Цилиндры Напряжения касательные

Следовательно, разделяющая поверхность будет цилиндрической. Если Q постепенно возрастает, то возрастает также и тахт, пока оно не достигнет величины тт. Соответственно возрастают и другие напряжения. Если Q возрастает и далее, то шах т, согласно закону Сен-Венана, возрастать выше тт не может, и во внешней части цилиндра начинает развиваться пластическая область, а внутренний коаксиальный цилиндр остается упругим. Так как касательные напряжения т внутри упругого ядра одинаковы на каждой концентрической цилиндрической поверхности, то разделяющая поверхность между пластической и упругой частями должна быть, как сказано выше, цилиндрической, скажем радиуса г . Внутри этого цилиндра напряжения будут следовать закону Гука, согласно равенству (VI. 9), и Гд может быть определено из условия [c.115]

На рис, 3 представлена адиабатическая кривая т(ф), полученная согласно (28), Когда в ослабленной части цилиндра величина касательного напряжения достигает максимума (точка Г), в остальной его части начинается разгрузка (точ- [c.232]

В заключение приводим результаты вычислений, произведенных Л. Файлоном для цилиндра, представленного на рис. 86. Цилиндр растягивается касательными усилиями, равномерно распределенными по заштрихованной части боковой поверхности. Особый интерес представляет распределение нормальных напряжений гг по различным поперечным сечениям цилиндра. Отношения [c.156]

Касательное напряжение на поверхности цилиндра определится теперь, о формуле (51) 1 = 21л>, = —. Например, для цилиндра радиуса касательное напряжение равно [c.542]

Закручивание крутящим моментом. Момент М = P3I (рис. 93, в), приложенный к внутреннему цилиндру, уравновешивается касательными окружными напряжениями тг (рис. 93,5). Максимальные напряжения будут на поверхности внутреннего цилиндра [c.138]

Найдем сначала потерю напора при стационарном течении ламинарного потока по круглой трубе. Выделим мысленно в жидкости соосный с трубой цилиндр длиной I и радиусом у. С внешней стороны на поверхность цилиндра действует касательное напряжение вязкого трения, которое по формуле (25-6) равно [c.280]

Касательное напряжение т на внутреннем цилиндре [c.192]

При кручении цилиндра в его поперечных сечениях возникают только касательные напряжения. Нормальные напряжения в поперечных и продольных сечениях пренебрежимо малы и могут быть приняты равными нулю. В пределах упругих деформаций высоту цилиндра, подвергнутого скручиванию, можно считать неизменной. [c.188]

Из сказанного следует, что при кручении во всех площадках стержня, кроме оси, имеет место двухосное, неоднородное напряженное состояние. Наиболее напряженными являются точки, расположенные на поверхности цилиндра. Характер разрушения при кручении зависит от способности материала стержня сопротивляться воздействию нормальных и касательных напряжений. [c.194]

Критерию наибольших касательных напряжений соответствует предельная поверхность в виде правильной шестигранной призмы, вписанной в цилиндр [c.190]

Вследствие осевой симметрии цилиндра и нагрузок перекашиваться элемент не будет и касательных напряжений по его граням [c.444]

Рассмотрим случай осевого растяжения силой F — qnR цилиндра единичного радиуса Л = 1 с кольцевым разрезом (рис. 19.1). Найдем приближенное решение данной задачи в предположении, что поверхность разреза свободна от нагрузки, а на боковой поверхности цилиндра равны нулю касательные напряжения и радиальные перемещения. Данная задача является осесимметричной, и напряженное состояние в окрестности разреза можно получить из рассмотрения полубесконечного цилиндра [c.151]

Если известна ориентация кристалла относительно направления действующих напряжений, то можно вычислить касательную (скалывающую) составляющую напряжений, при которой начинается пластическая деформация для каждой из возможных для данного кристалла систем скольжения. Для вывода расчетной формулы рассмотрим монокристалл в виде - цилиндра, С площадью поперечного сечения S, к которому вдоль оси приложено растягивающее усилие F (рис. 4.15). [c.131]

Для простоты будем считать, что касательная составляющая совпадает с направлением возможного скольжения ОВ. Угол между осью цилиндра и направлением ОВ обозначим р. Очевидно, что приведенное к данному направлению скольжения скалывающее напряжение [c.132]

Наибольшее сжимающее напряжение в материалах цилиндра в середине полоски контакта и равно Ртах- Наибольшее касательное напряжение на глубине 0,78а и равно [c.59]

Если в случае плоского напряженного состояния в окрестности данной точки можно выделить элементарный параллелепипед таким образом, чтобы на его гранях действовали только равные между собой касательные напряжения (см. рис. 20.5, а), то такой вид напряженного состояния называется чистым сдвигом. В дальнейшем с чистым сдвигом мы встретимся при изучении теории кручения круглого цилиндра. [c.214]

