Генки соотношения

Если определить коэффициент Грюнайзена для электронов Ге соотношением, аналогичным (11.13), [c.548]

Это соотношение объединяет в одно уравнение наблюдения Бойля, Шарля и Гей-Люссака за поведением газов в условиях, близких [c.163]

Это соотношение называют законом Гей-Люссака. [c.91]

При оптимальных соотношениях (длина выборки I ге 0.7 / о/г = 0,8 ) несущая способность ступенчатых подшипников примерно такая же, как клиновых. [c.436]

Соотношения (5.309) и (5.310) определяют теорию, которая называется теорией идеальной пластичности Генки. Отметим, что условия (5.310) и (5.311) допускают геометрическую и энергетическую интерпретацию, на которой останавливаться не будем. [c.284]

Для изотропного тела связь эта дается соотношением О = гЕ, где 8 — постоянная, не зависящая от направления скалярная величина ). Поэтому вектор В совпадает по направлению с вектором Е. В случае анизотропной среды это, вообще говоря, не имеет места. [c.498]

Итак, для вывода зависимости показателя преломления от длины волны найдем, как зависит диэлектрическая проницаемость от частоты переменного электрического поля, и затем перейдем к показателю преломления п на основании соотношения п = ф е. В соответствии с теорией электронов будем рассматривать молекулы или атомы диэлектрика как системы, в состав которых входят электроны, находящиеся внутри молекул в положении равновесия. Под влиянием внешнего поля эти заряды смещаются из положения равновесия на расстояние г, превращая таким образом атом в электрическую систему с моментом величиной р = ге, направленным вдоль поля (диполь). Если в единице объема нашей среды находится N атомов, которые испытывают поляризацию, то электрический момент единицы объема, или поляризация среды, будет равняться Р = Np = Net. При этом мы для простоты полагали, что в среде имеется лишь один сорт атомов и в каждом из них способен смещаться только один электрон. В противном случае поляризация среды записывалась бы в виде [c.549]

Первые работы в области исследования пластических деформаций принадлежат Сен-Венану и относятся к 1870 г. Несколько раньше учеными Леви и Мизесом была разработана теория пластического течения, показывающая связь между компонентами напряжения и компонентами скоростей деформаций. Авторы теории ввели допущение о совпадении главных осей напряженного состояния с главными осями скоростей деформации. В основу теоретических предпосылок было поставлено условие текучести Треска. Первые экспериментальные исследования для обоснования этой теории были проведены в 1926 г. Лоде, который испытывал трубы при совместном действии растяжения и внутреннего давления. Эксперимент подтвердил предпосылки теории, обратив внимание на вероятное отклонение опытных данных. Последующая экспериментальная проверка подтвердила нестабильность совпадения экспериментальных и теоретических исследований. Однако ввиду недостаточного количества исследований какие-либо коррективы в предложенную теорию пластического течения пока не внесены. В 1924 г. Генки предложил систему соотношений между напряжениями и деформациями в пластической зоне. Хилл отметил ряд недостатков в этих соотношениях они не описывали полностью пластического поведения материалов и были применимы только для активной деформации. При малых деформациях, когда нагрузка непрерывна, теория Генки близка с экспериментальными данными. [c.103]

Общая теория штарковского уширения дает соотношения, позволяющие находить концентрацию Ne и кинетическую температуру Ге электронов по ширине и сдвигу спектральных линий. Для многих линий элементов от гелия до кальция, а также для цезия вычислены константы, характеризующие уширение за счет электронов w, ионов а и параметр сдвига с1, которые позволяют находить ширину линии АЛ и ее сдвиг бЛ (в нм) по следующим формулам [c.271]

Этот результат не является неожиданным. Из электродинамического определения энергии поля видно, что величина е /(8т1) является не энергией, а свободной энергией поля в диэлектрике. Как показывают соотношения (10.25), она как раз совпадает со свободной энергией поляризованного диэлектрика. Внутренняя же энергия поля в термодинамическом смысле совпадает с внутренней энергией диэлектрика в поле (10.27). Легко видеть, что интегрирование уравнения (10.22) для dU при заданных энтропии и объеме не дает для изменения энергии диэлектрика с линейной связью П = гЕ величины D /(8ne) [c.192]

Это соотношение указывает на пределы изменения энтропии в процессе Гей-Люссака при непрерывном изменении давлений pi и р2 смешивающихся порций одного и того же газа с заданным обп(им числом частиц 2N и, как совершенно очевидно, никакого отношения к парадоксу Гиббса не имеет. [c.316]

Соотношения (1.8) и (1.9) составляют содержание закона Гей-Люссака, который был получен экспериментально намного раньше, чем выведено уравнение (1.5). (Реальные газы вполне точно закону Гей-Люссака не подчиняются.) [c.10]

