Восприимчивость магнитная атомная

При вычислении диамагнитной восприимчивости (10.13) предполагалось, что в твердом теле все электроны связаны со своими атомами. Это, очевидно, справедливо для диэлектриков. Однако в металлах, а также в полупроводниках при высоких температурах имеются электроны проводимости. Электронный газ также проявляет магнитную активность. Поэтому при вычислении магнитной восприимчивости твердых тел, имеющих электроны проводимости, наряду с восприимчивостью атомных остовов следует учесть магнитную восприимчивость электронного газа. Вопрос о поведении электронов проводимости в магнитном поле мы обсудим позже, а сейчас перейдем к обсуждению природы парамагнетизма. [c.324]

В 27.1 и 27.3 в каждом из пунктов, объединяющих ту или иную группу металлических ферромагнетиков, сначала приводятся температурные зависимости парамагнитной восприимчивости, зависимости намагниченности, удельного или атомного магнитного моментов от температуры, магнитного поля, состава сплавов и зависимости температур Кюри сплавов от их состава. Затем идут данные по магнитной анизотропии и, наконец. по магнитострикции. [c.615]

Как уже упоминалось, чистое золото обладает слабым диамагнетизмом на каждый атом имеется один электрон проводимости, а ионы Аи+ с четным числом электронов не имеют магнитного момента. В твердых сплавах Pd-Au при содержании около 50% (атомн.) Pd магнетизм изменяется лишь в слабой степени. Отсюда можно заключить, что атомы палладия в сплаве не имеют магнитного момента, т. е. что они присутствуют, вероятнее всего, как нейтральные атомы с четным числом электронов. Если электроны проводимости поставляются тс лько золотом, то их концентрация должна уменьшаться по мере замещения золота палладием. При 50% (атомн.) Pd концентрация электронов проводимости достигает примерно 0,5 на атом. Установлено, что при дальнейшем увеличении содержания палладия магнитная восприимчивость быстро возрастает, поскольку ионы Pd+ с нечетным числом электронов и соответствующим магнитным моментом замещают ионы Аи+ при этом концентрация электронов проводимости сохраняется приблизительно постоянной. Аналогичные явления имеют место в системах Ag — Pd и Си — Pd, а также в сплавах Pt с Си, Ag и Аи [386, 387, 260]. [c.10]

Ядерный П. Магнитные моменты атомных ядер 103—Ю" раз меньше рд, поэтому ядерная парамагнитная восприимчивость Хя — составляет всего [c.532]

В присутствии нескольких атомных процентов кислорода увеличиваются электрическое сопротивление, твердость, предел прочности при растяжении и модуль упругости тантала, по снижаются относительное удлинение, относительное сужение поперечного сечения, магнитная восприимчивость и устойчивость против коррозии плавиковой кислотой 129, 31]. Сведения [c.724]

ГО ПОЛЯ магнитными моментами. При включении поля возникает прецессия электронных оболочек вокруг направления магнитного поля — прецессия Лармора. Еще более элементарное описание этого процесса таково при включении магнитного поля в электронных оболочках атома индуцируются токи, они не затухают, когда поле перестает меняться, так как в атомных контурах отсутствует сопротивление. По известному правилу Ленца направление этих токов таково, что индуцированные магнитные моменты и, следовательно, намагничение противоположны по направлению внешнему полю. В электродинамике доказывается, что намагничение диамагнетиков пропорционально напряженности поля Н (так же как и для парамагнетиков вдали от области насыщения), но в отличие от парамагнетиков восприимчивость диамагнетиков отрицательна к т [c.75]

В отсутствие магнитного поля магнитный. момент тела равен нулю вследствие беспорядочного распределения атомных магнитных оментов. Действие магнитного поля сводится к ориентированию магнитных моментов в одном направлении и преодолению дезориентирующего действия теплового движения. Отсюда следует, что пара.магнитная восприимчивость зависит от температуры. [c.306]

