Коэффициент аккомодации формы

Крыло с ромбовидным профилем движется в атмосфере Земли на высоте И = 160 км со скоростью Кос = 4000 м/с под углом атаки а = 0. Определите лобовое сопротивление при условии, что коэффициент аккомодации / = 1. Форма и размеры крыла (м) показаны на рис. 13.2. [c.712]

Даже простое перечисление всех видов переноса в дисперсных системах делает очевидным тот факт, что эффективная теплопроводность такой системы является сложнейшей "функцией температуры, давления газа, химического состава материала и газа, пористости, размеров и формы частиц и пор, степени черноты и температуры граничных поверхностей, коэффициента аккомодации поверхности частиц по отношению к газу-наполнителю и многих других факторов. [c.345]

Долю передаваемых импульса и энергии удобно характеризовать коэффициентами аккомодации, представленными в форме [c.87]

Зная коэффициенты аккомодации, заданные, например, в форме (1.20), используя (1.11) — (1-14) и (1.22), для полного импульса и энергии, передаваемых единице поверхности, получим [c.349]

Определение суммарных аэродинамических коэффициентов сводится, таким образом, к квадратурам в случае ядер рассеяния с постоянными коэффициентами аккомодации (как, например, максвелловского ядра (III.6.13), для которого ам = olt = ==aE = oi не зависят от У, V-n, Too). Интегрировать выписанные выше выражения фактически приходится по всей поверхности обтекаемого тела конечно, кроме случаев тел самой простой формы, квадратуры будут сложными. Расчеты были проведены для нескольких тел [46—48], включая плоские пла-СТИНЫ, сферы, конусы и цилиндры. [c.298]

Погрешность определения различных параметров в формуле (2-4), как правило, не превышает 2—15%, за исключением погрешности задания размеров пор б. и коэффициента аккомодации а. Геометрия порового пространства (пустот), образованного сочетанием поверхностей произвольной формы и кривизны, существенно отличается от геометрии плоской прослойки. Поэтому формулы (2-3), (2-4) следует рассматривать лишь как первое приближение при расчете молекулярного переноса в поре с некоторым средним размером б. Способы определения этого размера 6 зависят от типа структуры гетерогенной системы или композиционного материала, существенно отличаются между собой и будут детально рассмотрены в соответствующих параграфах. [c.55]

Свойство газов передавать тепло называется теплопроводностью. Теплопроводность газов при давлениях, близких к атмосферному, обусловлена конвекцией. При более низких давлениях передача тепла происходит путем столкновения молекул. Значения коэффициента теплопроводности (х) различных газов для области давлений, где тепло передается путем межмолекулярных столкновений, приводятся в приложении 1. При дальнейшем понижении давления газа, когда средняя длина свободного пробега молекул становится соизмеримой с размерами сосуда, молекулы, ударяясь о нагретый предмет, могут достигать стенок сосуда без столкновений другими молекулами, и, таким образом, передача тепла происходит без установления в газе градиента температуры. Теплопроводность в этой области пропорциональна давлению и разности температур между нагретым предметом и холодными стенками сосуда. Кроме того, теплопроводность зависит от формы и природы поверхности сосуда. Влияние состояния поверхности на теплопроводность газа учитывается коэффициентом аккомодации. На свойстве газов изменять теплопроводность пропорционально их давлению основан принцип действия теплоэлектрических манометров (см. гл. 3). [c.8]

Уоо=7000 м/сек. Условия обтекания соответствуют полету на высоте Я= 160 км, полностью диффузному отражению и значению коэффициента аккомодации т] = 1. Форма и размеры профиля показаны на рис. 2.ХП.1. [c.407]

XII.14. Крыло с ромбовидным профилем движется в атмосфере Земли на высоте Я=160 км со скоростью 1/оо = 4000 м/сек под нулевым углом атаки. Требуется определить лобовое сопротивление при условии, что коэффициент аккомодации принимается равным единице. Форма и размеры крыла показаны на рис. 2.ХП.2. [c.408]

ХП.20. Летательный аппарат сферической формы движется с первой космической скоростью на высоте Я= 100 км. Определите тепловой поток к поверхности, а также равновесную температуру стенки при условии, что термический коэффициент аккомодации т] = 0,7, а степень черноты поверхности 8 = 0,8. Причем такие потоки тепла, как солнечная или земная радиация, а также тепло оборудования, не учитываются, стенка хорошо охлаждается. [c.408]