Если брус состоит из одного участка, т. е. имеет постоянное сечение и постоянный по длине участка крутящий момент, то касательные напряжения в данном волокне будут по всей длине цилиндра одинаковы. [c.226]

Рассмотрим течение в основном участке цилиндрической круглой трубы. Выделим в жидкости цилиндр, имеющий длину I и радиус у. В основном участке трубы распределения скоростей в различных сечениях одинаковы, поэтому силы инерции отсутствуют и цилиндр будет находиться в равновесии под действием касательных напряжений, приложенных к его боковой поверхности, и разности давлений pi — р2, действующих на его основания, т. е. [c.351]

В тонкостенном цилинДре (см. рисунок) путем его закручивания создано напряженное состояние чистого сдвига с касательным напряжением т. Определить, какое наименьшее избыточное [c.49]

Два цилиндра, изготовленные из разных материалов, склеены между собой и скручиваются моментом М, образованным силами, которые приложены по наружной поверхности вала (см. рисунок). Определить, во сколько раз изменится наибольшее касательное напряжение в наружном цилиндре, если сцепление между цилиндрами будет полностью нарушено (Gi = 2 G ). [c.82]

Таким образом, комбинируя решения (9.61) и (9.65) и пользуясь принципом сложения действия сил, мы можем получить любое симметричное относительно оси цилиндра распределение нормальных и касательных сил на его боковой поверхности. При этом на торцах цилиндра могут возникнуть некоторые силы, распределенные симметрично относительно оси цилиндра. Налагая на эти силы осевую растягивающую или сжимающую силу, всегда можем добиться того, чтобы равнодействующая всех сил обращалась в нуль. Согласно принципу Сен-Венана влиянием этих сил на напряженное состояние на некотором расстоянии от торцов можно пренебречь. [c.239]

Определить нормальное и касательное напряжения по сечению се, перпендикулярному к плоскости элемента и составляющему угол 30° с направлением образующей цилиндра с/. Вычислить расчетные напряжения по II, III и IV теориям прочности. [c.66]

Считая нормальные напряжения в направлении оси цилиндра равномерно распределенными по его поперечному сечению, определить величину наибольшего расчетного напряжения в стенке цилиндра на основе а) теории наибольших касательных напряжений и б) энергетической теории. [c.72]

Проволока диаметром 6 мм должна быть свита в винтовую пружину с диаметром образующего цилиндра ) 5 см. Эта пружина должна давать осадку 2,5 см под нагрузкой 9 кг. Определить необходимую длину куска проволоки. Чему при этом будет равен угол закручивания между концами проволоки и наибольшее касательное напряжение в пружине 0 = 8-10 кг см. [c.99]

Две винтовые пружины с одинаковым образующим цилиндром изготовлены из двух проволок одинаковой длины, но одна проволока — стальная, а другая — бронзовая. Диаметр бронзовой проволоки в 1,5 раза больше диаметра стальной. Модуль упругости бронзы в два раза меньше модуля упругости стали, Определить отношение удлинений и наибольших касательных напряжений обеих пружин под одинаковой нагрузкой. [c.101]

Таким образом, при обтекании круглого цилиндра равномерным в бесконечности безвихревым потоком равнодействующая сил давления по поверхности цилиндра равна нулю. Этот результат известен в гидромеханике как парадокс Даламбера , но он представляется парадоксальным лишь при сопоставлении с экспериментальными фактами, которые всегда обнаруживают наличие силы, воздействующей со стороны потока на любое обтекаемое тело. Однако с точки зрения теории идеальной жидкости этот результат является вполне логичным следствием той идеализации, которую мы допустили, исключив из рассмотрения силы вязкости, являющиеся причиной резко отличного от теоретического распределения скоростей вблизи поверхности цилиндра и связанного с ним распределения давлений. Кроме того, силы вязкости проявляются непосредственно в виде касательных напряжений на поверхности обтекаемого тела. [c.226]

Из этой формулы следует, что если зазор между цилиндрами е а — Ь мал, то касательные напряжения в слое жидкости могут быть весьма значительными. [c.297]

Полагая г а и г Ь, найдем значения касательных напряжений соответственно на внешнем и внутреннем цилиндрах. Вычислим далее момент силы трения. Поскольку, согласно выражению (8.18), X не зависит от координатного угла 0, искомый момент выразим формулой [c.299]

Формулы (14.6) и (14.7) справедливы при отсутствии пристенного скольжения. При вращательном течении неньютоновской вязкой жидкости между двумя соосными цилиндрами расяределёние касательного напряжения по радиусу имеет вид [c.205]

