Вязкость исчезающая

Такая модель вполне аналогична отрыву жидкости от стенки ири барботаже через микропористую поверхность, т. е. в наиболее простой ситуации (неограниченная поверхность, исчезающая вязкость, естественная конвекция в большом объеме жидкости) определяется некоторым значением критерия гидродинамической устойчивости газожидкостной смеси i(l-59). [c.198]

Формулу (7-7) можно рассматривать как определяющую одно из предельных значений критического теплового потока. Вторым предельным случаем можно считать возникновение пленочного кипения в неограниченном объеме жидкости с исчезающей вязкостью, обтекающей поверхность нагрева с весьма большими скоростями. [c.209]

Обработка металлов давлением (ОМД) осуществляется путем пластической деформации металла, включающей изменение его формы и размеров, придание ему требуемых механических, физических и химических свойств (прочности, пластичности, вязкости, износоустойчивости, электропроводности, жаропрочности, коррозионной стойкости). При этом изменяются взаимное расположение частиц деформируемого тела и расстояния между ними. В технологических процессах ОМД деформация происходит под действием внешних сил. Деформация, исчезающая после снятия вызвавшей ее нагрузки, называется упругой. Для металлических тел упругие деформации в процессах ОМД обычно малы. Деформация состоит в основном из пластической, остаточной деформации, которая остается после удаления нагрузки. Пластическая деформация осуществляется благодаря тому, что металлы обладают свойством пластичности. Пластичность — свойство металлов под действием внешних сил изменять, не разрушаясь, свою форму и размеры и сохранять остаточные, пластические деформации после устранения этих сил. Под разрушением понимается макроскопическое нарушение сплошности металла (например, образование пор, трещин). [c.6]

Поскольку при обтекании гладкой поверхности коэффициент трения с ростом числа Рейнольдса стремится к нулю, из этих оценок следует, что в потоке с исчезающей вязкостью имеют место условия [c.189]

В предлагаемой книге излагаются основы теории турбулентного пограничного слоя с исчезающей вязкостью и методы ее приложения к расчетам реальных течений, а также рассматриваются предельные свойства теплового пограничного слоя, набегающего на адиабатическую поверхность, взаимодействие затопленной струи и твердого тела и некоторые другие проблемы тепловых завес. Таким образом, в данной монографии рассматриваются далеко не все вопросы теории турбулентного пограничного слоя, а в основном только результаты, полученные на основе направления, развиваемого авторами. [c.4]

ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ с ИСЧЕЗАЮЩЕЙ ВЯЗКОСТЬЮ [c.9]

Как будет показано дальше, формула (1-3-6) имеет фундаментальное значение для теории турбулентного пограничного слоя с исчезающей молекулярной вязкостью. [c.15]

ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ С ИСЧЕЗАЮЩЕЙ ВЯЗКОСТЬЮ [c.46]

Характерной особенностью такой модельной жидкости является то, что ее вязкость л—>-0, но никогда строго в нуль не обращается. Следовательно, любой поток жидкости с исчезающей вязкостью имеет число Re—>-оо и 46 [c.46]

Таким образом, в жидкости с исчезающей вязкостью вязкий подслой вырождается и роль вязкости сводится только к созданию эффекта прилипания жидкое ги к стенке, т. е. обеспечению условия (о = 0 ири g=0 и диссипации энергии турбулентного движения. [c.47]

Эти свойства отличают жидкость с исчезающей вязкостью от идеальной жидкости и позволяют формироваться в ней идеальному турбулентному пограничному слою, т. е. слою с Тл— 0. [c.47]

Во-вторых, то, что ф становится бесконечным, вызывает возражения, поскольку не существует жидкостей с исчезающей вязкостью [c.278]

В потоке с исчезающей вязкостью ()д. 0) происходит вырождение вязкого подслоя, проявляющееся в том, что область существенного влияния молекулярного трения уменьшается с ростом числа Рейнольдса быстрее, чем общая толщина турбулентного пограничного слоя. Вследствие вырождения вязкого подслоя [c.21]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТОВ ТРЕНИЯ И ТЕПЛООБМЕНА НА ОСНОВЕ ТЕОРИИ ИСЧЕЗАЮЩЕЙ ВЯЗКОСТИ [c.115]

Теория исчезающей вязкости 252 [c.518]

Основные уравнения теории исчезающей вязкости. [c.632]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ТЕОРИИ ИСЧЕЗАЮЩЕЙ ВЯЗКОСТИ 633 [c.633]

Обтекание плоской пластинки. В качестве второго примера применения уравнений теории исчезающей вязкости рассмотрим обтекание прямолинейной пластинки. Пусть пластинка К К2 длины 21, [c.652]

Ещё одно видоизменение теории касается граничных условий. В основной теории исчезающей вязкости мы имеем резкое разграничение передней стороны, на которой происходит обтекание потоком тела, от задней, на которой происходит прилипание жидкости к телу. Можно ввести некоторые переходные участки, на которых один режим обтекания будет сменяться другим. Ясно, что путём надлежащего подбора этих участков можно значительно улучшить совпадение получающихся теоретических результатов с экспериментальными данными, особенно, если использовать также и произвол в выборе функции тока основного течения ф. [c.657]

Тогда принцип исчезающей вязкости вытекает из следующей теоремы если при v- 0 собственное значение уравнения Орра—Зоммерфельда стремится к такому пределу с, при котором в комплексной плоскости z можно провести допустимую дугу, то с есть собственное значение уравнения Рэлея вдоль этой дуги обратно, если с есть собственное значение уравнения Рэлея вдоль некоторой допустимой дуги, то это с есть предел при v- 0 собственных значений уравнения Орра—Зоммерфельда (Линь (1945, 1955) Вазов, (1953)). [c.102]