Измерения коэффициента Холла и измерение оптической отражательной способности доказывают, что электроны свободны или приблизительно подчиняются теории Друде, даже в тех жидких металлах (Bi, Sb, Ga, Ge и т. д.), в которых дифракционные исследования обнаруживают определенную долю неметаллической связи и поэтому присутствие несвободных электронов (см. раздел 1). Все же у некоторых металлов имеются небольшие отклонения от поведения действительно свободных электронов. В настоящее время невозможно решить, результат ли это ошибок прямых измерений ошибок измерения атомных объемов, используемых в теории для вычисления характеристик свободных электронов нечувствительности теории или действительного отклонения электронов от поведения свободного электронного газа. Ограниченное число измерений сдвига Найта косвенно указывает, что электроны ведут себя как несвободные, не вызывая изменений в сдвиге и, следовательно, в электронных состояниях после плавления. Измерения магнитной восприимчивости по разным причинам не способны подтвердить этого, но обычно вместе с электросопротивлением и эффектом Холла показывают существенное изменение после плавления при образовании свободного электронного газа. Это наводит на мысль (что не соответствует данным по сдвигу Найта), что плотность состояний после плавления значительно изменяется, хотя дело не доходит до положения абсолютно свободных электронов. Сообща- [c.142]

Данные по атомной магнитной восприимчивости богатых золотом сплавов при 20° приведены в табл. 57 [97]. [c.141]

Содержание Pd, % Атомная магнитная восприимчивость (Хд-Ш , см /г-атом) при температуре, °С [c.169]

Магнитные свойства. Атомная магнитная восприимчивость богатых золотом сплавов в зависимости от состава и температуры приведена в табл. 136 [22]. [c.276]

Атомная магнитная восприимчивость (Х -Ю , см /г-атом) при содержании Ti, ат. % [c.276]

Изотермы атомной магнитной восприимчивости сплавов в жидком и твердом состояниях, приведенные на рис. 225 [5], указывают, что сплавы, содержащие до 10 ат.% Мп, обладают в жидком состоянии диамагнитными, а сплавы с более высоким содержанием марганца парамагнитными свойствами. [c.352]

РЗЭ и их соединения обладают парамагнитными свойствами . При взаимодействии с внешним магнитным полем они втягиваются в поле. На этом основано определение магнитной проницаемости (и связанной с ней величины молярной магнитной восприимчивости) с помощью магнитных весов. На рис. 130 приведена кривая изменения магнитных моментов лантанидов в зависимости от атомного номера элемента. Значения магнитной восприимчивости строго аддитивны. Поэтому, например, состав бинарной смеси лантанидов (если известны магнитные восприимчивости для каждого из компонентов) может быть определен с точностью 2—3%. [c.360]

В металлах вклад в магнитную восприимчивость кроме атомных остовов, расположенных в узлах решетки, вносят коллективизированные электроны проводимости. Экспериментальные данные свидетельствуют, например, о том, что все щелочные металлы парамагнитны. При этом их парамагнитная восприимчивость не зависит от температуры. Поскольку решетка щелочных металлов диамагнитна, парамагнетизм может быть обусловлен только парамагнетизмом электронного газа. Из независимости парамагнетиз- [c.329]

ВОВ имеет парамагнитную восприимчивость шением температуры, как это имеет место для восприимчивости одно атомных металлов переходной группы. Однако сплавы, содержащие в качестве одной из составляющих ферромагнитный металл, также ферромагнитны, по крайней мере при больших концентрациях последнего. Этот ферромагнетизм обычно уменьшается с уменьшением концентрации ферромагнитной компоненты, если другая компонента неферромагнитна. На рис. 54 в качестве примера изображено изменение магнитного момента насыщения для ряда никелевых сплавов при изменении их состава 2). Ход кривых соответствует обычному их поведению, т. е. плавному уменьшению намагничения при увеличении концентрации неферромагнит [c.58]

Волновые функции электронов в атоме и межатомное расстояние 1181, II6 Волны спиновой плотности II299 Восприимчивость магнитная П 260 антиферромагнетиков П 315 атомная П 261—265, 268—270 атомов инертных газов II264 [c.403]

Наряду со слабомагнитными телами существует ряд веществ, например ферромагнетики, для которых намагниченность не является линейной функцией поля. Для диамагнетиков характерно, что восприимчивость, как правило, не зависит от температуры, а для парамагнетиков она часто изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Магнитные свойства атома обусловлены следующими факторами орбитальным движением электроно)в спиновыми эффектами магнетизмом атомного ядра Нейтроны и протоны, составляющие ядро, обладают собственными магнитными моментами. Однако величина магнитного момента нуклона из-за того, что его масса почти в 2000 раз больше массы электрона, пренебрежимо мала по сравнению с магнитным моментом электрона. Вычисление суммарных моментов атомов облегчается тем, что как суммарный орбитальный, так и суммарный спиновый момент полностью застроенных электр(зн-ных оболочек равен нулю. Поэтому следует принимать во внимание лишь электроны, занимающие незаполненные оболочки. [c.143]

