Рэнкин

Очень часто закрученные течения, особенно в каналах представляют собой свободно-вынужденный вихрь. Граница между ними для осесимметричных каналов представляет собой также осесимметричную условную поверхность раздела вихрей. В зарубежной научно-технической литературе такой составной закрученный поток принято называть вихрем Рэнкина. Разделительная фаница для вихря Рэнкина определяется радиусом разделения вихрей Tj. Для Tj <г< г, движение газа подчиняется закону потенциального вихря, а для области О < г < — закону движения вынужденного вихря. В 1 л. 1.2 приведены общие характеристики вихрей [44]. [c.24]

Вынужденный вихрь (вихрь Рэнкина) [c.24]

Соотношения (1.31) — (1.34) получены французским ученым Анри Гюгонио, а также английским ученым Рэнкином и называются соотношениями (или условиями) Гюгонио—Рэнкина [c.22]

Критерий максимального напряжения, сформулированный Рэнкином для изотропных материалов, был модифицирован Дженкинсом [25] для описания прочности ортотропных материалов. Дженкинс предположил, что оси координат совпадают [c.428]

Далее, если А центр сферы, описанной около тетраэдра В, С, D, Е и т. д. в циклическом порядке, то сила напряжения в стержне АВ, будет пропорциональна площади треугольника D E и т. д. (Рэнкин). [c.61]

Задача о колебаниях вала с диском, расположенным симметрично по отношению к опорам, была первой задачей в области изгибных колебаний вращающихся валов, разрешавшейся теоретически и экспериментально. В 1869 г. Рэнкиным [10] впервые был сделан теоретический анализ колебательного движения гибкого вала с диском, а в 1889 г. Лавалем была построена турбина с гибким валом, рабочая угловая скорость которого была выше его критической скорости. Применение такого вала было основано на использовании обнаруженного эффекта самоцентрирования вала, проявляющегося в закритической области вращения. Если при скорости вращения ниже критической всякая неуравновешенность детали (диска), прикрепленной к валу, вызывает большие колебания и динамические реакции подшипников, то при скорости вращения выше критической, как показали теория и опыт, колебания успокаиваются и практически почти уничтожаются при дальнейшем возрастании скорости. В этом, собственно, и состоит явление самоцентрирования, удачно использованное для создания новой для того времени конструкции вала турбины. [c.118]

Цикл Рэнкина-Клаузиуса 1 (1-я) — 481, 482 [c.36]

Цикл Рэнкина—Клаузиуса. На фиг. 44 и 45 дан круговой процесс Рэнкина—Клаузиуса, состоящий из участка нижней пограничной кривой а — Ь, изобары Ь — /, адиабаты I — 2 и [c.481]

В Англии и США для измерений температуры применяются шкалы Рэнкина (Г°К) и Фаренгейта (/°F). Для пересчета температур, выраженных в этих шкалах, используют следующие соотношения [c.85]

Изменения давления, происходящие в котле, перегревателе и конденсаторе, являются несущественными для действия теплового двигателя и фактически нежелательны поэтому в идеальном цикле можно ими пренебречь. Аналогично пренебрегаем всеми видами трения и передачи тепла в турбине и насосе, так чтобы все изменения состояния единицы массы рабочего вещества, проходящего через установку, были обратимыми и адиабатическими. Таким образом, идеальный цикл содержит два изобарических и два адиабатических процесса. Такой цикл называется циклом Рэнкина. На рис. 10-1 этот цикл показан сплошными линиями в pv- и 75-диаграммах. Во второй диаграмме согласно определению энтропии площадь под кривой 1-2 равна теплу, сообщенному единице массы жидкости в котле и перегревателе, а площадь под кривой 3-4 — теплу, отданному в конденсаторе единицей [c.65]

ИЗМЕНЕНИЯ РАБОТОСПОСОБНОСТИ В ЦИКЛЕ РЭНКИНА [c.162]

На рис. 17-5 проведен анализ парового цикла электрической станции, более сложного, чем обычный цикл Рэнкина [c.166]

Адиабата Рэнкина (1870 г.) — Гюгонио (1889 г.). [c.118]

А. Предположение о связи разрушения с величиной наибольших растягивающих напряжений было высказано еще в XVH столетии и поддерживалось впоследствии Ламе (1833 г.) и Рэнкиным (1856 г.). [c.133]

Рис.2.б. Зависимость к.п.д. цикла Брайтона—Рэнкина от температуры на входе турбины. Условия работы температура окружающей среды [c.53]

ГИПОТЕЗА МАКСИМАЛЬНОГО НОРМАЛЬНОГО НАПРЯЖЕНИЯ (ГИПОТЕЗА РЭНКИНА) 2) [c.132]

Словесно гипотеза максимального нормального напряжения, предложенная Рэнкином, может быть сформулирована следующим образом [c.132]