Представить соотношение плотностей газа в виде пропорции с температурами нетрудно (привыкшие пропускать все через призму собственного опыта могут воспользоваться для этого законом Гей-Люссака, помня также, что плотность — величина, обратная удельному объему pa/pi T i/T z). [c.150]

Давление р в емкости и объем v связаны между собой соотношением, полученным из объединенного закона Бойля—Мариотта и Гей-Люссака для адиабатического процесса [c.82]

Закон Гей-Люссака (1802 г.) устанавливает соотношение между объёмом и температурой при переходе данной массы газа из одного состояния в другое при постоянном давлении [c.456]

Из соотношения (3.144), используя (3.145), (3.148) и (3.149), получаем искомое уравнение кинетики /ге-й гармоники распределения температур в канале с твэлом и теплоносителем [c.102]

Соотношения (12) и (13) выражают закон Гей-Люссака, который можно сформулировать так при постоянном давлении объемы одинаковых весовых количеств одного и того же газа относятся как абсолютные температуры. [c.21]

Последние два соотношения выражают объединенный закон Бойля-Мариотта и Гей-Люссака. [c.22]

Это соотношение было получено ранее при рассмотрении закона Гей- [c.65]

Это соотношение называется законом Гей-Люссака. Здесь Уо — объем газа при температуре 0° С, F — объем газа при температуре С, а а — температурный коэффициент объемного расширения газа. Было показано, что при достаточно низких давлениях величина а оказывается одинаковой для различных газов, т. е. все газы имеют одинаковый температурный коэффициент объемного расширения, равный приблизительно а=1/273=0,00366 1/°С современными точными измерениями установлено, что а=0,003661 °С" . [c.12]

Подставив значения г а, Ге из равенств (7-217) и (7-218) в уравнение (7-223) и учитывая соотношения (7-210), (7-212) и (7-214), из последнего выражения получим [c.264]

Величина i показывает также масштаб регистрируемого изображения A D относительно размера объекта AD. Из геом, соотношений, представленных на рис. 1, очевидно, что для ючки в справедливы такие же соотношения, как [c.123]

Типичный сигнал на выходе ЦАП изображен на рис. 1.11. Если слово в коде искажено, то на выходе ЦАП появляется ложный импульс длительностью, равной периоду выборки Гд = 1//д. Спектральные плотности амплитуд (/) и (/) (рис. 1.12) для двух рзз1 ых ложных импульсов Ь и как функции частоты / оиисы-Бле гея соотношением [c.12]

Для описания К. р. достаточно знать размещение атомов в её элем, ячейке, повторением к-рой путём параллельных переносов (трансляций) образуется К. р. Элем, ячейка имеет форму параллелепипеда. Она может быть выбрана разл. способами. Но существует основанный на учёте симметрии и геом. соотношений алгоритм приведения к единому описанию. Рёб- [c.322]

Если давление газа остается постоянным (р — onst), то соотношение между удельным объемом газа и его абсолютной температурой подчиняется закону Гей-Люссака [c.17]

Решение — графо-аналитическим методом с при.мснснисм гео.метрических соотношений. [c.55]

Соотношение (6.3) содержит множитель (Л"-j- 1)Л —Л (N + 1) = п — ге, где пап — отклонения от равновесия. Таким образом 1/t содержит множитель [i n jn), который, согласно (4.4), равен 1 - где [х —направляющий косинус к относительно grad Т. В результате для произвольно ориентированных дислокаций получаем [c.237]

Учитывая, что б ге г = = 0 — объемная деформация, а ih jiS hi = s,ij и difijkBki = eji eij, равенство (3.45), представляющее собой соотношения между компонентами тензора напряжений и компонентами тензора деформации, принимает вид [c.61]

Полученные соотношения (1.6) и (1.7) составляют содержание закона Бойля—Мариотта, который был установлен экспериментально намного раньше, чем выведено уравнение (1.5). (Реальные газы вполне точно закону Бойля—Мариотта не подчиняются.) Закон Гей-Люссака. При / i = onst из (1.5) получим [c.10]

