Элементарный объем

Будем теперь рассматривать не расстояния между точками, а элементы поверхности ds. Элементарный объем, определяемый [c.95]

При высокой концентрации рассеивающих частиц в результате затенения (в случае крупных частиц) невозможно применить понятие прямого света [161], т. е.. нельзя выбрать такой элементарный объем, в котором внешнее излучение изменяется мало [161]. Следовательно, неприменимы обычные понятия показателя ослабления и других характеристик элементарного объема [161]. Использование уравнения. переноса для таких систем оказывается затруднительным, хотя в принципе оно возможно для определения полусферических характеристик [161]. При этом необходимы специальные измерения параметров среды в определенных условиях. [c.145]

При разности потенциалов на электродах происходит ионизация межэлектродного промежутка. Когда напряжение достигнет определенного значения, в среде между электродами образуется канал проводимости, по которому устремляется электрическая энергия в виде импульсного искрового или дугового разряда. При высокой концентрации энергии, расходуемой за 10" —10 с, мгновенная плотность тока в канале проводимости достигает 8000—10 ООО А/мм , в результате чего температура на поверхности обрабатываемой заготовки-электрода возрастает до 10 ООО—12 ООО °С. При этой температуре мгновенно оплавляется и испаряется элементарный объем металла и на обрабатываемой поверхности заготовки образуется лунка. Удаленный металл застывает в диэлектрической жидкости в виде гранул диаметром 0,01—0,005 мм. [c.401]

В окрестности точки А (рис. 144, а) выделим элементарный объем (рис. 144, б). [c.207]

НИИ может быть найдена из условия равновесия сил, воздействующих на элементарный объем газа в круговом потоке [c.169]

Если в окрестности исследуемой точки элементарный объем выделен главными площадками, то система сил, возникающих на гранях элемента, упрощается (рис. 274). Существенно упрощаются также уравнения (7.3). Они принимают вид [c.236]

Для ТОГО чтобы найти потенциальную энергию во всем объеме деформированного тела, выражение /о следует умножить на элементарный объем и проинтегрировать по объему тела [c.257]

Закон теплопроводности, доказанный в п. 5.1, устанавливает связь между теплопроводностью металла, градиентом температуры и тепловым потоком. Для вычисления температуры точек тела необходимо не только установить тепловой поток, проходящий через рассматриваемое сечение, но и определить количество Рис. 5.9. Накопление теплоты в теплоты, которое поступает в неко-элементе Fdx при линейном рас- торый элементарный объем тела, пространении теплоты 3 также уходит ИЗ ЭТОГО объема. [c.150]

Элементарный объем в пространстве этих переменных обозначим Пуг. По правилу преобразования переменных при интегрировании будем иметь [c.674]

Если в окрестности какой-либо точки К тела выделить элементарный объем в форме параллелепипеда, грани которого перпендикулярны координатным осям (рис. 4), то на этих гранях, как на площадках, проходящих через данную точку, будут действовать полные напряжения Рх< Руу Рг- Спроектировав их на координатные оси, получим девять напряжений, которые называют компонентами напряжения в точке К [c.175]

Поскольку в общем случае напряженное состояние в отдельных точках тела различно, то различна и потенциальная энергия деформации, накапливаемая в окрестности этих точек. Выделив вокруг точки элементарный объем, находят энергию, накопленную в этом объеме, эту величину делят на выделенный объем и получают удельную потенциальную энергию деформации. Последнюю представляют состоящей из двух частей энергии, затраченной на изменение объема элемента, и энергии, затраченной на изменение его формы. Принято считать, что опасность возникновения пластических деформаций определяется величиной той части энергии, которая связана с изменением формы, и соответственно два напряженных состояния считаются равноопасными, если удельная потенциальная энергия формоизменения для них одинакова. [c.298]

Из равенства (2) непосредственно следует выражение бесконечно малой, будем говорить. элементарной, массы бот через плотность среды р и элементарный объем 6т [c.104]

Пользуясь произволом в выборе объема т, применим равенство (33) к элементарному объему бт. Тогда интеграл, стоящий в левой части, сведется к одному слагаемому, так что вместо [c.138]

