т. е. до точки 5 (рис. 18.3). Уменьшение работы сжатия при полной конденсации пара объясняется тем, что жидкость практически несжимаема и поэтому вся затрачиваемая при сжатии работа сводится к работе проталкивания ее. А так как удельный объем жидкости невелик, то и работа сжатия, равная 05, будет мала. [c.573]

Рассмотрим процесс парообразования ири постоянном давлении по стадиям. Допустим, что 1 кг воды при температуре О °С заключен в цилиндр с подвижным поршнем, оказывающим на жидкость постоянное давление р, большее, чем равновесное, соответствующее температуре насыщения (рис. 11.1). Удельный объем воды при температуре О °С и давлении р обозначим v (рис. 11.1, а) н к жидкости, находящейся под поршнем, начнем подводить теплоту. Удельный объем жидкости несколько увеличивается до v, температура увеличивается до температуры насыщения (рис. 11.1, б). Вода, нагретая до температуры насыщения, называется насыщенной жидкостью. При дальнейшем подводе теплоты [c.192]

Для дистиллированной воды при 4 °С у = 9806 Н/м . Удельным объемом v жидкости называется объем, занимаемый единицей массы жидкости, м /кг [c.261]

Если рассмотреть процесс парообразования при другом давлении Р > р , то можно отметить следующие изменения. Точка а ,, соответствующая состоянию 1 кг жидкости при температуре О °С и новом давлении р,, практически остается на той же вертикали, так как жидкость практически несжимаема и ее удельный объем поэтому мало зависит от давления. Точка б, , соответствующая состоянию 1 кг жидкости при температуре кипения, смещается вправо, так как с увеличением давления увеличивается температура кипения и, сле- [c.64]

Применительно к фазовому переходу твердое тело — жидкость (плавление) в уравнении (1.129) величина г характеризует теплоту плавления единицы количества вещества, а v" и v — соответственно удельный объем жидкости на линии плавления v" = и удельный объем твердой фазы на линии плавления, v = v. [c.72]

При анализе режимов работы теплосиловых установок часто приходится иметь дело с разного рода жидкостями и их парами вода, аммиак, фреоны, углекислота и т. д. Процесс парообразования для всех жидкостей одинаков, и его можно проследить на примере воды. Положим, что имеем 1 кг воды при температуре 0°С и удельном давлении р. Если при этом давлении ее удельный объем составляет V( , то это состояние жидкости в системе р—и координат можно изобразить точкой % с р—ио координатами (рис. 7.1). Если, сохраняя давление постоянным 80 [c.80]

Если рассмотреть процесс парообразования при другом давлении р >ро, то можно отметить следующие изменения. Точка йоь соответствующая состоянию 1 кг жидкости при температуре О °С и новом давлении р, практически остается на той же вертикали, так как жидкость практически несжимаема и ее удельный объем поэтому мало зависит от давления. Точка Ь ь соответствующая состоянию 1 кг жидкости при температуре кипения, смещается вправо, так как с увеличением давления увеличивается температура кипения и, следовательно, удельный объем жидкости. Точка с", характеризующая состояние 1 кг сухого насыщенного пара, смещается влево, так как с увеличением давления уменьшается удельный объем пара, несмотря на возрастание температуры. [c.82]

Удельный объем. Объем, занимаемый единицей массы жидкости [c.16]

Для иллюстрации методики расчета газопроводов рассмотрим часто встречающийся случай движения газа по трубопроводу постоянного поперечного сечения. При движении газа по такому трубопроводу вследствие неизбежных потерь напора давление газа, обычно превышающее атмосферное давление в начальном сечении, по длине трубопровода непрерывно снижается. При этом происходит расширение газа — удельный объем газа увеличивается, а его плотность, наоборот, уменьшается указанное изменение плотности газа, в отличие от случая капельных жидкостей, оказывается весьма существенным и должно обязательно учитываться при расчете. [c.252]

