Кинетическая вращения

С молекулярной точки зрения внутренняя энергия системы есть сумма всей кинетической и потенциальной энергии частиц, составляющих эту систему. Эта энергия распределена между потенциальной и кинетической энергиями частиц внутри ядра каждого атома, потенциальной и кинетической энергиями колебания атома в молекуле, кинетической энергией вращения групп атомов внутри молекулы, кинетическими энергиями вращательного и поступательного движений молекулы как таковой и, наконец, межмолекулярной потенциальной энергией внутри системы. [c.31]

Полуколичественное определение средней внутренней энергии вращения и колебания возможно в том случае, если на каждую степень свободы вращения приходится RT и на каждую степень свободы колебания RT (по RT на потенциальную и кинетическую энергии колебания соответственно). При определении-общего числа степеней свободы в молекуле каждый атом рассматривается как материальная точка с тремя степенями -свободы. Таким образом, молекула, состоящая из п атомов, будет иметь Зп степеней свободы. Следовательно, одноатомная молекула обладает суммарно тремя степенями свободы, каждая из которых соответствует поступательному движению. Если рас- [c.31]

В твердой фазе внутренняя энергия почти полностью состоит нз колебательной энергии атомных частиц и потенциальной энергии, обусловленной силами притяжения между частицами. Потенциальная энергия относительно невелика, и межатомные расстояния малы. В этих условиях силы притяжения так велики, что частицы находятся в жесткой структуре, а кинетические энергии перемещения и вращения практически отсутствуют. [c.59]

У плот некие формовочной смеси пескометом (рис. 4.16, г) осуществляют рабочим органом пескомета — метательной головкой, выбрасывающей пакеты смеси на рабочую поверхность модельной плиты. В стальном кожухе 4 метательной головки вращается закрепленный на валу 6 электродвигателя ротор 5 с ковшом 2. Формовочная смесь подается в головку I непрерывно ленточным конвейером 3 через окно в задней стенке кожуха. При вращении ковша (1000—1200 об/мин) формовочная смесь собирается в пакеты 8 и центробежной силой выбрасывается через выходное отверстие 7 в опоку 9. Попадая на модель 10 и модельную плиту II, смесь уплотняется за счет кинетической энергии равномерно по высоте опоки. Метательную головку равномерно перемещают над опокой. Пескометы применяют для уплотнения крупных форм. [c.139]

Вычислить кинетическую энергию кулисного механизма, если момент инерции кривошипа ОА относительно оси вращения, перпендикулярной плоскости рисунка, равен /о длина кривошипа равна а, масса кулисы равна т, массой камня А пренебречь. [c.293]

Уравновешенный гироскоп в кардановом подвесе движется по инерции. Определить кинетическую энергию системы и первые интегралы уравнений движения, если момент инерции внешней рамки относительно неподвижной оси вращения равен [c.373]

Кроме работы, связанной с изменением объема I, определяемой выражением (а), иногда встречаются случаи, когда в рабочем теле изменяется внешняя кинетическая энергия без изменения объема (например, вращение жидкости при помощи мешалки). В таком [c.58]

Таким образом, кинетический момент вращающегося тела относительно оси вращения равен произведению момента инерции тела относительно этой оси на угловую скорость тела. [c.291]

Кинетическая энергия тела, движущегося вокруг неподвижной точки. Так как любое элементарное перемещение твердого тела, имеющего неподвижную точку О, представляет собой элементарный поворот с угловой скоростью (О вокруг мгновенной оси вращения 01, проходящей через эту точку (см. 60), то кинетическую энергию тела можно определить по формуле [c.341]

Почему бы, например, не учесть вращение атомов одноатомного газа или твердого тела А в случае двухатомного газа почему нужно учитывать вращение молекулы и не учитывать возможные колебания ее атомов около центра масс Ведь если такие колебания происходят (а почему бы им не происходить ), то в энергии у молекулы появится еще два независимых вклада, связанных с кинетической и потенциальной энергией этих колебаний. Тогда средняя энергия двухатомной молекулы станет при нормальных условиях равной 7и , а не 5ы0. [c.67]

Определим изменение кинетического момента этой системы относительно вертикальной оси вращения турбины по уравнению (56.2) [c.154]

Здесь 1/2-шос —кинетическая энергия тела в поступательном движении вместе с центром масс, а 1/2 — кинетическая энергия во вращении тела вокруг подвижной оси С , определенная на основании формулы [c.181]

Сферическое движение твердого тела. Скорости точек твердого тела при сферическом движении в каждый момент можно рассматривать как вращательные вокруг мгновенной оси вращения (рис. 155). Поэтому кинетическая энергия тела, совершающего сферическое движение в данный момент, онреде-ляется по формуле [c.181]

Рассмотрим твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси 2 с угловой скоростью со (рис. 175). Вычислим кинетический момент этого тела относительно оси его вращения. Момент количества движения точки М, тела относительно оси z [c.209]

Кривошип /// вращается в направлении против вращения часовой стрелки вокруг неподвижной оси Ох. Его кинетический момент относительно этой оси [c.229]

Если в начале прыжка танцовщик приобретает угловую скорость вокруг оси то его кинетический момент в относительном движе 1ии по отношению к центру масс, т. е, во вращении вокруг оси I, вычисляется по формуле (79.1) [c.232]