Твердые вещества имеют широкие полосы поглощения и для накачки целесообразно использовать газоразрядные лампы с широким спектром излучения. Газообразные вещества имеют относительно узкие и весьма интенсивные линии поглощения и возбуждаются нередко с помощью газового разряда в самой активной среде, — т. е. в газе. Для газовой смеси удается получить высокую инверсию населенности при определенном режиме газового разряда. К таким средам относятся смеси гелия и неона, гелия и ксенона, неона и кислорода, аргона и кислорода и др. Обычно газовая среда состоит из двух газов, в которой активным является один из газов, а второй лишь используется для не-, редачи энергии накачки к частицам активного газа например, в ге-лийнеоновом ОКГ в состав смеси входит гелий Не и неон Ne в соотношении 10 I давление составляет 1 мм рт. ст. Источником стимулированного излучения служат атомы неона. Возбуждение достигается либо с помощью высокочастотного генератора, либо с помощью тлеющего разряда в трубке при высоком постоянном напряжении. Возбужденные атомы гелия с большим временем жизни, 1000 мксек, передают при столкновениях свою энергию атомам неона. В смеси азота с углекислым газом излучательные переходы совершаются между уровнями молекул СОз, а возбужденные атомы азота лишь передают свою энергию углекислому газу. В генераторах на аргоне генерация возникает при дуговом разряде в аргоне. Возможно использование и других газов. — [c.223]

Здесь член PdV относи гея к изменению объема, не превышающему для пластических деформаций металла порядка сотых долей процента. Следовательно, этим членом можно пренебречь Заметим, что речь идет о внешнем давлении, тогда как внутреннее у (локальное) давление в окрестности дефектов структуры, у равно-/ вешивающееся по объему кристалла, может достигать огромных) величин оно обусловливает деформационное увеличение энталь/ ПИИ кристалла, эквивалентное росту внутренней энергии. Ост-бождение этой энергии при постоянном давлении происходят в количестве, эквивалентном выделившемуся при рекристаллизации количеству епла 6Q = dH, по которому и определяется запас энергии упругих искажений. Если исключить обратимую деформацию тела, то для использования соотношения 6Q = dH в принципе неважно, что послужило причиной увеличения внутренней энергии (при постоянном давлении). Так, например, если каким-либо способом возбудить глубокие электронные оболочки атомов, то может отсутствовать не только макроскопическая деформация тела, но и локальная (возникающая в окрестности дислокации). При соответствующих условиях эта энергия возбуждения рассеивается в виде фононов, т. е. энтальпия переходит в тепло. [c.25]

Если рассматривать самый общий случай, когда источниками возмущений является как приводной двигатель, так и рабочая машина, то целесообразный принцип синтеза динамических моделей составных частей машинного агрегата сохраняется. И в этом случае необходимо стремиться обеспечить локальные спектры указанных моделей имеющими наименьшее число различных по величине собственных значений. Можно показать, что полуопределенная н-мерная динамическая модель с предельно коротким спектром, содержащим одно нулевое и одно п — 1)-кратное собственное значение т, долнша иметь вид Г -модели или А,г Модели с упругими параметрами, удовлетворяющими соотношениям С]0 = v/j, 7 = 1, 2,. . ., ге — для Г -модели [c.49]

Очевидно, что наиболее вероятной причиной существенного разброса резонансных напряжений по лопаткам, если предполагать отсутствие упругой и аэродинамической связанности 1между ними, является различие их индивидуальных характеристик демпфирования. Разброс характеристик демпфирования, если он имеется, прежде всего приходится относить к разбросу в демпфировании замковых соединений, поскольку существенное различие демпфирования в материале лопаток, изготовляемых из одного материала, мало вероятно, тем более, что величина его на фоне конструкционного и аэродинамического дегмифирования обычно мала. Исследование зам ков тина елка показывает, что демпфирование может быть существенным. В значительной степени оно зависит от геометрических соотношений размеров замка, а ТЕчхже распределения нагрузок от центробежных сил по его зубьям [45]. Это позволяет предполагать возможность разброса демпфирующих свойств по лопаткам, ибо в пределах допусков на изготовление всегда имеются отклонения геО(метрических размеров замков различных лопаток, которые могут сказаться на распределении нагрузо к по зубьям. [c.167]

Га, и kiA, Ге, Rb и kiE и т. д. Это объясняется тем, что указаьные величины связаны между собой соотношениями (А-7), (А-8), (А-6), (7-222), (А-9), (А-1), (А-2) и т. д. [c.266]

Пример. Найти допустимые значения т . о> если исследуются образцы с R = = 3 мм, I = 20 мм, ср SS 4-10 дж/(м -град). Опыты ставятся в температурном интервале 20—700° С при бдоп = 0,02. В полости между образцом и стаканом находятся экраны в количестве ге = 3 с s = 0,2. Скорость разогрева Ьд = = 0,2 град/сек. Из соотношений (3-26) и (3-25) имеем 1) при t = 30° С af( = = 0,15 вт/(м -град), Тк. о < 720 сек, %о. к < 160 град 2) при t = 700° С = = 5,6 вт/(м -град), т , о < 20 сек, Эок < 4,0 град. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...