Операторы магнитного поля

Очевидно, что 8 является линейной комбинацией ж и тг. В частности, при I = О оператор 8 совпадает с оператором обобщённой координаты и, следовательно, соответствует оператору магнитного поля. При I = тг/2 оператор редуцируется к безразмерному оператору импульса, который отвечает электрическому полю. [c.333]

Аналогичен принцип работы порошковой электромагнитной муфты. Порошок из ферромагнитного материала (например, железа) помещают между движущимися половинками муфты в магнитном поле, которое образуется в обмотке электромагнита при включении тока. При увеличении нагрузки, измеряемой датчиком моментов, увеличивается ток возбуждения и магнитная индукция в рабочем зазоре, возрастает тангенциальная сила, необходимая для сдвига ведомой части относительно неподвижного магнитопровода, и в результате увеличивается момент сопротивления на валу оператора. [c.334]

Заметим, что рассмотренные выше уравнения движения для операторов обратимы, т. е. инвариантны относительно обращения времени (при одновременной инверсии магнитного поля). [c.177]

Постановка задачи. В 38 был построен оператор спина и с его помощью полностью рассмотрено движение спина в постоянном магнитном поле, которое сводится к его прецессии. Проекция спина на направление индукции магнитного поля является интегралом движения. Изменение направления спина на обратное не происходит. [c.259]

Оператор Гамильтона для спина в магнитном поле определяется формулой (38.4) и имеет вид [c.260]

Набла-оператор 10в Набивочные материалы 324 Набор данных 174 Надежность 278 Намагниченность 219 Напряжение прикосновения 431 Напряжения эквивалентные 369, 373 Напряженность магнитного поля 217 электрического поля 207 Неодим 278 [c.448]

После замены классических обобщенных импульсов и координат операторами векторный потенциал, электрическое и магнитное поля превращаются в операторы. Поэтому, используя соотнощения (1.18), мы можем переписать формулы (1.8)-(1.10) в следующем виде [c.16]

Для системы в магнитном поле свойство симметрии гамильтониана выражается формулой (1.2.98), поэтому правило преобразования статистического оператора при обращении времени имеет вид [c.44]

В терминах эрмитовых операторов электрического и магнитного полей и В Я,1) уравнения поля имеют вид [c.292]

Комплексная запись особенно удобна потому, что при ее использовании дифференцирование напряженности поля по времени d/dt сводится, как видно из (1.25), просто к умножению на —/со. Стоящее в показателе экспоненты в (1.25) скалярное произведение кг можно записать в виде k x + куу - - k z, поэтому дифференцирование Дг, /) по координате х сводится к умножению Е (г, /) на ikx. Так как оператор V означает дифференцирование по координатам, то его применение к напряженности поля сводится к умножению ее на вектор /к. Поэтому для плоской монохроматической волны, у которой напряженность Е(г, /) электрического поля и индукция В(г, /) магнитного поля записаны в комплексной форме (1.25), уравнения Максвелла (1.14) — (117) принимают следующий вид [c.16]

Нас интересует решение в виде плоской монохроматической волны, в которой зависимость характеристик электрического и магнитного полей от координат и времени выражается формулой (2.10). Для таких функций дифференцирование по времени сводится к умножению на —ш, а применение оператора дифференцирования по координатам V —к умножению на /к. Поэтому уравнения (2.16)- (2.17), а также вторая пара уравнений Максвелла (2.8) — (2.9) превращаются из дифференциальных уравнений в алгебраические [c.78]

Движение магнитного момента частицы в магнитном поле. Энергия взаимодействия частицы с магнитным полем /( , х) = — В( , х), где (Л = g в — среднее значение оператора магнитного момента, 8 — эффективный средний спин, g — фактор Ланде, 1в — е/г/2ше, (лв — 5,787 10 эВ/Тл — магнетон Бора. [c.375]