Парамагнетики — это вещества, атомы, ионы или молекулы которых имеют результирующий магнитный момент при отсутствии внешнего магнитного поля. Во внешнем магнитном поле они намагничиваются согласованно с внешни.м полем, т. е. имеют положительную магнитную восприимчивость (я > 0). Парамагнитный эффект присущ веществам с неском-пенсированным. магнитным моменто.м ато.мов при отсутствии у них порядка в ориентировании этих моментов. Поэтому, когда нет внешнего магнитного поля, атомные магнитные моменты располагаются хаотически и намагниченность парамагнитного вещества равна нулю. При воздействии внешнего поля атомные магнитные моменты получают преимущественную ориентировку в направлении этого поля и у парамагнитного вещества проявляется намагниченность. [c.6]

МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ, величина, характеризующая связь намагниченности вещества с магнитным ппле.к в атом веществе. М, в, х в статич. полях равна отнохненню намагниченности вещества М к напряжённости Я намагничивающего поля к — величина безразмерная. М. в., рассчитанная на 1 кг (или 1 г) вещества, наз. удельной (у.уд -л/р, где р — плотность вещества), а М. в. одного моля — м о-л я р н о ii (или атомной) у =Худ-т, где т — молекулярная масса вещества. С магнитной проницаемостью М. в. D статнч. полях (статич. М. в.) связана соотношениями ) = 1 + 4як (в ед. СГС), (,1 = 1+и (в ед. СИ), М. в. может быть как положительной, так и отрицательной. Отрицательной М. в. обладают диамагнетики (ДМ), они намагничиваются против поля ноложитель-Пой — парамагнетики (ПМ) и ферромагнетики. (ФМ), они намагничиваются по нолю. М. в. ДМ и ПМ мала по абс. величине —10 ), она слабо зависит от Н и то лишь в области очень сильных полей (и низких темп-р). Значения Й1. в. си. в табл. [c.649]

Температурные аависнмости х статической магнитной восприимчивости сплава Си — Мп для 1,08 и 2,02 атомных % Мп. Участки а я с получены в поле 5,9 10 Тл, которое было приложено к образцам вьппе Г/ ешв до их охлаждения. Участки Ь и <1 были получены после охлаждения образцов ниже без магнитного поля и последующим повышенвеи температуры в поле 5,9.10- Тл. [c.634]

ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС акустический— см. Акустический ядерный магнитный резонанс. ЯДЕРНЫЙ ПАРАМАГНЕТИЗМ — парамагнетизм веществ, обусловленный магн. моментами атомных ядер. В пост. магн. поле Д существование магн. моментов у ядер приводит к слабому парамагнетизму в виде небольшой добавочной ядерной намагниченности = где х— ядерная магнитная восприимчивость (на 1 моль), зависящая от темп-ры (Кюри закон). Ядерная намагниченность Л/, в 10 —10 раз меньше, чем в случае электронного парамагнетизма. Я, п. впервые обнаружен в 1937 Л. В. Шубниковым и Б. Г. Лазаревым (СССР) в твёрдом водороде. Изучается методом ядерного магнитного резонанса. [c.678]

Материал с маленькой положительной восприимчивостью благодаря взаимодействию и независимому выравниванию постоянных атомных и электронных магнитных моментов с внешним полем. Сравните с Ferromagneti material — Ферромагнитным материалом. [c.1011]

В отсутствие внешнего магнитного поля магнитный момент ге.па равен нулю вследствие статистически неупорядоченного распределения атомных магнитных моментов. Действие внешнего магнитнсгго ноля сводится к ориентированию магнитных моментов атомов в одном направлении, при этом преодолевается дезориен-гирующее действие теплового движения. От сюда следует зависимость парамагнитной восприимчивости от температуры. Квантовая теория дает следующее выражение этой зависимости [9.25] [c.94]