Численные значения термодинамической температуры, выраженные в градусах Кельвина (°К), Цельсия (°С), Рэнкина (°R) и Фаренгейта (°F) , находятся в следующих соотношениях [c.46]

Единицы измерения температуры градусы Рэнкина и Фаренгейта применяют в СШЛ и некоторых других странах. [c.46]

Температурная шкала Рэнкина (термодинамическая) [c.48]

Термодинамическая температура а градусах Рэнкина [c.48]

При попытке применить числовые расчеты к нескольким различным областям возникает проблема единиц. В настоящее время не существует твердо установленных единиц, которые годились бы сразу для всех случаев применения. Однако перевод единиц из одной системы в другую представляет определенные трудности. В этой книге переход от одной системы единиц к другой сведен к минимуму путем подбора наиболее удобной системы единиц для каждой данной задачи. Выбор единиц обычно диктуется имеющимися в наличии данными. В большинстве случаев отдается предпочтение метрической системе с выражением энергии в калориях, массы в граммах, температуры в градусах Кельвина (или в стоградусной шкале). При применении английской системы единиц, энергия выражается в британских тепловых единицах, масса в фунтах и температура в градусах Рэнкина (или Фаренгейта). Перевод единиц из одной системы в другую редко бывает необходим. Например, величина, выраженная в калЦмоль °К), имеет то же числовое значение в брит. тепл. ед./(фунт-моль °R). Следовательно, теплоемкости и энтропии имеют одинаковое численное значение в обеих системах. [c.28]

В вихревых трубах практически всегда формируется интенсивно закрученный поток, по своей микроструктуре близкий к составному вихрю Рэнкина (рис. 1.7). При этом периферийный вихрь, как уже отмечалось, вращается по закону, близкому к закону постоянства циркуляции Г = onst или к зависимости (1.13) окружной скорости по радиусу. Приосевой вихрь, вращающийся по закону, близкому к вращению твердого тела (1.14) с постоянной угловой скоростью (О = onst, получил название вынужденного [40, 112, 115, 116, 137, 196, 204]. [c.26]

По мере продвижения вдоль оси приосевые слои раскручиваются потенциальным вихрем так, что в сопловом сечении приосевой вихрь вращается по закону, близкому к закону вращения твердого тела ш = onst, а в целом по сечению устанавливается составной вихрь Рэнкина. [c.169]

В реальном течении, как показывают эксперименты, закрутка потока несколько отличается от составного вихря Рэнкина, получаемого в процессе решения уравнения движения (4.79). Учет отклонения приосевого вихря от вращения по закону твердого тела со = onst осушесталяется введением показателя степени при радиусе [c.192]

При расчете обтекания затупленного тела решение уравнений (3) ищется а области, ограниченной поверхностями ударной волны и тела, осью симметрии для осесимметричного течения, и поверхностью, целвкоы лежащей в сверхзвуковой части течения. В качестве граничных условий душ газа используются соотношениями Рэнкина-Гюгонио на ударной волне, условие непротекания на поверхности гела. Параметры частиц на ударной волне считаются известными и такими же как в набегапцем потоке [c.63]

В связи с освоением космического пространства возникла потребность в энергии, необходимой для работы аппаратуры в космических летательных аппаратах. Вначале ядерные устройства использовались в качестве вспомогательного источника энергии, основным же источником служили солнечные элементы, аккуму-ляторньй батареи и т. п. С тех пор как ядерная энергия стала основным источником энергии, была создана серия устройств типа SNAP (сокращенное название источника вспомогательной ядерной энергии), способных полностью обеспечивать энергией космическую аппаратуру. В этих устройствах реализуются различные способы преобразования энергии, включая термоэлектрический, термоионный системы Штирлинга, Рэнкина и Брайтона. Обычно в первых двух системах используется изотопный источник теплоты, а в третьей системе — реактор. Требования в отношении топлива для реакторных систем аналогичны соответствующим требованиям для других ядерных реакторов, поэтому детально будет рассмотрен только изотопный источник тепловой энергии. [c.453]

Описанный цикл называется циклом Рэнкина. При вычерчивании этого цикла в Т 5-диаграмме обнаруживаются некоторые его недостатки. Во-первых, процесс нагревания 22, предшествующий испарению, проводится при температурах, которые меньше максимальной температуры цикла. Поэтому к. п. д. цикла должен быть меньше к. п. д. цикла Карно, соответствующего предельным температурам. Во-вторых, процесс испарения не может выполняться при той наивысшей температуре, которая допускается современными конструкционными материалами (рис. 12-4) и которая в настоящее время равна приблизительно 550°С . Критическая температура-воды (374,15° С) значительно ниже 550° С, поэтому никакой процесс-при р = onst не может совпадать с процессом при максимальной температуре. [c.95]