Высказывается и предположение о том, что единственность обобщенного решения задачи о стационарном обтекании тела обеспечивается, если это решение рассматривать как предел непрерывного решения той же задачи в рамках модели вязкого газа при стремлении коэффициента вязкости к нулю (теория исчезающей вязкости ). При этом в общем случае стационарные решения нужно рассматривать как предел нестационарных решений. [c.333]

Прн нанесении на поверхность трубы эмали ВЛ-515 наблюдается явление вскипания вся поверхность с только что нанесенным покрытием покрывается мелкими пузырьками, которые затем постепенно исчезают. Если наносить эмаль толстым слоем или использовать эмаль большой вязкости, то на поверхности покрытия на месте исчезающих пузырьков образуются кратеры, приводящие к дефектам покрытия. При нанесении эмали с пониженной рабочей вязкостью (18—20 сек по ВЗ-4), кратеры не образуются, толщина однослойного покрытия при этом колеблется от 15 до 25 мкм. [c.118]

Ранее [17] установлено, что при критическом истечении однофазной жидкости влияние сжимаемости ок ывается определяющим при протекании процесса в области, автомодельной по числу Рейнольдса (Re), при этом влияние диссипативных сил в околозвуковой области течения становится исчезающе малым вследствие вырождения турбулентности. Однако практическое использование этого эффекта в трубах при движении в них однофазных сред проблематично, прежде всего, из-за большой скорости звука в таких средах. Кроме того, влияние этого эффекта при движении однофазной среды реализуется лишь на очень коротком участке трубы, примыкающем к выходному сечению трубы, так как скорость звука в адиабатном канале постоянного сечения при движении в нем однофазной среды достигается лишь один раз на выходе из канала. Иначе обстоит дело со скоростью звука в двухфазном потоке как показано в [55], при одних и тех же параметрах торможения в зависимости от структуры двухфазного потока и степени термического и механического равновесия фаз в нем скорость звука может меняться в очень широких пределах. Кроме того, в настоящее время теоретически обоснован и экспериментально подтвержден тот факт, что скорость звука в двухфазном потоке при определенном соотношении фаз может оказаться на два порядка ниже, чем в жидкой фазе. Таким образом, трансзвуковой режим течения может быть достигнут на конечном участке длины трубопровода при умеренных значениях скорости звука (несколько десятков и даже несколько метров в секунду). В этом случае коэффициент сопротивления является функцией не только вязкости потока, но и его сжимаемости, определяемой числом Маха. Более того, при движении с околозвуковой скоростью влияние wi nnaTHBHbLX сил становится исчезающее малым вследствие вырождения турбулентности. Уменьшение потерь на трение при больших массовых расходах отмечалось в опытах при движении двухфазной смеси в замкнутых контурах циркуляции [32]. Таким образом, при критическом истечении влияние сжимаемости [c.119]

Рассмотрим условия устойчивости двухфазного граничного слоя над неограниченной горизонтальной пористой поверхностью, полагая, что жидкость имеет исчезающую вязкость ([1->-0). В этом случае могут взаимодействовать только кине-тичеакая энергия вдуваемого газа, гравитационные и поверхностные силы в двухфазном граничном слое. По порядку вели- [c.432]

Для более общего рассмотрения этой проблеиМы целесообразно ввести понятие жидкости с исчезающей вязкостью. [c.46]

Этот интеграл выражает то замечательное обстоятельство, что хотя абсолютное значение коэффициента трения в жидкости с исчезающей вязкостью и стремится к нулю, однако его относительные изменения под влиянием возмущающих факторов ( еизотермичность, сжимаемость, проницаемость стенки и т. п.) сохраняют конечную величину. [c.49]

Эти уравнения отличаются от уравнений Навье — Стокса для нетурбулентного потока только наличием дополнительных членов, включающих пульсации скорости. Поскольку девять произведений ри. и. обычно называют рейнольдсовыми напряжениями, следует подчеркнуть, что объединение членов, выражающих только ускорение, с членами, относящимися к вязким напряжениям, делается лишь для иллюстрации того влияния, которое оказывают на поток пульсации вместо мгновенных вязких напряжений, исчезающих в процессе осреднения. Хотя эти средние напряжения могут быть намного больше по величине, чем среднее значение напряжения вязкого сдвига, они не могут диссипировать (рассеивать) энергию как средняя, так и турбулентная полная энергия потока неизбежно диссипируется только под действием вязкости. Механизм этого явления может быть выражен модификацией предыдущих равенств (см. п. 72). [c.252]

Заканчивая рассмотрение примеров использования приближённого метода Озеена, заметим, что с помош,ью предложенных им уравнений им самим и его учениками развита так называемая теория исчезающей вязкости. На основании дифференциальных уравнений с частичным учётом квадратичных членов инерции Озееном ) построено решение задачи об обтекании выпуклого тела безграничным потоком в интегральном виде. Устремляя в этом решении коэффициент вязкости к нулю, Озеен получил течение идеальной жидкости с наличием разрыва впереди и сзади тела. Этот результат послужил основанием к постановке новой гидродинамической задачи об обтекании тела идеальной жидкостью с разрывными граничными условиями. [c.252]

Иначе подошёл к той же самой проблеме движений вязкой жидкости при больших числах Рейнольдса Осеен ). Он поставил вопрос о том, во что переходит движение вязкой жидкости, если число Рейнольдса R устремить к бесконечности. Однако Осеен смог дать ответ на этот вопрос только для того случая, когда исходные уравнения Навье — Стокса берутся в упрощённом виде, и в этом состоит недостаток его теории, носящей название теории исчезающей вязкости. Полное изложение теории Осеена потребовало бы много места поэтому мы ограничимся несколько упрощённой трактовкой этой теории (см. 37 и далее). [c.543]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...