В отличие от операторов векторного потенциала и электрического поля, здесь мы не можем прямо ввести единицу квантования магнитного поля, так как к модовой функции применяется операция ротора, которая должна быть включена в определение единицы квантования. [c.318]

Какие состояния следует использовать в качестве базиса Должны ли мы использовать собственные состояния оператора электрического поля, или магнитного поля, или полной энергии Для многих задач собственные состояния гамильтониана поля излучения оказываются наиболее удобными. Они связаны с идеей фотона. [c.319]

Собственные состояния электромагнитного поля. Теперь построим собственные состояния оператора электрического или магнитного поля. Электромагнитное поле в таком состоянии имеет определённую амплитуду. Поскольку оператор электрического поля представляет собой линейную комбинацию операторов уничтожения и рождения, интересующие нас состояния являются аналогом квадратурных собственных состояний, которые рассматривались в гл. 4.4 применительно к механическому осциллятору. [c.332]

Здесь р и ц — операторы импульса и магнитного момента Л — вектор-потенциал поля излучения, Я. — напряженность магнитного поля, е — элементарный за ряд, цо — индукционная константа, цв — магнетон Бора [c.397]

Помещение аппаратной должно быть выбрано с учетом ее оборудования н необходимости обеспечить высокое качество громкоговорящего контроля записи. В аппаратной размещают микшерный пульт, два (минимум) студийных магнитофона, один или два (при стереофонии) громкоговорящих агрегата со своими усилителями, силовой щиток, щиток для коммутации низкочастотных (главным образом, микрофонных) цепей, небольшой столик и стул для оператора, управляющего. магнитофонами, поворотное кресло для звукорежиссера около микшерного пульта и дополнительное место для трех-четырех человек, которые обычно принимают участие в прослушивании записи. Аппаратная должна располагаться вдали от источников сильных магнитных полей (мощных трансформаторов и электродвигателей), быть оборудована бесшумной вентиляцией и электроосветительной арматурой (лампы дневного света нежелательны, так как часто они создают значительные акустические и электрические помехи) и иметь средства противопожарной защиты. [c.282]

Если система находится в магнитном поле с вектор-нотенциалом А г, г), то каждый оператор p заменяется па р I— (вг/с) А (/ , I). [c.423]

Общие свойства III. у. б е з времени. Волновая ф-ция должна удовлетворять нек-рым дополнит. условиям, имеющим ясный физ. смысл. Вместе со своей первой производной она должна быть однозначной, непрерывной и конечной во всем пространстве, если потенциальная энергия U (/ ) нигде не обращается в бесконечность (если же U (г) бесконечна в области, ограниченной нек-рой поверхностью, то на границе этой области я]) обращается в нуль, а производные от i ) испытывают, вообще говоря, разрыв). Поэтому III, у. без времени (3 ) является ур-нием на собственные значения. Отдельное его решение (г) наз. собственной функцией, соответствующей нек-рому собств. значению Л оператора II. Собств. значения — единственно возможные результаты точных измерений полной энергии частицы. Ш. у. без времени действительно. Его решения для систем, не находящихся в магнитном поле, всегда могут быть выбраны действительными как для вырожденных, так и для невырожденных значений энергии. [c.423]

Н — напряженность магнитного поля Й — оператор Гамильтона Н — вектор обратной рбшет-ки [c.377]

Отложения оксидов металлов в трубе обнаруживают при помощи индукционного датчика, представляющего собой постоянный магнит с обмоткой медного провода (оператор водит прибором по поверхности исследуемого трубопровода). При прохождении участка с металлооксидными отложениями магнитное сопротивление цепи магнит - трубопровод уменьщается, что приводит к изменению напряженности магнитного поля магнита и сопровождается возникновением в обмотке магнита ЭДС индукции, поступающей на вход двухкаскадного транзисторного усилителя постоянного тока, и усиленный импульс регистрируется микроамперметром. Отклонение стрелки прибора зависит от толщины слоя отложения и скорости движения датчика по трубопроводу. Однако из-за малой длительности импульса индуктируемой ЭДС, наличия омического сопротивления обмотки магнита и инерционности подвижной части микроамперметра [c.49]

