Разрыв непрерывности скоростей плотностей

Разрыв непрерывности скоростей и плотностей может допускаться только для отдельных конечных поверхностей. [c.28]

Разрыв непрерывности скоростей и плотностей 28 Рассеяние энергии 102, 458 Распределение скоростей в частице 35 [c.517]

Параметры на верхней и нижней продольных границах ячейки определяются из решения плоской задачи о взаимодействии двух равномерных сверхзвуковых потоков (см. 9, гл. IV). Потоки начинают взаимодействовать по прямой линии, проходящей через точку с координатами х = хо, г = г,, где / = п и п — i для верхней и нижней границы соответственно. Возможные варианты решения задачи схематически изображены на рис. 14.7. Двойные линии обозначают ударные волны, штриховые — тангенциальные разрывы, пунктирные — границы веера характеристик, сплошная прямая — возможное расположение продольной границы ячейки. Напомним, что на тангенциальном разрыве имеет место разрыв касательной составляющей скорости и произвольный разрыв плотности. Давление на таком разрыве непрерывно. Через тангенциальный разрыв газ не течет. На ударной волне наблюдается разрыв нормальной составляющей скорости, плотности и давления, тангенциальная составляющая скорости непрерывна на таком разрыве. [c.281]

Здесь Wn и Wt — нормальная и касательная к поверхности разрыва составляющие скорости D — скорость движения поверхности разрыва в направлении вектора п нормали к ней, а [f]= = fi—f2, где fi и — значения параметра слева и справа от поверхности разрыва. На ударной волне терпят разрыв давление, плотность, температура и нормальная составляющая скорости и сохраняется неизменной касательная составляющая. На поверхности тангенциального разрыва непрерывны нормальная компонента скорости Wn и давление, т. е. [1 я]=[р]=0, и могут терпеть произвольные разрывы касательная составляющая скорости, плотность и температура. Условия на ударной волне называются условиями Ренкина — Гюгонио. При стационарном течении из соотношений (2.45) следует, что [c.42]

Предположим теперь, что поршень, двигавшийся равномерно слева направо с некоторой скоростью и и гнавший перед собой газ с давлением р и плотностью р, мгновенно уменьшил свою скорость или остановился. Тогда перед поршнем образовалось бы разрежение, которое также стало бы распространяться направо вдоль трубы. Легко сообразить, что в этом случае разрыв непрерывности элементов не может осуществиться и ударной волны разрежения не образуется. В самом деле, в непосредственной близости от поршня (рис. 39) [c.172]

Плоская ударная волна определяется как тонкий плоский слой, распространяющийся в материале, при переходе через который скорость терпит разрыв. Для однородной среды условия непрерывности импульса и момента при переходе через поверхность ударной волны позволяют получить следующие соотношения, ввязывающие плотность р, нормальную скорость частиц материала V, скорость ударной волны / и давление Р (имеющие место по обеим сторонам фронта) [c.300]

Свойство 2° не соответствует обычным взглядам на тропопаузу, согласно которым скорость и плотность непрерывны при переходе через тропопаузу (заметим, однако, что при наличии и разрывов скорости, и плотности, вообгце говоря, будет иметь место разрыв производных). Таким образом, поверхность разрыва нулевого порядка как модель тропопаузы отпадает. [c.218]

В течениях сжатия Дж. Нейман (1943) обнаружил контактные (или тангенциальные) разрывы, когда плотность претерпевает разрыв и сохраняется постоянное отношение плотностей до и после скачка, скорость же и давление остаются непрерывными. Были исследованы взаимодействие скачков и волн разрежения в одномерных течениях (Р. Курант и К. Фридрихе — 1943), поведение скачка у стенки (отражение косого скачка) и другие вопросы. [c.327]

До тех пор, пока течение в струе остается непрерывным, оно является безвихревым и изэнтропическим. Данные задачи определяют константу q в интеграле Бернулли и тем самым все функции параметров состояния от модуля скорости q. Так как при переходе через контактный разрыв давление Должно меняться непрерывно, то давление в струе на ее границе также равно р1. Следовательно, вдоль границы известны плотность р1 и скорость звука сь а значит, и постоянное значение модуля скорости 1, определяемое интегралом Бернулли [c.273]

Существование решений (4,15) означает, что произвольное магнитное поле и движущаяся проводящая среда находятся в равновесии, если движение среды происходит вдоль силовых линий этого поля со скоростью, зависящей в каждой точке от напряженности магнитного поля согласно выражению (4,15). Стационарные решения этого типа могут быть как непрерывными во всем пространстве, так и обладать поверхностями разрыва величин р, р, V и Н. Заметим, что в силу несжимаемости скачок плотности возможен лишь на границе раздела двух различных сред. Как следует из раздела 3, в несжимаемой среде возможны лишь два типа поверхностей разрыва магнитогидродинамическая волна и тангенциальный разрыв. Первый из них является просто частным случаем решения (4,15), в котором вместо плавного имеет место резкое изменение направления силовых линий магнитного поля. Более интересен в связи с решением (4,15) случай поверхности тангенциального разрыва. В этом случае силовые линии и линии тока жидкости параллельны поверхности разрыва. Па поверхности разрыва скорость и напряженность поля могут претерпевать произвольный скачок, оставаясь связанными условием (4,15), [c.25]