Оба цилиндра и жидкость между ними находятся в равновесии, пока действует момент, так как движение является равномерным. Жидкость между цилиндрами является материальным телом, подлежащим рассмотрению. Так как она находится в равновесии , то касательные напряжения, действуюпще по ее внешней поверхности, должны создавать вращающую пару с моментом относительно общей оси цилиндров, а касательные напряжения, действующие на внутренней поверхности, должны создавать вращающую пару с моментом — Мк. Такие же пары действуют на каждый цилиндрический слой жидкости и, следовательно, пара постоянна [c.47]

При исследовании поверхностей скольжения мы упоминали (см. п. 13, е , гл. XV), что для материалов, предел текучести которых зависит от среднего напряжения угол наклона поверхностей скольжения относительно наибольшего главного сжимающего напряжения меняется с изменением напряженных состояний, для которых главные круги напряжений касательны к огибающей (28.3). Это подтверждается найденными К. Toppe линиями скольжения для толстостенного цилиндра (фиг. 382), течение которого происходит в соответствии с условием (28.5). Для пластичного металла, условие пластичности которого имеет вид Tqkt. = onst, этп кривые представляют собой два семейства ортогональных логарифмических спиралей (см. фотографии на фиг. 532 и 533), заметно отличающиеся от систем линий скольжения, показанных на фиг. 382. [c.462]

Когда тангенциальная сила Q , действует параллельно оси цилиндра, возникают касательные напряжения и микропроскальзывание в осевом направлении. Поверхностные перемещения и внутренние напряжения вызывают распределение касательных напряжений [c.294]

НОСТИ. При качении с тангенциальной силой д < цР проскальзывание имеет место лишь в задней части области контакта. Компоненты напряжений дх и Хгх на поверхности катящихся цилиндров при касательных напряжениях д х) были найдены в 8.3 и приведены на рис. 9.2. Изменяя коэффициент трения при сохранении отношения Q/P, можно добиться, чтобы зона микропроскальзывания изменялась по величине при этом распределение напряжений изменяется так, как показано на рис. 9.2(а). Когда точка начала течения лежит под поверхностью, на нее слабо влияют поверхностные напряжения. Если-течение начинается на поверхности, критическая точка попадает между зонами проскальзывания и сцепления, как показано на рис. 9.2 (Ь). С возрастанием трения величина контактного давления, при котором начинается течение, падает, как показано штриховой линией на рис. 9.4. [c.328]

От действия крутящего момента в цилиндре возникают касательные напряжения. Крутящий момент, кроме того, вызывает дополнительный нзгнб штока и цилиндра. [c.430]

Определить диаметр вала d под серединой колеса и диаметр выходного конца вала d . Принять, что выходной конец вала работает только на кручение и (т] = 30 М.н м . Диаметр d определить из расчета на изгиб с кручением, приняв [сг] = 50 Мн/м и применив гипотезу наибольших касательных напряжений. Число зубьев колеса = 70 модуль зацепления = 9 мм число заходов червяка 2., = 3, диаметр делительного цилиндра червяка = 72мм к. п. д. червячного зацепления ц = 0,82. [c.208]

В осевых сечениях цилиндра (плоскость АВСО элемента) по условиям осевой симметрии касательные напряжения отсутствуют и сохраняются только нормальные напряжения а , называемые окружными. В поперечных сечениях цилиндра (поверхность СОЕР элемента) касательные напряжения также предпола1 аются равными нулю. Основанием к этому служит условие независимости перемещений и от координаты г. [c.277]

Определим еще момент действующих на цилиндры сил трения. На единицу поверхн4)сти внутреннего цилиндра действует сила трения, направленная по касательной к поверхности и равная согласно (15,14) компоненте а тензора напряжений. [c.85]

S/sina, где а — угол между плоскостью скольжения и осью цилиндра. Разложим силу растяжения на нормальную (Fn) и касательную (Ft) составляющие и вычислим касательное напряжение р с 415. к выводу фор-%=FtjS. - , мулы для т [c.131]

Из стенки цилиндрического котла диаметром 1,5 л при рабочем давлении 14 am вырезан прямоугольный элемент, одна из сторон которого параллельна образующей цилиндра. Толщина стенок котла 12 мм. Найти нормальное и касательное напряжения по сечению, перпендикулярному к плоскости элемелта и наклоненному под углом 45° к образующей. Вычислить расчетное напряжение по IV теории прочности. [c.67]

Нужно изготовить винтовую пружину, которая под нагрузкой 0,6 т давала бы осадку 2 см. Определить диаметр проволоки для изготовления пружины вокруг образующего цилиндра диаметром 20 см, если допускаемое касательное напряжение равно 750 кг1см. Какое необходимо количество витков, если G=8-10 Kij M t [c.99]

Винтовая стальная пружина должна удлиняться на 2,5 сл от каждых 50 кг осевой нагрузки. Наибольшее растяжение не должно превышать 12,5 см. Диаметр образующего цилиндра должен быть равен 7,5 см. Определить диаметр проволоки, количество витков и вес пружины, если допускаемое касательное напряжение равно 1400 Kzj M . [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...