А/м [16]. Напряженность магнитного поля в производстве магнитов достигает 72 000 А/м. У работников водородных станций напряженность на уровне головы, груди и живота 480. . . 800 А/м. Наиболее значительная напряженность магнитных полей имеет место в специальных лабораториях для изучения ядерно-магнитного и электронно-парамагнитного резонанса, где по данным [16] у кисти рук операторов она достигает 80 000. .. 20 000 А/м, а на уровне головы, груди и живота — 4000. .. 20 000 А/м. Данные медицинских обследований показывают, что постоянное действие магнитных полей с уровнем более 24 ООО А/м приводит к некоторым профессиональным заболеваниям сосудистого характера, изменению РОЭ крови. Действие повышенных магнитных полей отражается на быстроте реакции человека на внешние раздрансители. Вместе с тем, организм больше реагирует на изменение напряженности магнитного поля, чем на ее повышенное значение, поскольку он обладает большой способностью к адаптации. [c.176]

Для того чтобы найти свойства симметрии корреляционных функций в магнитном поле, рассмотрим гайзенберговские операторы [c.363]

Так как магнитное поле пропорцоинально ди а электрическое поле пропорционально ф = ри эти поля ведут себя подобно двум сопряжённым переменным — координате и импульсу механического осциллятора. Поэтому удобно проводить квантование этих полевых осцилляторов точно так же, как это делается для механического осциллятора, то есть, сначала ввести комплексные амплитуды щ и а , а затем сопоставить им операторы уничтожения и рождения моды I. [c.306]

В разделе 10.3.2 мы проквантовали поле излучения, постулировав соотношения коммутации между сопряжёнными переменными д/ и р/, связанными с зависяш,ими от времени частями модовых функций. Соответствуюш,ие комбинации этих операторов определяют операторы уничтожения а// и рождения 1-й моды. В данном разделе мы приводим сводку результатов для операторов векторного потенциала, электрического и магнитного поля и обсуждаем их зависимость от времени. [c.315]

Так как электрическое и магнитное поля содержат сопряжённые операторы обобщённого импульса и обобщённой координаты, то операторы полей не коммутируют друг с другом. Этот факт имеет важные последствия для проблемы одновременного измерения электрической и магнитной составляющих поля. Вопрос об общей форме коммутационных соотношений для операторов электромагнитного поля и их измеримости был подробно изучен Н. Бором и Л. Розенфельдом (N. Bohr, L. Rosenfeld). По поводу дальнейших деталей мы отсылаем к списку литературы в конце главы. [c.318]

V не коммутирует с оператором полного спина s = 1/2 (ff j + а ), то собственные состояния эти с операторов не совпадают и появляется смесь тринлетпого (s = 1) и синглетного (s = 0) состояний с Л/ = О, где М — магнитное квантовое число. -Магнитное поле не влияет на положение триплетных уровней энергии с М = I (рис. 2). Появление смеси основных состояний iIq и существенно сказывается на вероятности распада П., т. к. триплетны( состояния с Л/ = О могут теперь распадаться как синг-лстные. Если подобрать частоту внешнего электрич. поля равной величине расщепления триплетных уровней с = 1 и ЛГ = О, то возникающие при этом переходы вызывают синглетные распады триплетных уровней с М = I. Величина этого расщепления дается выражением [c.88]

Смотреть страницы где упоминается термин Операторы магнитного поля : [c.318] [c.53] [c.126] [c.220] [c.88] [c.360] [c.123] [c.354] [c.363] [c.157] [c.151] [c.318] [c.319] [c.335] [c.443] [c.140] [c.6] [c.19] [c.424] [c.338] [c.88] [c.88] [c.161] [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...