Самовозбуждение

В генераторах с самовозбуждением и размагничивающей последовательной обмоткой возбуждения (рис. 32, б) используется принцип самовозбуждения. Напряжение на намагничивающую обмотку возбуждения НО снимается со щеток а и с самого генератора, это напряжение почти постоянно по величине, поэтому магнитный поток Ф практически не меняется. [c.62]

На основании свойств автоколебаний можно утверждать, что их самовозбуждение возможно лишь тогда, когда начальные условия задачи соответствуют некоторой точке Мо фазовой плоскости, лежащей вне замкнутой кривой — На (рис. 39). [c.279]

Предположим, что механическая энергия поступает непрерывно во времени из источника энергии и также непрерывно во времени возрастают сопротивления движению и увеличивается рассеяние энергии. В этом случае процессу самовозбуждения соответствуют спиралеобразные траектории изображающей точки на фазовой плоскости, асимптотически при /->-оо приближающиеся к некоторой замкнутой кривой, которая называется предельным циклом. Приближение к предельному циклу может происходить как из внутренних к нему точек, так и из внешних. Предельный [c.279]

Если начальные условия соответствуют точке Л о, лежащей в области, ограниченной кривой = Но, самовозбуждение не возникает. Возникают затухающие колебания, которым соответствуют спиралеобразные траектории изображающей точки, асимптотически приближающиеся к началу координат (рис. 39). [c.279]

Выявим сначала свойство самовозбуждения колебаний в системе, движение которой определено уравнением (с). Разлагая функцию /( ф — Qj) в ряд по возрастающим степеням ф, найдем [c.281]

Из уравнения (Ь) видно, что в первом приближении трение между муфтой маятника и валом можно назвать отрицательным. Если Л < с, отклонение маятника от положения устойчивого равновесия возрастает, т. е. возникает самовозбуждение колебаний. Но при возрастании отклонений маятника от положения равновесия неравенство (Ь) начнет нарушаться. Интервал изменения аргумента г охватит не только спадающую часть графика функции /(г) (рис. 41), но и возра- [c.282]

Все сказанное позволяет еще раз подчеркнуть неполноту заключений, полученных на основании интегрирования приближенных Л1[нейных дифференциальных уравнений движения. Действительно, теория линейных колебаний, примененная к исследованию движения маятника с отрицательным трением, позволяет найти условие самовозбуждения колебаний, выражаемое неравенством [c.282]

Условие (1) самовозбуждений колебаний приобретает вид [c.283]

Самовозбуждение жесткое, мягкое 141 [c.732]

Усиление спонтанного излучения в активном резонаторе и в конечном счете его превращение в генератор когерентного излучения имеет глубокую аналогию с процессами, развивающимися в автоколебательных системах, при самовозбуждении в них генерации. В таких системах важнейшую роль играет положительная обратная связь колебательной системы с источником энергии, поддерживающим в ней колебания. Сравнительно простой механизм индуктивной положительной обратной связи можно проследить на примере генератора колебаний с электронной лампой. [c.783]

Выше неоднократно подчеркивалось значение резонатора для самовозбуждения генерации лазера. Генерация начинает развиваться, как только инверсная заселенность примет пороговое значение, определяемое потерями энергии в резонаторе. Поэтому целесообразно иметь большие потери на первом этапе освещения кристалла с тем, чтобы задержать начало развития генерации и накопить в освещенном кристалле более высокую концентрацию возбужденных ионов хрома. Можно расположить перпендикулярно пучку только одно зеркало, а другое зеркало или призму полного отражения (рис. 40.9) вводить в рабочее положение лишь после того, как будет достигнута высокая инверсная заселенность. [c.789]

Таким образом, генерация на линии У ) предотвращает достижение порога самовозбуждения на линии / 2- Генерация на линии / 2 в рубине может быть получена в том случае, когда добротность оптического резонатора для нее значительно больше, чем для линии [c.286]