Средняя температура, при которой подводится тепло, может быть значительно увеличена повышением температуры испарения, поскольку цикл Карно abed под линией испарения (рис. 12-5) составляет значительную часть Цикла Рэнкина. Зависимость к. п. д. цикла Рэнкина (без перегрева) от давления испарения показана кривой насыщение на рис. 12-7, тогда как для цикла Рэнкина с перегретым паром эта зависимость изображена кривой 55СРС. [c.96]

Что бы упростить анализ этого способа повышения к. п. д., мы будем рассматривать цикл Рэнкина без перегрева (рис. 12-11). Допустим, что турбина, через которую проходит пар, имеет бесконечно большое число обратимых ступеней и что давление поступающего из конденсатора конденсата повышается до давления в котле непосредственно в обратимом адиабатическом питательном насосе. Покидая насос, питательная вода направляется к нагревательному змеевику, установленному в той турбинной ступени, температура пара в которой на бесконечно малую величину больше, чем температура питательной воды. Если обогревающая поверхность достаточно велика, жидкость будет покидать змеевик при этой более высокой температуре. Затем вода проходит через подобный подогреватель в етедующей ступени, где ее температура снова возрастает на бесконечно малую величину и т. д. пока на выходе из последнего подогревателя турбины вода не приобретет температуру входящего пара. Далее вода направляется в котел, где она испаряется при /= onst. [c.98]

L-i — внутренняя работа паровой машины, определяемая площадью abef a действительной индикаторной диаграммы Lq —работа идеального ци.<ла (Рэнкина) tj, 1,21 — тенло- [c.710]

Многие тепловые двигатели из числа активно применяемых в наши дни относятся к числу "циклических" в связи с циклическим изменением запаса энергии (например, циклы Отто или Дизеля). Циклы Рэнкина (Rankin, для паровой турбины) и Брайтона (Bryton, для газовой турбины) и их различные варианты характеризуются постоянным тепловым потоком. Циклы Отто, Дизеля и Брайтона суть циклы внутреннего сгорания, при которых топливо сжигается в рабочем потоке, и поэтому наивысшая температура цикла достигается не посредством теплопереноса. Однако она зависит от свойств материала деталей, контактирующих с горячим потоком. В газовой турбине, где используется цикл Брайтона, камера сгорания и детали турбины контактируют с "постоянно горячим" рабочим потоком, тогда как в циклах Отто и Дизеля поток попеременно то горячий, то холодный. Следовательно, в циклах Отто и Дизеля пиковая температура может быть стехиометрической, а газовая турбина может приближаться к стехиометрическим температурам лишь настолько, насколько позволяют свойства использованных в ней материалов. В данной главе внимание сосредоточено на работе газовой турбины. [c.49]

Более мощное влияние температуры входа турбины на тепловой к.п.д. можно наблюдать, если брайтоновский цикл скомбинирован с другими циклами (например, Рэнкина), превращающими тепло точки d в дополнительную полезную работу. Главная газовая турбина не в состоянии превратить энергию этого сравнительно горячего воздуха в работу, поскольку не остается перепада давлений, необходимого для привода дополнительных ступеней турбины. Горячие выхлопные газы можно использовать в нагревателях отработанного пара, который, расщиряясь, в свою очередь проходит через паровые турбины в соответствии с циклом Рэнкина. Последний является добавочным и становится завершением цикла основного — брайтоновского. Влияние добавочного цикла на основной ограничивается небольшим ростом обратного давления, что очень мало изменяет к.п.д., мощность и температуру выхода. Рост температуры в точке с приводит к ее росту в точке d, что в худшем случае не изменяет к.п.д. основного цикла. Повышение температуры в точке d можно использовать для дополнительной работы, подключив бойлер и паровую турбину. При комбинированном цикле выигрыш в тепловом к.п.д. за счет повышения температуры на входе газовой турбины может быть очень существенным (рис. 2.6). [c.53]

Аналогичные выгоды от применения усоверщенствованного сплава могут быть получены и в случае использования энергоустановок комбинированного цикла Брайтона-Рэнкина. Около 2% стоимости ее турбин приходится на суперсплавы. Изучив последние данные о производстве электроэнергии, находим, что в среднем современная плата за 1 кВт-ч (отражающая стоимость электростанции) 7,5 дол. Разумная цена топлива— 75 дол./кВт-ч. Согласно рис. 2.6 увеличением температуры входа турбины на 56 °С можно увеличить к.п.д. на 2,25 %. При указанных ценах на топливо и энергоустановку рентабельность сохраняется, даже если за счет роста температуры на входе турбины стоимость установки возрастает на 22,5 %. Если бы требовалось только усовер-щенствование материалов горячей зоны, одиннадцатикратное увеличение стоимости ее материалов можно было бы допустить. [c.54]

Решетки кристаллические пространственные 27, 28, 33 Рихарта — Ныомарка гипотеза 284 Робинсона гипотеза оценки накоплений деформации ползучести 445 Рэнкина гипотеза см. Максимального нормального напряжения гипотеза [c.618]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...