Конфузорный участок течения

Конфузорный участок течения 27 Коэффициент аккомодации 137, 160 [c.299]

Схемы спектров на рис. 3.5 подтверждаются фотографиями (см. рис. 3.16, а) и распределением давлений на спинке профиля (рис. 3.6,а). Отметим, что скачки конденсации 1 сохраняют практически неизменное положение в косом срезе при различных числах М]>1,1. В зоне скачка конденсации отмечается область повышения давления, за которой следует конфузорный участок, как и в одиночных соплах Лаваля. Как следует из рис. 3.6, положение и интенсивность конденсационного скачка существенно зависят от числа Рейнольдса. Аналогия с соплами Лаваля установлена при исследовании сверхзвуковых реактивных решеток с расширяющимися межлопаточными каналами (рис. 3.6,6). На эпюрах давлений прослеживаются скачки конденсации внутри межлопаточных каналов за минимальным сечением. Положение конденсационных скачков практически не зависит от режима течения в решетке в широком диапазоне отношений давлений ei = pi/po. Вместе с тем конденсационные скачки влияют на положение и интенсивность адиабатных скачков, возникающих на режимах перерасширения и недо-расширения. [c.78]

Распределение давлений по обводам каналов подтверждает существование конфузорных и диффузорных участков на перегретом паре и в потоках парокапельной и пузырьковой структур. Исследованию подвергались два канала постоянного сечения с углами поворота 90 и 150°. Распределение давлений по образующим каналов представлено на рис. 7.14. Наиболее характерным следует считать наличие перемежающихся областей знакопеременных градиентов давления на входном участке выпуклой стенки течение конфузорное (участок /Сг) за ним следует короткая диффузорная область >2, и на выходе вновь течение конфузорное (участок /Сз). На входном участке вогнутой стенки поток диффузорный (участок Z i), а затем следует развитый конфузорный участок Ki. [c.251]

В главе VI рассмотрено подробно обтекание с трением плоской пластины, расположенной параллельно направлению потока в этом случае давление в потоке практически не изменяется нри обтекании же крыла давление около его поверхности существенно изменяется. Исходя из этого, всё течение вблизи крыла следует разделить на два основных участка конфузорный участок. [c.377]

На рис. 3.1 показано изменение параметров потока жидкости — скорости с, давления р и полного давления ро по длине проточной части насоса. Участок вх—1 характеризует изменение параметров в подводе. Благодаря конфузорности во входном устройстве давление жидкости несколько падает, а скорость возрастает. Механическая энергия жидкости, характеризуемая полным давлением р , снижается из-за наличия гидравлических потерь. При течении жидкости без потерь полное давление во входной части останется постоянным (пунктирная линия на рис. 3.1). [c.128]

В гл. VI рассмотрено подробно обтекание с трением плоской пластины, расположенной параллельно направлению потока в этом случае давление в потоке практически не изменяется. При обтекании же вязкой жидкостью профиля давление около его поверхности существенно изменяется. Исходя из этого, все течение вблизи профиля следует разделить на два основных участка конфузорный участок, в котором скорость возрастает, а давление соответственно падает, т. е. градиент давления отрицателен ( р1йх<0), и диффузорный участок, в котором скорость падает, а давление возрастает, т. е. градиент давления положителен dpJdx > 0). [c.27]

Прежде чем перейти к рассмотрению результатов эксперимента с конфузорными и диффузорными решётками, остановимся более подробно на характере течения в каждой из таких решёток. Выше мы уже отмечали, что течение вблизи верхней поверхности изолированного крыла можно разделить на конфузорный и диффузорный участки. В начальном конфузорном участке поток ускоряется и давление падает до своего минимального значения Ртт, затем начинается диффузорный участок, в котором происходит увеличение давления. Следует отметить, что в случае единичного крыла конф гзорны11 и диффузорный участки имеют только местный характер, так как давления в невозмущённом потоке перед и за крылом одинаковы. Главная особенность решётки состоит в том, что перед и за профилем, находящимся в решётке, существуют разные давления. [c.415]

В качестве активных решеток и решеток с малой реактивностью, имеюш,их малую высоту hjb < 1,6), при которой велики потери на парный вихрь, рекомендуется использовать решетки с профилями группы Лк (рис. 4.20). Решетки с профилями группы Лк имеют входной расширяющийся участок (d i > dj) и выходной — сужающийся d i > dj). Весь межлопаточный канал приобретает расширяюще-су-жающуюся форму. На начальном участке такого канала поток поворачивает при сниженной скорости и, следовательно, уменьшается поперечный градиент давления. Это приводит к уменьшению вторичных потерь (потерь на парный вихрь). Конфузорный выходной участок канала обеспечивает конфузорное течение на спинке в косом срезе, что предотвращает отрыв потока. Поэтому решетки с профилями группы Лк позволяют увеличить угол поворота потока (уменьшить углы Рхл и р2л), не опасаясь отрыва потока и увеличения потерь. При малой высоте лопатки решетки с профилями лопаток группы Лк имеют меньшие в 1,3. .. 1,5 раза коэффициенты потерь, чем решетки с профилями лопаток группы Л в широком диапазоне дозвуковых скоростей (рис. 4.21). [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...