Временная зависимость выходного излучения рубинового лазера, работающего в режиме свободной генерации, обычно представляет собой хаотические пульсации (пички), которые не воспроизводятся от одного импульса лазера к другому. Генерация начинается не сразу после включения лампы-вспышки, а с некоторой задержкой. Это связано с тем, что для возникновения генерации необходимо выполнить условие самовозбуждения, т. е. создать достаточную инверсную населенность (пороговую населенность) в системе рабочих уровней. Энергия лампы-вспышки от момента ее включения до момента начала генерации расходуется именно на создание такой пороговой населенности. Типичные осциллограммы излучения рубинового лазера, работающего в режиме свободной генерации, приведены на рис. 35.13. [c.287]

Анализируя уравнение (5.2.7), можно сделать некоторые важные выводы. Если предположить, что коэффициент при первой производной йх/й1 в состоянии покоя системы (х = 0) можно подбором параметров г, Я, С, С,, 5(0) сделать меньше нуля, то в системе могут возникнуть автоколебания. Их частота определяется произведением двух постоянных времени релаксации гС] и ЯС, т. е. (о2 = ( / l) . Условия самовозбуждения системы имеют вид [c.194]

Таким образом, условием самовозбуждения обоих генераторов вблизи состояния покоя системы (х=0) является неравенство [c.203]

Следует отметить, что при таком рассмотрении задачи выполнение условия самовозбуждения означает, что колебания в исследуемой системе нарастают неограниченно, что не происходит в реальных системах. Это обстоятельство связано с тем, что принятая нами линейная аппроксимация вольт-амперной характеристики лампы пригодна лишь для небольших пределов изменения х. Это означает также, что в таком режиме работы подобные системы не могут генерировать стационарные колебания, т. е. не имеют на фазовой плоскости замкнутой ( )азовой траектории — предельного цикла. [c.203]

Графическое решение уравнения (5.4.7) при выборе рабочей точки на изгибе вольт-амперной характеристики (точка 2 на рис. 5.22) показано на рис. 5.24. Из его рассмотрения можно сделать несколько выводов. При таком режиме возбуждения в потенциально автоколебательной системе не происходит самовозбуждения иными словами, если флуктуации (амплитуды толчков) в системе не превышают значения неустойчивой стационарной амплитуды Л1, то эти флуктуации спадают до нуля. Поэтому для возбуждения автоколебательной системы с такой колебательной характеристикой 5 (А) необходимо сообщить ей толчок, величина которого А должна быть больше или равна А (жесткое возбуждение)-. [c.205]

Как мы видим, знак коэффициента регенерации к определяет устойчивость состояния покоя при й>0 (а>20) состояние покоя неустойчиво, происходит самовозбуждение при ксО (а<С 20) состояние покоя устойчиво. В случае ненулевой стационарной амплитуды (2ц = — 4к/у) ее значение при возмущении т] запишется как 2 = — 4й/у- -т) тогда уравнение для возмущения примет вид [c.207]

Теперь рассмотрим неавтономный режим работы генератора (Х= 0) в области синхронизации. При fe(0)< 0 (потери в системе превышают вложение энергии) в генераторе не выполняется условие самовозбуждения, однако имеет место регенерация, т. е. регенеративный режим приемника. В этом случае получается несколько сплющенная сверху резонансная кривая (см. рис. 5.32), аналитическое выражение которой определяется из системы укороченных уравнений (5.6.5) и имеет вид (Л)-f = 7, . Это [c.217]

При выполнении условия самовозбуждения генератора (fe(0)>0) синхронный режим работы томсоновского генератора имеет место лишь при малых значениях . Действительно, в стационарном синхронном режиме из системы уравнений (5.6.5) получаем систему [c.217]

Состояние покоя системы неустойчиво (система возбудится) при условии, что вещественная часть Ь положительна, т. е. Re>i = = — Va (2 — а os 9) > О, откуда следует, что условием самовозбуждения системы является [c.229]