В этом равенстве Zpg есть расстояние от центра масс S звена до мгновеппого центра вращения р. Подставляя выражение для Jp из равенства (15.40) в уравнение (15.39) и принимая во вниманпе, что = fs есть скорость центра масс звена, получаем известную формулу для кинетической энергии звена, имеющего сложное вращательно-постунательное движение [c.336]

Обоснованием такого подхода может служить принцип независимого, одновременного и аддитивного воздействия на пограничный слой кинетических энергий набегающего потока и вращения поверхности. На рис. 5-6,0 представлены результаты пересчета опытных точек М. Г. Крюковой. О правильности принятой методики говорит то обстоятельство, что все точки четырех серий опытов (п = 3 000, 3 500, 4 800 и 6000 об1мин) с хорошей точностью укладываются ца одну общую зависимость. В обработке М. Г. Крюковой эти опытные точки с заметным разбросом приводили к частным закономерностям для разных п (рис. 5-6,6). На основации рис. 5-б,а можно сделать вывод, что вращение шарика с числом оборотов более 3 000 об/лгын, вопреки утверждению Л. 172], качественно меняет интенсивцость теплообмена, турбулизируя пограничный слой, на что указывает более крутой наклон кривой соответствующий 158 [c.158]

Таким образом, приведенный момент инерции. механизма представляет собой момент инерции, которым должно обладать звено ириведення относительно оси его вращения, чтобы кинетическая энергия этого звена равнялась сумме кинетических. энергий всех звеньев механизма. Аналогичный смысл имеет и приведеиная масса механизма /н,,, словио сосредоточенная в точке ириведения. [c.121]

Вычислить кинетическую энергию кривошипно-пол-зунного механизма, если масса кривошипа т, длина кривошипа г, масса ползуна тг, длина шатуна /. Массой шатуна пренебречь. Кривошип считать однородным стержнем. Угловая скорость вращения кривошипа (0. [c.293]

В начале ХУП в. итальянский ученый Бранка создал установку, где использовалась кинетическая энергия пара для вращения колеса, укрепленного на вертикальной оси. [c.52]

Следовательно, кинетическая энергия тела при вращательном движении вокруг ненодвижной оси равна половине произведения момента инерции тела относительно оси вращения на квадрат угловой скорости тела. [c.176]

Плоское движение твердого тела можно считать состоящим ич ноступа телыюг о движения вместе с центром масс С и вращения вокруг подвижной оси z. Для случая вращения вокруг оси кинетический момент отностельно этой оси вычисляется по ( )ормуле [c.190]

По формулам (3) вычисляюгся проекции на оси координат кинетического момента гела сугноси гельно его закрепленной точки. Эти проекции являются линейными функциями проекций угловой скорости вращения тела па те же оси координат. Кинетический момент по проекциям онределяегся формулой [c.491]

Кинетический момент для случая главной оси rranpaBjren по оси вращеггия. В других случаях он не направлен но оси врагцения. Ось вращения является главггой осью инерции /и я всех своих ючек, если она является главной ценгра]н>ной осью инерции. [c.492]

Е-слп уравновешенному гироскопу сообщить начальную у[ловую скорость (0(1 вокруг оси собственного вращения, го кинетический момент гироскопа Kq, сохраняющий свое направление неизменным, будет все время направлен но этой оси. В зтом случае угол ну гатщи равен нулю и ось собственного [c.503]

При рассмотрении удара двух тел, вращающихся вокруг одной оси или параллельных осей, следует применять георему об изменении кинетического момента к каждому гелу или георему Карно. При применении георемы об изменении кинетического момента к двум телам вместе при вращении гел вокруг параллельных осей войдут мометы неизвестных ударных импульсов в. местах закрепления по крайней мере одной из осей вращения. Эти моменты сами являются неизвестными. Применение общих теорем при ударе к одному телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, рассмотрено в следующем параграфе. Здесь отметим только некоторые особенности применения теоремы Карно к системе двух врагцающихся тел. [c.538]

Эго же значение о) можно получигь применяя георему об изменении кинетического момента о i носи rejHiEio оси вращения для двух гел, 1ак как в эюм случае сумма Рис. 160 [c.539]

Численный эксперимент по определению запаса кинетической энергии, затраченного на реализацию микрохолодильных циклов (рис. 4.10), показал, что распределение окружной скорости практически во всем диапазоне отличается от закона вращения твердого тела. Причем с ростом относительного расхода охлажденного потока д, которому соответствует снижение степени расширения газа в вихревой трубе л,, отклонение от закона вращения твердого тела у вынужденного вихря увеличивается. При одном и том же давлении на входе /, величина л, характеризующая сте- [c.204]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Таким образом, кинетический момент вращающегося тела относительно центра О, лежащего на оси вращения Ог, представляет собой вектор /Со. проекции которого на оси Охуг определяются формулами (32) и (34). В общем случае, как видим, вектор Ко не направлен по оси вращения Oz. Но если ось Oz будет для точки О главной осью инерции тела (в частности, осью симметрии), то Jxz= yz= -При этом Кх=Ку=0 и Ко=1 г- Следовательно, если тело вращается вокруг оси, являющейся для пкчки О главной осью инерции тела (или вокруг оси симметрии тела), то вектор Ко направлен вдоль оси вращения и численно равен ЛГ т. е. JgO). [c.291]

На осповаими (68.2) устанавливаем, что кинетическая энергия твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, равна половине произведения его момента инерции относи-тельно оси вращения на квадрат угловой скорости тела. [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...