Члены трения

Если, наоборот, Pq будет отлично от нуля, то всегда можно будет предположить, ориентируя надлежащим образом ось , что aj,>0. Трение скольжения, по крайней мере в начале движения, будет динамическим, так что закон изменения а с временем, до некоторого момента j, когда о обращается в нуль, определяется уравнением (36), в котором полагаем А = —fp и Г кр. В правой части этого уравнения во всяком случае будет иметь преобладающее значение отрицательный член трения скольжения [c.39]

В соответствии с этим, члены трения FvQ и FlQ в уравнении [c.63]

Члены в уравнении (7), зависящие от F, мы будем называть членами трения . Остальные же члены, в которые величины [c.710]

Поэтому в этом случае назвать этот член трением не уместно. [c.261]

Во втором случае при осреднении члена трения, которое можно считать правомерным при выполнении условия [c.314]

Обычно уравнение движения слоя получают так же, как и для идеальной жидкости, учитывая, однако, сухое трение и сцепление [Л. 68]. Одно из следствий такого приема — в уравнении движения выпадают члены, отражающие параметры газового компонента (плотность, вязкость и др.). Уравнение (9-34) свободно от этого недостатка, отражая физические свойства всех компонентов системы, различая, в частности, силы контактного (сухого) трения частиц и вязкостного трения жидкости. Рассмотрим одномерную задачу движения плотного слоя по оси X. При этом учтем, что в плотном слое величина давления передается только в нормальном направлении. Тогда [c.289]

Учет массовых сил и сил трения приводит к появлению дополнительных членов в правой части уравнения (4.16), которое называют в этом случае уравнением Навье — Стокса. [c.159]

Физический смысл (5. 2. 4) очевиден. Три члена в правой части уравнения (5. 2. 4) представляют собой вклады в общий градиент давления, обусловленные трением, ускорением и силой тяжести соответственно [c.188]

Первый член есть обычное давление жидкости, а второй представляет собой действующую на поверхность силу трения, обусловленную вязкостью. Подчеркнем, что п в (15.14) есть единичный вектор нормали, внешней по отношению к поверхности жидкости, т. е. внутренней по отношению к твердой поверхности. [c.75]

Слева стоит скорость изменения энергии единицы объема жидкости, а справа — дивергенция плотности потока энергии. В вязкой жидкости закон сохранения энергии, конечно, тоже имеет место изменение полной энергии жидкости в некотором объеме (в 1 сек.) должно быть по-прежнему равно полному потоку энергии через границы этого объема. Однако плотность потока энергии выглядит теперь иным образом. Прежде всего помимо потока pv (и /2 + w), связанного с простым переносом массы жидкости при ее движении, имеется еще поток, связанный с процессами внутреннего трения. Этот второй поток выражается вектором— (v t ) с компонентами (см. 16). Этим, однако, не исчерпываются все дополнительные члены в потоке энергии. [c.270]

Первый член представляет собой увеличение энтропии благодаря теплопроводности, а остальные два — увеличение эит])опии, обусловленное внутренним трением. [c.274]

В этих уравнениях слагаемые к х и к-у, полученные от упругой силы F, представляют потенциальные силы, слагаемые — ру и рх (проекции главного вектора S сил трения, взятые с обратным знаком и отнесенные к единице массы) — неконсервативные силы, X И У — нелинейные члены. [c.209]

В этом случае уравнение движения тела отличается от (17.2) дополнительным членом, учитывающим силу трения, н имеет вид [c.597]

Нетрудно видеть, что стоящие в правой части члены представляют собой работу сил трения [c.39]

Если электромагнитное поле отсутствует, то уравнение (191) переходит в известное соотношение для сопла Лаваля (гл. IV, (1)). Если добавить в исходные уравнения члены, характеризующие изменение расхода газа, работы трения, технической работы и подвода тепла извне, то путем элементарных преобразований можно уравнение (191) превратить в условие обращения воздействия еще более общего вида, чем условие (49) гл. V [c.239]