Если считать, что для схемы рис. 5.44 выполнено условие самовозбуждения, а нелинейная функция ф(г) имеет вид, изображенный на рис. 5.46, то в такой автоколебательной системе периодически чередуются напряжения и uj соответствующие двум корням итерационной задачи Zy и г . Это означает, что сигнал проходит по системе дважды первое значение соответствует [c.231]

Усиление в таком усилителе происходит в результате распада кванта накачки на два кванта Й(о = ЙШ1-(-Й(02. Этот распад индуцируется входным сигналом, кванты с частотой поступают во входной контур и регенерируют его. Кванты с частотой Ша возбуждают колебания во втором контуре. Так как мощность накачки считается неограниченной, то количество квантов, поступающих в контуры, может расти вплоть до достижения состояния самовозбуждения системы. [c.260]

Наиболее распространенными примерами автоколебательных систем с двумя степенями свободы являются генератор, нагруженный дополнительным контуром (рис. 7.8), и два связанных генератора. В генераторе, нагруженном дополнительным контуром, при слабой связанности парциальных систем может возбудиться только одна частота, близкая к парциальной частоте основного контура генератора. Вблизи равенства парциальных частот существует область расстроек, для которых условия самовозбуждения выполнены одновременно для колебаний двух частот, близких к собственной частоте системы. Эта область называется областью затя- [c.269]

Левые части уравнений (7.5.4) и (7.5.5) описывают вклад энергии в контуры, правые части —потери энергии. Если при А = = Л, = 0 вклады энергии больше потерь в обоих случаях, то выполняются условия самовозбуждения системы. В системе возникают колебания с частотами и ш, и начинают расти их амплитуды. Амплитуды Л, и Л, увеличиваются до тех пор, пока для какого-либо колебания вклад энергии не сравняется с потерями. Пусть, например, это произойдет сначала для колебания с частотой (В,. С этого момента амплитуда Л, перестанет увеличиваться, а Л будет продолжать расти. Это приведет к тому, что на частоте (В, вклад энергии станет меньше потерь и Л, начнет уменьшаться, что увеличит скорость возрастания Л,. В итоге Л, уменьшится до нуля, а Л, возрастет до такой величины, что будут выполняться соотношения [c.275]

Ячейки Керра применяются и в лазерной технике при генерации гигантских импульсов . Для этой цели затвор Керра помещается между одним из зеркал резонатора и торцом рубина. При включении ячейки Керра самовозбуждение затрудняется, что приводит к увеличению разности заселенности уровней (т. е. возбужденных атомов), необходимых для возникновения генерации. Затем, выключив ячейку Керра, можно получить мощ1юе излучеиие — гигантские импульсы . Например, используя ячейку Керра, можно заставить вьтсветиться импульс света с энергией К) Дж, генерируемый в твердотельном лазере за время порядка 10 с при этом высвечивается мощность 10 Вт = 1 ГВт. [c.292]

Метод усреднения не применим к уравнению (II. 231Ь), так как при существовании самовозбуждения колебаний // < О и, вследствие наличия множителей е-ьн д правой части средние , определенные формулами (II.247а) — (П.247Ь) и (11,248), не существуют. [c.291]

Если возникает самовозбуждение, то Я < О, В этом случае метод усреднения нельзя применять к уравнениям (II. 256а) — (И. 256Ь) для получения уравнений первого приближения, так как средние правых частей этих уравнений, определенные формулами (11.248), не существуют ) [c.293]

Еще до 1928 г. Л.И.Мандельштам обратил внимание своих сотрудников, участвовавших в возглавляемом им колебательном семинаре, на условия самовозбуждения незату>як>щих кадебаиий обычиош лампового генератора. Он показал, что амплитуда этих колебаний не зависит от начальных [c.342]

Отметим, что первое возникновение нестационарности при обтекании шара (при R порядка нескольких десятков) не сопровождается скачковбраз-ным изменением силы сопротивления. Это связано с непре])ывностью перехода при мягком самовозбуждении. Изменение характера течения могло бы проявиться лишь в появлении излома на кривой (R), [c.256]