Выделим в сплошной среде (рис. 232) элементарный объем бт и изучим распределение бесконечно малых перемещений в отдельных его точках. Рассмотрим какие-нибудь две смежные точки в объеме точку М с вектор-радиусом г относительно неподвижной точки О и точку Л1< > с вектор-радиусом / < > относительно той же точки О. [c.339]

Получим уравнение неразрывности н переменных Эйлера, справедливое в точке пространства. Рассмотрим элемент жидкости, имеющий массу 6nt=p8v, где 8v — элементарный объем. При движении жидкости масса элементарного объема остается неизменной, т. е. [c.234]

Уравнение Бернулли. На рис. 6.5 показан элементарный объем жидкости, движущийся со скоростью v. Для идеальной жидкости трение между соседними струйками отсутствует, поэтому на выделенный элементарный элемент жидкости действуют си- [c.234]

Для анализа напряженного состояния в точке часто используется такой прием в окрестности рассматриваемой точки шестью сечениями выделяют элементарный объем в виде параллелепипеда таким образом, что данная точка оказывается внутри этого объема, и выясняют, какие напряжения возникают на гранях этого параллелепипеда. [c.223]

Магнитный диполь — любой элементарный объем, создающий на больших по сравнению с его размерами расстояниях магнитное поле, идентичное магнитному- полю элементарного электрического тока. [c.126]

Рассмотрим теперь случай, когда притягивающие массы dm заполняют объем V. Пусть d% a, Ъ, с)—элементарный объем, р — объемная плотность dm = р dr. [c.255]

Установим свойства газа, определяющиеся особенностями движения его молекул. Рассмотрим для этого элементарный объем 6,х = йх йу dz, заполненный большим числом движущихся и изредка сталкивающихся молекул ид,т, где п — местная концентрация молекул в физическом объеме т. е. количество молекул в единице объема. [c.147]

Проекция на ось х силы, действующей на элементарный объем, составляет [c.228]

Теперь вернемся к элементарному объему, выделенному в окрестности напряженной точки (см. рис. 15). Этот элемент был выделен произволь-но ориентированными в пространстве плоскостями. Но если бы мы заранее знали направление главных осей и соответственно ориентировали бы секущие площадки, картина распределения напряжений существенно упростилась бы и приняла тот вид, который представлен на рис. 19. [c.22]

Сложное упругонапряженное состояние металла приводит к пластической деформации, а рост ее — к сдвиговым деформациям, т. е. к смещению частей кристаллов относительно друг друга. Сдвиговые деформации происходят в зоне стружкообразования AB , причем деформации начинаются по плоскости АВ и заканчиваются по плоскости АС, в которой завершается разрушение кристаллов, т. е. скалывается элементарный объем металла и образуется стружка. Далее процесс повторяется и образуется следующий элемент стружки. [c.261]

Уравнения (4.7) —(4,8) показывают, что причинами изменения концентрации носителей могут быть неодинаковость числа носителей, втекающих (и вытекающих) в элементарный объем полупроводника (тогда dlvJ O), и нарушение равновесия между процессами генерации и рекомбинации носителей. Уравнения (4.9) и (4.10), называемые уравнениями плотности тока, характеризуют причины протекания электрического тока в полупроводнике электрический дрейф под воздействием электрического поля (grad tp= 0) и диффузию носителей при наличии градиента концентрации. Уравнение Пуассона характеризует зависимость изменений в пространстве напряженности электрического поля Е=—gгadф от распределения плотности электрических зарядов pi [c.156]

В окрестности заданных точек секунщми плоскостями выделяем элементарный объем. Орнептация плоскостей выбирается таким образом, чтобы нанряясення можно было определить возможно более простым способом. В данном случае естественной является ориентация плоскостей в.толь и поперек оси стержня. На рис. 269, а секущие плоскости в окрестности точек А и В показаны пунктиром. Выделенные элементы выносятся далее за пределы нагруженного тела и изображаются в увеличенном масштабе с сохранением ориентации плоскостей (рис. 269, 6 и в). [c.232]