При последующем осреднении по времени преобразованных уравнений в них появляются дополнительные члены, представляющие собой турбулентные напряжения трения, турбулентный поток тепла и дополнительную диссипацию энергии, отвечающую рассеиванию работы турбулентного трения. [c.249]

Позже уравнение Бернулли было распространено и на газы, а после дополнения его членами, учитывающими влияние сил трения, оно стало основным уравнением современной гидравлики. [c.10]

Здесь первый член уравнения представляет собой равнодействующую давлений на площади живых сечений, ограничивающих рассматриваемый отсек жидкости, а второй член — равнодействующую сил трения на боковую поверхность отсека, направленную в сторону, обратную движению и равную произведению касательного напряжения на стенке трубы То на боковую поверхность отсека уф. [c.71]

Оператор Фоккера—Планка, стоящий в правой части уравнения, описывает необратимость поведения частицы, связанную с трением (первый член) и диффузией в импульсном пространстве (второй член). Нетрудно убедиться, что стационарное решение, релаксацию к которому описывает уравнение Фоккера—Планка, соответствует распределению Максвелла—Больцмана [c.73]

Для течений при наличии сил трения уравнение (10.9) должно быть дополнено двумя членами один, учитывающий работу, расходуемую на преодоление сил трения — / р, другой, выражающий приращение теплоты в газовом потоке вследствие трения, — [c.126]

Так как работа против сил трения полностью переходит в теплоту, то. эти два члена одинаковы по величине, имеют различный знак и поэтому взаимно уничтожаются. Таким образом, наличие сил трения не может нарушить общего баланса энергии. [c.126]

Первый член в выражении для Р есть обычное давление жидкости, а второй член представляет собой обусловленную вязкостью силу трения, действующую на единицу площади поверхности по касательной к поверхности. [c.642]

Допустим, для простоты, что в правой части уравнения переноса теплоты первый член, представляющий собой теплоту трения, пренебрежимо мал и может быть отброшен. [c.650]

Влияние теплоты трения на теплообмен при больших скоростях потока. В уравнении для переноса теплоты в погранично.м слое член, учитывающий вязкость, обычно считается малым по сравнению с членом, обусловленным теплопроводностью, вследствие чего им пренебрегают. Однако в некоторых случаях необходимо все же учитывать этот член. Тогда имея в виду, что [c.651]

При наличии столкновений уравнение (3.62) дополняется членом, описывающим эффект столкновений в виде силы трения, пропорциональной разности волновых векторов начального и конечного состояний и обратно пропорциональной времени релаксации X (приближение времени релаксации). В этом случае [c.89]

Следует отметить, что в проведенной подстановке члены трения в градиенте [уравнения (2.21) и (2.33)] отрицательны в направлении потока. Таким образом, при интегрировании от О до следует учесть, что пар движется против направления интегриро- [c.63]

Первое слагаемое отражает коэффициент трения газа по Высоте теплообменной камеры h=lLID, оно, как правило, на порядок меньше остальных слагаемых. Второй член представляет сумму коэффициентов аэродинамического оо противлеиия тормозящих сеток. Для одной группы вставок он экспериментально может быть определен при продувке камеры чистым газом по выражению [c.132]

При отсутствии трения на торце гайки второй член должен быть отбро1иен. [c.107]

Установить общий вид тензора сг. ., можно, исходя из следующих соображений. Процессы внутренне10 трения в жидкости возникают только в тех случаях, когда различные участки жидкости движутся с различной скоростью, так что имеет место движение частей жидкости друг относительно друга. Поэтому должно зависеть от производных от скорости по координатам. Если градиенты скорости не очень велики, то можно считать, что об с-ловленный вязкостью перенос импульса зависит только от первых производных скорости. Самую зависимость от производных dvifdxk можно в том же приближении считать линейной. Не зависящие от dvijdxk члены должны отсутствовать в выражении для сг- , поскольку а. должны обратиться в нуль при [c.72]

