Профиль логарифмический распределения скоростей в турбулентном

Проникание пластинки в вязкую среду 232 Профиль логарифмический распределения скоростей в турбулентном потоке 469 Процессы выравнивания 33 Пуазейля формула 16, 20, 21, 127 Пуассона уравнение 117 Пульсация 433, 441 [c.516]

Для турбулентного пограничного слоя интерполяционные выражения (6.3) и (6.4) для профилей температур и скоростей непригодны, хотя соответствующие граничные условия остаются в силе. Объясняется это тем, что такие выражения не аппроксимируют с необходимой точностью логарифмическое распределение скоростей в турбулентном пограничном слое и соответствующее ему распределение температур. [c.168]

Если логарифмический профиль скорости (6.66) практически не зависит от Re и на этом основании используемые координаты ф=ы/у, и т)= у,/у называют универсальными , то в случае степенного представления распределения скорости в турбулентном пограничном слое указанная универсальность исчезает и для согласования формулы [c.175]

Проводя интегрирование, получим формулу так называемого логарифмического профиля распределения скоростей в турбулентном [c.468]

На фиг. 2 приведено распределение скорости в турбулентном пограничном слое на шероховатой плоской пластине при А = 0.1 мм в координатах закона дефекта скорости (1.2). В логарифмической зоне слоя опытные точки вне зависимости от выбора точки отсчета у описываются единым законом. Отклонение опытных точек от профиля скорости, обусловленное влиянием шероховатости, наблюдается только в непосредственной близости от обтекаемой поверхности, причем это имеет место при отсчете у как от вершины зерен шероховатости, так и от их основания. В зависимости от выбора точки отсчета изменяется расположение опытных точек по отношению к распределению скорости в пограничном слое на гладкой поверхности. [c.40]

Эта формула определяет (при ограниченных у) распределение скоростей в турбулентном потоке, текущем вдоль твёрдой стенки. Такое распределение называют логарифмическим профилем скоростей. [c.201]

Полученный так называемый логарифмический профиль скоростей в турбулентном потоке существенно отличается от ламинарного линейного распределения скоростей. [c.270]

Из уравнений для определяется закон распределения скоростей в потоке при турбулентном течении. Интегрирование (6-13) с учетом опытных данных приводит к логарифмическому профилю скоростей [c.92]

Величины ф1 и т)1 соответствуют простому пересечению логарифмического профиля скоростей в турбулентном ядре пограничного слоя и линейного распределения скоростей в вязком подслое [c.16]

Полуэмпирические теории 20-х и 30-х годов рассматривали только простейшие статистические характеристики турбулентных течений. Как правило, принимаемые в этих теориях гипотезы позволяли замкнуть уже самые первые уравнения системы Фридмана—Келлера, содержащие только одноточечные первые и вторые моменты гидродинамических полей — так называемые уравнения Рейнольдса. Заметную роль в полуэмпирических теориях играло использование свойств симметрии турбулентности в течениях того или иного вида и некоторых простейших гипотез подобия (в частности, в полуэмпирических теориях турбулентных струй и следов за обтекаемыми телами). Так, например, одним из важнейших выводов полуэмпирических теорий явилось установление универсального (т. е. справедливого при всех не слишком малых числах Рейнольдса) логарифмического закона для профиля осред-ненной скорости в трубах, каналах и пограничных слоях на плоской пластинке. Этот закон можно вывести из одной только естественной гипотезы подобия, касающейся распределений вероятностей гидродинамических полей турбулентности в полупространстве, или из соображений размерности, опирающихся на простейшие предположения о физических величинах, определяющих в этом случае турбулентный режим. [c.15]

Так как выражения для логарифмического профиля скоростей (XI.56) или (XI.57) получены в предположении, что ламинарные касательные напряжения пренебрежимо малы по сравнению с турбулентными, то логарифмический профиль будет иметь место только на некотором удалении от ламинарного подслоя. Очень тщательные измерения показали (это видно и на рис. XI.8), что вблизи центра трубы распределение скоростей несколько отлично от логарифмического, но оно не очень существенно и в практических расчетах не учитывается. Можно считать, что логарифмический профиль скоростей является универсальным, пригодным для широкого диапазона чисел Re. [c.274]

Влияние поперечного магнитного поля на турбулентный поток проводящей жидкости в трубах сводится к изменению распределения скорости течения по сечению трубы и подавлению турбулентных пульсаций. При малых и умеренных числах На профиль скорости по своей форме близок к обычному логарифмическому, т. е. магнитное поле существенно не увеличивает градиента скорости у стенок, но подавляет турбулентные пульсации. Поэтому при заданном чнсле Re в опытах наблюдается уменьшение коэффициента трения по сравнению с его величиной в обычной гидродинамике. [c.436]

Соответственно логарифмическому профилю распределения скоростей турбулентная вязкость в ядре потока определяется формулой, приведенной в работе [59] , [c.83]

Как уже указывалось в гл. IX, отклонение истинного изотермического турбулентного профиля скоростей на пластине от логарифмического имеет место только в области значений 0,9<(о< 1. Поэтому закон трения при продольном обтекании пластины турбулентным пограничным слоем с постоянными физическими свойствами можно вычислить из распределения скорости IHO (9.105). Имеем [c.205]