Последний случай наиболее интересен, так как движение среды вдоль магнитного поля, как мы уже видели, может быть стационарным и при неоднородных магнитном поле и поле скоростей. В частности, если плотность среды и напряженность магнитного поля непрерывны, т. е. разрыв претерпевает лишь тангенциальная составляющая скорости, то условие (6,25) сводится к следующему [c.41]

Решение. Рассматриваем разрыв в системе отсчёта, в которой он покоится, и пусть ось д 1 = л направлена перпендикулярно его плоскости, т. е. вдоль скорости газа. Условия непрерывности плотностей потока энергии и импульса гласят [c.613]

Контактный разрыв покоится относительно среды (оп = 0), однако магн. поле имеет нормальную коиновенту (ff 9i 0). На поверхности контактного Р. м. непрерывны давление р, магн. поле Н, скорость V.,, а плотность р и др. термодннамич. параметры могут испытывать произвольные скачки. В анизотропном случае, р р , давление и тангенциальная компонента магн. ноля могут иметь на контактном разрыве скачки, удовлетворяющие соотношениям [c.249]

Если установившийся поток газа неоднороден, то области возмущений и области влияния, построенные для каждой точки, ограничены не прямыми круглыми конусами, а коноидами — конусовидными криволинейными поверхностями с вершиной в данной точке. С матем. точки зрения эти поверхности и являются характеристиками системы дифференц. ур-ний с частными производными, описывающей движение газа (см. Газовая динамика). Через характеристику или поверхность, являющуюся огибающей к.-л. однопараыетрнч. семейства характеристик, решение ур-ний может быть продолжено непрерывным образом бесчисленным кол-вом способов, т. е. к.-л. одно течение газа может через характеристику соединяться непрерывным образом с разл. течениями (при этом будут терпеть разрыв производные к.-л. порядка от скорости, давления и плотности газа по нормали к характеристике). Величина составляющей скорости газа по нормали к характеристике равна местному значению скорости звука. Существ. особенности С. т. обусловлены нелинейностью системы ур-ний газовой динамики и зависимостью т. н. импеданса акустического ре от термодинамич. состояния среды. [c.428]

Прямые скачки уплотнения в газах. Выше было показано, что непрерывное двил<ение сжимаемой жидкости, в котором удовлетворяются условия неразрывности и адиабатичности и уравнение количества движения для невязкой жидкости, является изэнтропическим. Замечено, однако, что при движении реальных жидкостей в трубах могут происходить резкие изменения давления, плотности, температуры и скорости, конечные по величине. Такие разрывы параметров течения, называемые ударными волнами, не могут быть объяснены IB рамках теории изэнтропичеокого движения. Рассмотрим одномерный контрольный объем, включающий в себя стационарный разрыв (скачок уплотнения), нормальный к направлению движения потока (рис. 14-23). Характеристики течения до скачка уплотнения обозначим индексом 1, а течения за скачком уплот- [c.363]

Остается случай разрывов нулевого порядка. Так как плотность непрерывна, то получается лишь частный случай таких разрывов, причем скорость, конечно, должна иметь разрывной одну только касательную составляюгцую. Такой разрыв, как указывалось, не может быть нестационарным, как того требует Эртель в другой работе. [c.227]

Рассматривая внутреннюю структуру фронта ударной волны с учетом одной лишь теплопроводности, можно утверждать только то, что температура в волне меняется непрерывным образом. Что касается других величин плотности, скорости, давления, то они, вообщ е говоря, могут испытывать разрыв. И действительно, рассмотрение структуры ударных волн без учета вязкости показывает, что при достаточно большой амплитуде построить непрерывное распределение для всех величин в волне невозможно. Эта трудность была отмечена еще Рэлеем (подробно [c.75]

ЛИЧНЫХ давлений. Первые четыре конфигурации содержат контактный разрыв (КР), показанный на рисунке штриховой линией, на котором испытывает скачок плотность, а давление и скорость непрерывны. В областях слева и справа от контактного разрыва газодинамические параметры постоянны. Обозначим давление и скорость в них Р, и, плотность i 2 для левой п правой областей соответственно. Эти области отделены от невозмущенных областей с параметрами т, р1, р1 слева и 2, Р2, рг справа, либо ударной волной (УВ), либо волной разрежения (ВР). Последняя конфигурация представляет предельный случай, когда образуется область вакуума, в которой плотность падает до нуля в двух волнах разрежения, примыкаюш,их к области вакуума. [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...