Выражение, стояи ее под знаком div, представляет собой не что иное, как плотность потока энергии в жидкости. Первый член в квадратных скобках есть поток энергии, связанный с простым переносом массы жидкости ирп ее движении, совпадающий с потоком энергии в идеальной жидкости (см. (10,5)). Второй же член (уо ) есть поток энергии, связанный с процессами внутреннего трения. Действительно, наличие вязкости приводит к появлению потока импульса ог д, перенос же импульса всегда связан с переносом энергии, причем поток энергии получается, очевидно, из потока импульса умножением на скорость. [c.78]

Будем предполагать, что имеющиеся в жидкости разности температур достаточно малы для того, чтобы ее ( зизические свойства можно было считать не зависящими от температуры. С другой стороны, эти разности будут предполагаться настолько большими, чтобы по сравнению с ними можно было пренебречь изменениями температуры, обусловленными выделением тепла, связанным с диссипацией энергии путем внутреннего трения (см. 55). Тогда в уравнении (50,2) может быть опущен член, содержащий вязкость, так что остается [c.292]

Если в рассматриваемой замкнутой системе материальных точек сила трения отсутствует, то полная энергия системы точек Е U + Т = onst, и так как U в обеих системах координат одно и то же, то полная энергия Е данной системы материальных точек в системе К будет отличаться от полной энергии Е в системе К на ту же величину (9.12). Второй член правой части выражения (9,12) всегда остается постоянным, так как постоянно. Первый же член, вообще говоря, может изменяться при изменении скоростей. [c.234]

Здесь первый член учитывает в соответствии с данными гл. VI трение на поверхности мотогондолы второй член, учитывающий сопротивление ее сужающейся хвостовой части, получен обобщением данных работы Д. Бергмана третий член, аппроксимирующий простейшей зависимостью сопротивление донного уступа, основан на экспериментальных данных монографии Чжена ) г обозначает максимальный радиус мотогондолы, Z — длину сужающейся части, L — длину фюзеляжа, --число [c.395]

Учитывая, что все члены уравнения Бернулли имеют линейную размерность, обозначим ту часть удельной энергии, которая затрачивается на н]щодоление сопротивлений движению (трение), символом йтр. [c.59]

Уравнение (11.4) преобразуется к безразмерному виду аналогичным путем. При этом вторым членом правой части, учитывающим теплоту трения, можно пренебречь, так как при умереннЕях скоростях он мал по сравнению с первым членом. Приняв это во внимание, после несложных преобразований получим [c.365]

Коэффициент при первом члене разложения не может равняться нулю, т. е. а 0. Это ясно из рассмотрения потока над пластиной и под нею в первом случае г > 0, dwjdz 0, а во втором 2 < 0, dwjdz <<0. Так как сила трения VidwJdz, с которой поток жидкости действует на верхнюю и нижнюю поверхности пластины, одинакова, то V над пластиной и под ней должна иметь разный знак, откуда и следует, что а 0 (эти и подобные им соображения показывают, что четные степени z в выражении для v , по-ви-димому, вообще отсутствуют). Вследствие неравенства нулю первого члена аг разложения для v, в первом приближении можно не учитывать последующие члены разложения, если только расстояние от стенки не очень велико, т. е. ограничиться линейным приближением [c.414]

Это уравнение содержит две неизвестные функции Н , t) и V (s, t) уклон трения, как упоминалось, в первом приближении можно определить по формулам установившегося режима. В результате расчетов и экспериментов получено, что влияние сил трения практически существенно только при достаточно больших длинах труб, и во многих случаях значением можно пренебречь. Кроме того, при рассмотрении гидравлического удара в металлических трубах или в трубах из другого достаточно жесткого материала (например, из железобетона) можно не учитывать конвективный член vig) dvtds). Действительно, изменение скорости по длине трубы dvids может быть отлично от нуля только вследствие сжимаемости жидкости или деформируемости стенок. И та и другая невелики. Но локальное ускорение dvidt при гидравлическом ударе может быть сколь угодно большим, если изменение положения затвора производится достаточно быстро. Поэтому, как правило, [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...