Сравнение этого распределения скоростей с ранее полученным ламинарным распределением (85) показывает глубокое различие между ними. С математической стороны это различие выражается в том, что линейный профиль скоростей при ламинарном движении становится логарифмическим при турбулентном движении. Существенно, что эта особенность турбулентного движения сохраняется вблизи стенки и в случаях движений более сложных, чем рассмотренная выше упрощенная схема. [c.575]

Тот факт, что мы получили для плоско-параллельного турбулентного потока логарифмический закон распределения скоростей формально во всём пространстве, связан с тем, что рассматривалось течение вдоль стенки, площадь которой бесконечна. При течении же вдоль поверхности реальных конечных тел логарифмическим профилем обладает лишь движение на небольших расстояниях от поверхности — в пограничном слое ). Отметим уже сразу, что турбулентный пограничный слой может существовать как под жидкостью, движущейся в основном потоке турбулентным образом, так и под ламинарным потоком. [c.206]

Одним из возможных путей получения удовлетворительной формы обобщения может быть логарифмическое представление профиля скоростей, используемое при изучении однофазных потоков. Такой подход основывается на аналогии распределения осредненных скоростей в двухфазном и однофазном потоках и стимулирует попытки описания турбулентного двухфазного потока с помощью приемов и методов, развитых для однофазных течений вдоль шероховатых поверхностей. [c.119]

Этот закон дает теоретическое обоснование неоднократно установленного экспериментального факта, который заключается в том, что кривые распределения скоростей в трубах с различной шероховатостью, полученные при одной и той же величине потерь на трение (речь идет о потерях на участке длиной L = с/, или, как говорят, на участке длиной в один калибр), могут быть совмещены друг с другом простым смещением вдоль оси трубы. Это иллюстрируется фиг. 206, на которой представлены профили распределения скоростей, построенные на основании экспериментальных данных Фрича ). Эти профили, как мы видим, одинаковы на всем почти расстоянии между стенками, за исключением области, непосредственно прилегающей к стенкам, в которой градиент скорости для гладкой стенки значительно больше, чем для шероховатой. Таким образом, в области развитого турбулентного движения влияние шероховатости сводится лишь к смещению кривой распределения скоростей вдоль оси трубы. Тот ке результат получается и на основании логарифмического закона, изображаемого формулой (39) если абсолютная шероховатость стенки к изменяется, а потери давления, характеризуемые величиной остаются постоянными, то это равносильно изменению постоянного слагаемого в правой части формулы (39) профиль же скорости остается неизменным для всех значений к. [c.515]

На заре развития теории турбулентного пограничного слоя (двадцатые годы нашего столетия) прп использовании интегральных методов решения задачи профили скоростей в сечениях слоя задавали в том же виде, что и в сечениях плоских или цилиндрических труб. При этом ставили в соответствие толщину пограничного слоя радиусу трубы, переменную скорость на внешней границе слоя — постоянной вдоль трубы скорости на ее оси. В самом начале широко применялись степенные законы, в частности закон одной седьмой , вноследствии, с ростом рейнольдсовых чисел, одной восьмой , одной девятой и т. д. Крупным по тому времени шагом вперед явилось использование универсального логарифмического профиля скорости или дефекта скорости ). Если ие говорить об области вязкого подслоя, то пограничный слой представлялся однородным, без разделения на отдельные зоны степенные и логарифмические распределения скоростей принимались справедливыми по всему сечеиию слоя. [c.749]

Сравним Шх, полученные по уравнению (11.96) и из опыта. Измерения скорости турбулентного движения жидкости по сечению канала были произведены французской исследовательницей Конт-Белло (см. рис. 11.7). Из рис. 11.7 видно, что при гШ 0,8 характер распределения скорости меняется в свете проведенного выше теоретического анализа это означает, что профиль скоростей переходит из логарифмического в параболический. Ж. Конт-Белло отмечает, что профиль скоростей вблизи оси канала хорошо описывается параболой, хотя и не приводит доказательств этого. [c.430]

Из выражений (42) и (43) следует, что наложение поперечного магнитного поля приводит при турбулентном течении проводящей жидкости к некоторому уменьшению длины пути смешения турбулентных пульсаций и к возрастанию дшх1дг, т. е. к более крутому профилю скоростей. При этом в уравнении распределения скоростей наряду с характерным для турбулентного потока логарифмическим членом появляется линейный член. [c.662]

В непосредственной близости к стенке существует вязкий подслой, в котором течение хотя и не является чисто ламинарным в силу проникновения в него отдельных вихрей, но распределение скоростей достаточно удовлетворительно подчиняется линейному закону и и yuJv. Не существует резкой границы между этим подслоем и турбулентной частью течения. Переход к логарифмическому профилю происходит плавно, с образованием зоны, где ламинарное течение теряет устойчивость и возникают [c.402]

При рассмотрении установившегося турбулентного движения несжимаемой жидкости Б плоской трубе в предшествующем параграфе логарифмический профиль распределения скоростей был установлен в предположении, что касательное напряжение всюду постоянно и что путь перемешивания зависит линейно от расстояния от стенки. Однако тот же профиль распределения скоростей можно получить и не прибегая к указанным специфическим предположениям, а воспользовавшись основными соотношениями для турбулентного трения и для линейного масштаба полей пульсаций. В самом деле, составляя уравнение равновесия сил осреднённого давления и турбулентного трения на элементарный объём жидкости, можно получить уравнение [c.477]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...