При подогреве жидкости удельный объем ее несколько увеличивается вследствие температурного расщире-ния, процесс же парообразования характеризуется резким увеличением удельного объема. Так, например, для воды при нормальном давлении Уо = 0,001 м кг, v = = 0,001044 м 1кг, v"= , b77 м 1кг, т. с. при подогреве во- [c.107]

В заключение сделаем еш,е одно замечание. Мы нашли, что во вращаюш.ейся жидкости динамически возможны только баротропические движения. Мы видели также, что подвижные циклоны и антициклоны, т. е. наиболее интересные случаи, могут существовать только в несжимаемой жидкости. В баротропических жидкостях, удельный объем которых изменяется с высотой, допустимы только стационарные циклоны и антициклоны. Причина этого ограничения состоит, очевидно, в том, что мы предположили постоянным, не зависящим от высоты и времени. Предположив, что — функция высоты 2, мы увидим, что это — бароклинические движения вращающейся жидкости, которые динамически возможны. В этом случае можно построить циклоны и антициклоны с центром, перемещающимся некоторым произвольным образом, с криволинейными изобарами и, конечно, с переменным удельным объемом, зависящим от высоты. [c.214]

Для всех жидкостей удельный объем сухого насыщенного пара V" больще удельного объема жидкости v и уменьшается с по вышением давления, тогда как v растет в результате разность (и"—v ), которой на рис. 11-1 соответствует отрезок горизонтали Ьс, будучи значительна при низких давлениях, с повышением давления уменьшается. [c.235]

Удельный объем влажного пара состояния точки е (рис. 11-1) равен сумме объемов хкг сухого пара удельного объема V" и (1—х) кг жидкости удельного объе.ма V, т. е. [c.239]

Если на рк-диаграмме построить изотермы, соответствующие уравнению Ван-дер-Ваальса, то они будут иметь вид кривых, изображенных на рис. 4-3. Из рассмотрения этих кривых видно, что при сравнительно низких температурах они имеют в средней части волнообразный характер с максимумом и минимумом. При этом чем выше температура, тем короче становится волнообразная часть изотермы. Прямая ЛВ, пересекающая такого типа изотерму, дает три действительных значения удельного объема в точках А, R пВ, т. е. эти изотермы соответствуют первому случаю решения уравне-нения Ван-дер-Ваальса (три различных действительных корня). Наибольший корень, равный удельному объему в точке В, относится к парообразному (газообразному) состоянию, а наименьший (в точке А) — к o toянию жидкости. Поскольку, как указывалось ранее, уравнение Ван-дер-Ваальса в принципе не может описывать двухфазных состояний, оно указывает (в виде волнообразной кривой) на непрерывный переход из жидкого состояния в парообразное при данной температуре. В действительности, как показывают многочисленные эксперименты, переход из жидкого состояния в парообразное всегда происходит через двухфазные состояния вещества, представляющие смесь жидкости и пара. При этом при данной температуре процесс перехода жидкости в пар происходит также и при неизменном давлении. [c.42]

В паровых котлах над поверхностью испарения получается только влажный,пар с большей или меньшей степенью сухости. Влажный пар определяется давлением р или температурой и степенью сухости х. Температура влажного пара равна температуре кипения жидкости при данном давлении. Удельный объем влажного пара определяется как объем смеси, состояш,ей из сухого пара и воды [c.179]

В таблицах для насыщенного пара приведены температура насыщения, давление, значения удельных объемов, энтальпия и энтропия жидкости и сухого пара, полная теплота парообразования. В таблицах перегретого пара приведены для различных давлений и температур величины основных параметров удельный объем, энгальпия и энтропия. [c.186]