Поэтому жидкие сплавы в этих системах могут вести себя таким же образом в отношении чистых компонентов если последние показывают аномальную структуру (например, Bi—Sb), тогда так же будут вести себя и сплавы, степень отклонения сплавов от поведения свободных электронов, например, должна быть подобной степени отклонения для чистых компонентов. Желательно прямое исследование этих систем кажется, невозможно получить много информации о структуре из физических измерений. Необходимо далее изучать их электронные свойства, чтобы установить достоверность существования аномалий удельного сопротивления при атомном отношении 2 1 или 1 2 и определить предел, до которого можно использовать модель свободных электронов, чтобы описать эти свойства. Размерный фактор может влиять на зависимость от состава некоторых электронных свойств, способствуя образованию составов сплавов с относительно эффективной или неэффективной упаковкой атомов и, следовательно, влияя на зависимость от состава величин g(r) и а(К). Этот эффект также следует распознавать при изучении дифракции и, возможно, оценивать при определении измерений плотности, вязкости или даже термодинамических свойств. Аномальная зависимость магнитной восприимчивости от состава в системе Fe—Со может быть ложной, как и отсутствие скачка в температурном коэффициенте удельного сопротивления в системе Bi—Sb. Явная простота этих систем побудила исследователей игнорировать их. С теоретической точки зрения с ними легче обращаться, чем с более сложными спла- [c.169]

Магнитные свойства ReSe2 были исследованы в работе [390]. Магнитная восприимчивость измеряли в интервале температур 90—725°К. Как показано на рис. 88, магнитная восприимчивость намного меньше, чем ожидаемый диамагнетизм, возникающий из атомного остова. Вклад остова составляет 0,36-10 эл<е/г ReSe2, рассчитанных из диамагнитных поправок, равных 28- 0 эме/г на моль Re + и 47,6-10 эме1г Se . Вычтя это значение [c.252]

Суммарные магнитные моменты (спины) сложных атомных ядер не являются кратными Хд, или [J,p и .1 их значения колеблются между величинами —1,29 у ядрахдК п-[-5,50р.дд. у ядра191пИ5. Причина неаддитивности ядерного М. в том, что между ядер-нымп частицами действуют мощные ядерные силы неэлектромагнптной природы. Один из способов опытного изучения ядерного М. состоит в исследовании сверхтонкого расщепления спектральных линий атомных оптических спектров, обусловленного взаимодействием ядерного и электронного М. атома. Магнитные моменты ядер и нуклонов можно непосредственно определить, расщепляя молекулярные пучки в неоднородном магнитном поле (Раби метод), а также измеряя восприимчивость ядерного парамагнетизма (см. Момент-и атомных ядер). Большой прогресс в технике [c.38]

А ионный радиус Pd2+ 0,88 А, Pd + 0,73 А. Плотность (г/см ) 12,02 (20°, все темп-ры в С), 11,0 (1550°). 1552° 3980° (вероятно) теплота плавления 38,6 кал/г теплота испарения 88,3 ал/г. Уд. теплоемкость 0,0584 вял/г spad (0°) термич. коэфф. линейного расширения 11,67 10 в (0°). Теплопроводность 0,17 кал1см град сек. Уд. электросопротивление (мком см) 10,0 (0°), 10,8 (20°) термич. коэфф, электросопротивления 37,7 10 (0—100°). Магнитный момент атома П. 8,01 магнетонов Бора П. парамагнитен, атомная магнитная восприимчивость 6,42 104 (20°). Механич. свойства П. (при комнатной темп-ре) модуль нормальной упругости 12600 кГ/л.и предел прочности при растяжении 18,5 относит, удлинение 24—30% твердость по Бринеллю (отожженного) 49 kFJmm . Механич. свойства П. изменяются в зависимости от примесей и способа обработки. При холодной прокатке твердость П. увеличивается в 2—2,5 раза. Прочность при растяжении увеличивается при холодной обработке и при добавлении нек-рых элементов, особенно Ru и Rh. [c.579]

Смотреть страницы где упоминается термин Восприимчивость магнитная атомная : [c.639] [c.533] [c.391] [c.393] [c.1232] [c.641] [c.674] [c.252] [c.104] [c.175] [c.46] [c.15] [c.118] [c.101] [c.174] [c.370] [c.122] [c.123] [c.394] [c.35] [c.40] [c.166] [c.536]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...