В том, что значение действительно является наибольшим возможным, легко убедиться с помощью следующих соображений. Рассмотрим энтропию 5 в (15,5) с несколько иной точки зрения не как полную энтропию тела и газа в целом, а как энтропию тела и лишь той совокупности молекул газа, которые за время падают на поверхность тела. Для этой системы отражение молекул с полной аккомодацией означает переход в состояние полного равновесия, так что ее энтропия принимает максимально возможное значение. Соответственно будет максимально возможным и изменение энтропии, А5 = 5А , сопровождающее этот переход ). Другими словами, при полной аккомодации квадратичная форма (9,3) должна быть максимальна при любых заданных значениях величин (т. е. т, У , У ). Отмечая соответствующие значения коэффициентов индексом нуль, запишем это условие в виде [c.82]

Проблемы конвективного теплообмена при низких давлениях те же, что в обычной газодинамике и теплотехнике, осложненные, однако, дополнительными эффектами. Речь идет в конечном счете об определении количеств тепла, которыми обмениваются твердые поверхности различной формы с обтекающим эти поверхности потоком газа. Указанные количества тепла, отнесенные к единице площади и единице времени, будем называть удельными потоками тепла или.просто тепловыми потоками. После приведения к безразмерному виду i(Nu, St) тепловые потоки оказываются функциями многих безразмерных параметров, из которых в первую очередь надо назвать числа Рейнольдса Re, Маха М, энтальпийный фактор hw, коэффициент аккомодации а и коэффициент диффузного отражения о. Как известно, эффекты разреженности проявляются, начиная с некоторых значений числа Кнуд-сена Кп, представляющего собой отношение средней длины свободного пробега молекул к характерному линейному размеру. Эффекты разреженности прежде всего приводят к изменению условий на твердой поверхности обтекаемого тела вместо прилипания, т. е. непрерывного перехода температуры и скорости от значений в газе к значениям в теле, появляются скольжение газа и скачок температур у стенки. Что касается уравнений, описывающих процесс обтекания и теплообмена, то практически в настоящее время пользуются уравнениями Навье-Отокса. [c.36]

Очевидно, что аппроксимация (10.3) может оказаться удовлетворительной лишь для ограниченного класса задач не только благодаря частному виду аппроксимирующей функции, но и благодарй тому, что коэффициенты аккомодации предполагаются не зависящими от функции распределения падающих молекул. Более того, аппроксимирующая функция (10.3) с заданными коэффициентами аккомодации в форме (10.6) и (10.7) противоречива. Действительно, пусть, например, (Хт.= 1 и а ф I. Рассмотрим два пучка молекул, падающих на поверхность соответственно со скоростями i и gj- Если плотность падаюпщх пучков молекул не очень велика, то функция распределения отраженных молекул для каждого из пучков молекул не должна зависеть от присутствия молекул другого пучка (речь идет о пучках молекул, достигших стенки, и об отраженных молекулах непосредственно у стенки, так что столкновения молекул между собой не могут изменить наших рассуждений). Функция распределения отраженных частиц при падении на стенку сразу двух пучков должна быть равна сумме функций распределения отраженных молекул каждого из пучков. Однако легко видеть, что функция (10.3) при 1 не удовлетворяет этому условию аддитивности. Во всех трех случаях функция распределения отраженных молекул имеет вид [c.84]

Коэффициенты аккомодации, заданные в форме (10.16), удобны также при расчете обтекания выпуклых тел свободиомолекулярным потоком (см. 6.1), При расчете обтекания выпуклых тел свободно-молекулярным потоком не Интересуются функцией распределения отраженных молекул. Необходимо лишь знать импульс и энергию, передаваемые падающими молекулами поверхности. В этом случае знание коэффициентов аккомодации (10.16) полностью решает задачу, так как и дают как раз импульс и энергию, пере- [c.88]

Как будет показано ниже, при гиперзвуковом обтекании нельзя указать одного критерия, определяющего область свободномолеку-лярных течений или близких к ним. Эти критерии оказываются зависящими от формы тела и законов взаимодействия молекул между собой и с поверхностью тела (коэффициентов аккомодации). [c.390]

Указанные несообразности впушают мысль, что при составлении баланса возможен тенденциозный подбор источников энергии и ее потерь, вследствие чего этот метод оценки теории не заслуживает особого доверия. Эта мысль находит подтверждение в обстоятельном исследовании баланса энергии ртутного катода, предпринятом Комптоном [Л. 22] с позиций теории Лэнгмюра и излагаемом ниже с некоторыми отступлениями и в более общей форме. В любой реалистической теории дуги одно из наиболее существенных мест среди источников подводимой к катоду энергии должно отводиться положительным ионам, бомбардирующим катод со скоростями, приобретенными в области катодного падения. Если К представляет собой долю электронного тока в общем потоке зарядов у поверхности катода и — коэффициент аккомодации для данного катода по отношению к ионам, то энергия, сообщаемая в единицу времени катоду, будет [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...