Если сжимать газ при постоянной температуре, то можно достигнуть состояния насыщения (сжижения газа), соответствующего этой температуре и некоторому определенному давлению. При дальнейшем сжатии пар будет конденсироваться и в определенный момент полностью превратится в жидкость. Процесс перехода пара в жидкость проходит при постоянных температуре и давлении, так как давление насыщенного пара однозначно определяется температурой. На р— у-диаграмме (рис. 9.1) область двухфазных состояний (пар и жидкость) лежит между кривыми кипящей жидкости и сухого насыщенного пара. При увеличении давления эти кривые сближаются. Сближение происходит потому, что объем пара уменьшается, а объем жидкости увеличивается. При некотором определенном для данной жидкости (пара) давлении кривые кипящей жидкости и пара встречаются в так называемой критической точке, которс1Й соответствуют критические параметры давление р , температура удельный объем характеризующие критическое состояние вещества. При критическом состоянии исчезают различия между жидкостью и паром. Оно является предельным физическим состоянием как для однородного, так и для распавшегося на две фазы вещества. При температуре более высокой, чем критическая, газ ни при каком давлении не может сконденсироваться, т. е. превратиться в жидкость. [c.103]

Пар, полученный при испарении всей жидкости (точка п), — сухой насыщенный. Удельный объем пара в этой точке обозначим через v". При проведении процесса парообразования при другом даиле-нни соответственно получим точки п, п". Кривая п п п" представляет собой верхнюю (правую) пограничную кривую. Пересечение верхней и нижней пограничных кривых определяет положение критической точки /< Для воды критической точке соответствует = 221,048 бар, Т р = 647,15 К Ццр = 0,0031 m Vks. На рис. 9.5 в области влажного насыщенного пара пунктирными линиями показаны линии постоянной сухости. [c.110]

Значение абсциссы любой из точек на пограничной кривой представляет собой удельный объем v соответствующей фазы при фазовом равновесии. Так, кривая I( D изображает удельный объем насыщенного пара и" кривая АК — удельный объем v жидкости, находящейся под давлением своих на-сыищнных паров и в [эавновесии с последними кривая АЕ — удельный объем жидкой фазы, находящейся в равновесии с твердой фазой, и кривая FSG — удельный объем кристаллической фазы. Из хода кривых K D и А К видно, что с ростом температуры удельный объем жидкой фазы v увеличивается, а удельный объем насыщенного пара и" уменьшается. [c.133]

Положим, что имеется 1 кг воды при температуре 0 °С и давлении р. При этом давлении удельный объем воды равен и состояние воды в координатах р—v характеризуется точкой а (Рис. 1.14). Если, сохраняя давление постоянным (р = idem), к жидкости подводить теплоту, то, как показывает опыт, ее температура будет постепенно повышаться, а удельный объем несколько возрастать. Исключение здесь составляет вода в диапазоне температур 0—4 °С, где она имеет наименьший объем или наибольшую плотность, так что при нагревании от 0 С ее удельный объем вначале уменьшается, а затем вновь начинает расти. [c.62]

Применительно к фазовому переходу жидкость — пар (испарение) в уравнениях (1.129—1.131), v" — удельный объем пара на линии сухого насыщенного пара, а v — удельный объем жидкости на линии насыщения. Поскольку удельный объем пара v" всегда бодь-ше удельного объема жидкости v (v" > v ), из уравнения (1.129) следует, что для фазового перехода жидкость — пар всегда dp/dT > 0. Это значит, что с увеличением давления температура насыщения повышается, и наоборот. [c.72]

В силу практической несжимаемости жидкости величины Пж и Пт.Ф одного порядка. Поэтому из уравнения (7.24) следует, что в условиях Vж>Vт.ф величина йр1с1Т>0, т. е. с ростом давления увеличивается и температура плавления. Если же Пж< <Ут.ф, то величина йр1йТ<0 и это значит, что с ростом давления температура плавления уменьшается (например, для льда). Действительно, при плавлении льда объем воды уменьшается, т. е. Пж<Ит.ф. Из уравнения (7.24) следует, что увеличение давления понижает температуру плавления. Теплота плавления для льда при температуре =0°С и нормальном давлении составляет г = 335 Дж/г. Удельный объем льда при О °С равен Vт.ф = = 1,091 см /г, а удельный объем воды Пж=1 см /г, т. е. Ож— Vr.ф = —0,091 см /г. Подставляя значения перечисленных величин в уравнение (7.24), находим [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...