В случае оптического квантового генератора зеркальный резонатор создает положительную обратную связь между полем излучения и источником его энергии — активной средой ). Зеркала резонатора обеспечивают многократное распространение (и тем самым усиление) светового потока в активной среде. Это необходимо и для самовозбуждения генерации, и для ее поддержания. Однако роль резонатора в работе лазера не исчерпывается повышением плотности энергии поля в активной среде. Согласно указанной выше аналогии, для возникновения автоколебательного режима обратная связь должна быть положительной. Другими словами, должна иметь место строгая сннфазность колебаний, уже существующих в системе и приходящих по каналу обратной связи. Подобные соображения применимы и к оптическим квантовым генераторам, о чем будет идти речь в 228, 229. [c.783]

Самовозбуждение колебаний — возбуждение колебаний системы поступлением в нее энергии от пеколебательного источника, которое регулируется самой системой. [c.138]

Если же элемент 1 (см. рис. 5.1) представляет собой апериодический контур, состоящий в основном из RL- или / С-элементов, то форма автоколебаний существенно зависит от свойств цепи обратной связи. Если в такой колебательной системе выполнены условия самовозбуждения, то форма генерируемых колебаний, как правило, далека от синусоидальной, а период колебаний связан с временем релаксации системы, хотя в некоторых случаях (см. ниже) подбором параметров автоколебательной системы можно заставить ее генерировать колебания, близкие к гармоническим. Эти автоколебательные системы принято называть релаксационными. Релаксационными системами считаются системы, в которых после разрыва канала, по которому восполняются потери в системе (элемент 2 на рис. 5.1), колебания в накопителе / апериодически затухают независимо от формы этих колебаний до разрыва цепи обратной связи. Отсюда сразу же вытекает, что в релаксационных автоколебательных системах может происходить 100%-ный обмен энергии (рассеиваемой на пополняемую) в течение каждого периода автоколебаний. [c.188]

Таким образом, изменяя в широких пределах С , можно заставить релаксационную автоколебательную систему, какой является транзитронный генератор, генерировать колебания от типично разрывных до колебаний, близких к гармоническим. Наиболее близки к гармоническим колебания, получающиеся при приближении к нарушению условия самовозбуждения (5.2.8) в результате увеличения параметра С1. Эти особенности поведения транзитронного генератора как релаксационной автоколебательной системы в зависимости от параметра можно наблюдать на 7 [c.195]

Недостатком транзитронного генератора следует считать невозможность изменения частоты колебаний без изменения их формы и амплитуды, ибо все параметры, определяющие частоту колебаний, входят в условие самовозбуждения (5.2.8). [c.196]

Если (—26-f 5Л4(о )>0, то система самовозбуждается. Аналогичное условие самовозбуждения получается для генератора с контуром в цепи анода, если записать очевидное соотношение Ug = М di/dt= =MagigX. Тогда без учета постоянной составляющей ig (5.4.3) примет вид [c.203]

Если регенерация переходит в самовозбуждение (Mw S>2d), то наряду с вынужденными колебаниями на частоте р в системе появляются автоколебания на частоте ш Шд. В режиме автоколебаний исследуемая сис1ема является квазиконсерватив-ной, что автоматически регулируется величиной амплитуды автоколебаний. [c.216]

Найдем этим методом условия самовозбуждения генератора с запаздывающей обратной связью (см. рис. 5.41) при аппроксимации вольт-амперной характеристики лампы полиномом третьей степени а = о + где и — М(Им1си. Тогда уравнение [c.229]

Недостатком рассматриваемого усилителя, как и любого регенеративного усилителя, работающего вблизи точки самовозбуждения системы, является его узкополосность. Действительно, внесение в контур отрицательного сопротивления, компенсирующего потери, приводит к увеличению добротности контура, что уменьшает ширину полосы усиливаемых частот. [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...