Из напряжеи[Ю10 тела (рис. 267) еще раз выделим в окрестности точки А элементарный объем, но уже не в виде параллелепипеда, ]<ак было сделано ранее, а в виде четьршхграниика (рис, 270). Три грани выделенного эле.мента совпадают с координатными плоскостями снстем1)1. е, у, z. [c.233]

На элементарный объем сплошной среды действует объемная сила Ррй]/ и сила инерции для него соответственно (—арб К), где— ин-теисивность объемной силы а — ускорение относительно инерциальной системы отсчета и р — плотность. Для всего выделенного объема векторная сумма этих сил выразится интегралом по объему Щ (р я)рсП/ (рис. 170). [c.547]

Деформация тела складывается из деформаций ее материальных частиц. За материальную частицу (рис. 1.6) обычно принимают прямоугольный параллелепипед со сторонами dx,-, параллельными координатным осям х,-. Можно представить, что в результате деформации тела элементарный объем в форме параллелепипеда получит поступательное перемещение и поворот как жесткое целое, а также чистую деформацию, в результате которой он становится косоугольным параллелепипедом с ребрами Ajdxi и углами между ними Qij=Kl2—уг/ /=1> 2, 3). Заметим, что поступательное перемещение йо и поворот со не являются характеристиками деформации материальной частицы. Последняя будет определяться тремя удлинениями Л,- ребер и тремя сдвигами ij между ними. [c.28]

В установившемся движении новый объем будет отличаться от предыдущего только тем, что к верхней части трубки присоединится элементарный объем, заключенный между сечениями 2 и а от нижней вычтется такой же объем между сечениями а и а. Изменение кинетической энергии в рассматриваемом объеме трубки сведется к разности [c.245]

Рассмотрим состояние (первое) тo-ro тела в некоторый момент вре . сни ни (рис.42.1). Тело в этом состоянии не находится в равновесии, олнако дальнейшие формальные преобразования на основании принципа Далам-бера можно проводить также как и для состояния равновесия, добавив -рЛ1.гЦ ) объемные силы инерции - рйц к каждому элементарному объему тела. Цифровой индекс указывает номер состояния. Внешняя нагрузка gi(t) задана на поверхностях тела I и начальной трещины So. а также и на достигнутой поверхности трешины к моменту рассмотрения S - So. В объеме V тела задана объемная сила [c.324]

При таком представлении реальная область существования поля заменяется сеточной моделью, ячейки которой отвечают элементарному объему тела и имеют параметры, зависящие от размеров объема (Лх, Лу, Дг) и свойств его материала. Элементы тепловой (рис. 5.3, д), магнитной (рис. 5.3, б) и деформационной (рис. 5.3, в) сеток приведены для случая двумерного тела (симметрия относительно оси г) и прямоугольных координат, а выражения для их эквивалентных параметров — в табл. 5.2, в которой электрическим проводимостям и gy поставлены в соответствие тепловые g ,gJy, магнитные му и деформационные дху> gp.yx[c.121]

Выделим элементарный объем цилиндрического слоя радиуса Н—г и толщины йг. Объем этого слоя 2 кгйгН, а масса с1т=2 кгйгН-, [c.555]

Теперь определим момент инерции цилиндра относительно координатных осей, проходящих через центр масс цилиндра. Для этого вычислим моменты инерции цилиндра Jx y относительно координатной плоскости хСу. Выделим элементарный объем в виде диска высоты с1г (рис. 328). Его масса равна и, следовательно, получим [c.556]

Рептение задачи сводилось к определению составляющих уравнения (5.1). Параметры и v)/ определяли на основе упругого решения /30/. Для подсчета пластичес-кой диссипации энергии при произвольной диаграмме деформирования воспользовались структурной моделью упругопластической среды /29/. Согласно данной модели каждый элементарный объем металла можно представить набором [c.127]

Для простоты рассмотрим течение жидкости вдоль плоской пластины. Ось х направим вдоль пластины, ось у — перпешдику-лярно к ней. Для движения, происходящего в основном в направлении осп X, сила инерции, отне- + сенная к элементарному объему [c.280]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...